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Ecuaciones de evolucion para elp−Laplaciano fraccionario.
JULIO D. ROSSI
con J. M. Mazon, J. Toledo (U. Valencia)
http://mate.dm.uba.ar/∼jrossi
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Ecuaciones de evolucion no locales.
Sea J : RN → R, radial, nonegativa, suave y tal que∫RN
J(r)dr = 1.
Ecuacion de difusion no local
ut (x , t) = J ∗ u − u(x , t) =
∫RN
J(x − y)u(y , t)dy − u(x , t).
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Ecuaciones de evolucion no locales.
Un posible modelo es pensar que u(x , t) es la densidad deindividuos en x en tiempo t y J(x − y) es la probabilidad desaltar de y a x . Entonces
(J ∗ u)(x , t) =
∫RN
J(x − y)u(y , t)dy
es la tasa a la cual llegan individuos a x desde otros lugares y
−u(x , t) = −∫RN
J(y − x)u(x , t)dy
es la tasa a la cual dejan x para ir a otros lugares.
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Dominios acotados.
Problemas(1). Problemas de Neumann (flujo cero)
ut (x , t) =
∫Ω
J(x − y)(u(y , t)− u(x , t))dy , x ∈ Ω.
(2). Problemas de Dirichlet (densidad cero fuera)
ut (x , t) =
∫RN
J(x − y)(u(y , t)− u(x , t))dy , x ∈ Ω,
u(x , t) = 0 x 6∈ Ω.
Estas ecuaciones de difusion tienen propiedades parecidas ala ecuacion del calor
ut = ∆u.
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Laplaciano fraccionario.
Para el Laplaciano usual ∆u, aplicando la transformada deFourier se tiene
∆u(ξ) = −|ξ|2u(ξ),
y entonces resulta natural definir (∆u)s por la formula
(∆u)s(ξ) = −|ξ|2su(ξ).
Para este operador hay una representacion no local,
∆su(x) = p.v∫RN
1|x − y |N+2s (u(y)− u(x))dy .
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Nuestro problema.
El problema de evolucion para el p−Laplaciano no local
ut (x , t) = p.v∫
BJ(x−y)|u(y , t)−u(x , t)|p−2(u(y , t)−u(x , t))dy
con nucleo singular
J(x − y) =1
|x − y |N+sp , 0 < s < 1, 1 ≤ p <∞.
Los tres problemas: - Cauchy - Neumann - Dirichlet
Existencia y unicidad, Comportamiento asintotico, lımitescuando s 1 (para recuperar problemas localesut = div(|Du|p−2Du)).
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Obs.
div(|Du|p−2Du)
es el operador asociado al funcional
F (u) =
∫|Du|p
p.
Analogamente
∆spu := p.v
∫B
J(x − y)|u(y)− u(x)|p−2(u(y)− u(x))dy
esta asociado con el funcional
G(u) =1
2p
∫B
∫B
J(x − y)|u(y)− u(x)|pdy dx
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Resultados (Dirichlet)
Teorema Para todo u0 ∈ L2(Ω) existe una unica solucion fuerteut (t , x) = ∆s
pu(t , x) en (0,T )× Ω,
u(t , x) = 0 en (0,T )× (RN \ Ω),
u(0, x) = u0(x) en Ω.
Ademas, se tiene un principio de contraccion:∫Ω
(u1(t)− u2(t))+ ≤∫
Ω(u1,0 − u2,0)+ t ∈ (0,T ).
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Resultados (Dirichlet)
Teorema Para q ≥ p ≥ 1 y u0 ∈ L∞(Ω) ∩ L2(Ω) se tiene
‖u(t)‖qLq(Ω) ≤ C‖u0‖q−p
L∞(Ω)‖u0‖2L2(Ω)
t,
con C = C(Ω,N, s,p).
Para el problema de Neumann se tienen resultados similares,pero las soluciones van a la media del dato inicial, (u0)Ω,
‖u(t)− (u0)Ω‖Lp(Ω) ≤(
C‖u0‖L2(Ω)
t
)1/p
.
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Resultados (Dirichlet). s 1
Consideramos el lımite s → 1− en estos problemas no-localesut (t , x) = Lp,s∆s
pu(t , x), en (0,T )× Ω,
u(t , x) = 0, en (0,T )× (RN \ Ω),
u(0, x) = u0(x), en Ω,
con Lp,s = 2Kp,N
(1− s), Kp,N = 1|SN−1|
∫SN−1 |e1 · σ|pdHN−1(σ).
Teoremalim
s→1−sup
t∈[0,T ]‖us(t)− v(t)‖L2(Ω) = 0,
donde v es la solucion devt (t , x) = ∆pv(t , x), en (0,T )× Ω,
v(t , x) = 0, en (0,T )× ∂Ω,
v(0, x) = u0(x), en Ω,
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Resultados (Dirichlet). s 1
Vale el mismo resultado de paso al lımite para el problema deNeumann. En este caso en problema lımite es,
vt (t , x) = ∆pv(t , x), en (0,T )× Ω,
|∇v(t , x)|p−2∇v(t , x) · ν(x) = 0, en (0,T )× ∂Ω,
v(0, x) = u0(x), en Ω.
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Ideas de las demostraciones.
Usamos Teoria de Semigrupos. La idea para resolver
ut + A(u) = 0
es considerar lımites de discretizaciones (Euler implıcito)
un+1 = un − τA(un+1)
Def. u es una solucion Mild si es lımite de estasaproximaciones cuando τ → 0.
Observemos que hay que asegurar que el problema
un+1 + τA(un+1) = un
tiene una unica solucion.
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Ideas de las demostraciones.
Def A es accretivo si
‖x − x‖ ≤ ‖x − x + τ(y − y)‖, para τ > 0 y (x , y), (x , y) ∈ A.
Se tiene“A es acretivo si y solo si (I + τA)−1 es univaluado yno-expansivo para todo τ > 0”
Si estamos en un espacio de Hilbert, A en H es accretivo si ysolo si
〈x − x ; y − y〉 ≥ 0 (x , y), (x , y) ∈ A,
es decir, A es monotono.
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Ideas de las demostraciones.
Para asegurar existencia de solucion de un+1 + τA(un+1) = unhace falta la condicion rango.
Def A se dice m−accretivo si A is accretivo y
R(I + τA) = H ∀τ > 0.
Teorema (Crandall-Liggett) Si A es m−accretivo, entonceshay solucion mild (se dice que A genera un semigrupo decontracciones (e−tA), t ≥ 0 en D(A)).
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Ideas de las demostraciones.
Ahora hay que asegurar solucion fuerte (la derivada temporalde una solucion mild, u, existe).
Teorema (Brezis-Pazy) Sea Φ : H 7→ (−∞,+∞] propio,convexo y debil semi-continuo tal que min Φ = 0, siu0 ∈ D(∂Φ), entonces la solucion mild de
ut + ∂Φ(u) = 0, u(0) = u0,
es una solucion fuerte.
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Ideas de las demostraciones.
En nuestro caso tenemos A dado por
Def A = Dp,s
(u, v) ∈ Dp,s ⇐⇒u, v ∈ L2(Ω) y u es solucion de−∆s
pu = v en Ω,
u = 0 en RN \ Ω.
Obs: Dp,s = ∂Dsp con
Dsp(u) :=
12p
∫RN
∫RN
1|x − y |N+sp |u(y)− u(x)|p dx dy .
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Ideas de las demostraciones.
Para ver que Dp,s es m-accretivo in L2(Ω), hay que ver lacondicion rango
L2(Ω) ⊂ R(I + Dp,s).
Para esto, dada f ∈ L2(Ω), la clave es considerar el problemavariacional
minu∈L2(Ω)
Dsp(u) +
12
∫Ω
u2 −∫
Ωfu
y probar que tiene un unico minimizante.
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Ideas de las demostraciones.
Para ver el decaimiento de las soluciones primero observamosque las normas Lr decrecen con t ,
‖u(t)‖Lr (Ω) ≤ ‖u(τ)‖Lr (Ω), t ≥ τ.
Ahora usamos la siguiente desigualdad de Sobolev-Poincare:∫Ω|u(t , x)|p dx ≤ C
∫RN
∫RN
|u(t , y)− u(t , x)|p
|x − y |N+sp dy dx ,
para obtener∫Ω|u(t , x)|q dx ≤ C‖u0‖q−p
L∞(Ω)
∫RN
∫RN
|u(t , y)− u(t , x)|p
|x − y |N+sp dy dx ,
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Ideas de las demostraciones.
Entonces
t∫
Ω|u(t , x)|q dx ≤
∫ t
0
∫Ω|u(τ, x)|q dx dτ
≤ C‖u0‖q−pL∞(Ω)
∫ t
0
∫RN
∫RN
|u(τ, y)− u(τ, x)|p
|x − y |N+sp dy dx dτ.
Por otra parte, multiplicando por u la ecuacıon e integrando, seobtiene ∫ t
0
∫RN
∫RN
|u(τ, y)− u(τ, x)|p
|x − y |N+sp dτ ≤ ‖u0‖2L2(Ω).
Y se concluye∫Ω|u(t , x)|q dx ≤ C
‖u0‖q−pL∞(Ω)‖u0‖2L2(Ω)
t.
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Ideas de las demostraciones.
Finalmente, para ver el lımite s 1, consideramos losfuncionales Φs,Φ : L2(Ω)→ [0,∞[ dados por
Φs(u) = Lp,sDsp(u) =
1− spKp,N
∫RN
∫RN
|u(y)− u(x)|p
|x − y |N+sp dxdy
y
Φ(u) :=
1p
∫Ω|∇u|p
y probamos la convergencia Mosco de los functionales Φs a Φ
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Ideas de las demostraciones.
Es decir, probamos que
∀u ∈ Dom(Φ) ∃un ∈ Dom(Φs) : us → u y Φ(u) ≥ lim sups→1
Φs(us);
ysi us u entonces Φ(u) ≤ lim inf
s→1Φs(us).
Y gracias a esto y a un resultado general de Brezis-Pazy yAttouch concluimos la convergencia de las soluciones de losproblemas de evolucion
lims→1−
supt∈[0,T ]
‖us(t)− v(t)‖L2(Ω) = 0.
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Posibles continuaciones.
Problemas(1). Totalmente no-local (con Gaston Beltritti)
0 =
∫ ∫J(x−y , t−s)|u(y , s)−u(x , t)|p−2(u(y , s)−u(x , t)) dy ds
para x ∈ RN , t > 0. Con dato u(x , t) = f (x , t), x ∈ RN , t ≤ 0.
(2). Lımites cuando p →∞ (pilas de arena).
ut (x , t)− f (x , t) ∈ ∂Is(u(x , t)
con
Is(u) =
0 |u(x)− u(y)| ≤ |x − y |s,+∞ si no .
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Posibles continuaciones.
Problemas(3). Problemas de frontera libre (diseno optimo) (con Joao VitorDa Silva)
Min1
2p
∫ ∫J(x − y)|u(y)− u(x)|p dy dx ,
conu(x) = 1 RN \ Ω,
y con una restriccion de volumen
|u(·) > 0 ∩ Ω| ≤ α.