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8/18/2019 (Solucionario)Balotario Final Func. Analiticas
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2. Calcular la transformada Z inversa de:
13
12
Solución: 13 12 13
13 12
A= -2
B= -18
C= 18
2 13 18 13
18 12 Y por tanto:
x[n]= -2n
−
)u[n]
3) Un sistema T de tipo LTI y causal viene descrito por esta
ecuación en diferencias
Hallar la función de transferencia y la respuesta al impulso de este sistema.
Solución:
Hallamos la función transferencia:
34 1 18 2
34 −
18 −
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1 34 − 18 − 11 34 − 18 −
12 14, || > 1
2
Hallamos el impulso: 12 14 Los polos son
y
de esta forma podemos escribir:
12 14 Donde A = 2 y B = -1. Sustituyendo:
2 12 1 14
La respuesta temporal de un sistema causal con una Transformada z del tipo
11 − Es ℎ .Por lo tanto:
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ℎ 2 12 14 4. Encontrar la serie de Fourier para la función está definidapor:
, < ≤ 0 , ≤ < /2SOLUCION:
′ , < ≤ 0 , ≤ < /2 8 2 1 2 8
=−
=−
8 2
=−
=−
8 1 2 c o s 2 2
=− 1 2 cos
=
16 1
= cos c o s 16 1 1cos
=
=
16 1
= 1cos … … … …
cos= ′ sin=
′′
cos
= … … … …
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: 16 1 1 16
11
0, 32 ,
0, 8 ,
−
Por lo tanto:
=
8 cos 13 cos3 15 cos5 ⋯ 5- Solapamiento en el tiempo.
Considerar la secuencia temporal x[n]=0.5nu[n]. Determinar Determinar la secuencia X[k]≡ |ω=2πk/4 para k=0;1;2;3. Si la secuencia obtenida en el punto anterior fueran los coeficientes de
una Transformada Discreta de Fourier, determinar la secuencia temporalque se deriva de dicha secuencia.
Comparar la secuencia obtenida con x[n] y justifique el resultado
SOLUCIÓN:
la transformada de Fourier en tiempo discreto es:
22 − La secuencia obtenida para ω=2πk/4 para k=0;1;2;3 es
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22 − w 24 ⇒ 0 2 ; 1 22 ; 3 22 La secuencia temporal que generaria X[k] es
̂ 14 2−2 −= ⇒ ̂ 1615 ; ̂ 815 ; ̂ 415 ; ̂ 215 La transformada inversa de X[k] es diferente de x[n] porque existe solapamiento a nivel
temporal ya que x[n]≠0 para n>N
̂ 1 12 ≠
6. Determinar la representación en serie de Fourier discreta de la
secuencia: Si: F[T] = X[n] cos п
3 s i n п
4 1 2
1 cos п3 c o s → п3 2 sin п4 s i n → п4 Como
п (número racional), 1 es periódica con periodo fundamental N1 = 6 y comoп (número racional), 2 es periódica con periodo fundamental N2 = 8. Es periódica, No = 24, п. Por Euler tenemos.
12 (п
⁄ ) −(п
⁄ ) 12 (п
⁄ ) −(п
⁄ )
12 [−] 12 [−] 12 [] 12 [] Así que 3 , 4 , − −+ , − −+ y todoslos otros 0. Por lo tanto, la serie de Fourier discreta de F[T] = X[n] es:
12 [] 12 [] 12 [] 12 [] ; п12
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Problema 7.
Calcular la transformada de Fourier de la siguiente función:
0
0 ,2
( )
cos( ) ,2
T t
f t T
t t
Solución:
La transformada de Fourier
⌊ ⌋ − ∞−∞ ⌊ ⌋ c o s −/−/
⌊ ⌋ −2 −/−/ ⌊ ⌋ −2
/−/
−+2 /
−/
⌊ ⌋ 2 − /−/ 2 − + /−/
F (W) =
−/− +/+
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8. Determinar la respuesta del sistema:
0.710.12212 Ante una entrada de
.
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9.-Hallar la transformada de Fourier de la función exponencial:
F[−||]=∫ −|| − ∫ . −− ∫ . − −− −+ 1 0 0 1 =
++−+−= +. Luego: F[−||]= +
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N° 10
a) Para la función
2, 0 < < /20, /2 < < La serie de Fourier de la función está dada por la expresión:
cos sin= Donde
1 /
−/ 1 2/ 0/
1 22 /20 1 2 02 1 12 12 1 12 12 1 1
El coeficiente
2 cos/−/
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Donde 2
2 cos / 0 cos / 2 2 cos / 0
*
sincos cos2 cos2 2
cos22
222 cos22
222 /2
0
2 cos1 41 cos1 41 cos041 cos041 2 coscossinsin41 coscossinsin41 141 141
2 1cos0sin41 1cos0sin41 141 141
2
cos41
cos41
141
141
Si n es par
2 141 141 141 141 2 241 241 22 11 11 1 1 1 1 1 21 21
Si n es impar 2 141 141 141 141 2 0 0 0 21 0
2
1 4
El coeficiente
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2 sin/−/
2 2 sen 2 / 0 cos / 2 2 sen 2 / 0
*
sinsin sen
2 sen
2
2 sen2 2 22 2 sen22222 /20 2 sin1 41 sin1 41 sin041 sin041
2 sincoscossin41 sincoscossin41 041 041
2 0cossin41 0cossin41
2 sin41 sin41 Si n es par
2 041 041 2 0 0 0 Si n es impar
2 041 041 2 0 0 0 0
La serie de Fourier de la función es:
1 cos21 4 =
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b) Para ver hacia que numero converge la función ∑ −= reemplazamos en lafunción
Como
1 cos21 4 = Para 0: 0 0
0 0 1 cos201 4
=
0 1
1
4
1
=
14 1 = 1
N° 12
c) Dibujamos la función entre los puntos ∈1,1 Definimos la función como dos sub funciones
1 , 1 < < 01 , 0 < < 1
la serie de Fourier de la función
está dada por la expresión:
cos
= sin
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Donde
1
/
−/
1
2 1 − 1
12 2 01 12 2 10 32
Como la función es par el coeficiente 0 El coeficiente
2 cos/−/ Donde
22 1 cos − 1 cos
c o s − coscos cos *
cos cos 01 cos 10
1 cos 2 cos 1
Si n es par
0 Si n es impar
1 1 1 1 4 La serie de Fourier de la función es:
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32 4 cos2121
= d) Para ver hacia que numero converge la función
∑
−=
reemplazamos en la
función ya hallada el valor de t=0 entonces la función quedaría de la forma:
0 1 32 4 121 = 1 32 4 121
=
8
121
=
13. A) Establecer que si f x)=x, -
π
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1
1
( 1)2 ( )
n
n
x sen nxn
B) Con la identidad de Parseval deducir la convergencia
6
21
1
6n n
Como f(x) es una función impar se tiene que: an=0 para n=0, 1,2,… 0 0
1 2 2 cos( )sin( ) sin( )
21,3,5,...
2 2,4,6,...
n
n
n
x nxb x n dx x n dx
n
b nn
b nn
Por lo tanto:
1
1
sin( ) sin sin 2 sin 3( ) 2 ( 1) 2 ...
1 2 3
n
n
nx x x x f x
n
Aplicando la identidad de Parseval
2
2 2 2
3 2 22
2 21 1
1 1 1 14 ...
1 2 3
1 1 1 1
4 4 3 6 6n n
x dx
x x dx
n n
C) MUESTRE QUE LA INTEGRACIÓN DE LA SERIE DE FURIER DE ; < < CONDUCE A
12 12= Solución
2
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2 cos sin
=
2 /−/ 22 /−/ 0 2 cos
− 22 cos
− 0 Tcos ó
2 sen
/
−/ 2
2 sen /
−/ 0
Tsen ó sen cos
1 sen
1
cos
cos
/
−/
1 sen 1 cos sen − 1 1 1 21
2 cos sin= 2 =
2 1 =
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1 cos1
=
6 2 1 sin
= 6 2 12 sin= Para T=
6 2 1
2
=
12 12 =
12 12=
cos < ∞ , ∞ >
1 cos
− 1 1
cos
−
1 c o s− cos − 1 1 11 1 2 11
1 2 1 2 1 1 1 11
1 2 1 2 cos 1 11
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1 2 2 0 1 2
1
1 2
− 0 ∴ 2 cos
Gráfica
-1
Problema 15
a)
Tenemos que: , < < 0 , | | > De ese modo ∫ − = ∫ −
12 c o s1 c o s1 − 12 11 1 11 1 | 0 12 1 1 1 1
12 1 1 1 1
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2 1
∴: 2 1
b)
En x0=0 hay un punto de continuidad de f(x), entonces:2
1
0 1 En x1=π es un punto de discontinuidad de f(x) entonces: 2 2 1 + −2 0 12 12 16) Si f(x) es una función par con integral de Fourier:
∫ . Demuestre que:
, > 0 Solución:
es par con integral de Fourier: ∫ …………(1) Pero sabemos que:
∫ − . Como es par:
1
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∫ …………(2)
2 ᶺ 1 → …(*)
Comparando ↔ propiedad de escalamiento pero como > 0 ↔ ||
↔ ∗…….(3) Pero:
∫ ∗− ∫ ∗ …….(4) Reemplazando (3) en (4):
1 1 ∗
− 1
Pero de (*):
→ ……… L.Q.Q.D → 1
18. Desarrollar en serie de Fourier la función periódica
de periodo 2 . Representar gráficamente y estudiar la
convergencia de la serie en IR.
f (x) ≤ ≤ ≤ ≤Solución:
a. Calcular coeficientes de Fourier
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12 12
−
12
−
12 2 0 4 1 cos 1 cos
−
Usando el método de integración por partes se tiene:
1 cos cos 0 1 0 0 1
1
1 1 0 2 Asi: 0 ∀ − 221 ∀ 1 sin 1 sin
− 1 cos sin 0 cos
Luego el coeficiente es: 1+ Por lo tanto, la serie de Fourier será:
4 22 1 cos(2 1 ) 1+= sin En todos los puntos de continuidad la serie converge a f(x) y en los puntos de
discontinuidad del tipo x= + 2n con n Ɛ Z, la serie converge a.
19.1 Desarrollar en serie de Fourier la función periódica de
período 2π, definida por:
, ≤ ≤
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a. Sabemos que la serie de Fourier está dada por:
cos = b. Primero encontramos : 12 −
12 −
1
2
− 1
23
12
3
3
12
23
3
c. Ahora encontramos : 1 cos− 1 cos− Integramos por partes:
1 cos
−
c o s 2 ⟹ 1 2 −
s i n
⟹ 1 2 2 c o s −
⟹ 1
2
2
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1 02 2 0
1 4 4 41 Como la función es par, entonces sabemos que 0
Entonces tenemos que:
3 41 0 d. Sustituimos los valores obtenidos y la series estaría dada por:
∴
=
19.2 A partir del resultado obtenido calculamos la sume de:
1
=
La serie numérica la podemos obtener haciendo y 3 4 11 12 13 ⋯
Donde:
∴
=
19.3 Determinar la convergencia de la serie:
1= Como la función f es seccionalmente suave para
≤ ≤ y
,
entonces se cumplen las condiciones de suficiencia de la identidad de Paserval,entonces:
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1 − 2 3 41
=
1
5 2
9 16
=
∴ = 20) Consideremos ahora la salida de un rectificador de onda
completa, que produce corriente continua pulsante como
muestra la figura. El Rectificador se puede modelar como un
dispositivo que se alimenta con una onda senoidal que deja
pasar los pulsos positivos e invierte los pulsos negativos. Esto
produce:
; 0 < < ; < < 0 Encuentre la serie de Fourier que represente esta señal.
Solución:
Puesto que f(x) es una función par, es decir f(x)=f(-x) , la serie de Fourier será cosenoidal:
12 − 22 2 2 .. ; ≥ 1 2 . 2 1 ; → 1 . 44 10 ;
0 ; ∀ Por lo tanto, la serie resultante es:
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2 4 14 1 cos2
= La frecuencia más baja de oscilación es 2w. La componentes de alta frecuencia decaen
inversamente con
, lo que muestra que el rectificador de onda completa hace un buen
trabajo para producir un modelo aproximado de la corriente continua.
21. La función adjunta sirve para modelar la salida de un rectificador de
media onda
sin , 0 ≤ ≤ 0, ≤ ≤ 0 a.- represente gráficamente la señal de salida si esta es extendida periódicamente con
periodo sin , 0 ≤ ≤ 0, ≤ ≤ 0
2 1 sin , 0 ≤ ≤ 0, ≤ ≤ 0
b.- determine la serie de fourier que la represente
2 /−/
22 0 sin
−
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1 cos 2
2 cos/−/ 1 sin cos
2 1 1
2 sin/
−/
1 sin s in 0 2 c o s sin
=
1 2 1 1 cos
=
a) se tiene que ∫ ̇ ∞ es un función impar entonces:
2 ∞
Como f(x) = ∫ ̇ ∞
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Con A(w) = 2 ∫ ∞ ……………………………………………..1 Entonces derivando el coeficiente queda:
2 ∫ ∞ …………………………………………….2 Entonces comparando 1 y 2 se tiene
̇ 22b)
Demostrar la siguiente expresión
1 ∗ cos , ∗ Solución
1 ∗ cos ;
∗ 2
, 1 ∗ cos ∗ 2 cos
2 sin
Integrando
∗
Problema 22
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Solución
Solución
Sea la Función de onda triangular
|| , < < , 0 < < ℎ
a) Represente gráficamente la función
b) Represente f(x) mediante serie de Fourier.
Solución9
Buscamos los coeficientes, de la formula ∑ cos=
sin
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i) Calculo de los coeficientes de Fourier.
−
−
− ;donde A = a0 Los coeficientes de an se obtienen a partir de
/
−/
Siendo T =2 Entonces los coeficientes son
/
−/
Reemplazando T y A en la ecuación
; , , … Los coeficientes de bn se hallan asi
/
−/
Como f(x)es par, es decir f(x)= f(-x), entonces la Serie de Fourier no posee
senos, puesto que sen(nx) es una función impar. En este caso no hace falta
calcular los bn, ya que son nulos. ; , , …
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Finalmente la función onda en series de Fourier esta dada por:
2
4
121 cos2 1
=
Finalmente la función de onda se representa por:2 4 cos1 cos33 cos55 ⋯
d)Muestre que :
Solución
A partir del resultado anterior obtenemos la suma de la serie:
Evaluando en x = 0 se tiene:
0 2 4 11 13 15 17 ⋯ … … … 4 12 1= 2
12 1= 8 PROBLEMA 23:
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Sea la Serie de Fourier de f :
cos
= Entonces la identidad de Parseval :
1
− 2
=
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Solución:
a.
cos sen 2L sen , 2 sen
b.
− cos sen
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2L sen , 2 sen Donde:
> 0 c.
− cosℎ sen 2L sen , 2 sen 2
Donde:
< 0
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N° 29
a) Enuncie, demuestre e indique las aplicaciones del teorema de parseval.
TEOREMA DE PARSEVAL:
El teorema de Parseval demuestra un uso práctico de la transformada de Fourier.
Relacionada con la energía contenida en una señal con su transformada de Fourier. Si t p es la potencia asociada con la señal.
dt t pW
Para poder comprender el contenido de la energía de las señales de la corriente y detensión es conveniente utilizar una resistencia de 1 ,entoces
t f t it vt p 222 , donde t f simboliza la tensión o la corriente. La energíaentregada al resistor de 1 es:
adt t f W ..............................21
Ahora pasamos al dominio de la frecuencia utilizando la transformada de Fourier.
dt dwew F t f dt t f W jwt
2
121
dwdt ew F t f W jwt
2
11 Invirtiendo el orden del
integral.
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dwdt et f w F W t w j
2
11
dww F w F dww F w F W *
12
1
Entonces: dww F dt t f W 2
2
1
2
1
Ejemplo:
Calcule la fraccion de la energia total disipada por un resisitor de 1, en la banda de
frecuencia srad w /1010 , cuando la tensión en ella es t uet v t 2
Solución:
Dado que t uet vt f t 2 , entonces
jw
w F
2
1
2
2
4
1
wt F
La energía total disipada por el resistor es
0 2
2
01
4
11
w
dwdww F W
J w
arctg W 25.022
11
22
111
J W 25.01
Ahora la energía en las frecuencias srad w /1010 es.
22
11
4
11 10
0 2
210
0
warctg
w
dwdww F W
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J arctg W 218.0180
69.78
2
15
2
1
Su porcentaje con respecto a la energía total es:
%4.8725.0
218.0
1
W
W
b) Indique las condiciones necesarias para que la serie de Fourier converja.
Las series de Fourier cumplen con ciertas condiciones para que se cumpla la convergencia
las cuales son:
1. y continuas en el intervalo por pedazos.
2. La serie de Fourier converge a la función f en los puntos continuos.
3. En los discontinuos la serie de Fourier converge a:
Donde:
Sea f(x) una función definida para todo x, con periodo 2π. Entonces, bajo condiciones muy
generales, la serie de Fourier de f converge a f(x) para todo x. Describiremos un conjunto
de condiciones que asegura dicha convergencia. La función f es continua en cada intervalo
de longitud 2π excepto en un número finito de discontinuidades de salto, donde el valor de
f es el promedio de sus lımites por la izquierda y por la der echa. En cada intervalo de
longitud 2π, la función f tiene una derivada continua, excepto en los puntos de salto y en un
número finito de esquinas. En los puntos de salto y en las esquinas hay un valor lımite para
la derivada por la derecha y por la izquierda. La función f que satisfaga estas condiciones se
llama una función continua a trozos. Así, la serie de Fourier de una función f(x) continua a
trozos, de periodo 2π converge a f(x) para todo x. Convergencia uniforme. La convergencia
es uniforme en cada intervalo cerrado a ≤ x ≤ b que no contenga puntos de salto.
http://www.wikimatematica.org/index.php?title=Fourierhttp://www.wikimatematica.org/index.php?title=Fourierhttp://www.wikimatematica.org/index.php?title=Fourierhttp://www.wikimatematica.org/index.php?title=Fourier
8/18/2019 (Solucionario)Balotario Final Func. Analiticas
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Convergencia continua a pedazos
Si a detenida en el intervalo excepto quitar un numero finito
de puntos entonces es continua a pedazos cerrado.
1) es continua excepto en un numero finito de puntos en
2) y existen.
3) Si existe que pertenece a y no es continua en entonces
y existen y son finitos.
Convergencia puntual de las Series de Fourier
Siendo una función integrable en [0, T], y además periódica de periodo T, podemos
hablar de la serie de Fourier de en [0, T]. Un teorema importante sobre la convergencia
puntual de la serie de Fourier de una función , que cubre la mayoría de las situaciones en
las que se encuentran las funciones a considerar en las aplicaciones, es el que exponemos
después de la siguiente definición.
Definición: Se dice que una función es acotada y monótona por tramos en un intervalo
[a,b], si existe una partición {a=x0
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Convergencia uniforme de las Series de Fourier
Para una función es demasiado esperar que la serie de Fourier de f converja uniformemente
cuando 0 ≤ x ≤ 2π, ya que la suma de una serie uniformemente convergente de funciones
continuas debe ser continua, mientras que la función tiene discontinuidades de salto. Sinembargo, si f no tiene discontinuidades de salto (aunque tenga “esquinas”) entonces la
convergencia debe ser uniforme. Además, aun cuando f tenga salto, la convergencia es
uniforme en cada intervalo cerrado a ≤ x ≤ b que no contenga puntos de salto.
Idea de la demostración de la convergencia.
Nos basamos en el concepto de la función delta de Dirac δ(t). Esta función surge al estudiar
la densidad. Para la masa distribuida a lo largo del eje x, habría una densidad ρ(x) tal que
Supongamos que la masa total es 1 y sigamos un proceso de limite, concentrando la masa
más y más cerca de x = 0. Entonces, la densidad correspondiente es como la figura de abajo.
La función δ(x) se define como la densidad límite cuando la masa tiende a concentrarse en
el punto x = 0. Como el total de masa es 1, para a < 0 < b debemos tener
Sin embargo, δ(x) = 0 para todo x excepto 0 y δ(0) = +∞. Es posible fundamentar de manera
razonable estas propiedades en cierto modo notables. Podemos pensar en δ(x) como la
densidad de una partícula de masa unitaria en x = 0 o como el caso límite de la densidad
ρ(x) cuando la amplitud del pulso tiende a 0.
Para una partícula de masa unitaria en x0, la densidad correspondiente es δ(x − x0). Para
varias partículas de masa m1,. . ., mn en x1, . . . , xn, respectivamente, la densidad es m1δ(x −
x1) + . . . + mnδ(x − xn).
c) Deduzca la fórmula de la Transformada de Fourier y compare con la Transformada de
Laplace.
La transformada de Fourier es una aplicación que hace corresponder a una
función de valores complejos y definidos en la recta, con otra función definida
de la manera siguiente:
https://es.wikipedia.org/wiki/Aplicaci%C3%B3n_matem%C3%A1ticahttps://es.wikipedia.org/wiki/Aplicaci%C3%B3n_matem%C3%A1ticahttps://es.wikipedia.org/wiki/Aplicaci%C3%B3n_matem%C3%A1ticahttps://es.wikipedia.org/wiki/Aplicaci%C3%B3n_matem%C3%A1tica
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La transformada de Laplace, la transformada de Laplace de una función f (t)
definida (en ecuaciones diferenciales, en análisis matemático o en análisis funcional)
para todos los números positivos t ≥ 0, es la función F (s), definida por:
La transformada de Laplace es unilateral en el sentido de que se integra entre
0 0) y dt t f
0
)( < , las dos transformadas están relacionadas mediante
)()( s F F |s=jω . Esta ecuación también muestra que la transformada de fourier
se considera como un caso especial de la transformada de Laplace con s=jω.
Recuerde que s= + jω. Por consiguiente la ecuación muestra que la transformada
de Laplace está definida en todo el plano s, mientras que la transformada de Fourier
se restringe al eje jω.
La transformada de Laplace se aplica en el universo de funciones mayor que la deFourier. Por ejemplo la función u(t) tiene una transformada de Laplace pero
ninguna transformada de Fourier. Sin embargo, la transformada de Fourier existe
para señales que no son físicamente realizables y no tienen ninguna transformada
de Laplace.
La transformada de Laplace es más apropiada para el análisis de problemastransitorios que involucran condiciones iniciales, puesto que permite la inclusión de
las condiciones iniciales, mientras que la de Fourier no la hace. La transformada de
Fourier es especialmente útil para los problemas de estado estable.
La transformada de Fourier proporciona un mayor conocimiento de las
características de frecuencia de las señales de que se obtiene con la transformada
de Laplace
d) Enuncie y comente cada una de las propiedades de la Transformada de Fourier.
Propiedades de la transformada de Fourier:
Linealidad:
Si w yF w F 21 son la transformada de Fourier de t yf t f 21 respectivamente entonces.
w F aw F at f at f a F 22112211
https://es.wikipedia.org/wiki/Funci%C3%B3n_matem%C3%A1ticahttps://es.wikipedia.org/wiki/Ecuaci%C3%B3n_diferencialhttps://es.wikipedia.org/wiki/An%C3%A1lisis_funcionalhttps://es.wikipedia.org/wiki/N%C3%BAmero_positivohttps://es.wikipedia.org/wiki/N%C3%BAmero_positivohttps://es.wikipedia.org/wiki/An%C3%A1lisis_funcionalhttps://es.wikipedia.org/wiki/Ecuaci%C3%B3n_diferencialhttps://es.wikipedia.org/wiki/Funci%C3%B3n_matem%C3%A1tica
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Esta propiedad simplemente establece que la transformada de Fourier de unacombinación lineal de funciones es igual a la combinación lineal de lastransformadas de cada una de las funciones individuales
Corrimiento en el tiempo:
Si t f F w F , entonces.
w F et t f F jwt 00
Es decir, un retraso en el dominio temporal corresponde a un cambio de faseen el dominio de frecuencia. Para deducir la propiedad de desplazamientotemporal.
Corrimiento en frecuencia:
Esta propiedad establece que t f F w F , entonces.
00 ww F et f F t jw
Lo que significa que en un desplazamiento en frecuencia en el dominiofrecuencial agrega un desplazamiento de la fase en la función temporal.
Dualidad:
Esta propiedad establece que si w F es la transformada de Fourier de f(t),
entonces la transformada de Fourier de F(t) es ; w f 2 se puede escribir.
t f t F F w F t f F 2
Convolución:
si x(t) es la excitación de entrada a un circuito, con una función impulso de h(t),entonces la respuesta de salida está dada por la integral de la convolución.
d t xt ht xt ht y
*
e): Defina e indique las propiedades de la Transformada Z.
LA TRANSFORMADA Z
1. DEFINICION:
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La transformada z puede considerarse como una extencion de la transformada de fourier
discreta.La transforma z se introduse para representar señales en tiempo discreto( o
secuencias ) e n el dominio de la variable compleja z.
Tenemos
{x} n ϵ z y la transfomada de
x
Se denota:
Z[x] X Siendo Z ϵ Ω ⊆ Ϲ : ROC (region de convergencia ). Esto se puede interpretar como que; Zpertenece a un espacio perteneciente al plano de los numero complejos.
La funcion x y X forman un par de transformadas z; esto se denotara por:
x ↔ X
Esto quiere decir que que la FZ es la transformada z de x.Se podra tener dos tipos de transformadas z:
Transformada bilateral de x Z[x] xZ−+=−
Transformada unilateral de
x
Z[x] xZ−+=
2. PROPIEDADES DE LA TRANSFORMADA Z :
LINEALIDAD
Si x y x son dos secuencias con transformadas X y X regiones deconvergencia R y R, respectivamene es decirx ↔ X R O C R x ↔ X R O C R
Entonces
ax a x ↔ aX a X R´ ͻ Rᴖ R
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Donde a y a son constantes arbitrarias es decir la transformada z de una combinacion linealde secuencias es igual a la combinacion lineal de las transformadas z de las secuencias
individuales
DESPLAZAMIENTO ( CORRIMIENTO ) EN EL TIEMPO O TRASLACION REAL
Si
x ↔ X R O C R Entonces
x− ↔ Z−X R´ R ᴖ0 < |z| < ∞ INVERSION EN EL TIEMPO
Si la tranformada z de x es X, es decir,
x ↔ X R O C R
Entonces
x− ↔ X 1Z R´ 1R MULTIPLICACION POR Z o CORRIMIENTO EN FRECUENCIA
Si
x ↔ X R O C R Entonces
Zx ↔ X zz R´ |z|R
MULTIPLICACION POR
n (O DIFERENCIACION EN EL DOMINIO DE Z)
Si tiene transformada z con ROC = R es decir,
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x ↔ X R O C R Entonces
nx ↔ z dXdz R´ RACUMULACION
Si la x secuencia tiene transformada z igual a X con region de covergencia R, es decir,
x ↔ X R O C R
Entonces
xkk=− ↔ 11 z− X zz 1 X R´ ͻ Rᴖ|z| > 1 Observe que la expresion ∑ xkk=− es la contraparte en tiempo discreto de la operacion deintegracion en el dominio del tiempo y se denomina acumulacion.
CONVOLUCION
Si x y x son tales quex ↔ X R O C R x ↔ X R O C R
Entonces la transformada de la convolucion de estas secuencias es dada por
x ∗ x ↔ X X R´ ͻ Rᴖ|z| > 1 Esta relacion juega un papel importante en el analisis y diseño de sistemas LIT de tiempo
discreto en analogia con el caso de tiempo continuo.
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f) Como interviene la transformada de Fourier en la comprensión de
audio y video.
La Transformada de Fourier es una herramienta de análisis muy utilizada en el campo
científico. Transforma una señal representada en el dominio del tiempo al dominio de la
frecuencia pero sin alterar su contenido de información, sólo es una forma diferente de
representarla.
La potencia del análisis de Fourier radica en que nos permite descomponer una señal compleja
en un conjunto de componentes de frecuencia única; sin embargo, no nos indica el instante en
que han ocurrido. Por ello, esta descomposición es útil para señales estacionarias: las
componentes de las frecuencias que forman la señal compleja no cambian a lo largo del
tiempo.
Para señales no estacionarias nos vemos obligados a tomar tramos o ventanas en donde se
pueda considerar estacionaria y así poder aplicar la Transformada de Fourier.
Para realizar el análisis completo debemos tomar una secuencia de ventanas para observar la
evolución de las frecuencias de la señal original. Nos podemos plantear una pregunta
fundamental: ¿Cuál es tamaño ideal de una ventana?
La TF debe aplicarse de ∞ a ∞; para tomar tramos debemos multiplicar la señal por unaventana temporal que nos aísle la parte requerida. Este hecho nos provoca una distorsión en el
espectro obtenido, ya que el resultado es la convolución de la transformada de la señal con la
transformada de la ventana. Nos podemos plantear una segunda pregunta: ¿Cuál es el mejor
tipo de ventana?
Todos los cálculos se realizarán mediante ordenador; para ello debemos trabajar con modelos
discretos y finitos. Nos podemos plantear una tercera pregunta: ¿Cuál es el número idóneo de
valores para realizar la TF discreta?
Se parte de la base de que toda señal genérica, por compleja que sea se puede descomponer
en una suma de funciones periódicas simples de distinta frecuencia. En definitiva, la
Transformada de Fourier visualiza los coeficientes de las funciones sinusoidales que forman la
señal original.
Una señal genérica se forma por un sumatorio de señales sinusoidales.
Como todas las operaciones se realizarán por ordenador, no podemos trabajar con funciones
continuas, por ello lo primero que debemos realizar es un muestreo de la señal de voz.
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En definitiva, para muestrear la señal xt debemos multiplicarla por un tren de deltas:xtδt T xnTδt n T xnT−
siendo el período de muestreo de
T. xnT representa una secuencia infinita de impulsos
equidistantes, cada uno de los cuales tiene una amplitud que corresponde con el valor de
xt
en el tiempo correspondiente al impulso.
Proceso de muestreo de una señal
TF DISCRETA. VISIÓN PRÁCTICALa Transformada de Fourier es una herramienta muy útil, pero si queremos trabajar con
señales reales físicas y operando mediante ordenador debemos trabajar con modelos finitos y
discretos. Lo primero que debemos hacer es muestrear la señal a analizar. Es importante saber
la frecuencia de muestreo que debemos aplicar y para ello debemos saber el ancho de banda
de la onda original. Un muestreo de 11.025 Hz puede ser suficiente para representar la voz (se
capturaría hasta frecuencias de 5.512 Hz). Se toma esta frecuencia por ser estándar en ficheroscon formato WAV. Una vez muestreada debemos convertirla en finita. Para ello limitaremos el
número de puntos que se toman. Matemáticamente es multiplicar la señal por una ventana
temporal; el efecto que provocamos es convolucionar el espectro de la señal muestreada con
el espectro de la ventana. Por ello conviene elegir un tipo de ventana que produzca una menor
distorsión. Aunque en el modelo hayamos aplicado una ventana, seguimos teniendo infinitas
muestras que valen cero, obteniendo un espectro continuo; como última decisión debemos
limitar el número de puntos (muestras más ceros) que tomamos, lo que provocará un espectro
discreto.
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En la gráfica superior se han tomado 50 puntos, en la intermedia 200 y en la inferior 800. Los
tres casos corresponden al módulo del espectro de una función sinusoidal pura de 2.000 Hz de
frecuencia, muestreada a 11.025 Hz.