Upload
others
View
4
Download
0
Embed Size (px)
Citation preview
Modelowanie molekularnemetodami chemii kwantowej
Dr hab. Artur Michalak
Zakład Chemii Teoretycznej
Wydział Chemii UJ
http://www.chemia.uj.edu.pl/~michalak/mmod2007/
Wykład 13
Ck08
• Podstawowe idee i metody chemii kwantowej:
Funkcja falowa, gęstość elektronowa; równanie Schrodingera; Teoria Funkcjonałów Gęstości (DFT);
przyblienie Borna-Oppenheimera, zasada wariacyjna w mechanice kwantowej i w DFT, przyblienie
jednoelektronowe; metoda HF; korelacja elektronowa; metody korelacyjne oparte na funkcji falowej; metoda
Kohna-Shama
• Dane do obliczeń kwantowo-chemicznych; GAMESS:
Geometria czasteczki; macierz Z; bazy funkcyjne
w obliczeniach ab initio ; input/output programu GAMESS
• Struktura geometryczna układów molekularnych:
Optymalizacja geometrii; optymalizacja z wiazami; analiza konformacyjna; problem minimum
globalnego
• Struktura elektronowa układów molekularnych:
Orbitale molekularne, orbitale KS; wiazanie chemiczne; gęstość rónicowa; orbitale
zlokalizowane; analiza populacyjna; analiza rzędów wiązań
• Analiza wibracyjna; Wielkości termodynamiczne;
Reaktywność chemiczna:
Analiza wibracyjna; wielkosci termodynamiczne; modelowanie reakcji chemicznych;
optymalizacja geometrii stanu przejściowego, IRC; indeksy reaktywności chemicznej,
molekularny potencjał elektrostatyczny, funkcja Fukui’ego i teoria orbitali granicznych;
jedno- i dwu-reagentowe indeksy reaktywności
• Inne zagadnienia:
Dynamika molekularna (MD); Metody hybrydowe QM/MM; modelowanie
wielkich układów; efety rozpuszczalnika; modelowanie w katalizie homo- i
heterogenicznej; oddziaływania międzycząsteczkowe, i. in.
Modelowanie Ab-initioModelowanie Ab-initio
PES
Podejście Statyczneelektrony – kwant.; jądra zamrożone
Podejście Statyczneelektrony – kwant.; jądra zamrożone
Dynamika kwantowaelektrony i jądra – mech. kwantowa
Dynamika Molekularnaelektrony – mech.kwant.; jadra – mech. klas.
Podejście Statyczneelektrony – kwant.; jądra zamrożone
Podejście Statyczneelektrony – kwant.; jądra zamrożone
Dynamika kwantowaelektrony i jądra – mech. kwantowa
Modelowanie Ab-initioModelowanie Ab-initio
Dynamika molekularna (MD)Dynamika molekularna (MD)
Ab Initio MDpotencjał ab initio wyznaczany
w trakcie symulacji („on-the-fly”)
Model-Potential
Classical MDeg. MM-MD
Classical Trajectory
Calculationspre-determined PES
≠≠≠≠ ≠≠≠≠
Dynamika molekularna (MD)Dynamika molekularna (MD)
Ab Initio MDpotencjał ab initio wyznaczany
w trakcie symulacji („on-the-fly”)
Model-Potential
Classical MDeg. MM-MD
Classical Trajectory
Calculationspre-determined PES
≠≠≠≠ ≠≠≠≠first-principle MD
quantum-chemical MD
on-the-fly MD
direct MD
potential-free MD
Hellmann-Feynman MD
Car-Parinello MD
From: Marx, D.; Hutter, J. in “Modern Methods and Algorithms of Quantum Chemistry”,
Grotrndorst, J. (Ed.), NIC Series, Vol. 1, John von Neumann Institute of Computing: Jülich, 2000, pp. 301-449.
Dynamika molekularna (MD)Dynamika molekularna (MD)
Mechanika kwantowa
„kwantowe” jądra i elektrony
Dynamika molekularna
(„kwantowe” elektrony; „klasyczne” jądra)
Lata 30 XX wieku:
Erhenfest,
Born-Oppenheimer
Dynamika molekularna (MD)Dynamika molekularna (MD)
Mechanika kwantowa
„kwantowe” jądra i elektrony
Dynamika molekularna
(„kwantowe” elektrony; „klasyczne” jądra)
Lata 30 XX wieku:
Erhenfest,
Born-Oppenheimer
Dynamika molekularna (MD)Dynamika molekularna (MD)
Erhenfest MD: Born-Opprnheimer MD:
Dynamika molekularna (MD)Dynamika molekularna (MD)
Born-Opprnheimer MD:
krok czasowy (‘timestep’):
rzędu 100 a.u.
Car-Parinello Molecular Dynamics (CP-MD)Car-Parinello Molecular Dynamics (CP-MD)
Równania ruchu dla jąder i f. falowej
Car, R.; Parinello, M. Phys. Rev.Lett. 1985, 55, 2471.
Lagrangian:
sconstraint);(2
1
2
1),( 0
2 +Ψ++== ∑∑ RERMRRLLi
ii
ααψψµ &&&&
en. kinet.
ruchu jąder
Potencjał dla
ruchu jąder
}sconstraint{);(
}sconstraint{);(
0
0
iE
RERM
i
i
a
ψδψ
δψµ
ααα
∂
∂+Ψ−=
∂
∂+Ψ−∇=
R
R
&&
&&
Car-Parinello Molecular Dynamics (CP-MD)Car-Parinello Molecular Dynamics (CP-MD)
Równania ruchu dla jąder i f. falowej
Car, R.; Parinello, M. Phys. Rev.Lett. 1985, 55, 2471.
Lagrangian:
sconstraint);(2
1
2
1),( 0
2 +Ψ++== ∑∑ RERMRRLLi
ii
ααψψµ &&&&
en. kinet.
f. falowej
Potencjał dla
ruchu jąder
}sconstraint{);(
}sconstraint{);(
0
0
iE
RERM
i
i
a
ψδψ
δψµ
ααα
∂
∂+Ψ−=
∂
∂+Ψ−∇=
R
R
&&
&&
en. kinet.
ruchu jąder
Car-Parinello Molecular Dynamics (CP-MD)Car-Parinello Molecular Dynamics (CP-MD)
Równania ruchu dla jąder i f. falowej
Car, R.; Parinello, M. Phys. Rev.Lett. 1985, 55, 2471.
Lagrangian:
sconstraint);(2
1
2
1),( 0
2 +Ψ++== ∑∑ RERMRRLLi
ii
ααψψµ &&&&
en. kinet.
f. falowej
Potencjał dla
ruchu jąder
}sconstraint{);(
}sconstraint{);(
0
0
iE
RERM
i
i
a
ψδψ
δψµ
ααα
∂
∂+Ψ−=
∂
∂+Ψ−∇=
R
R
&&
&&
en. kinet.
ruchu jąder
Uwaga! Nie mylić z Tel
Car-Parinello Molecular Dynamics (CP-MD)Car-Parinello Molecular Dynamics (CP-MD)
Równania ruchu dla jąder i f. falowej
Car, R.; Parinello, M. Phys. Rev.Lett. 1985, 55, 2471.
Lagrangian:
sconstraint);(2
1
2
1),( 0
2 +Ψ++== ∑∑ RERMRRLLi
ii
ααψψµ &&&&
en. kinet.
f. falowej
Potencjał dla
ruchu jąder
}sconstraint{);(
}sconstraint{);(
0
0
iE
RERM
i
i
a
ψδψ
δψµ
ααα
∂
∂+Ψ−=
∂
∂+Ψ−∇=
R
R
&&
&&
en. kinet.
ruchu jąder
Fictitious mass, fictitious kinetic energy
wave-function mass, kinetic energy
CP MD: BO MD:
From: Marx, D.; Hutter, J. in “Modern Methods and Algorithms of Quantum Chemistry”,
Grotrndorst, J. (Ed.), NIC Series, Vol. 1, John von Neumann Institute of Computing: Jülich, 2000, pp. 301-449.
Car-Parinello Molecular Dynamics (CP-MD)Car-Parinello Molecular Dynamics (CP-MD)
Car-Parinello Molecular DynamicsCar-Parinello Molecular Dynamics
CP MD: BO MD:
From: Marx, D.; Hutter, J. in “Modern Methods and Algorithms of Quantum Chemistry”,
Grotrndorst, J. (Ed.), NIC Series, Vol. 1, John von Neumann Institute of Computing: Jülich, 2000, pp. 301-449.
Car-Parinello Molecular DynamicsCar-Parinello Molecular Dynamics
krok czasowy (‘timestep’):
rzędu 100 a.u.
krok czasowy (‘timestep’):
rzędu 10 a.u.
Car-Parinello Molecular DynamicsCar-Parinello Molecular Dynamics
Zasada zachowania energii dla CP-MD:
sconstraint);(2
1
2
1),( 0
2 +Ψ++== ∑∑ RERMRRLLi
ii
ααψψµ &&&&
Car-Parinello Molecular DynamicsCar-Parinello Molecular Dynamics
Porównanie BO-MD i CP-MD. Etylen, symulacje z tej samej geometrii startowej;
program CPMD program; pseudopotencjał Troulliera-Martinsa ; timestep 4 a.u., masa
ff 400 a.u., energia cut-off 70 Ry, kom.el. 12 A x 12 A x12 A).
Siły w dynamice molekularnejSiły w dynamice molekularnej
Analityczne gradienty:
Twierdzenie Hellmanna-Feynmana :
Prawdziwe dla : - dokładnej funkcji falowej,
- funkcji wariacyjnej w kompletnej bazie
Siły w dynamice molekularnejSiły w dynamice molekularnej
Analityczne gradienty:
Sily Hellmanna-Feynmana
Incomplete-basis-set force
„sily Pulay”
Poprawka ‘Non-self-consistency’
Siły w dynamice molekularnejSiły w dynamice molekularnej
Bazy funkcyjneBazy funkcyjne
Typu Slatera:
Typu Gaussa:
Fale płaskie (plane waves):
Bazy funkcyjneBazy funkcyjne
Typu Slatera:
Typu Gaussa:
Fale płaskie (plane waves):
Centrowane
na
atomach
‘origin-less’:
nie ma sil Pulay’a
Bazy funkcyjneBazy funkcyjne
Typu Slatera:
Typu Gaussa:
Fale płaskie (plane waves):
Centrowane
na
atomach
‘origin-less’:
- nie ma sil Pulay’a
- Periodyczność (!)
Fale plaskie: energia obcięcia ( cut-off energy)Fale plaskie: energia obcięcia ( cut-off energy)
Orbitale KS :
Gęstość:
Obcięcie
Liczba fal plaskich dla
zalożonej energii Ecut
Fale płaskieFale płaskie
Problemy z obszarem w pobliżu rdzenia
• Pseudopotenciały
• ‘Augmentation schemes’
III
IPodejście
‘muffin-tin’:
I sfery atomowe
II obszary
międzyatomowe
Fale płaskieFale płaskie
Etylen
Butadien
CPMD program; Troullier-Martins pseudopotentials, time step
of 4 a.u., fictitious mass 400 a.u., unit cell 12 A x 12 A x12 A
Fale płaskieFale płaskie
Etylen
Butadien
CPMD program; Troullier-Martins pseudopotentials, time step
of 4 a.u., fictitious mass 400 a.u., unit cell 12 A x 12 A x12 A
Fale płaskieFale płaskie
Zbieżność i wymagana Ecut-off zależy od metody reprezentacji rdzenia
pseudopotencjały Troulliera-Martinsa : 60-100 Ry
pseudopotencjały Vanderbilta (‘ultgasoft’): 20-40 Ry
Pseudopotencjały Goedeckera: 100-200 Ry
metoda PAW 20-40 Ry
TermostatyTermostaty
Nose-Hoover chain thermostat:
Jądrowe równania ruchu:
Elektronowe równania ruchu:
Symulacja MD
– typowe elementy
Symulacja MD
– typowe elementy
• dynamika z wiązami,
(jądrowymi lub elektronowymi)
• ‘umbrella sampling’; ‘bias potentials’
Modelowanie reakcji chemicznychModelowanie reakcji chemicznych
E
RC
Skala czasowa symulacji ab initio MD – max. kilka ns:
brak szans na spontaniczne zajście reakcji
TS
min.
• Założona współrzędna reakcji
• dynamika z więzami dla
punktów na ściezce
• całkowanie termodynamiczne
(thermodynamic integration)
Energia swobodna reakcji chemicznychEnergia swobodna reakcji chemicznych
∆A = Fi λ∆λi
i
npo int s
∑
TS
min.
• Założona współrzędna reakcji
• dynamika z więzami dla
punktów na ściezce
• całkowanie termodynamiczne
(thermodynamic integration)
Energia swobodna reakcji chemicznychEnergia swobodna reakcji chemicznych
Każdy punkt wymaga:
1) Wstępnego uzbieżnienia f.falowej
2) podgrzania do zalożonej T
3) równowagowania termicznego
TS
min.
• współrzędna reakcji λzmieniana w sposób ciągły
Metoda powolnego wzrostu (slow-growth)Metoda powolnego wzrostu (slow-growth)
TS
min.
• współrzędna reakcji λzmieniana w sposób ciągły
Metoda powolnego wzrostu (slow-growth)Metoda powolnego wzrostu (slow-growth)
Tylko pierwszy punkt wymaga:
1) wstępnego uzbieżnienia f.falowej
2) podgrzania do zalożonej T
3) równowagowania termicznego
Typowy problem – histereza w profilach energii swobodnej
∆A
RC
forward
sampling
backward
sampling
Metoda powolnego wzrostu (slow-growth)Metoda powolnego wzrostu (slow-growth)
Wybór współrzędnej reakcjiWybór współrzędnej reakcji
TS
min.
Przekrój w kierunku
prostopadłym do ścieżki:
zmienia się od punktu do punktu
Kierunek prostopadły do scieżki
TS
min.
Przekrój w kierunku
prostopadłym do ścieżki:
łagodne przejście od punktu do punktu
Kierunek prostopadły do scieżki
Wybór współrzędnej reakcjiWybór współrzędnej reakcji
MD wzdłuż IRPMD wzdłuż IRP
�A. Michalak, T. Ziegler „First-principle Molecular Dynamics along Intrinsic Reaction Paths”,
J. Phys Chem. A 105, 2001, 4333-4343.
• wstępne wyznaczenie IRC
• MD z więzem zamrażającym ruch wzdłuż IRC
HCN CNHTS
IRP:
HCN →→→→ CNHHCN →→→→ CNH
HCN →→→→ CNHHCN →→→→ CNH
MD wzdłuż IRP (300K)
MD z więzem
RNH -RCH = const.
IRC (T=0K)
Trajektoria wodoru
HCN →→→→ CNHHCN →→→→ CNH
MD wzdłuż IRP (300K)
MD z więzem
RNH -RCH = const.
HCN →→→→ CNHHCN →→→→ CNH
Trajektoria wodoru
MD wzdłuż IRP (300K)
MD z więzem
RNH -RCH = const.
HCN →→→→ CNHHCN →→→→ CNH
Trajektoria wodoru
MD wzdłuż IRP (300K)
MD z więzem
RNH -RCH = const.
cyclobutene TS gauche-butadiene
Conrotatory ring opening of cyclobuteneConrotatory ring opening of cyclobutene
cyclobutene TS gauche-butadiene
IRP:
Conrotatory ring opening of cyclobuteneConrotatory ring opening of cyclobutene
Cl- + CH3Cl TS Cl-CH3 + Cl-
Prototype SN2 reaction : Cl- + CH3Cl →→→→ CH3Cl + Cl-Prototype SN2 reaction : Cl- + CH3Cl →→→→ CH3Cl + Cl-
Cl- + CH3Cl TS Cl-CH3 + Cl-
IRP ( T = 0 K ):
Prototype SN2 reaction : Cl- + CH3Cl →→→→ CH3Cl + Cl-Prototype SN2 reaction : Cl- + CH3Cl →→→→ CH3Cl + Cl-
0 1 2 3 s[amu-1 bohr]0
30
60
90
120
150
180
Angle
Cl1-C-Cl2
IRC
Cl1-C-H
0 1 2 3 s [amu-1 bohr]
2
3
4
5
R [A]
IRC
C-Cl2
Cl1-C
Cl1 - Cl2
0 1 2 3 s[amu-1 bohr]
-5
-4
-3
-2
-1
0
E [kcal/mol]
∆IRC
∆ G
ETS
vdW complex
Prototype SN2 reaction : Cl- + CH3Cl →→→→ CH3Cl + Cl-Prototype SN2 reaction : Cl- + CH3Cl →→→→ CH3Cl + Cl-
Cl -CH2-CH=CH2 TS CH2=CH-CH2-Cl
IRP (TS → R):
CH2=CH-CH2Cl isomerizationCH2=CH-CH2Cl isomerization
Cl-CH2-CH=CH2Cl-CH2-CH=CH2
Cl-CH2-CH=CH2Cl-CH2-CH=CH2
TS
conf. 2 (gauche)
conf. 1 (cis)
Cl-CH2-CH=CH2Cl-CH2-CH=CH2
TS
conf. 2 (gauche)
conf. 1 (cis)
IRP (T = 0 K)
Cl-CH2-CH=CH2Cl-CH2-CH=CH2
TS
conf. 2 (gauche)
conf. 1 (cis)
IRP (T = 0 K )
T = 300 K
0 2 4 6 8 s [amu-1 bohr]
-40
-30
-20
-10
0
E [kcal/mol]
E
G
IRC∆
∆
0 2 4 6 8 s [amu-1 bohr]1
2
3
4
R [A]
IRC
Cl-C3
Cl-C1C1-C2C2-C3
0 2 4 6 8 s [amu-1 bohr]
0
30
60
90
120
Angle
Cl-C1-C2-C3
Cl-C1-C2
IRC
C1-C2-C3
TS
cis-
CH2=CH-CH2Cl isomerizationCH2=CH-CH2Cl isomerization
Cdn.