Upload
others
View
2
Download
0
Embed Size (px)
Citation preview
บทที่ 7 คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน
ความเคน
ความเครียด
จุดแตกหัก
ขอบเขตยืดหยุน
ตัวกลางยืดหยุน
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 1
ความเคนดึง :
normaln A
FS -F
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 2
( หนวย : ความดัน , N/m2 )
ความเครยีดดึง :
0LL
t
โมดูลัสของยัง :
t
nSY
( หนวย : ไมมีหนวย ) ( หนวย : ความดัน , N/m2 )
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 3
ความเคนเฉือน :
tangentAFSt
( หนวย : ความดัน , N/m2 )
( หนวย : ไมมีหนวย, rad )
ความเครยีดเฉือน :
0Lx
s
( หนวย : ความดัน , N/m2 )
โมดูลัสเฉือน :
s
tSR
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 4
ความดันอทุกสถิต (Hydrostatic pressure : P)
( หนวย : ความดัน , N/m2 )
บัลคโมดูลัส :
V
PB
( หนวย : ความดัน , N/m2 )
ความเครยีดปริมาตร :VV
V
( หนวย : ไมมีหนวย )
กฏของฮุค กับ คานิจสปริง
จากL
LA
FSYnormalt
n
จะได LALYF normal
0
หรอื xALRF
tangent
0
หรอื VVBP
นั่นคอื
xkF
: โมดูลัสของวัตถใุด ๆ มคีาคงที่เสมอ ภายในขอบเขตยืดหยุนกฎของฮุค
(Hooke’s Law)
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 5
1
1
11
LL
AFY
เหล็ก
2
22
LL
AFY
ทองแดง
1
11 YA
LFL
2
22 YA
LFL
เหล็กกลายาว 1 m และทองแดงยาว 2 m มพีื้นที่หนาตดั 5 cm2 ตอกันดงัรูป
ถาตองการใหยดืออก 1 cm จะตองออกแรงดึงเทาไร
FF
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 6
ตัวอยาง
2
2
1
1
21
1
YL
YL
A
LLF
11114
2
101.12
1021
1051
101 F
N 102.2 5F
2
2
1
121
YL
YL
AFLL
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 7
ระยะยืดทั้งหมด
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 8
เหล็กกลายาว 1 m มพีื้นที่หนาตดั 5 cm2 และทองแดงยาว 2 m มพีื้นที่หนาตดั 10 cm2
ตอกันดงัรูป โดยวัสดุที่เชื่อมระหวางเหล็กและทองแดงไมมีการยืดตัว
ถาตองการใหชิ้นงานนี้ยืดออก 1 cm จะตองออกแรงดึงเทาไร
ตัวอยาง FF
N 103.5 5F
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 9
คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน
มแีหลงกําเนิดการรบกวน
มตีัวกลางซึ่งสามารถรบกวนได
สวนตาง ๆ ของตัวกลางจะตองสงการรบกวนไปยังสวนขางเคยีงได
คลื่น คอื การเคลื่อนที่ของการรบกวน
คลื่นกลจะเกิดขึน้ไดเมื่อ
คลื่นทุกชนิดจะพาพลังงาน และโมเมนตมัไปดวย
คลื่นตามขวาง
คลื่นตามยาว
คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 10
คลื่นตามขวาง
คลื่นตามยาว
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 11
อาจารย ดร. อรรถกฤต ฉัตรภูติ ภาควิชาฟสกิส คณะวิทยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 12
คลื่นผสม (Mixed Waves)
• อนุภาคตัวกลางเคลื่อนที่หรือสั่นทั้ง 2 แนว เชน คลื่นน้ํา
อาจารย ดร. อรรถกฤต ฉัตรภูติ ภาควิชาฟสิกส คณะวิทยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 13
อีกหนึ่งเหตุผลที่เราตองการเขาใจเรื่องคลื่น -> Tsunami
- 26 ธันวาคม 2547
- แผนดินไหว M9.3
- มากกวา 250,000 คน
เสียชีวิต
อาจารย ดร. อรรถกฤต ฉัตรภูติ ภาควิชาฟสิกส คณะวิทยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 14
การเกิดสึนามิ
อาจารย ดร. อรรถกฤต ฉัตรภูติ ภาควิชาฟสิกส คณะวิทยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 15
นิสิตวิทยาศาสตรจุฬากับการชวยเหลือผูประสบภัย
สมการของคลื่นเคลื่อนที่ ฟงกชั่นที่แสดงการเคลื่อนที่ไปโดยรูปรางไมเปลี่ยน
(คลื่นระนาบ)พิจารณา
2xy 21 xy 22 xy
0 1 2
y
x
xfy 1 xfyโดย
2xxf
2 xfy
กําหนดตําแหนง
กําหนดรูปราง
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 16
sxfy กําหนดตําแหนง ขึ้นกับความเร็วและเวลา
vts
2vtxy
x
yvv
vtxfy
x
yvv
กําหนดรูปราง
ทิศ
tvxfy ความเรว็เฟส
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 17
โดยทั่วไปรูปคลื่นจะเปนแบบไซน
(Sinusiodal or Simple harmonic wave) kxAxf sin
ถาคลื่นเคลื่อนที่ดวยอัตราเร็ว v vtxfy
A : อาํพนของคลื่น k : เลขคลื่นเชิงมุม
ดังนั้น สมการคลื่นโดยทั่วไปคอื
vtxkAtxy sin,
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 18
www.lasierra.edu/departments/physics
0000 sin, kvtxkAtxy
kkvtkxA 00sin
2kดังนั้น
ความยาวคลื่น
แต 0000 ,, txytxy
2sinsin aaและ
ที่ตําแหนง 0x
ที่ตําแหนง 0x 0000 sin, kvtkxAtxy
พิจารณา ณ เวลา 0t
2
k
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 19
kvTkvtkxATtxy 0000 sin,
0000 ,, txyTtxy แต 2sinsin aaและ
คาบ
2 kvTดังนั้น
พิจารณาที่ตําแหนง 0x
ณ เวลา 0t 0000 sin, kvtkxAtxy
ณ เวลา Tt 0
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 20
2 kแทนคา
fv 22
จะได
fT
kv 2 2
ความถี่
ความถี่เชิงมุม
vtxkAtxy sin,สมการคลื่น
tkxAtxy sin,
fv
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 21
1 2 3 4 5 6x
-2
-1
1
2
y
เฟสเริม่ตน
,มุมเฟส
สรุป สมการของคลื่นเคลื่อนที่โดยทั่วไป
sin, tkxAtxy
2 k f2
fv Tf 1
โดย
2
23
0,2
2 sin, tkxAtxy
2 sin0, kxAxy
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 22
อตัราเรว็ของอนุภาค ณ 00 , ttxx
อตัราเรงของอนุภาค ณ00 , ttxx
txy , การขจัดของอนุภาคตวักลางที่คลื่นเคลื่อนที่ผาน
ณ ตําแหนง x และเวลา t
00 ,
00 ,ttxxt
ytxu
0000 ,
2
2
, 00 ,
ttxxttxx ty
tutxa
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 23
2, 52, 5
522
2
2
txtx
xtt
xxtt
2, 5
52
txxxt
t
20
2, 52 txx
01
ตัวอยาง
2, 52
txxt
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 24
ก. เทียบกับ sin, tkxAtxy
1cm 2
k
1 8
s
fv
1cm 2
2
1 8
2 sπf
cm 4
1 0.0625 sf
จะได cm 2 A
cm/s 25.0 v
จากสมการคลื่น
8
2sin2 txy
เมือ่ y, x เปนเซนติเมตร และ t เปนวินาที จงหา
ก. อําพน ความยาวคลื่น
ความถี่ และอตัราเรว็เฟส
ข. อัตราเร็วสูงสุดของอนุภาค
ที่คลื่นเคลื่อนที่ผาน
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 25
ตัวอยาง
ข. อัตราเร็วของอนุภาค
tx
tyu
82cos
4
ดังนั้น อตัราเร็วสูงสุดของอนุภาค คือ cm/s 4
1 1
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 26
ตัวอยาง
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 27
มีฟงกชั่นคลื่นอยูสามฟงกชันคือ
1. , 2sin 4 2y x t x t
2. , sin 3 4y x t x t
3. , 2sin 3 3y x t x t
ก) จงเรียงลําดับคลืน่ตามอัตราเร็วเฟส จากมากไปนอย
ข) จงเรียงลําดับตามอัตราเร็วสูงสุดของตัวกลาง จากมากไปนอย
2 , 3, 1 v k
,Maxyv A3, 1 และ 2
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 28
เราสามารถที่จะสรางสมการเพื่ออธิบายการเคลื่อนที่ของคลื่นได โดยพิจารณา
อนุพันธอันดับสองของ y เทียบกับ x และ t
yktkxAkxy 222
2
)sin(
2
2 2 22 22 2 2 2 2
2
1y
y yt vy k x v tx
จะไดวา
Wave Equation
22 2
2 sin( )y A kx t yt
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 29
แมงปองทะเลทราย
แมงปองทะเลทรายสามารถจับเหยื่อ
ไดอยางแมนยํา แมไมมีแสง
แตถานําแมงปองไปไวในที่อื่น
ที่ไมใชทราย มันจะจับเหยื่อไมไดเลย
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 30
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 31
การระบุตําแหนงจมของเรือดําน้ํา Kursk
การแทรกสอดของคลื่น (Interference)
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 32
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 33
คลื่นสถิต (Standing wave)
พิจารณา 1 มติิ เคลื่อนที่สวนกัน
เมือ่เคลื่อนที่มาพบกัน
21 yyy
tkxBtkxB sinsin
tkxB cossin2
กฎการรวมกันไดของคลื่น
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 34
tkxBy sin1
1 2 3 4 5 6x
-2
-1
1
2
y
tkxBy sin2
1 2 3 4 5 6x
-2
-1
1
2
y
tkxBy cossin2
เทียบกับสมการการเคลื่อนที่แบบซิมเปลฮารโมนิก
tAy sin
2sin sin2 tkxB
อนุภาคที่ตําแหนงตาง ๆ จะเคลื่อนที่แบบซิมเปลฮารโมนิก
โดยอําพนขึ้นกับตําแหนงตาง ๆ บนเชือก
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 35
www.lasierra.edu/departments/physics
0sin kx
,....2
3 , ,2
,0 x
,....3 ,2 , ,0 kx
บัพ
บัพ – ปฏิบัพ4
2 ระยะ บัพ – บัพ, ปฏิบัพ – ปฏิบัพ
2
2
,....2
5 ,2
3 ,2
kx
,....4
5 ,4
3 ,4
x
2
2
อําพนมีคาต่ําสุดเมือ่ อําพนมีคาสูงสุดเมือ่ 1sin kx
ปฏิบัพ
อําพน kxBsin2
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 36
คลื่นสะทอน เกิดขึ้นเมือ่มีการเปลี่ยนตัวกลาง
ปลายต
รึงปลายอิสระ
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 37
ปลายตรึง ปลายอิสระ
เฟสเปลี่ยนไป เฟสคงเดิม
ณ จุดสะทอนเปนบัพ ณ จุดสะทอนเปนปฏิบัพ
ดัชนีหักเห ต่ํา สูง ดัชนีหักเห สูง ต่ํา
อัตราเร็วคลื่น สูง ต่ํา อัตราเร็วคลื่น ต่ํา สูง
ตรึง vs อิสระ
พิจารณาจาก
คลื่นสะทอน
คลื่นตก+สะทอน
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 38
lvfl
21 ,2 11 ฮารโมนิกที่ 1
122 2 , flvfl
133 3 23 ,
32 f
lvfl
Tv
ตัวอยางคลื่นสถิต : เครื่องสาย
ฮารโมนิกที่ 2
ฮารโมนิกที่ 3
,... , , 321 fff ความถีธ่รรมชาติ
ความถีห่ลักมูล
โอเวอรโทนที่ 1
โอเวอรโทนที่ 2
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 39
l
lvfl
21 ,2 11 ฮารโมนิกที่ 1
122 2 , flvfl
133 3 23 ,
32 f
lvfl
Bv
เครือ่งเปา : ทอปลายเปด
ความถีห่ลักมูล
โอเวอรโทนที่ 1
โอเวอรโทนที่ 2
ฮารโมนิกที่ 2
ฮารโมนิกที่ 3
,... , , 321 fff ความถีธ่รรมชาติ
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 40
l
lvfl
41 ,4 11 ฮารโมนิกที่ 1
122 3 43 ,
34 f
lvfl
133 5 45 ,
54 f
lvfl
Bv
เครือ่งเปา : ทอปลายปด
,... , , 321 fff ความถีธ่รรมชาติ
ความถีห่ลักมูล
โอเวอรโทนที่ 1
โอเวอรโทนที่ 2
ฮารโมนิกที่ 3
ฮารโมนิกที่ 5
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 41
l
การเกดิอภนิาท (Resonanse) การสั่นอยางรุนแรงของวัตถุ
ซึ่งเกิดจากแรงกระทําที่มคีวามถี่เทากับ
ความถีธ่รรมชาตขิองวัตถุนั้น
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 42
Mexico,
1985
USA, 1940
โมดูเลชัน่ และบีตส การแทรกสอดของคลื่น ซึ่งเคลื่อนที่ไปในทิศทางเดียวกัน
,sin 111 txkBy txkBy 222 sin
21 yyy จะได
txktxkBy avav sincos2 modmod
กฎการรวมกันไดของคลื่น
,21 12mod kkk 122
1 kkkav
,21 12mod 122
1 av
12mod
mod 21
2 fff
ความถีบ่ีสต
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 43
txktxkBy avav sincos2 modmod
เทียบกับสมการคลื่น tkxAy sin
txkAy avav sin mod
จะได สมการคลื่นโมดูเลชั่น
txkB modmodcos2
คลื่นรวมเคลื่อนที่ไปดวยความเร็วเฉลี่ยav
avav k
v
dkd
kkvg
12
12ซองเคลื่อนที่ไปดวยความเร็วกลุม
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 44
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 45
txkAy avav sin mod
txkB modmodcos2
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 46
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 47
ตัวอยาง คลื่นในเสนเชือกเกิดคลื่นสถิต บรรยายโดยสมการ
txtxy 40cos5sin04.0 , ( x, y เปนเมตร, t เปนวินาที)
ก. จุดบัพที่อยูติดกันจะหางกันเทาไร
จุดบัพคือ จุดที่ 0 5sin x นั่นคอื ,....2,,0 5 x
จะได ,....52 ,
51 ,0 x จุดบัพจะอยูหางกัน m
51
ข. เชือกเคลื่อนที่ดวยอัตราเร็วสูงสุดเทาไร
txtytxu 40sin 5sin4004.0 ,
อัตราเร็วสูงสุดคือ 4004.0 m/s 6.1
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 48
อัตราเร็วของคลื่นตามขวางในเสนเชือก
0 uvttF
จากรูป จะไดวา
vtut
TF
ดังนั้น uvttvuT
TvuF
การดล = การเปลี่ยนโมเมนตมั
Tv
u
v
F
Tv
uF
T
F
Tu
v
F
Tu
v
F
Tu
v
uF
Tu
v
uu
F
Tu
v
u u u
T vtut
ขอสังเกต อัตราเร็วของคลื่นกลขึน้อยูกับสมบัติของตัวกลางเทานั้น
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 49
อตัราการสงผานพลังงาน
tkxyy m sin
1 2 3 4 5 6x
-2
-1
1
2
y
พิจารณาคลื่นตามขวางดังรูปพิจารณาที่ตําแหนง x ใด ๆ มวล dm จะมีพลังงานจลน dK
2
21 udmdK
2cos21 tkxydxdK m
จะได อัตราการเปลี่ยนแปลง
พลังงานจลน tkxyv
dtdK
m 222 cos21
อัตราการเปลี่ยนแปลง
พลังงานจลนเฉลี่ย
T
mavg
dttkxT
yvdtdK
0
222 cos121
21
21 22
myv
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 50
อัตราการเปลี่ยนแปลง
พลังงานจลนเฉลี่ย
22
41
mavg
yvdtdK
ในทํานองเดียวกันจะได อัตราการเปลี่ยนแปลง
พลังงานศักยเฉลี่ย
22
41
mavg
yvdt
dU
ดังนั้น อัตราการเปลี่ยนแปลง
พลังงานเฉลี่ยavgavgavg dt
dUdtdK
dtdE
22
21
mavg
yvdtdE
อัตราการสงผานพลังงาน
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 51
แขวนเชือกไวกบัเพดานดังรูป
ถาสะบัดใหเกิดคลื่นจากปลายดานลางเคลื่อนที่ขึ้นบนดังรูป
ตลอดการเคลื่อนที่อัตราเร็วของคลื่นจะเปนอยางไร
1. เพิ่มขึน้
2. คงที่
3. ลดลง
www.lasierra.edu/departments/physics
l
212 PHYS 1 9.00-10.00 am
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 52
อัตราเร็วของคลื่นตามยาวในของไหล
0 uAvttAp
AvtAutp
VVpB
จาก
uAvttAvuB
ดังนั้น
propertyInertiapropertyElastic
vuBp
Bv
การดล = การเปลี่ยนโมเมนตมัAp
App
utvt
vuu vuu vuu vuu vuu vuu vuu vuu vuu
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 53
สมการของคลืน่ตามยาว
คลื่นความดัน จากVV
PB
yy y
x
0p
pp 0
DxDyD
p
xyB
xyBp
คลื่นการขจัด
tkxAtxy sin,โดย
fvfk ,2 ,2
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 54
แทนคลื่นการขจัด จะไดวา
tkxBAktxp cos ,
tkxP cos
จัดรูป
2sin , tkxPtxp
เทียบกับสมการคลื่นการขจัด
tkxAtxy sin ,
เฟสตางกัน หรือ 90o
2
AvkBAkP
2
อําพนความดัน
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 55
อตัราการสงผานพลังงาน
tkxyy m sin
1 2 3 4 5 6x
-2
-1
1
2
y
พิจารณาคลื่นตามยาวดังรูปพิจารณาที่ตําแหนง x ใด ๆ มวล dm จะมีพลังงานจลน dK
2
21 udmdK
2cos21 tkxyAdxdK m
จะได อัตราการเปลี่ยนแปลง
พลังงานจลน tkxyAv
dtdK
m 222 cos21
อัตราการเปลี่ยนแปลง
พลังงานจลนเฉลี่ย
T
mavg
dttkxT
yAvdtdK
0
222 cos121
21
21 22
myAv
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 56
อัตราการเปลี่ยนแปลง
พลังงานจลนเฉลี่ย
22
41
mavg
yAvdtdK
ในทํานองเดียวกันจะได อัตราการเปลี่ยนแปลง
พลังงานศักยเฉลี่ย
22
41
mavg
yAvdt
dU
ดังนั้น อัตราการเปลี่ยนแปลง
พลังงานเฉลี่ยavgavgavg dt
dUdtdK
dtdE
22
21
mavg
yAvdtdE
อัตราการสงผานพลังงาน
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 57
ตัวอยาง จากสมการคลื่นความดัน
txtxp 150
22sin5.0 ,
ถา x เปนเมตร, t เปนวินาที, p เปน N/m2 และความหนาแนนอากาศคือ 1.3 kg/m3
ก. จงหาอําพนความดัน ความถี่ ความยาวคลื่น และอัตราเร็วของคลื่น
เทียบกับสมการคลื่นความดัน tkxPp sin
สมการคลื่นความดันที่พิจารณา
txp 150
22sin5.0
txp 300sin5.0 1-m k 1-s 300
sm300 fv
2mN 5.0P
m 2 1-s 501 f
อาจารย ดร. เจษฎา สุขพิทกัษ ภาควิชาฟสกิส คณะวทิยาศาสตร จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย คลื่นกลในตัวกลางยืดหยุน 58
ค. ความเขมของคลื่น (อตัราการสงผานพลังงานตอหนวยพื้นที่)
ข. สมการคลื่นการขจัด
m 1502
2cos104.1 6
txy
xyBp
pdxB
y 1
dxtxy 150
22sin5.0
3003.11 2
22
21
mavg
yAvdtdE
อัตราการสงผานพลังงาน
22
211 m
avgyv
dtdE
AI
2
4
mwatt 102.3