Upload
others
View
15
Download
0
Embed Size (px)
Citation preview
Sekil 1:
Sekil 2: Katı (rijid) cismin duzlemsel hareket tipleri
1 Rijit Cisimlerin Duzlemsel Kinematigi
1.1 Giris
Dersin 2. bolumunde noktasal cismin kinematik bagıntılarını elde etmistik.Aynı bagıntıları rijit cisimlerin duzlemsel kinematiginde de kullanacagız, amaburada rijit cisimlerin donme hareketi de goz onune alınacaktır.
Rijit cismi, iki noktası arasındaki mesafesi degismeyen cisim olarak tanımlayabiliriz.Bir rijid cisim duzlemsel hareket ettiginde onu olusturan tum parcalar
paralel duzlemlerde hareket eder.Duzlemsel rijit cismin hareketi asagıda gosterilen dort kategoriye ayrılabilir.a) Dogrusal otelemeb) Egrisel otelemec) Sabit bireksenetrafında donmed) Genel duzlemsel hareketOteleme:Katı cismin hareketinde, her t anında katı cismin maddesel noktalarının
hızları birbirine esit ise hareket oteleme dir. Hız v = v(t) seklindedir. Nokta-
1
Sekil 3: Katı cismin egrisel otelemesi
Sekil 4: Katı cismin dogrusal ve dairesel otelemesi
ların yorungeleri birbirlerine paraleldir.Donme: x,y,z‘e gore katı cismin hareketinde, Katı cismin OO’ ekseni
uzerindeki tum C,D,E,...,K gibi noktaların hızları sıfır ise katı cisim OO’ ek-seni etrafında donme hareketi yapıyor denir. OO’ eksenine de Donme Eksenidenir.
Genel Duzlemsel Hareket:Donme ve oteleme hareketi ile aynı anda yapılıyorsa katı cismin hareketine
Genel Duzlemsel Hareket denir.Genel Hareket: Yukarıdaki ozel hallere uymayan tum katı cisim hare-
ketlerine GENEL HAREKET denir.OTELEME:Yer vektoru
rB = rA + rB/A
Hız vektoru:
vB =drB
dt=
d
dt(rA + rB/A) = vA + vB/A
rA/B = sbt oldugundan (katı cisim ve oteleme)
vB/A ≡ 0 ⇒ vA = vB
2
Sekil 5: Katı cismin egrisel otelemesi
Sekil 6: Genel duzlemsel hareket
Sekil 7: Katı cismin genel hareketi
3
Sekil 8: Oteleme
Sekil 9: Donme
Ivme vektoru:
aB =dvB
dt=
dvA
dt= aA
NOT: Bir tek noktanın hız ve ivme vektoru oteleme hareketinde katıcismin tum noktalarının hız ve ivmelerini temsil eder. Dogrusal otelemededogrultuları degismez. Egrisel otemelede degisir.
1.1.1 Donme
Bir rijit cismin donmesi onun acısal hareketi ile tarif edilir.β sabit olmak uzere, sekilden θ2 = θ1 + β ve bu ifadenin zamana gore
turevini alırsak θ2 = θ1 ve θ2 = θ1 aynı zamanda ∆θ2 = ∆θ1 yazılabilir.Boylece rijid cismin duzlemsel hareketinde tum noktalarının aynı acısal yerdegistirme, aynı acısal hız ve aynı acısal ivmeye sahip oldugu gorulur.
4
1.1.2 Acısal hareket denklemleri
Acısal hızı w, α acısal ivmesi olan bir rijit cismin duzlemsel hareketi
θ2 = θ1 + β ⇒ w2 =dθ2
dt=
dθ1
dt= w1
ise Katı cismin bir tek acısal hızı vardır.
w1 = w2 = ... = w = θ
w = dθdt
= θ
α =dw
dt= w → w =
dw
dθ
dθ
dt= w
dw
dθ⇒ wdw = αdθ
Veya
α =d2θ
dt2= θ ⇒ θ =
dθ
dt⇒ θ =
dθ
dθ
dθ
dt= θ
dθ
dθ⇒ θdθ = θdθ
denklemleri ile verilir. Eger acısal ivme sabit ise:
α =dw
dt= w = sabit ⇒ w = w0 + αt
bulunur. Veya wdw = αdθ‘dan:
w2
2− w2
0
2= α(θ − θ0) ⇒ w2 = w2
0 + 2α(θ − θ0)
w =dθ
dt= w0 + αt ⇒ θ = θ0 + w0t +
1
2αt2
Burada θ0 ve w0; t=0 anındaki acısal konum ve acısal hızdır.
1.1.3 Sabit bir eksen etrafında donme
Sabit bir eksen etrafında donen rijid cismin donme eksenine normal (dik)bir duzlemi goz onune alalım. Ikinci bolumde ogrendigimiz esitlikleri yenidenyazarsak;
v = rωan = rω2 = v2/r = vωat = rα
Hatırlatma:
5
Sekil 10: Sabit bir eksen etrafında donme
Oteleme: Cismin uzerindeki her dogrunun hareket boyunca orijinal dogruyaparalel kaldıgı harekettir.
i) Dogrusal otelemede cismin her noktası paralel dogrular uzerinde hare-ket eder.
ii) Egrisel otelemede cismin her noktası paralel egriler boyunca hareketeder.
Donme: Cismi olusturan tum noktalar sabit bir eksen etrafında daireselyorunge izlerler.
Genel Duzlemsel Hareket: Bu, donme ve otelemenin birlesimi birharekettir.
EKSEN ETRAFINDA DONME
OA = rer, r = sabit ⇒ v =dOA
dt= (rer) = rer = r(
dθ
dteθ) = rweθ; v = rw
ivme:
a =dv
dt=
d
dt(rweθ) = rweθ + rweθ = rweθ + rw(−dθ
dter)
a = −rw2er + rweθ bulunur.Bu vektorleri vektorel carpım ile de eldeedebiliriz: ω ×OA carpımını hesaplayalım.
a× (b× c) = (a.c)b− (a.b)c
ω = wk = wez
OA = rer
ω ×OA = wk× (rer) = rweθ = vA ⇒ v = ω ×OA = ω × r
ivme:
a =dv
dt=
d
dt(ω×OA) = ω×OA+ω× dOA
dt⇒ ω×OA+ω×ω×OA = a
6
Sekil 11: Eksen etrafında donme
a = ω ×OA + (ω.OA)ω − w2OA = α× r + (ω.r)ω − w2r
tegetsel ivme:α× r = wk× rer = rweθ = at
normal ivme:
ω × ω × r = wk× (wk× rer) = wkw(rweθ) = −rw2er
−er = en ⇒ w × ω × r = −rw2en = an, a = at + an = atet + anen
Vektorel carpım kullanılarak daha once verilen esitlikler:
v = r = ω × ra = v = ω × r + ω × r= w × (w × r) + ω × r= w × v + α× r
v = ω × ran = ω × (ω × r)at = α× r
|a| = a =√
a2t + a2
n
Problem 5/1 1800 dev/dak acısal hızı ile saat yonunde donen (surtunmesiz)bir kasnagın acısal ivmesi saatin tersi yonunde α = 4t(rad/s2) dir.
a) acısal hızın 900dev/dak dusmesi icin gecen zamanıb) kasnagın donme yonunun degismesi icin gecen zamanı
7
c) Saat yonunde + saatin tersi yonunde toplam devir sayısını ilk 14 saniyeicin hesaplayınız.
Cozum 5/1:a)
dwdt
= α = 4t ⇒ w = 2t2 + w0; t= 0 da w = −1800(2π60
) = −60π(rad/s)⇒ w0 = −60π ⇒ w = 2t2 − 60π
Saat yonunde w = 900dev/dak yerine yazılırsa:
−9002π
60= 2t2 − 60π ⇒ t2 = 15π ⇒ t = 6.86
b) 0 = 2t2 − 60π → t = 9.71s yon degisir.
c) Saat yonundeki 9.71 saniyelik donme sayısı +ters yondeki geri kalanzamandaki donme sayısı= cevap
dθ = wdt =∫ θ1
0dθ =
∫ 9.71
0(−60π + 2t2)dt
Birinci aralıkta alınan yaklasık yol ve devir:
θ1 = [2
3t3 − 60πt]|9.71
0 = −1220rad
N1 =1220
2π= 194.2
Ikinci aralıkta: ∫ θ2
0dθ =
∫ 14
9.71(2t2 − 60π)dt
θ2 = [2
3t3 − 60π]|14
9.71 = 410rad
N2 =420
2π= 65.3
Toplam Devir:N1 + N2 = 194.2 + 65.3 = 259.5NOT: θ1 Negatif alanı veθ2 pozitif alanı temsil ediyor.
Problem 5/2A dislisine baglı bir motor, B dislisini ve ona baglı tamburu dondurmek-
tedir. L yuku hareketsiz halden 2 m/s hıza sabit bir ivme ile 0.8 m yol katederek ulasıyor.
8
Sekil 12: Acısal hız - zaman
Sekil 13: Problem 5/2
9
(a) Kablonun C noktasındaki ivmesini,(b) A dislisinin acısal hızını ve ivmesini hesaplayınız.Cozum 5/2:a)Kasnak uzerinde kabloda kayma olmadıgunu farzedelim. L yukunun
dusey hız ve ivmesi gerekli. C de aynı sekilde v tegetsel hız ve at tegetselivmesi gerekli. L‘nin dogrusal hareketi icin sabit ivme:
v2 = 2as ⇒ a =v2
2s=
4
1.6= 2.5m/s2 = at
an normal ivme ve at tegetsel ivme olmak uzere
an =v2
r=
22
0.4= 10m/s2
ac =√
a2t + a2
n =√
102 + 2.52 = 10.31m/s2
b) A dislisinin acısal hareketi B nin acısal hareketinden belirlenir.
v = wr ⇒ B icin vB = rBwB ⇒ wB =vB
rB
=2
0.4= 5rad/s
at = rα ⇒ B icin αB =(at)B
rB
=2.5
0.4= 6.25rad/s2
vA = rAwA = rBwB ve aA = rAαA = rBαB
wA =rBwB
rA
=(0.300)5
0.100= 15rad/s
ve,
αA =rBαB
rA
=(0.300)6.25
0.100= 18.75rad/s2
Problem 5/3Saat yonunde donen dik acılı bir kirisin acısal hızının degisme oranı aza-
larak 4rad/s2. A noktasının hızı ve ivmesi icin vektorel ifadeleri, w= 2 rad/sacısal hızı icin bulunuz
Cozum5/3:
ω = −2k rad/s; α = 4k rad/s2
v = ω × r ⇒ −2k× (0.4i + 0.30j)v = (0.6i + 0.8j)m/s
10
Sekil 14: Problem 5/3
Sekil 15: Problem 5/4
an = ω × (ω × r) = ω × van = −2k× (0.6i + 0.8j)= (−1.6i− 1.2j)m/s2
at = α× r = 4k× (0.4i + 0.30j)at = (−1.2i + 1.6j)m/s2
a = at + an = (−2.8i + 0.8j)m/s2 ⇒ a = |a| = 2.83m/s2
1.2 Mutlak Hareket
Rijit cisimlerin duzlemsel kinematik analizini bu bolumde inceleyecegiz. Ilgilirijit cismin konumunun geometrik bagıntılarını kullanıp burada zamana goreturevlerini alıp hız ve ivmeyi elde edecegiz.
Problem 5/4r yarı capındaki bir teker duz bir yuzey uzerinde kaymadan yuvarlanıyor.
Tekerin acısal hareketini, merkezinin dogrusal hareketi cinsinden ifade edi-niz. Tekerin kenarındaki bir noktanın yuzeyle temas ettigi andaki ivmesinihesaplayınız.
Cozum 5/4:Kayma yok OO‘= s=C‘A; s = rθ ⇒ vO = rθ; aO = rθ Burada vO =
11
Sekil 16: Problem 5/5
s, aO = vO = s, w = θ ve α = w = θ dir. Sabit eksenin orjini keyfi alınabilir.Genelinde cemberin temas noktası uygundur.C temas noktası cembersel yorungeuzerinde C‘noktasına yer degistirdiginde yeni konumu:
x = s− r sin θ = r(θ − sin θ); y = r − r cos θ = r(1− cos θ)
x = rθ(1− cos θ) = vO(1− cos θ); y = rθ sin θ = vO sin θ
x = vO(1− cos θ) + vOθ sin θ; y = vO sin θ + vOθ cos θx = aO(1− cos θ) + rw2 sin θ; y = aO sin θ + rw2 cos θ
Istenen anda θ = 0 ⇒ x = 0 ve y = rw2 elde edilir.Herhangi bir θ icin v = xi+ yj = vO(1−cos θ)i+vO sin θj ve a = xi+ yj =
[aO(1− cos θ) + rw2 sin θ]i + [aO sin θ + rw2 cos θ]jθ = 0‘da hız= v = xi + yj = 0 ve ivme a = xi + yj = rw2j
Problem 5/5: L yuku sekilde gorulen palanga ve kablo duzenegi ile yu-karı kaldırılmaktadır. Her bir kablo, palangasına guvenli bir sekilde sarıldıgındankayma olmamaktadır. L yukunun baglandıgı palangalar birbirine tek bir rijitcisim olacak sekilde birlestirilmistir. L yukunun hızını ve ivmesini;
a-Palanga 1 w1 = 0, w1 = 0, Palanga 2 w2 = 2rad/s, α2=w2 = −3rad/s2
b- Palanga 1 w1 = 1, w1 = 4rad/s2,Palanga 2 w2 = 2rad/s, α2=w2 =
−2rad/s2
Durumları icin hesaplayınız.
Cozum 5/5 1 veya 2 makaralarının kenarlarındaki bir noktanın tegetselyer degisimi, hızı ve ivmesi; A nın veya B nin dusey hareketindeki degerlereesittir.(Kayma yok)
a hali: B anlık olarak A ya gore dθ acısıyla dt zamanında AB’ konumunagelir.
12
Sekil 17:
dSB = ABdθ ⇒ vB = ABw, (aB)t = ABα
dSO = AOdθ ⇒ vO = AOw, aO = AOα
vD = rw ⇒= 0.1(2) = 0.2m/s, aD = r2α2 = (0.1)(−3) = −3m/s2
Cift makara icin:
w =vR
AB=
vD
AB=
0.2
0.3=
2
3rad/s
α =(aB)t
AB=
aD
AB=−0.3
0.3= −1rad/s2
b hali: C nin hareketiyle yani A hareketiyle AB → A′B′ ne hareket eder.Sekilden
AB : dSB − dSA = ABdθ ⇒ vB − vA = ABw ⇒ (aB)t − (aA)t = ABα
AO : dSO − dSA = AOdθ ⇒ vO − vA = AOw ⇒ aO − (aA)t = AOα
vC = r1w1 = (0.1)1 = 0.1m/s; vD = r2w2 = (0.1)(2) = 0.2m/s
aC = r1α1 = (0.1)(4) = 0.4m/s2; aD = r2α2 = (0.1)(−2) = −0.2m/s2
13
Sekil 18: Problem 5/6
Cift makara icin
vB − vA = ABw ⇒ w =vB − vA
AB=
vD − vC
AB
w =0.2− 0.1
0.3=
1
3rad/s
α =aB)t − (aA)t
AB=
aD − aC
AB=−0.2− 0.4
0.3= −2rad/s2
O‘nun ve L yukunun hareketi icin ise:
vO = vA + AOw = vC + AOw = 0.1 + 0.11
3= 0.13333m/s
aO = (aA)t + AOα = aC − AOα = 0.4 + 0.1(−2) = 0.2m/s2
Problem 5/6Eskenar ucgen bir levhanın kendi duzlemindeki hareketi D silindiri yardımı
ile kontrol ediliyor. Eger silindirin pistonu yukarı dogru sabit 0.3m/s hızıylahareket ediyorsa θ = 30o oldugunda B noktasının (yatay yataklanmıs mes-netin merkezi) hızını ve ivmesini bulunuz.
Cozum 5/6:
vA = y = 0.3m/s, aA = y = 0
B‘nin hareketi x2 + y2 = b2 den
14
2xx + 2yy = 0 ⇒ x = −y
xy
xx + x2 + yy + y2 = 0 ⇒ x = − x2 + y2
x− y
xy
y = b sin θ, x = b cos θ, y = 0 yazılarak,
aB = x = −v2A
bsec3 θ
bulunur. Sayısal degerler yerlerine yazılırsa (vA = 0.3m/s ve θ = 30o)
vB = −0.31
13= −0.1732
aB = −(0.3)2( 2√
3)3
0.2⇒ aB = −0.693m/s2
CB‘nin acısal hareketi levha icerisindeki herhangi bir cizginin hareketi ileornegin AB ile aynıdır. Acısal hız:
y = bsinθ ⇒ y = bθcosθ, w = θ =vA
bsec θ
olarak, ve acısal ivme:
α = w =vA
bθ sec θ tan θ =
vA
b(vA
bsec θ) sec θ tan θ
bulunur. Sayısal olarak w = 0.30.2
2√3
= 1.732rad/s ve α = (0.3)2(2)2(1)
(0.2)2√
32√
3=
1.732rad/s2
1.3 Bagıl Hareket
Katı cismin AB dogrultusu 4t zamanında A’B’ konumuna hareket etsin. Buhareket:
a) AB nin B’A” ne otelenmesi (4rB kadar)b) B’ etrafında 4θ kadar donme hareketinin superpozisyonu olarak ka-
rakterize edebilirix. Hareket duzlemseldir. Yer degistirmesi ise 4rA/B dir.Sekil (a)Rijit bir cismin iki noktasını (A ve B) goz onune alalım. x-y donmeyen
eksen takımını B noktasına baglayalım.
15
Sekil 19: Bagıl hareket
∆rA = ∆rB + ∆rA/B
vA = vB + vA/B
ifadesini elde ederiz. Bu daha once 2. bolumde gordugumuz esitlik ile aynı,tek farkı burada A ve B noktaları arasındaki mesafe sabit oldugundan
|4rA/B| = r4θ = BA4θ = B′A′′4θ
Yukarıdaki ifadeyi zaman dilimi ile bolup limitini alırsak
vA/B = limn→04rA/B
4t⇒ |vA/B| = lim4t→0 |4rA/B
4t| = lim4t→0 |r4θ
4t|
= r dθdt
= rw = vA/B Skaler Hız
burada vA/B = ω × r ve rA/B = r olarak gosterilirse;
vA/B = ω × r = ω ×BA = ω × rA/B Bagıl Hız
yazabiliriz. Sonucta asagıdaki formul elde edilir.
vA = vB + w × r
(Katı cismin duzlemsel hareketinin hızlar alanı)
NOT:w⊥Hareket duzlemi b ve c den bagıl skaler (lineer) hız A ile Bnoktasını birlestiren dogrultuya daima diktir.
Hızların izdusum formullu:
16
Sekil 20: Superpozisyon
Sekil 21: Izdusumler
vA = vB + vA/B = vB + w ×BA
AB = Le ile skaler carparsak
Le.vA = Le.vB + Le.(w ×BA)
Le.vA = Le.vB ⇒ AB.vA = AB.vB ⇒ AK = BH
NOT: A,B,C aynı dogru uzerinde olmamk kaydı ile Le.vA = Le.vB ⇒AB.vA = AB.vB formulu katı cisimlerin her turlu hareketinde kullanılır.
Ornek problem 5/7 r=300mm yarıcaplı tekerlek saga dogru kaymadanyuvarlanıyar. Merkezinin hızı vO = 3m/s Tekerlegin uzerindeki A noktasınınverilen konumdaki hızını hesaplayınız.
Cozum 5/7vA = vO + w ×OA
vO = wr ⇒ w = vO
r= 3
0.3= 10rad/s
vA/O = ω ×OA ⇒ vA/O = rOθ = (0.2)(10) = 2m/sv2
A = v2O + v2
A/O + 2(vO)(vA/O)cosβ
v2A = 32 + 22 + 2(2)(2)cos600 = 19(m/s)2
vA = 4.36m/s
17
Sekil 22: Problem 5/7
C noktasının hızı sfırdır. Referans noktası olarak alınabilir. Oyleyse:
vA = vC + vA/B = vA/C
vA/C = ACw = AC(vO
OC) =
0.436
0.3(3) = 4.36m/s
vA = vA/C = 4.36m/s
Ornek Problem 5/7 nin Vektorel Cozumu
vA = vO + vA/O = vO + w ×OA = vO + w × rO
w = −10krad/s , rO = 0.2(−cos30i + sin30j)
rO = (−0.1732i + 0.1j)m , vO = [3i)m/s
vA = 3i +
∣∣∣∣∣∣∣
i0
−0.1732
j0
0.1
k−100
∣∣∣∣∣∣∣= 3i + 1.732j + 1.0i
vA = (4i + 1.732i)m/s ⇒ vA = |vA| =√
42 + (1.732)2
vA = 4.36m/s elde edilir. Dojgrultusu ilk cozum ile aynıdır.Problem 5/8CB krankı, C noktası etrafında salınırken OA krankının O etrafında
salınmasına sebep oluyor. Mekanizma CB’nin yatay ve OA’nın dusey oldugunoktadan gecerken CB’nin acısal hızı, saatin donme yonunun tersine 2 rad/sise bu anda OA ve AB’nin acısal hızlarını hesaplayınız.
Cozum 5/8Vektorel cozum yapalım:
vA = vB + vA/B
vA = vB + wAB × rA/B = vO + wOA × rA
18
Sekil 23: Problem 5/8
Sekil 24: Problem 5/9
wOA = wOAk, , wCB = 2k
wAB = wABk
r = 100j , rB = −75i
rA/B = −175i + 50j
Yukarıdaki ifadeler yerlerine yazılınca;
wOAk×100j = 2k×(−75i)+wABk×(−175i+50j)−100wOAi = −150j−175wABj−50wABi
i : −100wOA = −50wAB
j : 0 = −150− 175wAB ⇒ wAB = −6
7rad/s
wOA = −3
7
Not: Daima vektorel cozumu tercih ediniz.Ornek problem 5/9: sekildeki krank sisteminde OB kolu saat yonunde
1500 dev/dak ile dondugune gore θ = 60o iken A pistonunun v hızını ve ABnin uzerindeki G noktasının hızını ve AB nin acısal hızını belirleyiniz.
AG=250mm,GB=100mm,r=125mm
19
Cozum 5/9vA = vB + vA/B
vB = vO + wOB ×OB , vA = vAi
vAi = wOB × (−125 cos 60i + 125 sin 60j) + wABk× (−350 cos βi− sin βj)
Simdi yukarıdaki denklemde gerekli olan β acısını hesaplayalım.
sin β =BH
AB=
BH
350
sin 60 =BH
OB=
BH
125
BH = 350 sin β = 125 sin 60
sin β =125
350sin 60 = 0.309
β = arcsin 0.309 = 18o
β = 18o degeri yerine konulursa,
vAi = −(1500)(2π
60)k× 125(−0.5i + 0.866j + wABk× 350(−0.95i− 0.309j)
vAi = (157)(125)(−0.5j + 0.866i)− 350(−0.95j− 0.309i)
i : vA = −16995.2 + 108wAB
j : 0 = 9812.5− 332.5wAB ⇒ wAB = 29.51rad/s
vA = −16995.2 + 108(29.51) = 20181.25mm/s = 20.181m/s
Simdi G noktasının hızını hesaplayalım;
vG = vB + vG/B = vB + wGBk×BG
vB = vO + wOB ×OB = wOB ×OB
vB = −157k× (−125 cos 60i + 125 sin 60j)
vB = 9817.47j + 17004.36i
BG = 100(cos 18i + sin 18j) = 95.1i + 30.9j
wBG = wAB = 29.5 dev/dak
Bulunanlar yerlerine yazılırsa;
vG = 981747j + 17004.36i + wBGj× (95.1i + 30.9j)
20
Sekil 25: Problem 5/10
vG = 981747j + 17004.36i + 95.1wBGj− 30.9wBGi
vG = [17004.36− 30.9(29.5)]i + [9817.47 + 95.1(29.5)]j
vG = 16092.8i + 12622.9j
vG =√
(16.092)2 + (12.6229)2 =√
418.26 = 20.45m/s
Ornek Proble 5/10: Sekildeki vidayı dondurerek C noktsına asagıya dogru0.25 m/s dusey hız kazandırılıyor. θ = 30o oldugu anda yataklı OB kolununacısal hızını hesaplayınız.
Cozum 5/10:vB = −0.25j = vC
vB = vO + w ×OB + vA
OB ve O1B uzunluklarını hesaplayalım:
cos 30 =0.45
OB⇒ OB =
0.45
0.866= 0.5196m
sin 30 =O1B
OB⇒ O1B = 0.5196(0.5) ⇒ O1B = 0.259 ' 0.26
−0.25j = −wk× (−0.45i + 0.26j) + vA
−0.25j = 0.45wj + 0.26i + vA(− cos 30i + sin 30j)
−0.25j = 0.45wj + 0.26i− 0.866vAi + 0.5vAj
j : −0.25 = 0.45w + 0.5vA
i : 0 = 0.26w − 0.866vA ⇒ vA = 0.26w0.866
21
−0.25 = 0.45w + (0.5)0.26w
0.866
−0.25 = 0.45w + 0.15w ⇒ w = −0.25
0.60= −0.4rad/s
vA = 0.67(0.41) = 0.27m/s
Not: ω = wk alınmıs idi. w = −(−0.41)k = 0.41k saatin tersi yondedonme var.
22