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Aula sobre 2 GDL
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SISTEMAS COM 2 GDL
Vibraes Mecnicas IFBA 2014.1
Prof. Antonio Carlos Peixoto Bitencourt
22/08/2014
1
Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
INTRODUO
At agora, estudamos sistemas mecnicos com apenas 1 GDL:
x(t), para a translao ou (t), para a rotao
Sistemas reais na maioria dos casos, h necessidade de mais de
uma coordenada independente para descrever o movimento
Casos mais simples de sistemas multidimensionais: sistemas com 2
GDL
Conceitos que sero estendidos para sistemas com n GDL
22/08/2014 2 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
EX.: SISTEMA MOTOR-BOMBA
22/08/2014 3 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
EX.: SISTEMA MOTOR-BOMBA
22/08/2014 4 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
Torno Universal
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 5
Automvel
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 6
Comportamento de prdio
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 7
DEFINIES
22/08/2014 8
GDL
Nmero mnimo de coordenadas independentes
necessrias para especificar o movimento do sistema
Restries Mecnicas
Reduzem a quantidade de GDL
Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
22/08/2014 9
2 translaes + 1 rotao = 3
possibilidades de movimentos
L = constante -> 1 GDL
No equaes de restrio:
ner = 1
No coordenadas
dependentes: ncd = 2
Relao:
nGDL = ncd - ner
GDL X RESTRIES
Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
GDL
Regra geral para o clculo do nmero de graus de liberdade:
No GDL do sistema = no de massas do sistema x no de movimentos
possveis de cada massa
n Equaes de Movimento para um sistema com n GDL.
n Equaes Diferenciais Acopladas
Desacoplar as equaes diferenciais: coordenadas naturais,
principais ou modais
22/08/2014 10
Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
GDL - VIBRAO NATURAL (OU LIVRE)
1 GDL
sistema vibra na freqncia natural
possui 1 freqncia natural
n GDL
condies iniciais adequadas, o sistema vibrar em uma de suas freqncias naturais
condies iniciais arbitrrias, vibrar em uma superposio dos modos normal
22/08/2014 11 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
GDL - VIBRAO FORADA
HARMONICAMENTE
1 GDL
sistema vibrar na mesma freqncia da excitao
ressonncia em 1 situao
n GDL
sistema vibrar na mesma freqncia da excitao
ressonncia em n situaes
22/08/2014 12 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
Modelo Matemtico - Sistema Com 2 GDL
22/08/2014 13 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
Modelo Matemtico - Sistema Com 2 GDL
22/08/2014 14 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
Modelo Matemtico - Sistema Com 2 GDL
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 15
Modelo Matemtico - Sistema Com 2 GDL
22/08/2014 16 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
FORMA MATRICIAL DE EQUAES
ACOPLADAS
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 17
)t(F
)t(F
x
x
kkk
kkk
x
x
ccc
ccc
x
x
m0
0m
2
1
2
1
322
221
2
.1
.
322
221
2
..
1
..
2
1
matriz
massa matriz
amortecimento
matriz
rigidez
vetor
acelerao
vetor
velocidade
vetor
deslocamento
vetor
excitao
VIBRAO LIVRE DE SISTEMAS SEM
AMORTECIMENTO
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 18
Fazendo:
c1 = c2 = c3 = 0 (sistema sem amortecimento)
F1 = F2 = 0 (sistemas sem excitao)
VIBRAO LIVRE DE SISTEMAS SEM
AMORTECIMENTO
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 19
Fazendo:
c1 = c2 = c3 = 0 (sistema sem amortecimento)
F1 = F2 = 0 (sistemas sem excitao)
0)( 2212111 xkxkkxm
0)( 2321222 xkkxkxm
PROCEDIMENTO CLSSICO PARA DETERMINAR
FREQNCIAS NATURAIS E MODOS DE VIBRAO
Considerar que, assim como os sistemas com 1 GDL, as respostas
livres das duas massas sejam tambm harmnicas:
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 20
x1 = X1cos(t + )
x2 = X2cos(t + )
4 22 3 1 2 2 3 3 11 2
1 2 1 2
0k k k k k k k kk k
m m m m
PROCEDIMENTO CLSSICO PARA DETERMINAR
FREQNCIAS NATURAIS E MODOS DE VIBRAO
Resolver a Equao das Frequncias:
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 21
4 22 3 1 2 2 3 3 11 2
1 2 1 2
0k k k k k k k kk k
m m m m
12
2 2 1 2 2 2 3 11 2
1 2
2
1 2 2 2 3 1
1 2
21 2 2 3 2
1 2
( ) ( )1,
2
( ) ( )1
2
( )( )4
k k m k k m
m m
k k m k k m
m m
k k k k k
m m
PROCEDIMENTO CLSSICO PARA DETERMINAR
FREQNCIAS NATURAIS E MODOS DE VIBRAO
Existe resposta harmnica para o sistema de equaes
diferenciais
Razes da equao caracterstica so as freqncias naturais
Freqncias Naturais so chamadas
1 = freqncia natural fundamental (menor)
2 = 2a freqncia natural (maior)
Equao caracterstica tem grau 2n, onde n o nmero de GDL
do sistema
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 22
PROCEDIMENTO CLSSICO PARA DETERMINAR
FREQNCIAS NATURAIS E MODOS DE VIBRAO
Obter modos naturais:
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 23
Amplitude da primeira varivel de referncia no
denominador X2/X1, X3/X1, ... , Xn/X1
Modos Naturais (ou Normais) de Vibrao
relaes entre as amplitudes
nomenclatura similar s freqncias naturais
Sistema de equaes das amplitudes
1
2
X
Xr
PROCEDIMENTO CLSSICO PARA DETERMINAR
FREQNCIAS NATURAIS E MODOS DE VIBRAO
Obter modos naturais:
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 24
Para r1(=1), r2=(= 2)
22 1 2 2 3 2
21 1 2 1 2 2
( ) 0
( ) 0
k X m k k X
m k k X k X
21 2 12 22
1 2 2 2 3( )
k k mX kr
X k m k k
2(1) 1 2 1 12 21 (1) 2
21 2 1 2 3( )
k k mX kr
kX m k k
2(2) 1 2 1 22 22 (2) 2
21 2 2 2 3( )
k k mX kr
kX m k k
Vetores Normais
Vetores que descrevem as amplitudes para cada modo de
vibrao
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 25
)1(11
)1(1
)1(2
)1(1)1(
Xr
X
X
XX
)2(12
)2(1
)2(2
)2(1)2(
Xr
X
X
XX
Amplitude da massa m1 no 10 modo
Amplitude da massa m2 no 10 modo
Amplitude da massa m1 no 20 modo
Amplitude da massa m2 no 20 modo
Resposta Livre
Equaes do movimento no tempo
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 26
(1) (1)1 1(1)
1 1(1) (1)2 1 1
( )( ) cos( )
( )
x t Xt t
x t r X
x
)tcos(Xr
X
)t(x
)t(x)t( 22)2(
12
)2(1
)2(2
)2(1)2(
x
so determinadas pelas condies iniciais 21)2(
1)1(
1 e ,X ,X
10 modo
20 modo
Resposta Livre Condies Iniciais
Para condies iniciais gerais h uma superposio dos mdulos
22/08/2014 27
(1) (2)1 1 1
(1) (2)2 2 2
( ) ( ) ( )
( ) ( ) ( )
t t t
t t t
x x x
x x x
(1) (2)1 1 1 1 1 2 2
(1) (2)2 1 1 1 1 2 1 2 2
( ) cos( ) cos( )
( ) cos( ) cos( )
x t X t X t
x t r X t r X t
Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
(1) (2)1 1 1 1 2
(1) (2)1 1 1 1 2 1 2
(1) (2)2 1 1 1 2 1 2
(1) (2)2 1 1 1 1 2 2 1 2
(0) cos cos
(0)
(0) cos cos
(0)
x X X
x X sen X sen
x r X r X
x r X sen r X sen
1 1
1 1
2 2
2 2
( 0) (0)
( 0) (0)
( 0) (0)
( 0) (0)
x t x
x t x
x t x
x t x
Resposta Livre
Sistema para
22/08/2014 28
2)2(
11)1(
12)2(
11)1(
1 oscX e oscX ,senX ,senX
(1) 2 1 21 1
2 1
(0) (0) cos
r x xX
r r
(1) 2 1 21 1
1 2 1
(0) (0) sin
r x xX
r r
(2) 1 1 21 2
2 2 1
(0) (0) sin
r x xX
r r
(2) 1 1 21 2
2 1
(0) (0) cos
r x xX
r r
Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
Resposta Livre
Encontrando
22/08/2014 29
(1) (2)1 1 1 2, , e X X
122
2(1) 2 1 21 2 1 2 2
2 1 1
(0) (0)1 (0) (0)
r x xX r x x
r r
2 1 2
11 2 1 2
(0) (0) atan
(0) (0)
r x x
r x x
122
2(2) 1 1 21 1 1 2 2
2 1 2
(0) (0)1 (0) (0)
r x xX r x x
r r
1 1 2
22 1 1 2
(0) (0) atan
(0) (0)
r x x
r x x
Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
(1) (2)1 1 1
(1) (2)2 2 2
( ) ( ) ( )
( ) ( ) ( )
t t t
t t t
x x x
x x x
(1) (2)1 1 1 1 1 2 2
(1) (2)2 1 1 1 1 2 1 2 2
( ) cos( ) cos( )
( ) cos( ) cos( )
x t X t X t
x t r X t r X t
Condies iniciais especiais para ativar um
dado modo de vibrao
Condies iniciais podem ser ajustadas para ativar determinados
modos de vibrao.
Para ativar ri
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 30
122
2(2) 1 1 21 1 1 2 2
2 1 2
(0) (0)1 (0) (0)
r x xX r x x
r r
122
2(1) 2 1 21 2 1 2 2
2 1 1
(0) (0)1 (0) (0)
r x xX r x x
r r
( )1 1
1
( )2 1 1
2
(0)
(0) 0
(0)
(0) 0
i
i
x X
x
x r X
x
12
=0
11
=0
Resumo
GDL e Restrio
Freqncias Naturais
22/08/2014 31
12
2 2 1 2 2 2 3 11 2
1 2
2
1 2 2 2 3 1
1 2
21 2 2 3 2
1 2
( ) ( )1,
2
( ) ( )1
2
( )( )4
k k m k k m
m m
k k m k k m
m m
k k k k k
m m
Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
Resumo
Modos Naturais
22/08/2014 32
2(1) 1 2 1 12 21 (1) 2
21 2 1 2 3( )
k k mX kr
kX m k k
2(2) 1 2 1 22 22 (2) 2
21 2 2 2 3( )
k k mX kr
kX m k k
Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
Resumo
Resposta Livre Completa
22/08/2014 33
122
2(1) 2 1 21 2 1 2 2
2 1 1
(0) (0)1 (0) (0)
r x xX r x x
r r
2 1 2
11 2 1 2
(0) (0) atan
(0) (0)
r x x
r x x
122
2(2) 1 1 21 1 1 2 2
2 1 2
(0) (0)1 (0) (0)
r x xX r x x
r r
1 1 2
22 1 1 2
(0) (0) atan
(0) (0)
r x x
r x x
(1) (2)1 1 1 1 1 2 2
(1) (2)2 1 1 1 1 2 1 2 2
( ) cos( ) cos( )
( ) cos( ) cos( )
x t X t X t
x t r X t r X t1 1
1 1
2 2
2 2
Condies Iniciais Gerais
( 0) (0)
( 0) (0)
( 0) (0)
( 0) (0)
x t x
x t x
x t x
x t x
Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
Sistemas Massa Mola
Para simplificar, vamos considerar que
m1 = m2 = m
k1 = k2 = k3 = k
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 34
Sistemas Massa Mola
Para simplificar, vamos considerar que
m1 = m2 = m
k1 = k2 = k3 = k
Equao de Frequncia
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 35
4 22 3 1 2 2 3 3 11 2
1 2 1 2
0k k k k k k k kk k
m m m m
m
k3 e
m
k21
4 2
24 2
2
0
4 30
k k k k k k k k k k
m m m m
k k
m m
Sistemas Massa Mola
Modos de Vibrao
22/08/2014 36
2232
2
2
2121
1
2
mkk
k
k
mkk
X
Xr
km
k3mkk
X
Xr
)2(1
)2(2
2
1r2
km
kmkk
X
Xr
)1(1
)1(2
1
1r1
Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
Sistemas Massa Mola
22/08/2014 37
1r1 1r2
Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
Sistemas Massa Mola
22/08/2014 38
1r1 1r2
Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
Sistemas Torcionais
22/08/2014 39 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
Sistemas Torcionais
22/08/2014 40
0k)kk(J 22t12t1t1..
1
Adaptando as equaes
0xkx)kk(xm 221211..
1
0x)kk(xkxm 232122..
2
0)kk(kJ 23t2t12t2..
2
Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
Exemplo
Achar as freqncias naturais e os modos naturais de vibrao
toro Sugesto: Considerar o volante como estacionrio, tendo
em vista que o seu momento de inrcia muito maior que os
demais
22/08/2014 41
Dados:
Jvolante = 9000 kg.m2
Jmotor = 1000 kg.m2
Jengr 1 = 250 kg.m2
Jengr 2 = 150 kg.m2
Jhlice = 2000 kg.m2
Gao = 80x109 Pa
Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
22/08/2014 42 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
Frequncia e Modos de Vibrao de um
Automvel
22/08/2014 43
Instabilidade Vertical
Inclinao
Determinar as frequncias e modos
de vibrao de inclinao e
vertical.
Massa 1000kg
Raio de giro 0,9m
Distncia entre o eixo traseiro e CG
1,5m
Distncia entre o eixto frontal e CG
1,0m
Rigidez molas traseiras 22 kN/m
Rigidez molas frontais 18 kN/m
Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
Frequncia e Modos de Vibrao de um
Automvel
22/08/2014 44
Determinar as frequncias e modos
de vibrao de inclinao e
vertical.
Massa 1000kg
Raio de giro 0,9m
Distncia entre o eixo traseiro e CG
1,5m
Distncia entre o eixto frontal e CG
1,0m
Rigidez molas traseiras 22 kN/m
Rigidez molas frontais 18 kN/m
Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
RAO 5.4
22/08/2014 45 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
RAO 5.5
22/08/2014 46 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 47
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 48
Batimento
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 49
Batimento
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 50
Acoplamento de Coordenadas e
Coordenadas Principais
Sistemas com n GDL requer n variveis independentes
Grandezas geomtricas independentes em relao posio de
equilbrio
Qualquer conjunto de variveis pode ser adotado
(Coordenadas Generalizadas)
Sistema desacoplado Coordenadas Principais
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 51
22/08/2014 52
Modelo mais exato
Viga elstica
Colunas curtas elsticas
Massas concentradas nos
cabeotes
Modelo simplificado
Barra rgida com CG
Cabeotes massas
concentradas
Molas de compresso
Exemplo: Torno Mecnico
Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
22/08/2014 53
Deflexes do CG x(t) e
rotao (t)
Deflexes x1(t) e x2(t) das
extremidades A e B
Deflexo da extremidade
x1(t) e rotao (t)
Deflexo da ponta principal
y(t) e rotao (t)
Exemplo: Torno Mecnico
Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
Deflexes do CG x(t) e rotao (t)
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 54
2 1 2 2 1 1
2 2
2 2 1 1 2 2 1 1
0 0
0 0o
m k k k l k lx x
J k l k l k l k l
Deflexo da ponta principal y(t) e rotao
(t)
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 55
2 1 2 2 1 1
2 2
2 2 1 1 2 2 1 1
' ' 0
' ' ' ' 0P
m me k k k l k ly y
me J k l k l k l k l
Tipos de Acoplamentos
Acoplamento dinmico ou inercial
Acoplamento de amortecimento ou de velocidade
Acoplamento de rigidez ou elstico
22/08/2014 56
...
1111 12 11 12 11 12 1
...
21 22 21 22 21 22 22
2
0
0
xm m c c k k xx
m m c c k k xxx
Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
Exemplo de Desacoplamento
22/08/2014 57 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
Sistemas Semidefinidos
22/08/2014 58
Tambm conhecidos como sistemas sem restrio ou
sistemas degenerados
Exemplos:
Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
Freqncias naturais
22/08/2014 59
4 2
1 2
0k k
m m
2 2
1 2
0k k
m m
021 21
2122
mm
)mm(k
No h
oscilao
Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
Modos de vibrao:
22/08/2014 60
k
mk
X
Xr
21
1
2
10 modo normal vibrao: 021 1r1
20 modo normal vibrao:
21
2122
mm
)mm(k
2
12
m
mr
Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
Auto-excitao e anlise de estabilidade
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 61
...
1111 12 11 12 11 12 1
...
21 22 21 22 21 22 22
2
0
0
xm m c c k k xx
m m c c k k xxx
2 1, j eX)t(x tijj
0, i= 0,1, 2, 3 e 4ia
Vibrao Forada Harmonicamente
Absorvedores de vibrao
22/08/2014 62 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
Vibrao Forada 2 GDL
Resposta forada de um sistema linear com muitos GDL dada
pela soma das respostas livre e forada
resposta livre depende das propriedades do sistema e das condies
iniciais
resposta forada depende da forma da excitao
Excitaes peridicas, a resposta livre geralmente ignorada, por
constituir um transiente
Vamos considerar o caso de um sistema massa-mola-
amortecedor submetido a um foramento harmnico sob forma
exponencial
22/08/2014 63 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
Modelo matemtico mais geral de um
sistema com 2 GDL:
22/08/2014 64
2
1
2
1
2221
1211
2
.1
.
2221
1211
2
..1
..
2221
1211
F
F
x
x
kk
kk
x
x
cc
cc
x
x
mm
mm
Considerando foramento harmnico
2 1, j eF)t(F ti0jj
2 1, j eX)t(x tijj
onde j = 1,2 indica o grau de liberdade considerado, obtemos a resposta
permanente, tambm harmnica:
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Modelo matemtico mais geral de um
sistema com 2 GDL:
22/08/2014 65
20
10
2
1
2222222
1212122
1212122
1111112
F
F
X
X
kcimkcim
kcimkcim
Definindo Impedncia Mecnica Zrs(i) como
2 1, s r, ,kcim)i(Z rsrsrs2
rs 0FX)i(Z
onde
)i(Z)i(Z
)i(Z)i(Z)i(Z
2212
1211
a matriz impedncia
2
1
X
XX o vetor amplitude da resposta
20
100
F
FF o vetor amplitude da excitao
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Modelo matemtico mais geral de um
sistema com 2 GDL:
22/08/2014 66
01 F)i(ZX
onde
22 12
1 12 11
2
11 22 12
( ) ( )
( ) ( )( )
( ) ( ) ( )
Z i Z i
Z i Z iZ i
Z i Z i Z i
)i(Z)i(Z)i(Z
F)i(ZF)i(Z)i(X
2122211
201210221
)i(Z)i(Z)i(Z
F)i(ZF)i(Z)i(X
2122211
201110122
2 1, j eX)t(x tijj
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Resposta permanente de um sistema
massa-mola
22/08/2014 67
Obter as respostas em freqncia das amplitudes
X1() e X2()
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22/08/2014
68
Equaes do movimento:
2
1
2
1
2221
1211
2
.1
.
2221
1211
2
..1
..
2221
1211
F
F
x
x
kk
kk
x
x
cc
cc
x
x
mm
mm
0
tcosF
x
x
k2k
kk2
x
x
m0
0m 10
2
1
2
..1
..
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Soluo Harmnica
22/08/2014 69
Como F10cost = Real(F10eit),
consideraremos a soluo como sendo tambm harmnica:
xj(t) = Real(Xjeit) = Xjcost, j = 1, 2
k2m)(Z)(Z 22211 k)(Z12
)i(Z)i(Z)i(Z
F)i(ZF)i(Z)i(X
2122211
201210221
)i(Z)i(Z)i(Z
F)i(ZF)i(Z)i(X
2122211
201110122
2( ) , r, s 1, 2rs rs rs rs
Z i m i c k
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22/08/2014
70
obtemos: )km)(k3m(
F)k2m()(X
22
102
1
)km)(k3m(
kF)(X
22
102
Usando as freqncias naturais j conhecidas:
m
k3 e
m
k21
2
10
1
1 2 2 2
2
1 1 1
10
2 2 2 2
2
1 1 1
2
( )
1
( )
1
F
X
k
FX
k
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22/08/2014
71
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Problema 5.49
22/08/2014 72
Uma mquina alternativa de
massa m1 est montada sobre
uma viga bi-engastada de
comprimento l, espessura t e
largura a e mdulo de Young E.
Foi acrescentado ao sistema um
conjunto massa mola (m2, k2)
com o objetivo de reduzir a
vibrao da mquina. Achar a
relao entre m2 e k2 que anula
a vibrao da mquina quando
uma fora harmnica F1(t) =
F0cost desenvolvida na
mquina durante a sua
operao
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Absorvedores de vibrao
22/08/2014 73
Se um sistema mecnico for excitado por uma fora harmnica de
freqncia constante que opera nas proximidades da ressonncia, a
amplitude da vibrao aumenta, atingindo valores que podem
eventualmente provocar a falha do sistema
A fim de remediar tal situao, podemos tentar mudar a massa e/ou a rigidez
do sistema para fugir da condio de ressonncia, o que nem sempre
prtico ou mesmo possvel
Uma outra possibilidade ser apresentada a seguir, a qual consiste na
aplicao do absorvedor dinmico de vibraes, idealizado por Frahm,
em 1909
O uso de um absorvedor dinmico de vibraes indicado para mquinas
que operam em velocidades constantes, como mquinas eltricas
sncronas
Basicamente, o absorvedor dinmico de vibraes adiciona um grau de
liberdade ao sistema: ele consta de uma massa e de uma mola auxiliares,
ma e ka, que so colocadas em srie com o sistema principal M, k
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Equaes do movimento
22/08/2014 74 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
Equaes do movimento
22/08/2014 75
..
1 11 1 2 2
..2 2 2
2 2
0 sen
0 0
m k k kx x F t
m k kx x
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21 1 2 2 11
22 2 2 22
0
00
X k k k X Fm
X k k Xm
211 2 1 2
222 2 2
0
X Fk k m k
Xk k m
Solues Harmnicas
22/08/2014 76 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
Solues Harmnicas e Amplitude
22/08/2014 77
2
2 21 2 2 2
1 1 2 2 2 2
( )
( )( )
m k FX
m k k m k k
2
2 2 2 2
1 1 2 2 2 2( )( )
k FX
m k k m k k
2
2
1 2
2 2
2 2
2 2
2 1 1 1
1
1 1st
X
k k
k k
2
2 2
2 2
2 2
2 1 1 1
1
1 1st
X
k k
k k
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Comportamento do Sistema com
Absorverdor
Frequncia de excitao igual a frequncia natural
Amplitude do sistema principal
Absorvedor exerce fora contrria a excitao
No tem cargas transmitida fundao
22/08/2014 78 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
Comportamento com
Absorvedor
Ressonncia
Duas frequncia de
ressonncia
Altas amplitudes se
velocidade crescente
Separao das frequncias
de ressonncia implica em
absorvedor de massa igual
do sistema principal
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 79
22 2 2
2 2 2 2 2
21 1 1 1 1
1,2
2
22
1
1 1 1 1 4
2
m m
m m
22/08/2014 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1 80
1. Dado o sistema mecnico da figura,
determinar as freqncias naturais e os
modos naturais de vibrao e esboar os
dois modos naturais de vibrao.
Dados: M = 2 kg; m = 1 kg;
k1 = 10 N/m; k2 = 40 N/m.
Resp.: 1 = 2,6818 rad/s; 2 = 5,2733 rad/s
r1 = 3,5615; r2 = -0,5615
Exerccios
22/08/2014 81 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
3. Determinar as freqncias naturais e os modos de vibrao para o
sistema pendular duplo da figura:
)a
(m
k2
g
g :.spRe 222
21
22/08/2014 82 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
4. Achar as freqncias naturais e os modos naturais vibrao para o
sistema da figura:
781,0r 281,1r
m
k562,5
m
k439,1 :.spRe
21
22
21
22/08/2014 83 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
5. A figura apresenta um modelo simplificado de um
automvel, no qual so considerados apenas 2 GDL:
translao vertical da massa m2 (chassis e carroceria)
e translao vertical da massa m1 (massas das rodas
e eixos). Determinar as duas freqncias naturais do
movimento.
Dados numricos:
m1 = 180 kg
m2 = 670 kg
2k1 = 538 N/mm
2k2 = 45,5 N/mm
Resp.: 75,5 ciclos/min; 544 ciclos/min.
22/08/2014 84 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1
6. Um guincho A de massa 254 kg est montado na extremidade livre de
uma viga de ao engastada e livre (mdulo de Young 2,07 x 1011 Pa,
comprimento 1,525 m, momento de inrcia flexo da seo reta constante
1493 x 10-8 m4). Ele suspende uma carga de massa 101,6 kg atravs de um
cabo de ao, o qual se deforma 2,9 mm quando submetido a uma fora de
9967 N.
(a) Desprezando a massa da viga, determinar as freqncias naturais e os
modos de vibrao do sistema;
(b) Se o sistema estiver vibrando no primeiro modo natural e se a amplitude
do movimento da carga B for 0,254 mm, calcular a amplitude do movimento
do guincho e a variao da trao no cabo de ao devida apenas vibrao
das duas massas.
Resp.: (a) 13,18 e 35,87 Hz; 1,254 e -1,993; (b) 0,203 mm e 175,3 N.
22/08/2014 85 Prof. Antnio Carlos P. Bitencourt - ENG 314 - 2013.1