Моделирование зависимости сечений фрагментации налетающих дейтронов

21.04.23 A.Litvinenko 1

Моделирование зависимости сечений фрагментации налетающих дейтронов

в кумулятивные протоны и пионы от атомной массы ядра мишени

А.Г.ЛитвиненкоЛФВЭ ОИЯИ

[email protected]


АННОТАЦИЯ

Проанализированы механизмы, влияющие на рождение

кумулятивных пионов и протонов при фрагментации

налетающих дейтронов в кумулятивные пионы и протоны.

Показано, что периферический характер зависимости

сечений от атомной массы ядра мишени, полученный

в эксперименте для средних и тяжёлых ядер, описывается без введения дополнительных

параметров


П Л А Н

Введение определениямотивация

Моделированиепроцедуравклад различных механизмов

Результатысравнение с экспериментомпредсказания

Заключениерезультатыдальнейшее развитие


Кумулятивная частица (с)определение

1. Невозможно родить в нуклон-нуклонных столкновениях

XcAB Xcpp

2. Рождение в области фрагментации одной из первичных частиц

|YY||YY|cBcA

2|YY|

AB GeV54T

b

Сталкивающиеся частицы входят в определение несимметрично !

}p,{EP ccc



Фрагментирует мишень

beam target

cum. part.

Фрагментирует пучок

beam target

cum. part.

X

X

+

+

Геометрия



Физический эффект

Зависимость от атомной массы сталкивающихся ядер

θ),f(XAA~dσ cαt

nb

27A 1; α t3/1~n;A>A tb

Фрагментирующее ядроЯдро на котором Происходит фрагментация

π)(p,Pb)Cu,(C,AHe t4


Экспериментальные данные

)π(0Pb)Cu,(C,AC)He,D,( Ot

4

Pb Cu, C,A ; AC pd

dσE t

nt3

L.Anderson et al., Phys.Rev.C, C28, 1224, (1983).

)p(0Pb)Cu,(C,AC)He,D,( Ot

4

E.Moeller et al., Phys.Rev.C, C28, 1246, (1983).


Экспериментальные данные PbCu,C,H,A ; pd

dσE t3

Ю.С.Анисимов и др., ЯФ, 60, 1070, (1997). )π(0Pb)Cu,C,(H,AD Ot

tA

CX


Горячий флуктон

Источник возникновения кумулятивных частиц

Холодный флуктон

CC

Моделирование(структура)

НАЧАЛЬНОЕ СОСТОЯНИЕкоординаты нуклонов

ПУЧКОВОЕ ЯДРО ЯДРО МИШЕНИ

РОЖЕНИЕ+

РАССЕЯНИЯ нуклонов


Дейтрон Hulthen DWF

M.Sagavara L.Hulthen. Handb. Phys., 39, 1, (1957).

11

2

2280 ,2280

)r

b)r)-(aexp(2--2br)exp()-2arexp((

)(2

)()(

-- fm.b fm.a

ba

baabrP

D


Barlet R.C., Jakson D.F.Nuclea Sizes and StructureN.Y.: Oxford Univ.Press., (1997)He4

fmd

drd

rP

7.1

)/-exp(4

)( 22

3


Barlet R.C., Jakson D.F.Nuclea Sizes and StructureN.Y.: Oxford Univ.Press., (1997)

12A t

3/11/3- )16.11(16.1

; 54.0

)/)exp((1)(

AAR

fmd

dRr

NmrP

A

A


Рассеяние == попадание частицы в цилиндр

fm 197.1 Rmb; 45 NNNN

fm 977.0R mb; 30 NN

)10/()(R mb

S.G. Mashnik et al., nucl-th/0210065v2.

Моделирование(качество описания неупругих сечений)

A.Auce and et al., Phys.Rev.C, C53, 2919, (1996).

-- вероятность родить кумулятивный

-- вероятность дейтрону рассеяться


Моделирование рождения протонов

)0( OpND t

)p(0AD Ot

«прямой» механизм

)()( W~ )( D pWpPpd

)( pP

DW

-- вероятность кумулятивному протону покинуть мишень без рассеяний

)p(W



Моделирование рождения протонов

2

1

0 X)(pNp~

Xp~ND

Ot

t

«каскадный»

%5.0прямой

каскадный

рождение протонов


рождение протонов



Моделирование рождения пионов

)0( O tND

«прямой» механизм 2а «каскадных»

2t

1

)0(Np~

~

Xp

XpND

O

t

2t

1

)0(N~

~

Xp

XND

O

t

%11#

прямой

каскадный

%5.02#

прямой

каскадный


пионы

Ю.С.Анисимов и др., ЯФ, 60, 1070, (1997).

V.K.Bondarev et al., JINR Communication,E1-93-84,Dubna, (1993). )GeV,120 p(0.5CGeV/(cN)) 5.4)(,D,B(p, O4 CHe )GeV,3 p(4.6),,,(GeV/(cN)) 5.4( O4 CHeDpC


1. Рассмотрена реакция фрагментации налетающих дейтронов в кумулятивные пионы и протоны на мишенях с различной атомной массой. Проведено моделирование, основанное на описании реакции фрагментации дейтрона на основе нуклон-нуклонных рассеяний. На основе такого подхода показано, что основной вклад в сечение рождение даёт "прямой" процесс, т.е. процесс при котором кумулятивная частица (протон или пион) рождается в первом акте столкновения дейтрона с нуклоном ядра мишени.

2. Показано, что вклад "каскадных" процессов, при которых кумулятивная частица рождается после рождения промежуточной частицы (протона или пиона) составляет меньше одного процента по отношению к "прямому" процессу.

3. На основе моделирования показано, что предложенный подход описывает экспериментальные данные по зависимости от атомной массы ядра мишени для реакции фрагментации дейтронов в кумулятивные пионы от атомной массы ядра мишени.

Открытым остался вопрос о зависимости сечения фрагментации налетающего ядра в кумулятивные частицы от атомной массы ядра мишени, когда масса пучкового ядра больше или равна массе ядра мишени. Результаты моделирования проведённые для ситуации, когда фрагментирующее ядро меньше (по числу нуклонов) ядра мишени позволяют надеяться на то, что предложенный подход является адекватным для любого соотношения между атомными массами сталкивающихся ядер.


Backup Slides

рождение протонов(эксперимент?)

V.K.Bondarev et al., JINR Communication,E1-93-84,Dubna, (1993).

)GeV,120 p(0.5CGeV/(cN)) 5.4)(,D,B(p, O4 CHe

)GeV,2 p(7.2),,,(GeV/(cN)) 5.4( O4 CHeDpC

6 March 2006 25

Неполяризованные пучки + Неполяризованные мишени

Экспериментальные результатыКумулятивное число (Кумулятивная переменная)

)N/GeV(PB

)N/GeV(PXAc

CP

} XP

minP2

X

2Nttb

2b

Cm)PP()PP(

2/m)PP(X

6 March 2006 26

)X/Xexp(~d0c

Скейлинг (Суперскейлинг? ):

Независимость от начальной энергии;

Независимость от типа детектируемой (кумулятивной) частицы;

Независимость от типа налетающей частицы; Независимость от ядра мишени для средних и тяжелых ядер; GeV4005E

B d,p,K,c

Налетающие частицы: лептоны, мезоны, ядра Ядра мишени: дейтрон - свинец

6 March 2006 27

Независимость от типа кумулятивной частицы

p

+π

+K

K

6 March 2006 28

Независимость от начальной энергии.

Точность ~ 30-40 %

6 March 2006 29

Независимость от ядра мишени для средних и тяжелых ядер

6 March 2006 30

cp

}Xc

}X

Прямой механизмСпектаторный механизм

qd)NN(d~dDD

DDtotp

~d

Теория

Импульсное приближение

Большие внутренние импульсы релятивистское связанное состояния

Что такое это самоеЧто такое это самое D

6 March 2006 31

Теория

Большие внутренние импульсы малые расстояния

2.0pint

)c/GeV(p/2.0~.)фм(l

intNN

Ненуклонные степени свободы

Эмпирические подходы

);q6( );NN( ** );( ...);q9(

)q(F~dq

.фм1lNN

6 March 2006 32

ДУАЛИЗМ – HOW IT IS LOOKS LIKE

6 March 2006 33

Documents

Моделирование зависимости сечений фрагментации налетающих дейтронов