9.
EFECTO
COMFTON
-
Federico ..____-_-.---- LPBcPAToPru __I
Hasenbalg, __-.---
Juan
j.
Galdos
y
Enrique
R.
Batista _._.._._._.. ---2
_IL ._._ =---c!!-&9
.^...z. .-.-. CI4_.q.-Q__--
casos en co.mportamiento Compton. cfist intos incidencia, lo
fdrmula resultados dispetsor
El gue
objefo de la radincidn la corpuscular;
prbctica
es estudiar electromognt+tico, como lo hace
uno en
de los presenta Efecto el
Se midid la energto con que salen los fotones a direccidn de
respecto o la &ngulos con la seccidn eficaz de scattering
(predicha por comparoron I 0s Kiein-,Vishinal y se de la naturaleza
del blanco obtenidos al variar icondose los predicciones tedricos.
> veril
1 Introduccion
teoricosobre una distribucibn se observa una las predicciones
electrones reemisi!3n de esta cada una de de de libres incide
radiacidn en todas las direcciones. las tekiaz que intentan
Cuando electromagnetica, analizar Vamos a explicarlo.
1.1
EleclrodinomicoSi polarizada, frecuencia seg&n la una incide
de la siguiente
clasicaonda
C2.1 __plana, este y emitir& monocromAtica y comen:ar
oscilar radiacibn de esta linealmente con frecuencia, la
electromagn6tica sobre un electrbn, onda incidente w, ley:
dl = 4~;,cJ+ix)2doelemento donde dl ee la energia emitida en un
sistema emisor cen este momento dipolar del versor de la direcci4n
de observacidn. Para el electr6n vibrando en el campo de ca50 de la
Angula sMido el electrbn), onda incidente do, y d es es el el
tenemos:
donde
2
ee
el
campo
elctrico
de
la
onda
incidente,
dlEl flujo de energia
e4 4xn*mZ*cJde la onda
.(EXj2d0incidente (su vector de Poynting) es:
entonces
la
seccibn
eficaz
de
dispersitrn
vale:
Si, polarizada, de E, en propagacibn un
como sucede ordinariamente, debemos promediar esta fbrmula plano
perpendicular a ,, el de la onda. Su cdlculo conduce dd 1
la para ~-r-xv :
radiaci6n todas WE
incidente no esta las direcciones posibles d r; Indica 1.a
dlrerclbn
Z-5donde: sen6=IXoI La obeervacihn vale para directa
frecuencias
(----).(l+co5~6) m.c2
e=
.'
w) I solo
muestra de la
que onda
esta incidente
f6rmula (y la suficientemente
constancia baja.
de
1.2
kJeconica
cuanficose
(elecfrorlesLl" compone modelo de fotones,
no -
relativistas)el partculas siguiente: de energia La radiaci6n
Consideremos electromagnetiCa
como
e impulso
siendo
"h" la constante Asi, el problema
de Planckqueda
y "c"
la
velocidadsigue:
de la
luz
en el
vacio.
planteado
como hJ
(E = 1/2 la energa obtenemos:
Suponemos m v"). para
que al electrbn se le puede aplicar la mecnica newtoniana
F'lanteamnc en la interaccidn la conswvaci6n del impulso y un
choque plstico entre el fotdn y un electrdn libre
de y
E E -=~~cosf3+m*u~cos~C
E ~9enO-m+v.sen#de donde se (l) y para E
