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COURS DE PROPERIETES PHYSIQUES DES ROCHES
METHODES SISMIQUES COMPORTEMENT ELASTIQUE DES ROCHES Introduction la sismique dâexploration se divise principalement en deux grandes familles - La sismique rĂ©flexion - La sismique rĂ©fraction, Les deux mĂ©thodes se basent sur la propagation des ondes acoustiques (sismiques) dans le sous-sol.
CaractĂ©ristiques Ă©lastiques des roches La thĂ©orie dâĂ©lasticitĂ© qui est Ă la base de la bonne comprĂ©hension de la propagation des ondes Ă©lastiques (sismiques), en effet, La thĂ©orie de lâĂ©lasticitĂ© des matĂ©riaux est Ă la base de la transmission des ondes acoustiques(sismiques) et donc les mĂ©thodes dâexploration sismique et la sismologie tirent profit de cette thĂ©orie. Il est donc utile de rappeler que certains paramĂštres ou modules Ă©lastiques pour un corps homogĂšne et isotrope soumis Ă une contrainte sans subir une dĂ©formation permanente.
Il nâexiste pas de solides qui ne se dĂ©forment pas. Tout corps soumis Ă de trĂšs faibles contraintes (forces par unitĂ© de surface) se dĂ©forme, il subit un comportement Ă©lastique appelĂ© domaine dâĂ©lasticitĂ©. On dit quâil est Ă©lastique au sens gĂ©nĂ©ral du terme, par la suite on considĂšre que tout matĂ©riau homogĂšne et isotrope se trouvant Ă des tempĂ©ratures et des pressions relativement faibles peut ĂȘtre considĂ©rĂ© parfaitement Ă©lastique, Ă condition que les dĂ©formations dont il Ă©tait lâobjet , soient petites.
Rappel des contraintes et déformation
Contraintes Lorsquâune roche (solide) est soumise Ă des faibles contraintes, elle se dĂ©forme et reprend sa forme initiale quand la contrainte cesse .La dĂ©formation est rĂ©versible, câest un comportement Ă©lastique. La contrainte se dĂ©finit comme Ă©tant une force appliquĂ©e Ă une certaine unitĂ© de surface. Câest une propriĂ©tĂ© ponctuelle(un tenseur). On distingue deux types de contraintes: - Les contraintes normales, Les contraintes de cisaillement.
Une contrainte s'exerce toujours sur une surface 1- Elle peut ĂȘtre perpendiculaire Ă cette surface : La contrainte est alors dite normale, et notĂ©e Ïn
Ïn
Dans la réalité, la contrainte s'exerce sur toute la surface de contact Par convention : une compression est positive, une extension est négative
- Les contraintes de cisaillement
2- Elle peut aussi ĂȘtre oblique par rapport Ă la surface sur laquelle elle s'exerce :
La contrainte se dĂ©compose alors en une contrainte normale, notĂ©e Ïn, et une composante tangentielle,
dite contrainte cisaillante, notĂ©e Ï.
Ïn
Ï
En physique, la loi de Hooke modélise le comportement des solides élastiques soumis à des contraintes. Elle stipule que la déformation élastique est une fonction linéaire des contraintes. Sous sa forme la plus simple elle relie l'allongement (d'un ressort, par exemple) à la force appliquée. Cette loi de comportement a été énoncée par le physicien anglais Robert Hooke
Avec : đ =đč
đ đ =
âđ
đ0 =
đâđ0
đ0
MODULE DE YOUNG
Unités utilisées
Grandeur Uinté (SI) Unités
conventionnelles
đ Pa kPa, MPa, GPa
E Pa MPa, GPa
đ 1 %, â°
COEFFICIENT DE POISSON
đ = đ¶đđđĄđđđđĄđđđ đĄđđđđ đŁđđđ đđđ đąđđđĄđđđđ
đđđđđđđđđđđĄ đđ„đđđ đąđđđĄđđđđ=
(đ0âđ)/đ0
(đżâđż0)/đż0
Le coefficient de Poisson fait partie des constantes Ă©lastique, il est compris entre -1 et 0.5. les valeurs nĂ©gatives nâont ĂtĂ©s obtenues quâexpĂ©rimentalement pour des matĂ©riaux artificiels.
Loi similaire pour le cisaillement
Unités utilisées
Grandeur Unité (SI) Unités
conventionnelles
đ Pa MPa
G Pa MPa, GPa
đŸ rad °
La loi de Hooke est une loi de déformation en traction/compression ; cependant, en cisaillement, on a une loi similaire :
đ = đș đ„ đŸ
đ ⶠđđ đĄ đđ đđđ đ đđđ (đđđđĄđđđđđĄđ đđ đđđđ đđđđđđđđĄ) G : est le module de cisaillement ou module de Coulomb, Ă©galement notĂ© đ;
đŸ ⶠđđ đĂ©đđđđđđđđđĄ đđđĂ©đđđ đđđđđĄđđ = âđ„
đ= đĄđđđ, đ đđ đĄ đâČĂ©đđđđĄ Ă đâČđđđđđ đđđđđĄ
đș =đ
đŸ =
đč/đŽ
âđ„/đ =
đčđ
đŽâđ„
Dans le cas de matĂ©riaux isotropes, il est reliĂ© au module dâĂ©lasticitĂ© E et au coefficient de Poisson đ par lâexpression
G=đž
2(1+đ)
Module dâincompressibilitĂ© K, ou module dâelasticitĂ©: Il reprĂ©sente la relation de proportionnalitĂ© entre la pression et le taux de variation du volume.
ÎP = -K Îđ
đ0 avec K module dâincompressibilitĂ© (Dynes/cm2)
son inverse đđđđąđđ đđ đđđđđđđ đ đđđđđĄĂ© đœ =1
đŸ
1
đœ=K=
đž
3(1â2đ) , relation qui exprime la relation entre de module de Young,
le coefficient de poisson et module dâincompressibilitĂ©.
Relations entre les différents modules élastiques le module de cisaillement est lié au coefficient de Poisson et au module de Young par la relation suivante :
đ = đș = đž
2(1 + đ)
La connaissance du coefficient de Poisson et du module de Young permet de dĂ©terminer Le module dâincompressibilitĂ© K ou son inverse đœ et le coefficient de lamĂ© đ respectivement
đ=đžđ
(1â2đ)(1+đ), K=
1
đœ=
đž
3(1â2đ)=
2
3 đ(1+đ)
(1â2đ) đđĄ đž =
đ 3đ+2đ
đ+đ.
Les ondes sismiques sont des ondes élastiques, l'onde peut traverser un milieu sans modifier durablement ce milieu. L'impulsion de départ va "pousser" des particules élémentaires, qui vont "pousser" d'autres particules et reprendre leur place. Ces nouvelles particules vont "pousser" les particules suivantes et reprendre leur place, etc.
Les vibrations engendrées par un séisme se propagent dans toutes les directions. On distingue les ondes de volume qui traversent la Terre et les ondes de surface qui se propagent parallÚlement à sa surface. Elles se succÚdent et se superposent sur les enregistrements des sismomÚtres. Leur vitesse de propagation et leur amplitude sont modifiées par les structures géologiques traversées, c'est pourquoi, les signaux enregistrés sont la combinaison d'effets liés à la source, aux milieux traversés et aux instruments de mesure
Ces ébranlements, qui se déplacent sous forme d'ondes, traversent le Globe et donnent des indications irremplaçables sur sa constitution. On distingue :
Les Ondes Sismiques
Propagation des ondes Sismiques a partir du Foyer
A\ Les ondes de volume
Elles se propagent à l'intérieur du globe. Leur vitesse de propagation dépend du matériau traversé et d'une maniÚre générale elle augmente avec la profondeur. On distingue :
Les ondes P ou ondes primaires appelées aussi ondes de compression ou ondes longitudinales. Le déplacement du sol qui accompagne leur passage se fait par dilatation et compression successives, parallÚlement à la direction de propagation de l'onde. Ce sont les plus rapides (6 km.s-1 prÚs de la surface) et sont enregistrées en premier sur un sismogramme. Elles sont responsables du grondement sourd que l'on peut entendre au début d'un tremblement de terre.
Les ondes S ou ondes secondaires appelĂ©es aussi ondes de cisaillement ou ondes transversales. A leur passage, les mouvements du sol s'effectuent perpendiculairement au sens de propagation de l'onde. Ces ondes ne se propagent pas dans les milieux liquides, elles sont en particulier arrĂȘtĂ©es par le noyau de la Terre. Leur vitesse est plus lente que celle des ondes P, elles apparaissent en second sur les sismogrammes.
Les ondes de volume se propagent un peu comme les rayons lumineux : elles peuvent ĂȘtre rĂ©flĂ©chies ou rĂ©fractĂ©es, c'est-Ă -dire dĂ©viĂ©es Ă chaque changement de milieu, au passage manteau-noyau par exemple. Elles peuvent ainsi suivre des trajets trĂšs complexes Ă l'intĂ©rieur de la Terre. Leur temps de parcours dĂ©pend de ce trajet, elles n'arrivent pas toutes en mĂȘme temps au mĂȘme endroit.
La différence des temps d'arrivée des ondes P et S suffit, connaissant leur vitesse, à donner une indication sur l'éloignement du séisme.
B\ Les ondes de surface Ce sont des ondes guidées par la surface de la Terre. Leur effet est comparable
aux rides formées à la surface d'un lac. Elles sont moins rapides que les ondes de volume mais leur amplitude est généralement plus forte.
On peut distinguer :
L'onde de Love : le dĂ©placement est essentiellement le mĂȘme que celui des ondes S sans mouvement vertical. Les ondes de Love provoquent un Ă©branlement horizontal qui est la cause de nombreux dĂ©gĂąts aux fondations des Ă©difices.
L'onde de Rayleigh : le déplacement est complexe, assez semblable à celui d'une poussiÚre portée par une vague, un mouvement à la fois horizontal et vertical, elliptique, en fait. Les ondes de Love se propagent à environ 4 km/s, elles sont plus rapides que les ondes de Rayleigh
DĂ©termination du module de Young et du coefficient de Poisson
Le module de Young et le coefficient de Poinsson sont les deux seuls paramĂštres de dĂ©formabilitĂ© caractĂ©risant les propriĂ©tĂ©s Ă©lastiques des roches qui sont directement accessibles par mesure expĂ©rimentale. Ces deux paramĂštres physiques sont Ă©troitement liĂ©s Ă la nature pĂ©trographique, a la porositĂ© et au degrĂ© de saturation des formations gĂ©ologiques. Leur dĂ©termination sâeffectue par la mesure tout dâabord des paramĂštres acoustiques des formations gĂ©ologiques telles que: 1- la mesure du temps de transit (ou la lenteur âđĄ dans la formation gĂ©ologique) entre deux rĂ©cepteurs a partir des donnĂ©es diagraphies acoustiques (PSV, cross-hole , down hole⊠etc.) 2- La dĂ©duction des vitesses Vp et Vs. La vitesse Vp est dĂ©duite Ă lâaide de la relation de Cordier (1983).
đđ=
106
âđĄ
Vp en pied/s et âđĄ en đđ /pied ( sachant que 1m =3.2809 ft) Quant Ă la mesure de la densitĂ© (d) des formations, elle est fournie par la log de densitĂ© (mesure Ă lâaide de la sonde gamma-gamma). Les vitesses des ondes de cisaillement et longitudinales sont liĂ©es aux constantes Ă©lastiques et Ă la densitĂ© par les relations suivantes:
đđ=đž(1âđ)
đ(1â2đ)(1+đ) et đđ =
đž
2đ(1+đ)
La connaissance de celles-ci permet de déduire le module de Young et le coefficient de Poisson par les relations ci-dessous:
đ =1
2â(đđ /đđ)2
1âđđ
đđ2
Le module de cisaillement se dĂ©termine Ă partir de la connaissance des vitesses des ondes sismiques (S) đ = đș = đ. đđ 2
GĂ©nĂ©ralement la valeur de đ est Ă©gale Ă environ la moitiĂ© de celle de E et de đ = 0 pour les liquides qui ne prĂ©sentent aucune rigiditĂ©. Tableau qui donne les relations entre les diffĂ©rents modules statiques dâĂ©lasticitĂ©
Relation entre densité d, Vp et les paramÚtres élastiques
La relation entre la densitĂ©, la vitesse Vp et les paramĂštres Ă©lastiques sâĂ©tablit comme suit:
d.Vp2= đ + 2đ = 3đŸ â 2đ =K+4/3đ=đ
4(đâđž)
(3đâđž)= 3K
(3đŸ+đž)
(9đŸâđž)= đ
1âđ
đ = đ
(2â2đ)
(1â2đ)=3K
(1âđ)
(1+đ)
Relation entre d, Vp , Vs et les coefficients gĂ©odynamiques dâĂ©lasticitĂ©. Module de cisaillement dynamique : đđ=d V2
s.
ParamĂštre de LamĂ©: đđ= d(V2
p- 2V2s)
Module dynamique de compression : đžđ=d.Vs2
(3đđ2â4đđ 2
đđ2âđđ 2
Module dynamique de compressibilité : Kd=d(Vp2-
4
3Vs
2)
Coefficient de Poisson dynamique : đđ =(đđ2â2đđ 2)
2(đđ2âđđ 2) et Ed= 2d Vs
2 (1+đđ)
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