Upload
misko
View
244
Download
1
Embed Size (px)
Citation preview
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
1/37
5.1 O SNOVNI POJMOVI
Stroga metodadeformacija EA
l 0 0 −
EAl
0 0
0 12EI
(1 + Φ) l36EI
(1 + Φ) l2 0 −
12EI (1 + Φ) l3
6EI l2
0 6EI
(1 + Φ) l24EI
(1 + Φ) l 0 −
6EI (1 + Φ) l2
2EI l
− EAl
0 0 EAl
0 0
0 −12EI
(1 + Φ) l3 −
6EI (1 + Φ) l2
0 12EI
(1 + Φ) l3 −
6EI l2
0 6EI
(1 + Φ) l22EI
(1 + Φ) l 0 −
6EI (1 + Φ) l2
4EI l
1 4
2 5
3 6
l
y
x
B r o j e v i m a s u o z n a ˇ c e n i l o k a l n i s t e p e n i s l o b o d e
k r e t a n j a .
( V a ˇ z i z a s v e .
)
Proizvoljan položaj štapovaTransformacija iz lokalnog u globalnikoordinatni sistem K glob = T T K loc T
Stroga metodadeformacija sa zanemarenjemdeformacije smicanja
Gornja matrica krutosti sa Φ = 0
Tehnička metodadeformacijaˇStap aksijalnokrut ⇔ zanemarenapodužna deformacija
EI
l3
12 6l − 12 6l6l 4l2 − 6l 2l2
− 12 − 6l 12 − 6l6l 2l2 − 6l 4l2
1 3
2 4
k1 k2 k3
EI l3
3 0 − 3 3l0 0 0 0
− 3 0 3 − 3l3l 0 − 3l 3l2
1 2
3
k1 k2 k3
EI l3
3 3l − 3 03l 3l2 − 3l 0
− 3 − 3l 3 00 0 0 0
Pošto su štapovi horizontalni ilivertikalni, izb jeći ćemo premnožavanjesa matricom transformacije
Moguće je formirati i matricekrutosti za štap sa otpuštenompoprečnom silom, što će biti datou zadacima
1 3
2
Štapovi horizontalni ili vertikalni
Metoda zaokretauglova
EI l
4 22 4
Matrica transformacije T = I Rotacija ostaje nepromijenjena prirotaciji koordinatnog sistema u ravnipa ovu matricu krutosti nije potrebnopremnožavati sa matricom transformacije
12
Proizvoljan položaj štapova 3EI
l 1
Metoda krutihrigli, a vertikalnihelastičnih stubova(ad hoc naziv;ovakav okvirse zove i“smičuća greda”)
12EI l3
1 − 1− 1 1 Bíce korǐsteno kod dinamǐckog proračuna
gdje ćemo (da bismo smanjili broj stepenislobode kretanja) pretpostaviti da su grede potpunokrute a stubovi aksijalno kruti.
1
2
Štap vertikalankod okvira sakrutom gredom
3EI l3
1 − 1− 1 1
1
2
RěsetkaEA
l
c2 cs − c2 − cscs s 2 − cs − s 2
− c2 − cs c 2 cs− cs − s 2 cs s 2
=
c 0s 00 c0 s
EAl
1 − 1− 1 1
c s 0 00 0 c s
u 1u 2u 3u 4
=
c 0s 00 c0 s
un 1u n 2
Matrica krutosti već premnoženasa matricom transformacije
1
3
2
4
α
l
c = cos αs = sin α
Slika 5.1: Matrice krutosti u lokalnom koordinatnom sistemu (osim štapa re šetke) za naj češće slu čajeve idealizacija ravnih linijskih kon-strukcija. Matrica krutosti elementa u globalnom koordinatnom sistemu se dobija transformacijom komponentalnih krutosti iz lokalnogu globalni koordinatni sistem dakle premnožavajući matricu krutosti sa matricom transformacije: K globe = T T K loke T . U slučaju kad seradi o horizontalnim i vertikalnim štapovima elementi matrice T su 1 i − 1 što nam omogu ćava da ekasno (a bez ra čunara) formiramoglobalnu matricu konstrukcije. U slučaju rešetke zbog proizvoljnosti položaja štapova ne možemo izbjeći matricu transformacije T alimožemo unaprijed proračunati T T K loke T što je gore i dato.
Biljěske sa vje ̌zbi - ver 0.14 - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba 93
http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statika
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
2/37
5. M ETODA DEFORMACIJA
T •i T •
k
M •i M •
k
l
y
x
M •i
M •k
T •i
T •k
P
a b− P
ab2
l2 P
a2 bl2
− P b2
l3 (3a + b) −
P a 2
l3 (a + 3 b)
M
a b− M
bl2
(2a − b) − M al2
(2b − a) − 6M abl3
6M abl3
p− pl
2
12 pl2
12 − pl
2 − pl
2l
p− pa
2
12l22l(3l − 4a) + 3 a 2
pa3
12l2(4l − 3a)
pa2
2l32al − a 2 −
2l3
a pa2
2l3(l − a)2 − l3
a
p− pl
2
20 pl2
30 − 7 pl
20 − 3 pl
20l
p− pa
2
60l2(10bl + 3 a 2 )
pa3
60l2(5b + 2 a)
pa60l3
(5a 2 b − 20al 2 − a 3
− 10abl − 30bl2 )
pa3
12l3(a − b − 2l)
a
− EIα t∆ T h
EIα t∆ T h
T gT d
∆ T = T d − T gT 0 = ( T d + T g )/ 2
Slika 5.2: Evivalentno optere ćenje na štapu kruto vezanom na oba kraja
94 Statika Konstrukcija I - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba
http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statika
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
3/37
5.2 P RORA ̌CUN PRESJEČNIH SILA NA KRAJEVIMA ŠTAPOVA
5.1.1 Matematska konvencija o predznakupresječnih sila
U metodi deformacija koristimo matematsku konvenciju opredznacima presje čnih sila. Pozitivne sile i pomjeranja su datina slici 5.4
y
x
T ivi
T kvk
N iu i
N ku k
M iϕ i
M kϕk
i k
Slika 5.4: Matematska konvencija o predznacima pomjeranja isila - pozitivni smjerovi.
Dakle ako kao rezultat dobijemo vektor sila
T iM iT k
M k
=
0.0054.34
0.00
−54.34dobili smo konstantan momenat du ž štapa.
5.2 Proračun presječnih sila na krajevimaštapova
Presječne sile na krajevima štapa proračunavamo sa
f e = K e u e − s•
e (5.1)
gdje je
• f e vektor sila na krajevima štapa,
• K e matrica krutosti elementa,
• u e vektor pomjeranja čvorova štapa,
• s •e vektor ekvivalentng optere ćenja na kruto vezanomštapu dat u tabeli 5.2 za neke naj češće slu čajeveoptere ćenja.
5.2.1 Štap kruto vezan na oba kraja
M ik = kik 4ϕi + 2 ϕk − 6∆ iklik − M
•
ik
M ki = kik 2ϕi + 4 ϕk − 6∆ iklik − M
•
ki
T ik = kik 6ϕi + 6 ϕk − 12∆ iklik − T
•
ik
T ki = kik −6ϕi − 6ϕk + 12∆ iklik − T
•
ki
gdje je kik = EI lik i kik = EI l2ik
= kiklik
5.2.2 Štap kruto vezan u čvoru i a zglobno učvoru k
f e = K e u e − s◦
e (5.2)
M ik = kik 3ϕi − 3∆ iklik − M
◦
ik
M ki = 0
T ik = k ik 3ϕi − 3∆ iklik − T
◦
ik
T ki = −k ik 3ϕi − 3∆ iklik − T
◦
ki
ϕk = −0.5ϕi + 1 .5∆ iklik
+ 0 .25M •kikik
(5.3)
Vektor s •e predstavlja vektor ekvivalentnog optere ćenja naštapu kruto vezanom na oba kraja, dok sa oznakom s ◦eozna čavamo evivalentno optere ćenje na štapu sa otpu štenomnekom vezom, u gornjem slu čaju je to zglobna veza u čvoru k.
s•
e =T
•
ikM •ikT •kiM •ki
s◦
e =T
◦
ikM ◦ikT ◦kiM ◦ki
Veza izmedu sila na zglobno i kruto vezanom štapu postoji pa je za gornji slu čaj
M ◦ik = M •
ik −12
M •ki
M ◦
ki = 0
T ◦
ik = T •
ik − 1.5M •kilik
T ◦
ki = T •
ki + 1 .5
M •kilik
5.2.3 Štap kruto vezan u čvoru k a zglobno učvoru i
M ik = 0
M ki = kik 3ϕk − 3∆ iklik − M
◦
ik
T ik = k ik 3ϕk − 3∆ iklik − T
◦
ik
T ki = −k ik 3ϕk − 3∆ iklik − T
◦
ki
ϕi = −0.5ϕk + 1 .5∆ iklik
+ 0 .25M •ikkik
Veza izmedu sila na zglobno i kruto vezanom štapu postoji pa je za gornji slu čaj
M ◦
ik = 0
M ◦ki = M •
ki −12
M •ik
T ◦
ik = T •
ik − 1.5M •iklik
T ◦ki = T •
ki + 1 .5 M •
ik
lik
Biljěske sa vje ̌zbi - ver 0.14 - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba 95
http://-/?-http://-/?-http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statikahttp://-/?-http://-/?-
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
4/37
5. M ETODA DEFORMACIJA
b)
K uu
c)
K
a)
K
K u kruto = 0K u def . = r u
T K u > 0, (u = 0 )
uT u K uu u u > 0, (u u = 0 )u
T
K u ≥ 0, (u = 0 )
K uu K urK ru K rr
u uu r
= r ur r
u u
u kruto
u def .
Slika 5.3: a) Deformaciona energija se može proračunati kao U = 12 u T Ku . Ako nema deformacije nema ni deformacione energije pa je za nenulte vektore u (za nula vektor trivijalno) koji predstavljaju pomjeranje konstrukcije kao kruto tijelo u T K u = 0 ; za vektorekoji predstavljaju deformisanje konstrukcije je u T K u > 0 ; Dakle za matricu K postoje nenulti vektori u za koje je kvadratna formau T K u = 0 i nenulti vektori u za koje je kvadratna forma pozitivna u T K u što je po deniciji pozitivno-semidenitna matrica, a takav sistem jednačina nema jedinstveno rješenje.b) Uobičajena procedura rješavanja sistema jednačina: uvrštavanje poznatih pomjeranja u r i rješavanje po nepoznatim pomjeranjimau u . Za svaki nenulti vektor u u je u T u K uu u u > 0 pošto dio konstrukcije koji odgovara K uu nemo že biti pomjeren bez deformisanja. Podeniciji pozitivno denitne matrice, matrica K uu je pozitivno denitna. Determinanta pozitivno denitne matrice je uvijek pozitivna,što zna či da matrica K uu nije singularna što dalje zna či da sistem K uu u u = f u ima jedinstveno rje šenjec) Druga mogućnost formiranja rješivog sistema jednačina konstrukcije je apliciranje opruga krutosti k . Ovdje se ne radi o opruzi sadva stepena slobode kretanja (iako ovdje možemo zamisliti i takav element, a onda uvršteno poznato pomjeranje 0 i lokalno statičkikondenzovan pa dobijen element sa jednim stepenom slobode kretanja) ve ć o opruzi sa jednim stepenom slobode kretanja čija je
jednačuna ravnoteže ku = f gdje su k , u i f skalari. k se ovdje dodaje globalnoj matrici krutosti, naravno, samo na dijagonalni elementGlob K SSKO,SSKO gdje je SSKO stepen slobode kretanja u kojem je aplicirana opruga. Apliciranjem opruga se sprije či pomjeranjekonstrukcije kao kruto tijelo i dobije pozitivno denitna matrica sistema jednačina.
96 Statika Konstrukcija I - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba
http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statika
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
5/37
5.3 Z ADA CI
5.3 Zadaci
Zadatak 1 Prora čunati ugib u sredini grede na slici 5.5metodom deformacija. Pretpostaviti da je greda aksijalno kruta.
l
g
EI
Slika 5.5
Rjěsenje U sredini grede ćemo umetnuti čvor. Matrica krutostištapa zglobno vezanog na jednom kraju koji ima dva stepenaslobode kretanja, koja su pomjeranja čvorova okomito na štap je
3EI l3
1 −1
−1 1
1 321 2
1
Slika 5.6: Obilje žavanje čvorova, štapova i stepeni slobode kre-tanja.
Matrice krutosti štapova sa obilje ženim globalnim stepenimaslobode kretanja:
1 0 1
0 3EI
(l/ 2) 3 −3EI
(l/ 2) 3
1 −3EI
(l/ 2) 33EI
(l/ 2) 3
2 1 0
1 3EI
(l/ 2) 3 −3EI
(l/ 2) 3
0 −3EI
(l/ 2) 33EI
(l/ 2) 3
K 11 = 3EI (l/ 2) 3
+ 3EI (l/ 2) 3
= 48EI
l3
Opterećenje
T ◦ki = T •
ki + 1 .5M •iklik
= −gl
2
·2
+ 1 .5−g(l/ 2)2
12
·l/ 2
= −5gl16
T ◦ik = T •
ik − 1.5M •kilik
= −gl
2 ·2 −1.5
g(l/ 2) 2
12 · l/ 2 = −
5gl16
f 1 = −5gl16 −
5gl16
= −5gl8
Postavljamo jedna činu metode deformacija i rje šavamo
K 11 u 1 = f 1 ⇒48EI
l3 u1 = −
5gl8 ⇒u 1 = −
5gl4
384EI
Biljěske sa vje ̌zbi - ver 0.14 - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba 97
http://-/?-http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statikahttp://-/?-
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
6/37
5. M ETODA DEFORMACIJA
Zadatak 2 Metodom deformacija odrediti pomjeranja ipresječne sile za konstrukciju na slici 5.7 .E = 2 · 10
7 kN/m 2 . Pretpostaviti da su svi štapovi aksijalnokruti.
4 m
3 m 3 m
150 kN
100 kN
10 kN/m
30 / 50
3 0 / 3 0
3 0 / 3 0
Slika 5.7
Rjěsenje
1
2
1
34
1
2 3 4
5
1 2
3 4
y
x
x
y
Slika 5.8: Obilježavanje čvorova, štapova i stepena slobodekretanja. Po što se pretpostavlja aksijalna krutost štapova,čvorovi 2 i 4 imaju isti SSK “ 1 ” u horizontalnom pravcu, amogućnost vertikalnog pomjeranja čvorova 2 i 4 ne postoji
1 1 2 0 0
1 3EI s
l3s3EI s
l2s −3EI s
l3s0
2 3EI s
l2s3EI s
ls −3EI s
l2s0
0
−
3EI s
l3
s −
3EI s
l2
s
3EI s
l3
s
0
0 0 0 0 0
2 1 3 0 0
1 3EI s
l3s3EI s
l2s −3EI s
l3s0
3 3EI s
l2s3EI s
ls −3EI s
l2s0
0
−
3EI s
l3
s −
3EI s
l2
s
3EI s
l3
s
0
0 0 0 0 0
3 0 2 4 0
0 3EI gl3g
3EI gl2g −
3EI gl3g
0
2 3EI gl2g
3EI glg −
3EI gl2g
0
4 −3EI g
l3g −3EI g
l2g3EI g
l3g0
0 0 0 0 0
4 4 0 0 3
4 3EI gl3g
0 −3EI g
l3g3EI g
l2g
0 0 0 0 0
0 −3EI g
l3g0 3EI g
l3g −3EI g
l2g
3 3EI gl2g
0 −3EI g
l2g3EI g
lg
K 1 , 1 = 3EI s
l3s+
3EI sl3s
= 1265 .625
K 1 , 2 = 3EI s
l2s= 2531 .25
K 1 , 3 = 3EI s
l2s= 2531 .25
K 2 , 2 = 3EI s
ls+ 3EI g
lg= 72625 .00
K 2 , 4 = −3EI gl2g = −20833.333
K 3 , 3 = 3EI s
ls+ 3EI g
lg= 72625 .00
K 3 , 4 = 3EI g
l2g= 20833 .333
K 4 , 4 = 3EI g
l3g+
3EI gl3g
= 13888 .889
Matrica krutosti
K =
1265.625 2531.250 2531.250 072625.000 0 −20833.33372625.000 20833.333simetricno 13888.889
Vektor sila
Za kruto vezan štap 3
M •23 = −q · l
2
12 = −
10 ·32
12 = −7.5
M •
32 = q
·l2
12 = 10
·32
12 = 7 .5
V •
23 = −q · l
2 = −
10 ·32
= −15.0
V •32 = −q · l
2 = −
10 ·32
= −15.0
Za štap 3 zglobno vezan u čvoru 3
M ◦
23 = M •
23 − 0.5 ·M •
32 = −7.5 − 0.5 ·7.5 = −11.25M ◦32 = 0
V ◦23 = V •
23
−1.5
M •32
l23
=
−15
−1.5
7.5
3 =
−18.75
V ◦32 = V •
32 + 1 .5M •32l23
= −15 + 1 .57.53
= −11.25
f = f 3 + f n =
0.00
−11.250.00−11.25
+
100.000.000.00
−150.00=
100.00
−11.250.00−161.25
Rješenjem sistema K u = f dobijaju se pomjeranja
u =
0.092172
−0.0277340.021154−0.084943
98 Statika Konstrukcija I - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba
http://-/?-http://-/?-http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statikahttp://-/?-
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
7/37
5.3 Z ADA CI
Prora čun rotacija krajeva štapa u čvoru 3
ϕ◦
32 = −0.5 ·ϕ23 + 1 .5∆ 23l23
+ 0 .25 ·M •32k23
ϕ◦
34 = −0.5 ·ϕ43 + 1 .5∆ 34l34
+ 0 .25 ·M •34k34
k23 = EI l23
= 2 ·10
7
·0.0031253
= 20833 .333
k34 = EI l34
= 2 ·10
7
·0.0031253
= 20833 .333
∆ 23 = vk − vi = −0.084943 − 0 = −0.084943∆ 34 = vk − vi = 0 − (−0.084943) = 0 .084943
ϕ◦
32 = −0.5 · (−0.027734) + 1 .5−0.084943
3 + 0 .25 ·
7.520833.333
=
−0.028514 (5.4)
ϕ◦
34 = −0.5 ·0.021154 + 1 .50.084943
3 + 0 .25 ·
0k34
= 0 .031894 (5.5)
Uvodenje stepena slobode kretanja u proračun
Sad ćemo, da bismo vježbali metodu deformacija, uvesti stepenslobode kretanja 5 u proračun, kako je prikazano na slici 5.9 .U ovom slučaju štap 3 je kruto vezan na oba kraja, dok je štap4 štap sa otpuštenim momentom kod čvora 3 čime se ostvarujezglobna veza u čvoru 3.
5
1
2
1
34
1
2 3 4
5
1 2
3 4
y
x
x
y
Slika 5.9
1 1 2 0 0
1 3EI s
l3s3 EI s
l 2s −3EI s
l3s0
2 3EI sl2s
3EI sls −
3EI sl2s
0
0 −3EI s
l3s −3EI s
l2s3EI s
l3s0
0 0 0 0 0
2 1 3 0 0
1 3EI s
l3s3EI s
l2s −3EI s
l3s0
3 3EI sl2s
3EI sls −
3EI sl2s
0
0 −3EI s
l3s −3EI s
l2s3EI s
l3s0
0 0 0 0 0
3 0 2 4 5
0 12EI gl3g
6EI gl2g −
12EI gl3g
6EI gl2g
2 6EI g
l2g
4EI g
lg −6EI g
l2g
2EI g
lg
4 −12EI g
l3g −6EI g
l2g12EI g
l3g −6EI g
l2g
5 6EI gl2g
2EI glg −
6EI gl2g
4EI glg
4 4 0 0 3
4 3EI gl3g
0 −3EI g
l3g3EI g
l2g
0 0 0 0 0
0 −3EI g
l3g0 3EI g
l3g −3EI g
l2g
3 3EI g
l2g0 −
3EI gl2g
3EI glg
K 1 , 1 = 3EI s
l3s+
3EI sl3s
= 1265 .625
K 1 , 2 = 3EI s
l2s= 2531 .25
K 1 , 3 = 3EI s
l2s= 2531 .25
K 2 , 2 = 3EI s
ls+ 4EI g
lg= 93458 .333
K 2 , 4 = −6EI g
l2g= −41666.667
K 2 , 5 = 2EI g
lg= 41666 .667
K 3 , 3 = 3EI s
ls+
3EI glg
= 72625 .00
K 3 , 4 = 3EI g
l2g= 20833 .333
K 4 , 4 = 12EI g
l3g+
3EI gl3g
= 34722 .222
K 4 , 5 = −6EI g
l2g= −41666.667
K 5 , 5 = 4EI g
lg= 83333 .333
Matrica krutosti
K =1265.625 2531.250 2531.250 0 0
93458.333 0 −41666.667 41666.66772625.000 20833.333 0simetricno 34722.222 −41666.667
83333.333
Vektor sila
Za kruto vezan štap 3
M •
23 = −q · l
2
12 = −
10 ·32
12 = −7.5
M •32 = q · l
2
12 =
10 ·32
12 = 7 .5
V •23 = −q · l
2 = −
10 ·32
= −15.0
V •
32 = −q · l
2 = −
10 ·32
= −15.0
Globalni vektor sila
f =
100.00
−7.500.00−165.007.50
Rješenjem sistema K u = f dobijaju se pomjeranja
u =
0.092172
−0.0277340.021154−0.084943−0.028514
Zaključujemo da je
u 5 = ϕ◦32
Biljěske sa vje ̌zbi - ver 0.14 - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba 99
http://-/?-http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statikahttp://-/?-
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
8/37
5. M ETODA DEFORMACIJA
što je prora čunato jedna činom 5.4 .
Prora čun rotacije kraja štapa 3 u čvoru 3:
∆ 34 = vk − vi = 0 − (−0.084943) = 0 .084943 (5.6)
ϕ◦
34 =
−0.5
·ϕ43 + 1 .5
∆ 34
l34+ 0 .25
·M •34
k34
ϕ◦
34 = −0.5 ·0.021154 + 1 .50.084943
3 + 0 .25 ·
0k34
= 0 .031894 (5.7)
Uvodenje jo š jednog stepena slobode kretanja u prora čun
Sad ćemo, ponovo u svrhu vje žbanja metode deformacija,uvesti stepen slobode kretanja 6 u prora čun, kako je prikazanona slici 5.10 . Štapovi 3 i 4 su kruto vezani na oba kraja, aliimaju razli čite rotacione stepene slobode kretanja u čvoru 3 iisti vertikalni ( 4) SSK čime se ostvaruje zglobna veza.
5 6
1
2
1
3
4
1
2 3 4
5
1 2
3 4
y
x
x
y
Slika 5.10
1 1 2 0 0
1 3EI s
l3s3 EI s
l 2s −3EI s
l3s0
2 3EI s
l2s3EI s
ls −3EI s
l2s0
0 −3EI s
l3s −3EI s
l2s3EI s
l3s0
0 0 0 0 0
2 1 3 0 0
1 3EI s
l3s3EI s
l2s −3EI s
l3s0
3 3EI s
l2s3EI s
ls −3EI s
l2s0
0 −3EI s
l3s −3EI s
l2s3EI s
l3s0
0 0 0 0 0
3 0 2 4 5
0 12EI g
l3g
6EI g
l2g −
12EI g
l3g
6EI g
l2g
2 6EI gl2g
4EI glg −
6EI gl2g
2EI glg
4 −12EI g
l3g −6EI g
l2g12EI g
l3g −6EI g
l2g
5 6EI gl2g
2EI glg −
6EI gl2g
4EI glg
4 4 6 0 3
4 12EI g
l3g
6EI g
l2g −
12EI g
l3g
6EI g
l2g
6 6EI gl2g
4EI glg −
6EI gl2g
2EI glg
0 −12EI g
l3g −6EI g
l2g12EI g
l3g −6EI g
l2g
3 6EI gl2g
2EI glg −
6EI gl2g
4EI glg
K 1 , 1 = 3EI s
l3s+
3EI sl3s
= 1265 .625
K 1 , 2 = 3EI s
l2s= 2531 .25
K 1 , 3 = 3EI s
l2s= 2531 .25
K 2 , 2 = 3EI s
ls+ 4EI g
lg= 93458 .333
K 2 , 4 = −6EI g
l2g= −41666.667
K 2 , 5 = 2EI g
lg= 41666 .667
K 3 , 3 = 3EI s
ls+
4EI glg
= 93458 .333
K 3 , 4 = 6EI g
l2g= 41666 .667
K 3 , 6 = 2EI g
lg= 41666 .667
K 4 , 4 = 12EI gl3g+ 12EI g
l3g= 55555 .556
K 4 , 5 = −6EI g
l2g= −41666.667
K 4 , 6 = 6EI g
l2g= 41666 .667
K 5 , 5 = 4EI g
lg= 83333 .333
K 6 , 6 = 4EI g
lg= 83333 .333
Matrica krutosti
K =1265.625 2531.250 2531.250 0 0 0
93458.333 0 −41666.667 41666.667 093458.333 41666.667 0 41666.66755555.556 −41666.667 41666.667simetricno 83333.333 0
83333.333
Globalni vektor sila
f =
100.00
−7.500.00
−165.007.500.00
Rješenjem sistema K u = f dobijaju se pomjeranja
u =
0.092172
−0.0277340.021154−0.084943−0.0285140.031894
Možemo zaklju čiti da je
u 6 = ϕ◦34
prora čunato jedna činama 5.5 i 5.7
100 Statika Konstrukcija I - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba
http://-/?-http://-/?-http://-/?-http://-/?-http://-/?-http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statikahttp://-/?-http://-/?-http://-/?-http://-/?-
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
9/37
5.3 Z ADA CI
Prora čun presje čnih sila na krajevima štapova
Presje čne sile na krajevima štapa prora čunavamo sa
f e = K e u e − s•
e
U razvijenom obliku mo žemo pisati
Za kruto vezan štap
M ik = kik 4ϕi + 2 ϕk − 6∆ iklik − M
•
ik
M ki = kik 2ϕi + 4 ϕk − 6∆ iklik − M
•
ki
T ik = kik 6ϕi + 6 ϕk − 12∆ iklik − T
•
ik
T ki = kik −6ϕi − 6ϕk + 12∆ iklik − T
•
ki
gdje je kik = EI lik
i k ik = EI l2ik
Za štap kruto vezan u čvoru i, a zglobno u čvoru k
M ik = kik 3ϕi − 3∆ iklik − M
◦
ik
M ki = 0
T ik = kik 3ϕi − 3∆ iklik − T
◦
ik
T ki = −k ik 3ϕi − 3∆ iklik − T
◦
ki
Štap zglobno vezan u čvoru i, a kruto u čvoru k
M ik = 0
M ki = kik 3ϕk − 3 ∆ iklik − M ◦
ik
T ik = kik 3ϕk − 3∆ iklik − T
◦
ik
T ki = −k ik 3ϕk − 3∆ iklik − T
◦
ki
Na stranici 102 dat je numeri čki prora čun presje čnih sila nakrajevima štapova.
-47.5 -
4 7
. 5 - 4 4 7
. 5
-447.5
M-
-
11.875
11.875
- 3 0
. 8 3 3
- 0
. 8 3 3
1 4 9
. 1 6 7
1 4 9
. 1 6 7
-111.875
-111.875
T
-
+
-30.833
-30.833
- 1 1
. 8 7 5
- 1 1
. 8 7 5
- 1 1
. 8 7 5
-1 49.167
-149.167
N
--
Slika 5.11: Dijagrami presje čnih sila
Biljěske sa vje ̌zbi - ver 0.14 - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba 101
http://-/?-http://siljak.ba/http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statikahttp://-/?-
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
10/37
5. M ETODA DEFORMACIJA
Štap 1
M 21 = 3375 .0 · 3 · (−0.027734) − 3−0.092172
4 = −47.5
M 12 = 0
T 21 = 843 .75 3 · (−0.027734) − 3−0.092172
4 = −11.875
T 12 = −843.75 3 · (−0.027734) − 3−0.092172
4 = 11 .875
Štap 2
M 23 = 20833 .333 4 · (−0.027734) + 2 · (−0.028514) − 6−0.084943
3 − (−7.5) = 47 .50
M 32 = 20833 .333 2 · (−0.027734) + 4 · (−0.028514) − 6−0.084943
3 − 7.5 = 0 .00
T 23 = 6944 .444 6 · (−0.027734) + 6 · (−0.028514) − 12−0.084943
3 − (−15.0) = 30 .833
T 32 = 6944 .444 −6 · (−0.027734) − 6 · (−0.028514) + 12 −0.084943
3 − (−15.0) = −0.833
Štap 3
M 34 = 20833 .333 4 ·0.031894 + 2 ·0.021154 − 6−(−0.084943)
3 = 0 .00
M 43 = 20833 .333 2 ·0.031894 + 4 ·0.021154 − 6−(−0.084943)
3 = −447.50
T 34 = 6944 .444 6 ·0.031894 + 6 ·0.021154 − 12 −(−0.084943)
3 = −149.167
T 43 = 6944 .444 −6 ·0.031894 − 6 ·0.021154 + 12 −(−0.084943)
3 = 149 .167
Štap 4
M 45 = 3375 .0 · 3 ·0.021154 − 3−0.0921724 = 447 .50M 54 = 0
T 45 = 843 .75 3 ·0.021154 − 3−0.092172
4 = 111 .875
T 54 = −843.75 3 ·0.021154 − 3−0.092172
4 = −111 .875
102 Statika Konstrukcija I - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba
http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statika
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
11/37
5.3 Z ADA CI
Zadatak 3 Zglob u čvoru 3 na konstrukciji iz prethodnogzadatka ukrutiti vezom krutosti cM = 5000 kNm/rad kako je prikazano na slici 5.12 . Prora čunati pomjeranja čvorova,presje čne sile i nacrtati dijagrame presje čnih sila.E = 2 ·10
7 kN/m 2 .
4 m
3 m 3 m
150
100 kN
10 kN/m
30 / 50
3 0 / 3 0
3 0 / 3 0
cM = 5000 kN mrad
3
Slika 5.12
Rjěsenje Obilje žićemo stepene slobode kretanja kao u prethod-nom zadatku
5 6
1
2
1
3
4
1
2
3
4
5
1 2
3 4
c M = 5000kN m
rad
y
x
x
y
Slika 5.13
Matrica krutosti opruge je k −k−k k
Sa slike 5.13 vidimo
da opruga povezuje SSK 5 i 6 pa ćemo sljede ću matricu dodati
matrici krutosti konstrukcije koju smo prora čunali u prethod-nom zadatku
5 6
5 5000 −50006 −5000 5000
pa dobijamo
K =1265.625 2531.250 2531.250 0 0 0
93458.333 0 −41666.667 41666.667 093458.333 41666.667 0 41666.667
55555.556 −41666.667 41666.667simetricno
83333.333+5000.000
0-5000.000
83333.333+5000.000
Globalni vektor sila ostaje isti kao u prethodnom zadatku
f =
100.00
−7.500.00−165.007.50
0.00
Rješenjem sistema K u = f dobijaju se pomjeranja
u =
0.092172
−0.0156450.009065−0.039863−0.0105500.013930
Sila u opruzi
f opr = 5000 −5000−5000 5000 ·
−0.0105500.013930 = −122.401122.401
74.9 7 4
. 9
1 2 2
. 4
- 3 2 5
. 1
-325.1
M
-
-
18.73
18.73
- 3 0
. 8 3 3
- 0
. 8 3 3
1 4 9
. 1 6 7
1 4 9
. 1 6 7
-81.27
-81.27
T
-
+
-30.833
-30.833 1 8
. 7 3
1 8
. 7 3
1 8
. 7 3
-149.167
-149.167
N
--
Slika 5.14: Dijagrami presječnih sila
Biljěske sa vje ̌zbi - ver 0.14 - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba 103
http://-/?-http://-/?-http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statikahttp://-/?-http://-/?-
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
12/37
5. M ETODA DEFORMACIJA
Zadatak 4 Konstrukciju iz prethodnog zadatka prora čunati saelastičnim osloncima umjesto krutih, prema slici 5.15 .
5 6
12
13
48 10
7
8
9
10
1
2
3
4
5
1 2
3 4
cM = 5000 kN mrad
c1 = 3 · 10 4 kN/m c 5 = 2 · 10 4 kN/m
yx
x
y
Slika 5.15
Rjěsenje Na slici 5.15 su takoder dati stepeni slobode kretanja.Možemo primijetiti da smo u čvorovima 1 i 5 uveli dodatnestepene slobode kretanja 7, 8 i 9, 10. Uvode ći stepen slobodekretanja 8 u čvoru 1, a zadr žavaju ći pretpostavku o aksijalnojkrutost štapova, čvor 2 takode dobija mogu ćnost pomjeranja 8.Isto važi i za čvor 4 i SSK 10.
1 1 2 7 0
1 3EI s
l3s3 EI s
l 2s −3EI s
l3s0
2 3EI sl2s
3EI sls −
3EI sl2s
0
7 −3EI sl3s −3EI sl2s 3EI sl3s 0
0 0 0 0 0
2 1 3 9 0
1 3EI s
l3s3EI s
l2s −3EI s
l3s0
3 3EI sl2s
3EI sls −
3EI sl2s
0
9 −3EI sl3s −3EI sl2s 3EI sl3s 0
0 0 0 0 0
3 8 2 4 5
8 12EI g
l3g6EI g
l2g −12EI g
l3g6EI g
l2g
2 6EI gl2g
4EI glg −
6EI gl2g
2EI glg
4 −12EI g
l3g −6EI g
l2g12EI g
l3g −6EI g
l2g
5 6EI gl2g
2EI glg −
6EI gl2g
4EI glg
4 4 6 10 3
4 12EI g
l3g6EI g
l2g −12EI g
l3g6EI g
l2g
6 6EI gl2g
4EI glg −
6EI gl2g
2EI glg
10 −12EI g
l3g −6EI g
l2g12EI g
l3g −6EI g
l2g
3 6EI gl2g
2EI glg −
6EI gl2g
4EI glg
Vektor sila
f =
100.00
−7.500−165.007.50
00
−15.0000
Rješenjem sistema K u = f dobijamo
u =
0.098800
−0.0169720.008249−0.044748−0.0117940.013031
0.000639−0.0010280.004042−0.007458
76.63 7 6
. 6 3
1 2 4
. 1 2 6
- 3 2 3
. 3 7 4
-323.374
M
-
-
19.16
19.16
- 3 0
. 8 3 3
- 0
. 8 3 3
1 4 9
. 1 6 7
1 4 9
. 1 6 7
-80.844
-80.844
T
-
+
-30.833
-30.833 1 9
. 1 5 6
1 9
. 1 5 6
1 9
. 1 5 6
-149.167
-149.167
N
--
Slika 5.16: Dijagrami presje čnih sila
104 Statika Konstrukcija I - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba
http://-/?-http://-/?-http://-/?-http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statikahttp://-/?-http://-/?-
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
13/37
5.3 Z ADA CI
1265 .625 2531 .250 2531 .250 0 0 0 − 632 .813 0 − 632 .813 093458 .333 0 − 41666 .667 41666 .667 0 − 2531 .250 41666 .667 0 0
93458 .333 41666 .667 0 41666 .667 0 0 − 2531 .250 − 41666 .66755555 .556 − 41666 .667 416 66 .667 0 − 27777 .778 0 − 27777 .778
88333 .333 − 5000 .000 0 41666 .667 0 088333 .333 0 0 0 − 41666 .667
30632 .813 0 0 0simetricno 57777 .778 0 0
20632 .813 047777 .778
Biljěske sa vje ̌zbi - ver 0.14 - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba 105
http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statika
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
14/37
5. M ETODA DEFORMACIJA
Zadatak 5 Metodom deformacija odrediti pomjeranja ipresječne sile za konstrukciju na slici 5.17
50 kN
6 m
2 m
4 m
3 m
50 kN
1 0 k N / m
30 / 40
30 / 40
3 0 / 3 0
3 0 / 3 0
3 0 / 3 0
3 0 / 3 0
Slika 5.17
∆ 1 ∆ 1
∆ 2 ∆ 2
1 2
3 4
3
4
1
2
5
6
1 2
34
56
x
y
x
y
x
y
x
y
y
x
yx
Y
X
Slika 5.18: Obilje žavanje stepeni slobode kretanja
Rjěsenje
Postavljanjem Takabejevih jedna čina
Pomjeranja koja se traže
• Rotacije čvorova ϕ3 ,ϕ4 ,ϕ5 ,ϕ6
• Translatorna pomjeranja ∆ 1 , ∆ 2
Takabejeve jedna čine
Štap kruto vezan na oba kraja
ik ki
M ik M ki
i k
EI
l
Slika 5.19
M ik = kik 2ϕi + ϕk − 3∆ iklik − M
•
ik
M ki = kik ϕi + 2 ϕk − 3∆ iklik − M
•
ki
T ik = k ik ϕi + ϕk − 2∆ iklik − T
•
ik
T ki = k ik −ϕi −ϕk + 2∆ iklik − T
•
ki
gdje je kik = 2EI
lik, k ik =
6EI l2ik
, k ik = 3kik
lik
Štap sa oslobodenim momentom na kod čvora i
T ik T ki
M ki
i k
EI
l
Slika 5.20
M ik = 0
M ki = 1 .5kik ϕk −∆ iklik − M
◦
ki
T ik = 0 .5k ik ϕk −∆ iklik − T
◦
ik
T ki = −0.5k ik ϕk −∆ iklik − T
◦
ki
Štap sa oslobodenim momentom na kod čvora k
T ik T ki
M ik
i k
EI
l
Slika 5.21
M ik = 1 .5kik ϕi −∆ iklik − M
◦
ik
M ki = 0
T ik = 0 .5k ik ϕi −∆ iklik − T
◦
ik
T ki = −0.5k ik ϕi −∆ iklik − T
◦
ki
106 Statika Konstrukcija I - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba
http://-/?-http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statikahttp://-/?-
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
15/37
5.3 Z ADA CI
Postavljanje Takabejevih jedna čina ravnote že
Rotacija čvora 3
M 31 = 1 .5 ·10125 ϕ3 − −∆ 14 − 20
M 34 = 1 .5 ·16000(ϕ3 ) − (−55.555)M 35 = 13500 [2ϕ3 + ϕ5 − (−∆ 2 ) − (−7.5)]
M 31 = 15187 .5 ·ϕ3 +3796 .875 ·∆ 1 − 20.00M 34 = 24000 .0 ·ϕ3 +55 .555M 35 = 27000 .0 ·ϕ3 +13500 .000 ·ϕ5 + 13500 ·∆ 2 + 7 .5
k =1 , 4 , 5
M 3 k = 0
66187.5·ϕ3 +13500 ·ϕ5 +3796 .875·∆ 1 +13500 ·∆ 2 +43 .055 = 0Rotacija čvora 4
M 42 = 10125 [2ϕ4 − 0.75(−∆ 1 )]M 46 = 13500 [2ϕ4 + ϕ6
−(
−∆ 2 )]
M 42 = 20250 ·ϕ4 +7593 .75 ·∆ 1M 46 = 27000 ·ϕ4 +13500 ·ϕ6 + 13500 ·∆ 2
k =2 , 6
M 4 k = 0
47250 ·ϕ4 + 13500 ·ϕ6 + 7593 .75 ·∆ 1 + 13500 ·∆ 2 = 0Rotacija čvora 5
M 53 = 13500 [ϕ3 + 2 ϕ5 − (−∆ 2 ) − 7.5]M 56 = 16000 (2 ϕ5 + ϕ6 )
M 53 = 13500 ·ϕ3 +27000 ·ϕ5 + 13500 ·∆ 2 − 7.5M 56 = 32000 ·ϕ5 +16000 ·ϕ6
k =3 , 6
M 5 k = 0
59000 ·ϕ5 + 13500 ·ϕ3 + 16000 ·ϕ6 + 13500 ·∆ 2 − 7.5 = 0Rotacija čvora 6
M 65 = 16000 ( ϕ5 + 2 ϕ6 )M 64 = 13500 [ϕ4 + 2 ϕ6 − (−∆ 2 )]
M 65 = 16000 ·ϕ5 +32000 ·ϕ6M 64 = 13500 ·ϕ4 +27000 ·ϕ6 + 13500 ·∆ 2
k =4 , 5
M 6 k = 0
59000 ·ϕ6 + 13500 ·ϕ4 + 16000 ·ϕ5 + 13500 ·∆ 2 = 0Pomjeranje ∆ 1
T 31 = −0.5 ·7593.75 ϕ3 − −∆ 14 − (−25)
T 42 = 7593 .75 −ϕ4 + 2 −∆ 14
T 31 = −3796.875 ·ϕ3 − 949.21875∆ 1 + 25T 42 = −7593.750 ·ϕ4 − 3796.875 ·∆ 1
T I = T 31 + T 42 + P = 0
−3796.875 ·ϕ3 − 7593.750 ·ϕ4 − 4746.094∆ 1 = −105Pomjeranje ∆ 2
T 53 = 13500 −ϕ3 −ϕ5 + 2 −∆ 23 − (−15)
T 64 = 13500 −ϕ6 −ϕ4 + 2 −∆ 23
T 53 = −13500 ·ϕ3 − 13500 ·ϕ5 − 9000∆ 2 + 15T 64 = −13500 ·ϕ6 − 13500 ·ϕ4 − 9000∆ 2
T II = T 53 + T 64 + P = 0
−13500·ϕ3 −13500·ϕ4 −13500·ϕ5 −13500·ϕ6 −18000∆ 2 = −65Kona čno mo žemo napisati sistem jedna čina
ϕ3 ϕ4 ϕ5 ϕ6 ∆ 1 ∆ 266187.5 0 13500 0 3796.875 13500
0 47250 0 13500 7593.75 1350013500 0 59000 16000 0 13500
0 13500 16000 59000 0 135003796.875 7593.75 0 0 4746.094 0
13500 13500 13500 13500 0 18000
ϕ3
ϕ4
ϕ5
ϕ6
∆ 1∆ 2
=
−43.05507.50
10565
Rješenjem sistema jedna čina dobijaju se pomjeranja
ϕ3
ϕ4
ϕ5
ϕ6
∆ 1∆ 2
=
−0.0079122−0.0149656−0.0032522−0.00121220.0523981
0.0241177
(5.8)
Sad ćemo istu konstrukciju rije šiti koriste ći Scilab. U prvomkoraku implementirácemo matrice krutosti štapova (kruto izglobno vezan) i odgovarajuće vektore opterećenja, a zatimćemo formirati skriptu kojom ćemo proračunati konstrukciju.
Takode ćemo uvesti dodatne stepene slobode kretanja kakobismo dobili sva pomjeranja, reakcije i presje čne sile koriste ći jedinstvenu kompaktnu formu prora čuna. Da pojasnimo ovo,dakle u prethodnoj sekciji smo za štapove 3 i 5 koji imajuotpu šten momenat u čvoru k koristili kondenzovanu matricukrutosti pa rotacija kraja štapa ϕk kod čvora k nije guri-rala u globalnom sistemu jedna čina, ve ć rotaciju kraja štapamoramo prora čunati naknadno koriste ći jednakost 5.3 , dok ćemo u sljedećem uvesti stepene slobode kretanja 7 i 8 (vidjetisliku 5.22 ) a onda štapove 3 i 5 posmatrati kao kruto vezane.Zglobna veza izmedu štapa 5 i ostalih štapova u čvoru 4 jepostignuta time što ostali štapovi imaju različit stepen slobodekretanja u čvoru 4 (SSK 2)
Biljěske sa vje ̌zbi - ver 0.14 - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba 107
http://-/?-http://-/?-http://-/?-http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statikahttp://-/?-http://-/?-
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
16/37
5. M ETODA DEFORMACIJA
5 5
6 6
1 28
3 4
9
9
9
11
11
11
7 1310 12
3
4
1
2
5
6
12
3 4
5 6
x
y
x
y
x
y
x
y
yx
yx
Y
X
Slika 5.22: Obilje žavanje stepeni slobode kretanja. Štapovi suaksijalno kruti.
Listing 5.1: Formiranje matrice krutosti u lokalnom koordinatnomsistemu, Greda2D4x4.sci
1 function rezultat = Greda2D4x4(idx, koordinate, elementi,presjek)
2 // Greda2D4x4 - Matrica krutosti ravnog grednog stapa3
4 Em = presjek(1);5 I = presjek(2);6
7 x1 = koordinate(elementi(idx, 1), 1);8 y1 = koordinate(elementi(idx, 1), 2);9 x2 = koordinate(elementi(idx, 2), 1);
10 y2 = koordinate(elementi(idx, 2), 2);11
12 duzina = sqrt((x2 - x1)̂ 2 + (y2 - y1)ˆ2);13
14 km12 = 12 * Em * I / duzinaˆ3;15 km6= km12 * duzina / 2;16 km4= km6 * duzina / 1.5;17 km2= km4 / 2;18
19 rezultat = [20 km12 km6 -km12 km621 km6 km4 -km6 km222 -km12 -km6 km12 -km623 km6 km2 -km6 km4];24 endfunction
Listing 5.2: Vektor ekvivalentnog optere ćenja od ravnomjernoraspodjeljenog opterećenja, RavnomjernoOpt.sci
25 function rezultat = RavnomjernoOpt(idx, koordinate, elementi,p)
26 // RavnomjernoOpt - Vektor ekvivalentnog opterecenja na gredi27 // od ravnomjernog opterecenja28
29 x1 = koordinate(elementi(idx, 1), 1);30 y1 = koordinate(elementi(idx, 1), 2);31 x2 = koordinate(elementi(idx, 2), 1);32 y2 = koordinate(elementi(idx, 2), 2);33
34 d = sqrt((x2 - x1)ˆ2 + (y2 - y1)̂ 2);35
36 rezultat = [37 p*d/238 p*dˆ2/1239 p*d/240 -p*dˆ2/12];41
42 endfunction
Listing 5.3: Vektor ekvivalentnog opterećenja od koncentrične sileokomito na gredu, KoncOpt.sci
43 function rezultat = KoncOpt(idx, koordinate, elementi, P, a)44 // KoncOpt - Vektor ekvivalentnog opterecenja na gredi
45 // od koncentricne sile okomito na gredu46
47 x1 = koordinate(elementi(idx, 1), 1);48 y1 = koordinate(elementi(idx, 1), 2);49 x2 = koordinate(elementi(idx, 2), 1);50 y2 = koordinate(elementi(idx, 2), 2);51
52 d = sqrt((x2 - x1)ˆ2 + (y2 - y1)ˆ2);53 b = d - a;54
55 rezultat = [56 P*b*b*(3*a+b)/(dˆ3)57 P*a*b*b/dˆ258 P*a*a*(3*b+a)/(dˆ3)59 -P*a*a*b/dˆ260 ];61 endfunction
Sa ovim možemo napisati sljedeću skriptu
Listing 5.4: Prora čun konstrukcije, Zadatak5.sce
62 // Tehnicka metoda deformacija63 // Zadatak 564 // ***********************************************************65 clear;
66 clc;67 exec ( ./Greda2D4x4.sci , -1);68 exec ( ./RavnomjernoOpt.sci , -1);69 exec ( ./KoncOpt.sci , -1);70
71 // ******************* ULAZNI PODACI *************************72 // duzina m; sila kN;73
74 // E I75 presjekG = [3*10 7̂, 0.3*0.4ˆ3/12];76 presjekS = [3*10ˆ7, 0.3ˆ4/12];77
78 // Koordinate cvorova79 koordinate = [80 0 081 6 082 0 483 6 484 0 785 6 7];86
87 // Definisanje stapova krajnjim cvorovima88 elementi =[89 2 490 4 691 1 392 3 593 3 494 5 6];95
96 SSKEL = [97 5 2 12 1398 6 4 5 299 5 1 10 7
100 6 3 5 1101 9 1 11 8102 9 3 11 4] ;103
104 Kels = hypermat([4 4 size (elementi, r )]);105 Fels = hypermat([4 1 size (elementi, r )]);106
107 Kels(:,:,1) = Greda2D4x4(1, koordinate, elementi, presjekS);108 Kels(:,:,2) = Greda2D4x4(2, koordinate, elementi, presjekS);109 Kels(:,:,3) = Greda2D4x4(3, koordinate, elementi, presjekS);110 Kels(:,:,4) = Greda2D4x4(4, koordinate, elementi, presjekS);111
112 Kels(:,:,5) = Greda2D4x4(5, koordinate, elementi, presjekG);113 Kels(:,:,6) = Greda2D4x4(6, koordinate, elementi, presjekG);114
115
116 Fels(:,:,3) = RavnomjernoOpt(3, koordinate, elementi, 10);117 Fels(:,:,4) = RavnomjernoOpt(4, koordinate, elementi, 10);118 Fels(:,:,5) = KoncOpt(5, koordinate, elementi, -50, 2);119
120 // ********************** RJESAVANJE *************************121
122 KGlob = zeros (13, 13);
108 Statika Konstrukcija I - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba
http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statika
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
17/37
5.3 Z ADA CI
123 FGlob = zeros (13, 13);124
125 for i=1: size (elementi, r )126
127 Kel = Kels(:,:,i);128
129 adresa = SSKEL(i,:);130
131 for j = 1:4132 for k = 1:4133 if (adresa(j) ˜= 0) & (adresa(k) ˜= 0) then134 KGlob( adresa(j), adresa(k) ) = ..135 KGlob( adresa(j), adresa(k) ) + Kel(j, k);136 end
137 end / / for k138 end / / for j139
140 //dodavanje vektora opterecenja globalnom vektoru opterecenja141 Fel = Fels(:,:, i);142
143 for j = 1:4144 if (adresa(j) ˜= 0) then145 FGlob( adresa(j) ) = FGlob( adresa(j) ) + Fel(j, 1);146 end
147 end / / for j148 end / / for i149
150 // ******** DODAVANJE KONCENTRICNE SILE U CVOROVIMA **********151
152 FGlob( 6 ) = FGlob( 6 ) + 50;153
154 // ************* RJESAVANJE SISTEMA JEDNACINA ****************155
156 // Nema pomjeranja fiksnih oslonaca pa se za rjesavanje157 // sistema jednacina uzima "gornji lijevi" blok matrice158 // krutosti i odgovarajuci vektor sila159
160 K11 = KGlob(1:8,1:8);161 F1 = FGlob(1:8,1);162
163 // rjesenje164 U1 = K11 \ F1;165
166 UGlob = zeros (13, 13);167 UGlob(1:8, 1) = U1(1:8, 1);168
169 mprintf( "\n================== REZULTATI PRORACUNA");170 mprintf( "\n=== GLOBALNI VEKTOR POMJERANJA CVOROVA");171 mprintf( "\n\%15.6f" , UGlob(1:13,1));172
173 // ************* PRORACUN REAKCIJA ***************************174
175 Reakc = KGlob * UGlob - FGlob;176
177 mprintf( "\n============= GLOBALNI VEKTOR REAKCIJA");178 mprintf( "\n\%11.2f" , Reakc(1:13,1));179
180
181 // **************** POST PROCESSING **************************
182 // *** PRORACUN POMJERANJA I PRESJECNIH SILA PO ELEMENTIMA ***183
184 for i = 1: size (elementi, r )185 mprintf( \n============================ STAP %d , i);186
187 adresa = SSKEL(i,:);188
189 // uzimanje pomjeranja stapa iz globalnog vektora pomjeranja190 for j = 1:4191 if adresa(j) ˜= 0 then192 u( j ) = UGlob( adresa(j) );193 else
194 u( j ) = 0;195 end ;196 end / / for j197
198 // printanje vektora pomjeranja po stapovima199 mprintf( "\nVektor pomjeranja" );200 mprintf( "\n\%15.6f" , u(1:4,1));201
202 // U opstem slucaju vektor pomjeranja se mora transformisati203 // iz globalnog u lokalni koordinatni sistem, ali ovdje204 // lokalni sistem nije zarotiran pa je
205 / / u .l = T * U.g206
207 // matrica krutosti i vektor vanjskog opterecenja208 Ke = Kels(:,:,i);209 Fe = Fels(:,:,i);210
211 // proracun vektora sila na stapu212 f = Ke * u - Fe;213
214 mprintf( "\nVektor Sila" );215 mprintf( "\n\%11.2f" , f(1:4,1));216
217 end / / for i
Listing 5.5: Rezultat proračuna
218 ================== REZULTATI PRORACUNA219 === GLOBALNI VEKTOR POMJERANJA CVOROVA220 -0.007912221 -0.014966222 -0.003252223 -0.001212224 0.052398225 0.076516226 -0.016352227 0.004651228 0.000000229 0.000000230 0.000000231 0.000000232 0.000000233 ============= GLOBALNI VEKTOR REAKCIJA234 0.00235 0.00236 0.00237 0.00238 -0.00239 -0.00240 0.00241 -0.00242 -24.77243 -34.70
244 74.77245 -85.30246 246.37247 ============================ STAP 1248 Vektor pomjeranja249 0.052398250 -0.014966251 0.000000252 0.000000253 Vektor Sila254 85.30255 94.85256 -85.30257 246.37258 ============================ STAP 2259 Vektor pomjeranja260 0.076516261 -0.001212262 0.052398263 -0.014966264 Vektor Sila265 -1.34266 90.83267 1.34268 -94.85269 ============================ STAP 3270 Vektor pomjeranja271 0.052398272 -0.007912273 0.000000274 -0.016352275 Vektor Sila276 -5.30277
58.78278 -34.70279 0.00280 ============================ STAP 4281 Vektor pomjeranja282 0.076516283 -0.003252
Biljěske sa vje ̌zbi - ver 0.14 - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba 109
http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statika
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
18/37
5. M ETODA DEFORMACIJA
284 0.052398285 -0.007912286 Vektor Sila287 51.34288 123.47289 -81.34290 75.56291 ============================ STAP 5292 Vektor pomjeranja293 0.000000294 -0.007912295 0.000000296 0.004651297 Vektor Sila298 10.94299 -134.34300 39.06301 -0.00302 ============================ STAP 6303 Vektor pomjeranja304 0.000000305 -0.003252306 0.000000307 -0.001212308 Vektor Sila309 -35.72310 -123.47311 35.72312 -90.83
Pomjeranja ∆ 1 i ∆ 2 u rezultatu 5.8 predstavljaju relativno pom- jeranje čvorova štapa, dok je rezultat na liniji 225 apsolutnopomjeranje čvora što mo žemo i provjeriti
∆ 2 = 0 .0241177 u6 −u 5 = 0 .076516−0.052398 = 0 .024118
110 Statika Konstrukcija I - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba
http://-/?-http://-/?-http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statikahttp://-/?-http://-/?-
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
19/37
5.3 Z ADA CI
Zadatak 6 Metodom deformacija odrediti pomjeranja ipresječne sile za konstrukciju na slici 5.23
3 m 3m 3m
4 m
4 m
30 kN
p = 6 kN/m
30 / 50 30 / 50 30 / 50
30 / 50 30 / 50 30 / 50
30 / 50
3 0 / 3 0
3 0 / 3 0
3 0 / 3 0
3 0 / 3 0
3 0 / 3 0
3 0 / 3 0
Slika 5.23
Rjěsenje
1 2 3
4 5 6
7
8 1 0 1 2
1 3
9 1 1
12 3 4
56 7 8
910
1
2 3
4
5 5 5 5
6 6
7
7
7
x
y
x
y
yx
Y
X
Slika 5.24
a) Rje šavanje direktnim asembliranjem matrica krutosti
1 0 0 7 1
0 3EI
l3 0 −
3EI l3
3EI l2
0 0 0 0 0
7 −3EI l3 0 3EI l3 −3EI l2
1 3EI l2
0 −3EI
l23EI
l
2 7 1 0 0
7 3EI
l33EI
l2 −3EI
l3 0
1 3EI l2
3EI l −
3EI l2
0
0 −3EI l3 −3EI l2 3EI l3 0
0 0 0 0 0
4 0 2 7 0
0 3EI
l33EI
l2 −3EI
l3 0
2 3EI l2
3EI l −
3EI l2
0
7 −3EI
l3 −3EI
l23EI
l3 0
0 0 0 0 0
5 7 0 0 3
7 3EI
l3 0 −
3EI l3
3EI l2
0 0 0 0 0
0 −3EI
l3 0
3EI l3 −
3EI l2
3 3EI l2 0 −3EI l2 3EI l
6 0 3 0 0
0 3EI
l33EI
l2 −3EI
l3 0
3 3EI l2
3EI l −
3EI l2
0
0 −3EI
l3 −3EI
l23EI
l3 0
0 0 0 0 0
7 0 0 7 4
0 3EI
l3 0 −
3EI l3
3EI l2
0 0 0 0 0
7 −3EI
l3 0
3EI l3 −
3EI l2
4 3EI l2
0 −3EI
l23EI
l
8 5 2 0 0
5 3EI
l33EI
l2 −3EI
l3 0
2 3EI l2
3EI l −
3EI l2
0
0 −3EI
l3 −3EI
l23EI
l3 0
0 0 0 0 0
9 6 0 5 2
6 3EI
l3 0 −
3EI l3
3EI l2
0 0 0 0 0
5 −3EI
l3 0
3EI l3 −
3EI l2
2 3EI l2
0 −3EI
l23EI
l
10 5 0 0 1
5 3EI
l3 0 −
3EI l3
3EI l2
0 0 0 0 0
0 −3EI
l3 0 3EI
l3 −3EI
l2
1 3EI l2
0 −3EI
l23EI
l
11 6 4 5 0
6 3EI
l33EI
l2 −3EI
l3 0
4 3EI
l23EI
l −3EI
l2 0
5 −3EI
l3 −3EI
l23EI
l3 0
0 0 0 0 0
12 5 3 0 0
5 3EI
l33EI
l2 −3EI
l3 0
3 3EI
l23EI
l −3EI
l2 0
0 −3EI
l3 −3EI
l23EI
l3 0
0 0 0 0 0
3EI G /l G = 3 ·3 ·107
·0.003125 = 937503EI G /l
2G = 3 ·3 ·10
7
·0.0031252 = 31250
3EI G /l3G = 3 ·3 ·10
7
·0.0031253 = 10416 .67
3EI S /l S = 3 ·3 ·107
·0.000675 = 15187 .53EI S /l
2S = 3 ·3 ·10
7
·0.0006752 = 3796 .88
3EI S /l3S = 3 ·3 ·10
7
·0.0006753 = 949 .22
Biljěske sa vje ̌zbi - ver 0.14 - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba 111
http://-/?-http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statikahttp://-/?-
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
20/37
5. M ETODA DEFORMACIJA
202687 . 50 0 0 0 3796 . 88 0 0
124125 . 00 0 0 0 3796 . 88 − 31250 . 00202687 . 50 0 3796 . 88 0 31250 . 00
108937 . 50 − 3796 . 88 3796 . 88 − 31250 . 004746 . 1 − 1898 . 44 0
simetricno 1898 . 44 0
52083.34
ϕ 2 ϕ 5 ϕ 7 ϕ 10 u 1 u 2 u 3
ϕ 2
ϕ 5
ϕ 7
ϕ 10
u 1
u 2
u 3
=
0
0
6 . 75
6 . 75
30 . 00
0− 18
.00
Slika 5.25: Sistem jednačina
K 11 = 3EI G
lG+
3EI GlG
+ 3EI S
lS= 202687 .5
K 12 = 0K 13 = 0K 14 = 0
K 15 = 3EI S
l2S= 3796 .88
K 16 = 0
K 17 = −3EI G
l2G+
3EI Gl2G
= 0
K 22 = 3EI G
lG+
3EI SlS
+ 3EI S
lS= 124125
K 23 = 0K 24 = 0
K 25 = 3EI S
l2S −3EI S
l2S= 0
K 26 = 3EI Sl2S= 3796 .88
K 27 = −3EI G
l2G= −31250
K 33 = 3EI G
lG+
3EI GlG
+ 3EI S
lS= 202687 .5
K 34 = 0
K 35 = 3EI S
l2S= 3796 .88
K 36 = 0
K 37 = 3EI G
l2G = 31250
K 44 = 3EI G
lG+
3EI SlS
= 108937 .5
K 45 = −3EI S
l2S= −3796.88
K 46 = 3EI S
l2S= 3796 .88
K 47 = −3EI G
l2G= −31250
K 55 = 3EI Sl3S
+ 3EI Sl3S
+ 3EI Sl3S
+ 3EI Sl3S
+ 3EI Sl3S
= 4746 .1
K 56 = −3EI S
l3S −3EI S
l3S= −1898.44
K 57 = 0
K 66 = 3EI S
l3S+
3EI Sl3S
= 1898 .44
K 67 = 0
K 77 = 3EI G
l3G + 3EI G
l3G + 3EI G
l3G + 3EI G
l3G + 3EI G
l3G = 52083 .35
Rješenje sistema jedna čina
u =
−0.0002197−0.0006170−0.0000602−0.00023220.0117308
0.0134291
−0.0008190
Sad ćemo rijěsiti ovaj sistem postavljanjem Takabejevih jednačina i uporediti rezultate, a nakon toga ćemo odreditipresječne sile po štapovima.
112 Statika Konstrukcija I - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba
http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statika
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
21/37
5.3 Z ADA CI
b) Rje šavanje postavljanjem Takabejevih jedna čina
1 2 3
4 5 6
7
8 1 0 1 2
1 3
9 1 1
12 3 4
56 7 8
910
ϕ2
ϕ5 ϕ7
ϕ10
∆ 1
∆ 2
∆ 3
x
y
yx
Y
X
Slika 5.26
Pomjeranja koja se tra že
• Rotacije čvorova ϕ2 ,ϕ5 ,ϕ7 ,ϕ10
• Translatorna pomjeranja ∆ 1 , ∆ 2 , ∆ 3
Takabejeve jedna čine
ik ki
M ki
i k
EI
l
Slika 5.27
M ik = 0
M ki = 1 .5kik ϕk − ∆ik
lik − M ◦
ki
T ik = 0 .5k ik ϕk −∆ iklik − T
◦
ik
T ki = −0.5k ik ϕk −∆ iklik − T
◦
ki
gdje je kik = 2EI
lik, k ik =
6EI l2ik
, k ik = 3kik
lik
T ik T ki
M ik
i k
EI
l
Slika 5.28
M ik = 1 .5kik ϕi −∆ iklik − M
◦
ik
M ki = 0
T ik = 0 .5k ik ϕi −∆ iklik − T
◦
ik
T ki = −0.5k ik ϕi − ∆ iklik − T ◦
ki
Postavljanje jedna čina ravnote že
Rotacija čvora 2
M 21 = 93750 .0·ϕ2 − 31250 ·∆ 3M 26 = 15187 .5·ϕ2 − 3796.875 ·∆ 1M 23 = 93750 .0·ϕ2 − 31250 ·(−∆ 3 )
k =1 , 3 , 6
M 2 k = 202687 .5 ·ϕ2 − 3796.875 ·∆ 1 = 0
Rotacija čvora 5M 51 = 15187 .5·ϕ5 − 3796.875 ·∆ 1M 56 = 93750 .0·ϕ5 − 31250 ·∆ 3M 59 = 15187 .5·ϕ5 − 3796.875 ·∆ 2
k =1 , 6 , 9
M 5 k = 0
124125 ·ϕ5 − 3796.875 ·∆ 1 − 3796.875 ·∆ 2 − 31250 ·∆ 3 = 0Rotacija čvora 7
M 76 = 93750 .0·ϕ7 − 31250 ·(−∆ 3 ) + 6 .75M 73 = 15187 .5·ϕ7 − 3796.875 ·∆ 1M 78 = 93750 .0·ϕ7
k =6 , 3 , 8
M 7 k = 0
202687.5 ·ϕ7 − 3796.875 ·∆ 1 + 31250 ·∆ 3 = −6.75Rotacija čvora 10
M 10 − 9 = 93750 .0·ϕ10 − 31250 ·(−∆ 3 ) + 6 .75M 10 − 6 = 15187 .5·ϕ10 − 3796.875 ·∆ 2
k=9
,6
M 10 − k = 0
108937.5 ·ϕ10 − 3796.875 ·∆ 2 + 31250 ·∆ 3 = −6.75Relativno pomjeranje ∆ 1
T 51 = −3796.875·ϕ5 + 949 .219 ·∆ 1T 62 = −3796.875·ϕ2 + 949 .219 ·∆ 1T 73 = −3796.875·ϕ7 + 949 .219 ·∆ 1T 84 = 0
i,k
T ik = 0
2847.657
·∆ 1
−3796.875
·ϕ2
−3796.875
·ϕ5
−3796.875
·ϕ7 = 30
Relativno pomjeranje ∆ 2
T 95 = −3796.875·ϕ5 + 949 .219 ·∆ 2T 10 − 6 = −3796.875·ϕ10 + 949 .219 ·∆ 2
Biljěske sa vje ̌zbi - ver 0.14 - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba 113
http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statika
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
22/37
5. M ETODA DEFORMACIJA
202687 . 50 0 0 0 − 3796 . 88 0 00 124125 . 00 0 0 − 3796 . 88 − 3796 . 88 − 31250 . 000 0 202687 . 50 0 − 3796 . 88 0 31250 . 000 0 0 108937 . 50 0 − 3796 . 88 − 31250 . 00
− 3796 . 88 − 3796 . 88 − 3796 . 88 0 2847 . 66 0 00 − 3796 . 88 0 − 3796 . 88 0 1898 . 44 0
0 − 31250 . 00 31250 . 00 − 31250 . 00 0 0 52083 . 34
ϕ 2 ϕ 5 ϕ 7 ϕ 10 ∆ 1 ∆ 2 ∆ 3
ϕ 2
ϕ 5
ϕ 7
ϕ 10
∆ 1∆ 2
∆ 3
=
0
0− 6 . 75− 6 . 7530 . 00
0
18 . 00
i,k
T ik = 0
1898.438 ·∆ 2 − 3796.875 ·ϕ5 − 3796.875 ·ϕ10 = 0Relativno pomjeranje ∆ 3
T 10 − 9 = −31250·ϕ10 + 10416 .667 ·∆ 3 − 11.25T 65 = −31250·ϕ5 + 10416 .667 ·∆ 3T 21 = −31250·ϕ2 + 10416 .667 ·∆ 3T 23 = 31250 · ϕ2 − 10416.667 ·(−∆ 3 )T 67 = 31250 · ϕ7 − 10416.667 ·(−∆ 3 ) − 6.75
i,k
T ik = 0
52083.335 ·∆ 3 − 31250 ·ϕ5 + 31250 ·ϕ7 − 31250 ·ϕ10 = 18
4 . 9
9
4 6
. 1 9
3 2
. 2 5
3 7
. 9 8
5 . 6
235.172.92
41.2
2.92
43.63
M
+
-
-
+
Slika 5.29: Dijagram momenata
- 1
. 6 6
1 5
. 4
1 0
. 7 5
3 . 6
6
2 1
. 6 6
1 . 8
8
-8.79
0.73
-10.3
-0.73
-10.91
-8.03
9.97
T
Slika 5.30: Dijagram poprečnih sila
114 Statika Konstrukcija I - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba
http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statika
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
23/37
5.3 Z ADA CI
Zadatak 7 Konstrukciju na slici 5.31 prora čunati koriste ćimetodu deformacija. Za gredne elemente pretpostaviti da suaksijalno kruti.
a) Odrediti mogu će stepene slobode kretanja,
b) Prora čunati pomjeranja u prethodno denisanim stepen-ima slobode kretanja. Prora čunati takode i rotaciju kraja
grede ϕg .c) Proračunati presječne sile na krajevima elemenata i nacr-
tati dijagrame presječnih sila.
3 m
3 √
2 2
m
5m4m3 √ 2
2 m
10kN/m
c = 10 4 kN/m
GredeEI = 5 · 104 kNm 2
EA = ∞
ZategaEA = 3 · 104 kN
ϕg
Slika 5.31Rjěsenje
a) Stepeni slobode kretanja su ozna čeni na slici 5.32
5
3 42
1
1
2 3
4
1 2
x
y
y
x
y
x
x
y
x̂
ŷ
Slika 5.32
b) Proračun pomjeranja
1 0 0 0 1
0 c2 cs −c2
−cs
0 cs s 2 −cs −s2
0 −c2
−cs c2 cs
1 −cs −s2 cs s 2
EAl1
2 1 0 0 2
1 3EI
l320 −
3EI l32
3EI l22
0 0 0 0 0
0 −3EI
l320
3EI l32 −
3EI l22
2 3EI
l220 −
3EI l22
3EI l2
3 0 2 0 0
0 3EI l33
3EI l23 −
3EI l33
0
2 3EI
l233EI
l3 −3EI
l230
0 −3EI
l33 −3EI
l233EI
l330
0 0 0 0 0
4 0 2 0 0
0 3EI l34
3EI l24 −
3EI l34
0
2 3EI
l243EI
l4 −3EI
l240
0 −3EI
l34 −3EI
l243EI
l340
0 0 0 0 0
K 11 = EA
l1s 2 +
3EI l32
+ 10 4 = 10 4 ·12
+ 1564 ·10
4 + 10 4 = 111
64 ·104
K 12 = 3EI
l22=
1516 ·10
4
K 22 = 3EI
l2+
3EI l3
+ 3EI
l4=
474 ·10
4
pa dobijamo
K = 10 4 ·1.7344 0.9375
0.9375 11.75
Globalni vektor sila
Štap 2
Za kruto vezan štap
M •
2 = −q · l
2
12 = −
10 ·42
12 = −13.333
M •
3 = q
·l2
12 = 10
·42
12 = 13 .333
V •2 = −q · l
2 = −
10 ·42
= −20.0
V •
3 = −q · l
2 = −
10 ·42
= −20.0
Za štap 2 zglobno vezan u čvoru 2
M ◦
2 = 0M
◦
3 = M •
3 −0.5 ·M •
2 = 13 .333 − 0.5 · (−13.333) = 20 .0V
◦
2 = V •
2 −1.5M •2l2
= −20.0 − 1.5−13.333
4 = −15.0
V ◦3 = V •
3 + 1 .5M •2
l2=
−20.0 + 1 .5−13.333
4 =
−25.0
Vektor sila štapa 2 za globalni sistem jednačina, formiran naosnovu globalnih stepeni slobode kretanja
f 2 = −15.020.0
Štap 3
Za kruto vezan štap
M •3 = −q · l
2
12 = −
10 ·52
12 = −20.8333
M •4 = q
·l2
12 = 10
·52
12 = 20 .8333
V •3 = −q · l
2 = −
10 ·52
= −25.0
V •4 = −q · l
2 = −
10 ·52
= −25.0
Za štap 3 zglobno vezan u čvoru 4
M ◦3 = M •
3 −0.5 ·M •
4 = −20.8333 − 0.5 · (20.8333) = −31.25M ◦4 = 0
V ◦3 = V •
3 −1.5M •4l3
= −25.0 − 1.520.8333
5 = −31.25
V ◦
4 = V •
4 + 1 .5M •4
l3=
−25.0 + 1 .5
20.8333
5 =
−18.75
Vektor sila štapa 3 za globalni sistem jedna čina, formiran naosnovu globalnih stepeni slobode kretanja
f 3 = 0
−31.25
Biljěske sa vje ̌zbi - ver 0.14 - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba 115
http://-/?-http://-/?-http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statikahttp://-/?-http://-/?-
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
24/37
5. M ETODA DEFORMACIJA
Kona čno dobijamo globalni vektor sila
f = −15.020.0 + 0
−31.25 = −15
−11.25
Rješenjem sistema K u = f dobijaju se pomjeranja
u = −0.000850−0.000028
Rotacija grede 2 u čvoru 2
ϕ2 = −0.5ϕ3 + 1 .5∆ 23l2
+ 0 .25M •23k23
∆ 23 = vk − vi = 0 − (−0.000850) = 0 .000850k23 =
EI l2
= 5 ·10
4
4 = 1 .25 ·10
4
ϕ2 = −0.5 · (−0.000028) + 1 .5 0.0008504 + 0 .25 −13.3331.25 ·104
= 0 .000066
Uvodenje stepena slobode kretanja 3Druga mogu ćnost za prora čun rotacije grede 2 u čvoru 2 jeuvodenje stepena slobode kretanja 3, koje ulazi u vektor nepoz-natih pomjeranja, kako je prikazano na slici 5.33 U ovomslu čaju za štap 2 koristimo matricu krutosti štapa kruto vezanogna oba kraja. Primijetimo da iako postoji SSK 3 u čvoru 2 štap 1nema odgovaraju ći SSK i ne doprinosti rotacionoj krutosti (SSK
3) u čvoru 2
5
3 42
1
1
2 3
4
1 23
x
y
y
x
y
x
x
y
x̂
ŷ
Slika 5.33
1 0 0 0 1
0 c2 cs −c2
−cs
0 cs s 2 −cs −s2
0 −c2
−cs c2 cs
1 −cs −s2 cs s 2
EAl1
2 1 3 0 2
1 12EI l32
6EI l22 −
12EI l32
6EI l22
3 6EI
l224EI
l2 −6EI
l222EI
l2
0 −12EI
l32 −6EI
l2212EI
l32 −6EI
l22
2 6EI l22
2EI l2 −
6EI l22
4EI l2
3 0 2 0 0
0 3EI l33
3EI l23 −
3EI l33
0
2 3EI
l233EI
l3 −3EI
l230
0 −3EI
l33 −3EI
l233EI
l330
0 0 0 0 0
4 0 2 0 0
0 3EI l34
3EI l24 −
3EI l34
0
2 3EI
l243EI
l4 −3EI
l240
0 −3EI
l34 −3EI
l243EI
l340
0 0 0 0 0
K 11 = EA
l1s 2 +
12EI l32
+ 10 4 =
104 ·12
+ 6064 ·10
4 + 10 4 = 156
64 ·104
K 12 = 6EI
l22=
3016 ·10
4
K 13 = 6EI
l22=
3016 ·10
4
K 22 = 4EI
l2 + 3EI
l3 + 3EI
l4 = 13 ·104
K 23 = 2EI
l2=
52
104
K 33 = 4EI
l2= 5 ·10
4
pa dobijamo
K = 10 4 ·2.4375 1.875 1.875
13.000 2.500simetricno 5.000
Globalni vektor sila
f = −20.00013.333
−13.333+
0
−31.250 = −
20.000
−17.917−13.333
Rješenjem sistema K u = f dobijaju se pomjeranja
u = −0.000850
−0.0000280.000066odakle možemo zaključiti da je u 3 = ϕ2 koje je proračunato uprethodnoj sekciji.
c) Presje čne sile na krajevima elemenata
Štap 1Transformacija pomjeranja čvora û n iz globalnog koordinatnogsistema u lokalni koordinatni sistem (vektor pomjeranja u en ).
û n = c −ss c u
en ⇒ u
en =
c s
−s cû n
gdje je
û n = ûnxûny , u
en =
uenxu eny
(α = −45◦ )
116 Statika Konstrukcija I - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba
http://-/?-http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statikahttp://-/?-
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
25/37
5.3 Z ADA CI
Pomjeranje čvora 2 u lokalnom koordinatnom sistemu štapa 1
u12 = u
12 x
u 12 y =
√ 22
1 −11 1 0
−0.000850 = 0.000601
−0.000601 Vektor pomjeranja čvorova štapa 1 u lokalnom koordinatnomsistemu
u1 = u
11 x
u12 x
= 0
0.000601
f 1 = K 1 u 1 = 10 4 ·
1 −1−1 1
00.000601 = −
6.016.01
Štap 2
f 2 = K 2 u 2 − s
•
2
= 5 ·10
4
64 ·12 24 −12 2424 64 −24 32
−12 −24 12 −2424 32 −24 64
−0.0008500.0000660
−0.000028−
−20.000−13.333−20.00013.333
=
12.740
27.26
−29.02Sad ćemo za vježbu proračunati vektor sila štapa 2 koristećirezultat dobijen u prvoj sekciji kad smo štap 2 posmatrali kaozglobno vezan učvoru 2, dakle rotacija ϕ2 je izbačena statičkomkondenzacijom i vektor pomjeranja štapa je
v2v3ϕ3
f 2 = K 2 u 2
−s
◦
2
= 5 ·10
4
64 ·3 −3 12
−3 3 −1212 −12 48−0.0008500−0.000028
−−15.0−25.020.0
=12.7427.25
−29.02
Štap 3
f 3 = K 3 u 3 − s
◦
3
= 3
·5
·104
125 ·
1 5 −1 05 25 −
5 0
−1 −5 1 00 0 0 0
0
−0.000028
00 −
−31.25
−31.25
−18.7510
=
31.0830.4118.92
0
Štap 4
f 4 = K 4 u 4 − s
◦
4
= 3 ·5 ·10
4
27 ·
1 3 −1 03 9 −3 0
−1 −3 1 00 0 0 0
0
−0.00002800 −
00
00
=−0.467−1.4000.467
0
1.4
- 3 0
. 4 1
- 2 9
. 0 1
M
+
-
+
0.47 3 1
. 0 8
1 8
. 9 2
1 2
. 7 4
2 7
. 2 6
T
+
-
+
-58.34
3.78 3.784.25
6. 0 1
6. 0 1
N
-
+
+
Slika 5.34
Biljěske sa vje ̌zbi - ver 0.14 - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba 117
http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statika
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
26/37
5. M ETODA DEFORMACIJA
Zadatak 8 Prora čunati pomjeranja, reakcije i presje čne sile nakonstrukciji sa slike 5.35 primjenom metode deformacija. Pret-postaviti da su svi štapovi aksijalno kruti.
4 m 6m
3 . 5
m
3 m
12 kN/m 4 k N / m
S S S
S S
G G
G
E = 3 · 10 7 kN/m 2
G : 30 × 50 cmS : 40 × 40 cm
80 kN
Slika 5.35
Rjěsenje Stepeni slobode kretanja su dati na slici 5.36 . Sa pret-postavkom o aksijalnoj krutosti štapova čvorovi 4, 5 i 6 imajuisti stepen slobode kretanja u X pravcu 6, a čvorovi 7 i 8 imajuisti SSK 7. Po što su i stubovi aksijalno kruti nijedan čvor nemamogu ćnost pomjeranja u pravcu Y .
1 2 3
4 5
6
7 8
1 23
4 5 6
7 8
8
1 2 3
4 5
6 6 6
7 7
x
y
x
yyx
Y
X
Slika 5.36
Primjetimo da su štapovi 1 i 2 na isti način vezani, medutim usvrhu vje žbanja, za štap 1 ćemo koristiti matricu krutosti ele-menta kojem je oslobadanje momenta na kraju štapa uzeto uobzir stati čkom kondenzacijom sistema jedna čina nakon čegarotacioni SSK kod čvora j (na štapu sa čvorovima i − j ) ne g-urira u sistemu jedna čina. (Isto i za štap 7). Za štap 2 ćemokoristiti matricu krutosti elementa kruto vezanog na oba krajapa ćemo zato kod čvora 2 imati SSK 8 koji ulazi u vektor nepoz-natih pomjeranja u n , vidjeti jedna činu 5.9 Za štap 3 ćemo ko-
ristiti istu matricu krutosti kao za štap 2 medutim po što je štap3 uklje šten kod čvora 3,
K nn K npK pn K pp
u nu p
= F pF n (5.9)
u n - vektor nepoznatih pomjeranjau p - vektor poznatih pomjeranja u osloncimaF p - vektor poznatih silaF n - vektor nepoznatih sila - reakcije
njegovo rotaciono pomjeranje kod čvora 3 ulazi u vektor poz-natih pomjeranja u p , a kako su sva poznata pomjeranja u p = 0formiramo samo matricu K nn koja odgovara vektoru nepoz-natih pomjeranja tako da nismo ni obilježili stepene slobodekretanja koji odgovaraju poznatim pomjeranjima.
Iz globalnog sistema jedna čina 5.9 , uvr štavaju ći poznata pom- jeranja dobijamo redukovani sistem
K nn ·u n + K np · 0 = F p ⇒ u n = K − 1nn F p
Listing 5.6: Matrica krutostištapa sa otpuštenim momentom učvoruk , Greda2DTiMi Tk.sci
313 function rezultat = Greda2DTiMi_Tk(idx, koordinate, elementi,presjek)
314 // Greda2DTiMi_Tk - Matrica krutosti ravnog grednog315 // aksijalno krutog stapa316 // cvorovi i-k ; u cvoru k otpusten momenat317
318 Em = presjek(1);319 I = presjek(2);320
321 x1 = koordinate(elementi(idx, 1), 1);322 y1 = koordinate(elementi(idx, 1), 2);323 x2 = koordinate(elementi(idx, 2), 1);324 y2 = koordinate(elementi(idx, 2), 2);325
326 duzina = sqrt((x2 - x1)̂ 2 + (y2 - y1)ˆ2);327
328 km3 = 3 * Em * I / duzina 3̂ ;329 km3L2 = km3 * duzina;330 km3L = km3L2 * duzina;331
332 rezultat = [333 km3 km3L2 -km3 0334 km3L2 km3L -km3L2 0335 -km3 -km3L2 km3 0336 0 0 0 0];337
338 endfunction
Listing 5.7: Vektor ekvivalentnog opterećenja od ravnomjernoraspodjeljenog opterećenja na gredi sa otpuštenim momentomkod čvora k , RavnomjernoOptTiMi Tk.sci
339 function rezultat = RavnomjernoOptTiMi_Tk(idx, koordinate,elementi, p)
340 // RavnomjernoOptTiMi_Tk - Vektor341 // ekvivalentnog opterecenja na gredi342 // sa otpustenim momentom na suprotnom cvoru343 // od ravnomjernog opterecenja
344
345 x1 = koordinate(elementi(idx, 1), 1);346 y1 = koordinate(elementi(idx, 1), 2);347 x2 = koordinate(elementi(idx, 2), 1);348 y2 = koordinate(elementi(idx, 2), 2);349
350 d = sqrt((x2 - x1)ˆ2 + (y2 - y1)ˆ2);351
352 Mki = -p*dˆ2/12;353
354 rezultat = [355 p*d/2 - 1.5*Mki/d356 p*d 2̂/12 - Mki/2357 p*d/2 + 1.5*Mki/d358 0];359
360 endfunction
Kona čno mo žemo napisati sljede ću skriptu za prora čun kon-strukcije
Listing 5.8: Proračun pomjeranja primjenom tehničke metode defor-macija, Zadatak8.sce
118 Statika Konstrukcija I - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba
http://-/?-http://-/?-http://-/?-http://-/?-http://-/?-http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statikahttp://-/?-http://-/?-http://-/?-http://-/?-
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
27/37
5.3 Z ADA CI
361 // Zadatak 8362 // ***********************************************************363 clear;364 clc;365 exec ( ./Greda2D4x4.sci , -1);366 exec ( ./Greda2DTiMi_Tk.sci , -1);367 exec ( ./RavnomjernoOpt.sci , -1);368 exec ( ./RavnomjernoOptTiMi_Tk.sci , -1);369
370 // ******************* ULAZNI PODACI *************************371 // duzina m; sila kN;372
373 // E I374 presjekG = [3*10 7̂, 0.3*0.5ˆ3/12];375 presjekS = [3*10ˆ7, 0.4ˆ4/12];376
377 // Koordinate cvorova378 koordinate = [379 0 0380 4 0381 10 0382 0 3.5383 4 3.5384 10 3.5385 4 6.5386 10 6.5];387
388 // Definisanje stapova krajnjim cvorovima389 elementi =[390 1 4391 2 5392 3 6393 5 7394 6 8395 7 8396 4 5397 5 6];398
399 SSKEL = [400 6 1 0 0401 6 2 0 8402 6 3 0 0403 7 4 6 2404 7 5 6 3405 0 4 0 5406 0 1 0 0407 0 2 0 3] ;408
409 Kels = hypermat([4 4 size (elementi, r )]);410 Fels = hypermat([4 1 size (elementi, r )]);411
412 Kels(:,:,1)=Greda2DTiMi_Tk(1, koordinate, elementi, presjekS);413 Kels(:,:,2) = Greda2D4x4(2, koordinate, elementi, presjekS);414 Kels(:,:,3) = Greda2D4x4(3, koordinate, elementi, presjekS);415 Kels(:,:,4) = Greda2D4x4(4, koordinate, elementi, presjekS);416 Kels(:,:,5) = Greda2D4x4(5, koordinate, elementi, presjekS);417 Kels(:,:,6) = Greda2D4x4(6, koordinate, elementi, presjekG);418 Kels(:,:,7)=Greda2DTiMi_Tk(7, koordinate, elementi, presjekG);419 Kels(:,:,8) = Greda2D4x4(8, koordinate, elementi, presjekG);
420421 Fels(:,:,5) = RavnomjernoOpt(5, koordinate, elementi, -4.0);422 Fels(:,:,7)=RavnomjernoOptTiMi_Tk(7,koordinate,elementi,-12);423
424 // ********************** RJESAVANJE *************************425
426 KGlob = zeros (8, 8);427 FGlob = zeros (8, 8);428
429 for i=1: size (elementi, r )430
431 Kel = Kels(:,:,i);432 adresa = SSKEL(i,:);433
434 for j = 1:4435 for k = 1:4436 if (adresa(j) ˜= 0) & (adresa(k) ˜= 0) then437 KGlob( adresa(j), adresa(k) ) = ..438 KGlob( adresa(j), adresa(k) ) + Kel(j, k);439 end
440 end / / for k441 end / / for j442
443 //dodavanje vektora opterecenja globalnom vektoru opterecenja444 Fel = Fels(:,:, i);445
446 for j = 1:4447 if (adresa(j) ˜= 0) then448 FGlob( adresa(j) ) = FGlob( adresa(j) ) + Fel(j, 1);449 end
450 end / / for j451
452 end / / for i453
454 // ******** DODAVANJE KONCENTRICNE SILE U CVOROVIMA **********455
456 FGlob( 6 ) = FGlob( 6 ) - 80;457
458 // ************* RJESAVANJE SISTEMA JEDNACINA ****************459
460 UGlob = KGlob \ FGlob;461
462 mprintf( "\n================== REZULTATI PRORACUNA");463 mprintf( "\n=== GLOBALNI VEKTOR POMJERANJA CVOROVA");464 mprintf( "\n\%15.6f" , UGlob(:,1));
Listing 5.9: Globalni vektor pomjeranja, Zadatak2.sce
465 ================== REZULTATI PRORACUNA466 === GLOBALNI VEKTOR POMJERANJA CVOROVA467 0.000438468 0.000489469 0.000914470 0.000247471 0.000066472 -0.005032473 -0.006425474 0.001912
Biljěske sa vje ̌zbi - ver 0.14 - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba 119
http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statika
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
28/37
5. M ETODA DEFORMACIJA
Prora čun reakcija 5.37
1 2 3
4 5
6
7 8
1 23
4 5 6
7 8
8
1 2 3
4 5
6 6 6
7 7
9
10 11
12
14
1315
10 11
11
14
14
x
y
x
yyx
Y
X
Slika 5.37
Listing 5.10: Zadatak 8A, Zadatak8A.sce
475 // Zadatak 8A476 // ***********************************************************477 clear;478 clc;479 exec ( ./Greda2D4x4.sci , -1);480 exec ( ./Greda2DTiMi_Tk.sci , -1);481 exec ( ./RavnomjernoOpt.sci , -1);482 exec ( ./RavnomjernoOptTiMi_Tk.sci , -1);483
484 // ******************* ULAZNI PODACI *************************485 // duzina m; sila kN;
486487 // E I488 presjekG = [3*10 7̂, 0.3*0.5ˆ3/12];489 presjekS = [3*10ˆ7, 0.4ˆ4/12];490
491 // Koordinate cvorova492 koordinate = [493 0 0494 4 0495 10 0496 0 3.5497 4 3.5498 10 3.5499 4 6.5500 10 6.5];501
502 // Definisanje stapova krajnjim cvorovima503 elementi =[504 1 4505 2 5506 3 6507 5 7508 6 8509 7 8510 4 5511 5 6];512
513 SSKEL = [514 6 1 9 0515 6 2 12 8516 6 3 13 15517 7 4 6 2518 7 5 6 3
519 11 4 14 5520 10 1 11 0521 11 2 14 3];522
523 Kels = hypermat([4 4 size (elementi, r )]);524 Fels = hypermat([4 1 size (elementi, r )]);525
526 Kels(:,:,1)=Greda2DTiMi_Tk(1, koordinate, elementi, presjekS);527 Kels(:,:,2) = Greda2D4x4(2, koordinate, elementi, presjekS);528 Kels(:,:,3) = Greda2D4x4(3, koordinate, elementi, presjekS);529 Kels(:,:,4) = Greda2D4x4(4, koordinate, elementi, presjekS);530 Kels(:,:,5) = Greda2D4x4(5, koordinate, elementi, presjekS);531 Kels(:,:,6) = Greda2D4x4(6, koordinate, elementi, presjekG);532 Kels(:,:,7)=Greda2DTiMi_Tk(7, koordinate, elementi, presjekG);533 Kels(:,:,8) = Greda2D4x4(8, koordinate, elementi, presjekG);534
535 Fels(:,:,5) = RavnomjernoOpt(5, koordinate, elementi, -4.0);536 Fels(:,:,7)=RavnomjernoOptTiMi_Tk(7,koordinate,elementi,-12);537
538 // ********************** RJESAVANJE *************************539 KGlob = zeros (15, 15);540 FGlob = zeros (15, 15);541
542 for i=1: size (elementi, r )543 Kel = Kels(:,:,i);544 adresa = SSKEL(i,:);545
546 for j = 1:4547 for k = 1:4548 if (adresa(j) ˜= 0) & (adresa(k) ˜= 0) then549 KGlob( adresa(j), adresa(k) ) = ..550 KGlob( adresa(j), adresa(k) ) + Kel(j, k);551 end
552 end / / for k553 end / / for j554
555 //dodavanje vektora opterecenja globalnom vektoru opterecenja556 Fel = Fels(:,:, i);557
558 for j = 1:4559 if (adresa(j) ˜= 0) then560 FGlob( adresa(j) ) = FGlob( adresa(j) ) + Fel(j, 1);561 end
562 end / / for j563 end / / for i564
565 // ******** DODAVANJE KONCENTRICNE SILE U CVOROVIMA **********566
567 FGlob( 6 ) = FGlob( 6 ) - 80;568
569 // ************* RJESAVANJE SISTEMA JEDNACINA ****************570 // Nema pomjeranja oslonaca pa se za rjesavanje571 // sistema jednacina uzima "gornji lijevi" blok matrice572 // krutosti i odgovarajuci vektor sila573
574 K11 = KGlob(1:8,1:8);575 F1 = FGlob(1:8,1);576
577 // RJESENJE SISTEMA JEDNACINA578 U1 = K11 \ F1;579
580 UGlob = zeros (15, 15);581 UGlob(1:8, 1) = U1(1:8, 1);582
583 mprintf( "\n================== REZULTATI PRORACUNA");584 mprintf( "\n=== GLOBALNI VEKTOR POMJERANJA CVOROVA");
585 mprintf( "\n\%15.6f" , UGlob(1:15,1));586
587 // ************* PRORACUN REAKCIJA ***************************588
589 Reakc = KGlob * UGlob - FGlob;590
591 mprintf( "\n============= GLOBALNI VEKTOR REAKCIJA");592 mprintf( "\n%11.2f" , Reakc(1:15,1));593
594 // **************** POST PROCESSING **************************595 // *** PRORACUN POMJERANJA I PRESJECNIH SILA PO ELEMENTIMA ***596 for i = 1: size (elementi, r )597 mprintf( \n============================ STAP %d , i);598
599 adresa = SSKEL(i,:);600
601 // uzimanje pomjeranja stapa iz globalnog vektora pomjeranja602 for j = 1:4603 if adresa(j) ˜= 0 then604 u( j ) = UGlob( adresa(j) );605 else
606 u( j ) = 0;607 end ;
120 Statika Konstrukcija I - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba
http://-/?-http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statikahttp://-/?-
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
29/37
5.3 Z ADA CI
608 end / / for j609
610 // printanje vektora pomjeranja po stapovima611 mprintf( "\nVektor pomjeranja" );612 mprintf( "\n%15.6f" , u(1:4,1));613
614 // U opstem slucaju vektor pomjeranja se mora transformisati615 // iz globalnog u lokalni koordinatni sistem, ali ovdje616 // lokalni sistem nije zarotiran617 // (jer smo tako formirali SSKEL polje)618 / / pa je u .l = T * U.g619
620 // matrica krutosti i vektor vanjskog opterecenja621 Ke = Kels(:,:,i);622 Fe = Fels(:,:,i);623
624 // proracun vektora sila na stapu625 f = Ke * u - Fe;626
627 mprintf( "\nVektor Sila" );628 mprintf( "\n\%11.2f" , f(1:4,1));629 end / / for i
Listing 5.11: Rezultat prora čuna, Zadatak8A.sce
630 ================== REZULTATI PRORACUNA631 === GLOBALNI VEKTOR POMJERANJA CVOROVA632 0.000438633 0.000489634 0.000914635 0.000247636 0.000066637 -0.005032638 -0.006425639 0.001912640 0.000000641 0.000000642 0.000000643 0.000000644 0.000000645 0.000000646 0.000000
647 ============= GLOBALNI VEKTOR REAKCIJA648 0.00649 -0.00650 0.00651 0.00652 0.00653 0.00654 -0.00655 0.00656 15.66657 37.71658 37.11659 14.87660 61.47661 -26.81662 -124.30663 ============================ STAP 1664 Vektor pomjeranja665 -0.005032666 0.000438667 0.000000668 0.000000669 Vektor Sila670 -15.66671 -54.82672 15.66673 0.00674 ============================ STAP 2675 Vektor pomjeranja676 -0.005032677 0.000489678 0.000000679 0.001912680
Vektor Sila681 -14.87682 -52.03683 14.87684 0.00685 ============================ STAP 3686 Vektor pomjeranja
687 -0.005032688 0.000914689 0.000000690 0.000000691 Vektor Sila692 -61.47693 -90.85694 61.47695 -124.30696 ============================ STAP 4697 Vektor pomjeranja698 -0.006425699 0.000247700 -0.005032701 0.000489702 Vektor Sila703 -8.20704 -17.47705 8.20706 -7.13707 ============================ STAP 5708 Vektor pomjeranja709 -0.006425710 0.000066711 -0.005032712 0.000914713 Vektor Sila714 8.20715 -11.81716 3.80717 18.41718 ============================ STAP 6719 Vektor pomjeranja720 0.000000721 0.000247722 0.000000723 0.000066724 Vektor Sila725 4.88726 17.47727 -4.88728 11.81729 ============================ STAP 7730 Vektor pomjeranja731 0.000000732 0.000438733 0.000000734 0.000000735 Vektor Sila736 37.71737 54.82738 10.29739 0.00740 ============================ STAP 8741 Vektor pomjeranja742 0.000000743 0.000489744 0.000000745 0.000914
746 Vektor Sila747 21.93748 59.16749 -21.93750 72.44
Primijetimo da se i za elemente kojima je otpu šten momenat nakraju printa vektor 4 ×1 iako takavštap ima 3 stepena slobodekretanja. Potrebno je znati dakle da vrijednost na liniji 668 nepredstavlja rotaciju kraja štapa, vec ćemo u ovakvom slučajumorati proračunati rotaciju kraja štapa kako slijedi.
ϕk = −0.5ϕi + 1 .5∆ iklik
+ 0 .25M •kikik
, (∆ ik = vk − vi )
= −0.5 ·0.000438 + 1 .5 ·0
−(
−0.005032)3.5
= 0 .001938 (5.10)
Biljěske sa vje ̌zbi - ver 0.14 - siljak.ba/statika ,,, siljak.ba 121
http://-/?-http://siljak.ba/statikahttp://siljak.ba/http://siljak.ba/http://siljak.ba/statikahttp://-/?-
8/20/2019 Metoda Deformacija Z
30/37
5. M ETODA DEFORMACIJA
Ovo bismo morali uraditi na svakom mjestu gdje smo stati čkomkondenzacijom izbacili stepen slobode kretanja. U sljedećoj vježbi ćemo formirati sistem jedna čina tako što ćemo uvesti ste-pen slobode kretanja na svako mjesto gdje želimo prora čunatipomjeranje na konstrukciji. Stepeni slobode kretanja su dati naslici 5.38 . Možemo vidjeti da smo denisali SSK 10 da bismoosigurali razli čito pomjeranje kraja štapa 7 od ostalih štapova vezanih u čvoru 5 čime modeliramo zglobnu vezu štapa 7. Uovom slu čaju za štap 7 koristimo matricu kruto vezanog štapana oba kraja.
Prora čun svih pomjeranja 5.38