Upload
sophie
View
63
Download
6
Embed Size (px)
DESCRIPTION
Tevatron /CDF 実験での τ を用いたヒッグス粒子探索. 桜井 雄基 , 船越雄二郎 , 蝦名幸二 , 寄田浩平 早稲田大学 高エネルギー 物理 春 の 学校 @ 彦根ビューホテル 2011/05/ 14( 土 ). SM Higgs Search @ the Tevatron. Low Mass Higgs. Exclude by Tevatron. Exclude by LEP. Tevatron /CDF 実験での低質量領域における Higgs ボソン探索の主な channel WH→lνbb / ZH→llbb / ZH→ννbb - PowerPoint PPT Presentation
Citation preview
Tevatron/CDF 実験でのτ を用いたヒッグス粒子探
索
桜井雄基 , 船越雄二郎 , 蝦名幸二 , 寄田浩平 早稲田大学
高エネルギー物理 春の学校@彦根ビューホテル
2011/05/14( 土 )
SM Higgs Search @ the Tevatron
11/05/14高エネルギー物理 春の学
校 2
Lo
w M
ass
Hig
gs
Exc
lud
e b
y L
EP
Exc
lud
e b
y T
evat
ron
Tevatron/CDF 実験での低質量領域における Higgs ボソン探索の主な channelWH→lνbb / ZH→llbb / ZH→ννbb
( l : 電子または μ 粒子 )
更なる探索感度改善には他 channelからの寄与が重要 !!
分岐比が2番目に高い τ 粒子対に崩壊するchannel を使用する。(τ 粒子: ~6.7% , b クォーク: ~66.5% MH=120GeV/c2)
channel σ/SM@MH=115GeV/c2
WH→lν+bbar [email protected]
ZH→ll+bbbar [email protected]
ZH→νν+bbar [email protected]
WH/ZH/VBF/ggH →jj+bbar [email protected]
WH/ZH/VBF/ggH →jj+ττ [email protected]
H→γγ [email protected]
Tevatron / CDF ( Collider Detector at Fermilab)
Tevatron アメリカ イリノイ州フェルミ国立加速器
研究所に設置 陽子 反陽子衝突型加速器 • 重心系エネルギー : 1.96TeV 現在も順調に稼働中
(2011 年9月終了予定 )
CDF 検出器 複合型粒子検出器
Delivered: 11fb-1
Acquired: 9fb-1
Analysis: 7~8fb-1
11/05/14高エネルギー物理 春の学
校 3
シリコン検出器
中央飛跡検出器
ソレノイド
電磁カロリーメータ
ハドロンカロリーメータ
シールド ( 鉄 )
μ 粒子検出器
H →ττ Process
終状態が ττ+ jets となるモードを信号事象とする。
W Boson Associated Production
Vector Boson Fusion Production Gluon Fusion Production
Z Boson Associated Production
11/05/14高エネルギー物理 春の学
校 4
高エネルギー物理 春の学校
τ lepton
11/05/14
τ レプトンの崩壊モード
Leptonic decay B.R(τ→lνlντ) : ~35%
ττ の崩壊モード
nπ±+mπ0
n :奇数 m :整数Hadronic decay B.R(τ→qq’ντ) :~50% (1prong)~15% (3prong)
特徴的な細いジェットとして観測
τe+τe &τμ+τμ Drell-Yan が支配的
τhad+τhad QCD が支配的
τhad+τe & τhad+τμGolden channel
τe+τμNew channel
~52%
l : e / μ
(MSSM Higgs 探索ではすでに導入されている )
Dataset & Event Selection
Hadronic channel (e + τhad / μ +τhad) Number of electron/muon == 1 ( Pt > 10 GeV/c |η|<1.1 ) Number of hadronic τ==1 ( visible Pt > 15 (1prong) / 20 (3prong) GeV/c ) >= 1 jet: Et > 15GeV |η| < 2.5 Z→ee/μμ Veto : 1 prong τhad
Ehad/P < 0.4 ( or Δφ(μ,τ) <0.5 ) 80 < M(lepton,τhad) < 110
Opposite charge (Qe/μ×Qτ< 0)
Leptonic channel (e + μ) Number of electron == 1 : Pt > 10 GeV/c |η|<1.1 Numbwe of muon == 1 : Pt > 10 GeV/c |η|<1.1 Hadronic τ & 3rd Lepton Veto >= 1 jets: Et > 15GeV |η| < 2.5 Opposite charge (Qe/μ×Qτ< 0)
• Luminosity : 6.0 fb-1 (~7.5fb-1 を使用予定 )• Trigger : “Lepton + Track”
isolated lepton Pt (Et)>8[GeV/c] & isolated track Pt>5[GeV/c]
• Event Selection :
11/05/14高エネルギー物理 春の学
校 6
Signal をより多く確保するため、最小限の事象選択を行う
Background
Physics Background ( 終状態が Signal と同様 )
Z→ττ,Top pair , Diboson : MC からの見積もり
τhad Fake Background
Z→ee/μμ : MC からの見積もり
QCD , γ+jets , W+jets : データを使った見積もり
Top pair QCD
jet→τhad
jet→lepton
Z → ττ
11/05/14高エネルギー物理 春の学
校 7
Jet →τhad estimation
QCD / γ+jets
Jet→τhad
Jet→lepton OS SS
Jet→τhad
Additional event
OS SS
W+jets
Jet → τhad Fake 事象を MC から見積もるのは困難である。Same Sign Data (同電荷事象 ) を使用
QCD/γ+jets 事象は終状態の電荷に相関がほぼない。
→ NOS = NSS
W+jets 事象は W ボソンの電荷によって、終状態の電荷に相関がある。
→ NOS > NSS
SFasym = NOS/NSS をControl Region から算出することで、 additionalな事象を見積もる。11/05/14
高エネルギー物理 春の学校 8
Kinematic Shapes
0jet : Control Region
0jet : Control Region
e + μ channel : M (e,μ)
1jet : Signal Region
1jet : Signal Region
>=2jet : Signal Region
>=2jet : Signal Region
Lepton + τhad channel : Missing Et
11/05/14高エネルギー物理 春の学
校 9
Discriminant Analysis
Backgound に比べて Signal の事象数が非常に少ない。 (S/√B : ~0.05)
→ 事象数のカウントだけでは Signal の特定は困難である。 多変量解析によって Signal と Background を効率良く分類する必要が
ある。 分類器として Support Vector Machine を採用。
Hadronic channel ( lepton+τhad ) Leptonic channel ( e + μ )
1 jet channel >= 2 jet channel 1 jet channel >= 2 jet channel
H→ττ v.s. Diboson H→ττ v.s. Top pair H→ττ v.s. Top pair H→ττ v.s. Top pair
H→ττ v.s. W+jets H→ττ v.s. W+jets H→ττ v.s. Z→ττ H→ττ v.s. Z→ττ
H→ττ v.s. QCD H→ττ v.s. QCD
H→ττ v.s. Z→ττ H→ττ v.s.Z →ττ
Support Vector MachineN 個の特徴変数からパターン認識を行う分類器マージンが最大になる超平面を選択
11/05/14高エネルギー物理 春の学
校 10
各チャンネルにおいて事象数の多い ( 特徴のある ) 雑音事象 v,s, 信号事象で分類器を作成
Support Vector Machine Training
Leading Jet Et Leading Jet η Second Jet Et Second Jet η Lepton Pt Lepton Eta τ visible Pt τ seed track Pt τ visible Mass Missing Et METSignificance Ht
Mt(lepton,met) M(lepton,τ) M(τ,met) M(lepton,τ,met) Δφ(lepton,met) Δφ(lepton,τ) Δφ(τ,met) Δφ(lep,met,τ) ΔR(lepton,met) ΔR(lepton,τ) ΔR(τ,met) ΔR(lep,τ,met)
Input variables
Lepton + τhad channel (>=2jet)
v.s. Z→ττ
v.s. QCDv.s. W+jets
v.s. Top
e + μ channel (>=2jet)
Training各チャンネル、各事象に対して下記の変数の個数を最適化して入力することで、分類解析に用いるトレーニングを行う。 ( 右図は>=2jet,MH=120GeV/c2 でのトレーニング結果 )
v.s. Topv.s. Z→ττ
11/05/14高エネルギー物理 春の学
校 11
Final Discriminant ( lepton – τhad channel )
Take Min
imu
mTa
ke M
inim
um
v.s. W+jets
v.s. QCD
v.s. Z→ττ
v.s. Diboson
v.s. Z→ττ
v.s. QCD
v.s. W+jets
v.s. Top
1 jet channel
>=2 jet channel
Signal × 100
Signal × 100
11/05/14高エネルギー物理 春の学
校 12
各トレーニング結果に対する SVM の応答から、それらの最小値を選択し、1次元の SVM応答分布を作成する
Final Discriminant ( e - μ channel )
1 jet channel
Signal × 100
Take M
inim
um
>=2 jet channel
Signal × 100
Take
Min
imu
m
v.s. Z→ττ
v.s. Top
v.s. Z→ττ
v.s. Top
11/05/14高エネルギー物理 春の学
校 13
各トレーニング結果に対する SVM の応答から、それらの最小値を選択し、1次元の SVM応答分布を作成する
95% C.L. Cross Section Limit (Expected)
Lepton-τhad channel / e-μ channel をコンバインして、 Higgs ボソンの生成断面積上限値をシミュレーションによって予想。
(統計誤差のみ考慮している ) 10 K 回の模擬実験を実行。 Higgs の質量 100~150GeV/c2 までを
10GeV/c2毎 SVM をトレーニング。
11/05/14高エネルギー物理 春の学
校 14
Mass[GeV/c2]
Expected Median
Expected Mean (RMS)
100 8.8 +3.5-2.5 9.3 (3.1)
110 8.9 +3.4-2.5 9.45 (3.0)
115 9.4 +3.9-2.7 9.9 (3.2)
120 9.6 +3.8-2.5 10.3 (3.3)
130 12.2 +5.1-3.5 13.0 (4.4)
140 20.2 +8.9-5.6 21.6 (7.1)
150 40.0+15.6-11.4 41.9 (13.3)
9.4@MH=115GeV/c2
MH=115GeV/c2 において 9.4倍の断面積の上限値が予想できた。
系統誤差 (~約 15% ) を考慮すると、上限値は 10~11倍になると予想できる。
(CDF の解析の最新結果 : 14.7 @6.0fb-1)
H→ττ の他チャンネル ( VH→ττ+ leptons )
蝦名さん ( 早稲田大学 ) の研究終状態に 3 or 4 レプトンとなるモードで探索。 (τ を含む )多変量解析の分類器としてSVM を採用。
17.4@MH=115GeV/c2
11/05/14高エネルギー物理 春の学
校 15
3lepton: lll,llτ,lττ,eμτ 4lepton: LLLL( l : e/μ L: e/μ/τ)
Summary & Future Plan
Summary Tevatron/CDF 実験において、 τ を用いてヒッグスボソ
ンの探索を行っている。 この解析によって、ヒッグスボソンの生成断面積の上
限値が 10~11倍 (MH=115GeV/c2) と予想される。
Future Plan Systematic Error の見積もり データ量を増加させての解析 (~7.5 fb-1: for Summer
2011) τ 粒子同定の改善 ( 多変量解析 ) Discriminant の改善 他 channel と結果を統合し、 Higgs ボソンの発見、棄却
感度を高める。11/05/14
高エネルギー物理 春の学校 16
11/05/14高エネルギー物理 春の学
校 17
BACKUP
Signal Expectation
11/05/14高エネルギー物理 春の学
校 18
11/05/14高エネルギー物理 春の学
校 19
We evaluate OS/SS scale factor(SFasym) from data in W+jets
control region. SFasym = NOS / NSS
W+jets Control Region
1 loose tau (standard tau ID veto)1 central isolated electron/muon with Pt >10GeV/cMissing Et > 25 / 30 / 35 GeV ( 0jet / 1jet / >=2jet )Mt (lepton , τ) > 40 GeV/c2
Additional W+jets Modeling
Add-on events
OS SS
Additional W+jets Modeling~ Same Sign (Total) ~
K-Factor : 1.65
Feb/28/11
Additional W+jets Modeling~Opposite Sign (Total) ~
K-Factor : 1.57
Feb/28/11
Support Vector Machine ~ Multivariate Analysis ~
Support Vector Machine… N個の特徴変数からパターン認識 を行う学習マシン 線形写像+高次元写像
)(
)(
2211 nn XaXaXaXa
bXaXf
Signal v.s. Background Separation→Margin が最大になるようなParameter a,b の選択非線形写像による高次元(N次元)分離に対応
Feb/28/11
Characteristic variables ~Shape Comparison >=2jet~
Feb/28/11
SVM Optimization ~ >=2jet channel ~
Exclude variables which have more than 60% correlation in both signal and background.
We decide number of input variable by checking Separation Power & Significance
S: Separation power ( 0<S<1 )X: SVM ResponseF(x): PDFs of x
Training sample Num of variables
QCD 9
W+jets 10
Top 13
Z→ττ 8
Feb/28/11