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Stage Lasers Intenses 2008
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STAGE LASERS INTENSESDu 4 au 8 février 2008
COURS
Application de l’ONL
Sébastien MONTANT
CELIA [email protected]
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ase
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2
Applications de l’Optique Non Linéaire
Conversion de fréquence :– Doublage / Triplage– Limitations / Contraintes
Amplification OPA , OPCPA– OPA : Topas un produit commercial– OPCPA : « Basse » Énergie : pilote – OPCPA : « Haute » Énergie : chaîne PW
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3
Équations de Maxwell dans un milieu Non linéaire
Optique non linéaire est le résultat d’une réponse (polarisation) non linéaire d’un matériau au champ.
Quelle est l’effet produit par cette polarisation ? Le second terme :
2 = second harmonique La génération de second harmonique est un effet particulier
parmi beaucoup d’autres plus « exotique »
(1) (2) 2 (3) 30 ... P E E E
*
*2222
( ) ,
( )
exp( ) ex
2exp(2 ) exp(
p
2
(
)
)
E
E i t
i t E
E i t
i t
t
t E
E
E
Since
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Conversion de fréquence
But :– Augmenter la gamme spectrale accessible
(spectroscopie, pompage laser,…)– Améliorer le contraste spatiale et / ou temporelle – Augmenter l’effet lors d’une interaction laser –
matière Comment ?
– Processus non linéaire basé sur un matériau à susceptibilité d’ordre 2 :
E2(x,t) (2)E2(x,t)
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Le moyen : un cristal non linéaire
Nécessité d’un cristal avec des propriétés non centro symétriques
E2(x,t) →E2(x,t)
E (x,t) → E (x,t)
Matériau centro symétriques : (2) constant. Alors :
-E2(x,t) (2) [-Ew(x,t) ]2 = (2)E(x,t)2 = E2(x,t)
Malheureusement la plupart des matériaux sont soit isotrope soit centro symétrique !
E (t) E 2(t)
Cristal SHG
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Les cristaux : une zoologie
Les plus courants :– Le KDP (KH2PO4), Potassium Dihydrogen Phosphate ,
deff=0,4pm/V
– Le BBO (-BaB2O4), Beta-Barium Borate, deff =2,3 pm/V
– Le LBO (LiB3O5), Lithium Triborate, deff =0,8 pm/V
– Le KTP, LiNbO3, KNbO3, …
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Un peu d’histoire
La première démonstration: P.A. Franken, et al, Physical Review Letters 7, p. 118 (1961)
On remarquera que la « preuve » est absente car l’éditeur a supposé que c’était une poussière sur l’épreuve originale !
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Conditions à respecter pour obtenir la conversion de fréquence
Conservations de l’énergie :
isp
isp kkk
ps
i
ks
kp
ki
OA
Conservations du moment : conditions d’accord de phase :
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Et si on ne les respecte pas ?
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Comment les respecter
kkk
2
Conservations du moment : conditions d’accord de phase :
kn
cn
ck 22
22
Soit : n(2) = n()Mais la dispersion des matériaux empêchent cette égalité
2Frequency
Ref
ract
ive
inde
xUne solution :Utiliser la biréfringence des matériaux.
Les matériaux biréfringents possèdent deux indices différents (ordinaire et extra ordinaire) pour 2 polarisations croisées.
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Accord de phase à l’aide de cristaux biréfringents
2Frequency
Ref
ract
ive
inde
x
ne
on
Soit : no(2) = ne()Indice extraordinaire dépend de la direction de propagation dans le milieu.Une orientation adaptée du cristal permet l’indice de réfraction à la longueur d’onde de travail.
AOk
n0(2)
n0()ne(2)
ne()
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Une méthode alternative
Accord de phase dans des milieux polarisés périodiquement :
Exemples : PPLN, PPKDP
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Autres conditions à remplir :
Conservation de l’énergie : +=2– Énergie : E1()=E2()=E3(2) – photons : n1()=n2()=n3(2)
Superposition temporelle et spatiale Différentes configurations de polarisations :
– Type I : ooe : onde 1 ordinaire, onde 2 ordinaire, onde 3 extraord.– Type II : oee : onde 1 ordinaire, onde 2 extraord., onde 3 extraord.
Beaucoup de configurations possibles Choix nécessaire
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Doublage d’impulsions nanosecondes: l’objectif
Cas de la pompe OPCPA du pilote PETAL– 2 faisceaux de 1 J chacun à 1053 nm d’une durée de 9 ns– Configuration non colinéaire– Cristal de KDP
1J à 1053 nm
1J à 1053 nm
KDP>1J à 527 nm
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Doublage d’impulsions nanosecondes:les paramètres
Choix– Angle de coupe du cristal code numérique (SNLO)– Taille des faisceaux 1– Longueur du cristal L cordialement
Optimisation des deux derniers paramètres en tenant compte de la tenue au flux (marge de sécurité KDP Fseuil ~ 3GW/cm2 )
L
P
IILI
c
tt
22
3 tanh 221
3213
0
2 effc d
nnncP
GWtypeIPKDPc 77,1
GWtypeIIPKDPc 07,1
Résultat :– Angle de coupe du cristal type II : = 59,2 °– paramètres d’interactions : wo=1cm*1cm, L = 2 cm
Simulation Miro : = 0,54
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Triplage d’impulsions nanosecondes : Cas de la LIL/LMJ
En deux étapes : générations d’une onde à 2 puis sommation d’une onde à et celle à 2.
Pour être efficace on doit être equi photonique lors de la sommation + 2=3
photons : n4(3)=n3(2)= n1() et
n1()=n2()=n3(2)
GWtypeIPKDPc 593,0,3
GWtypeIIPKDPc 456,0,3
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Schéma de la chaîne LIL
M1
Amp1 Amp2
L1 L2 L3 L4
MT1
MT
KDP
Réseau 1
Cible
Hublot
Transport
Demi tour
Pockels
PolariseurInjection
Pilote
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Forme temporelle sur la LIL
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Configuration du Système de Conversion de Fréquence 3
Doubleur :– Angle de coupe du cristal type I : = 41,2 °– paramètres d’interactions : wo=40cm*40cm, L = 1,25 cm
Tripleur– Angle de coupe du cristal type II : = 59,1 °– paramètres d’interactions : wo=40cm*40cm, L = 0,9 cm
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Résultat sur la LIL
Énergie à 1 : 20 kJ Énergie obtenue à 3 : 9,5 kJ
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Contraintes et limitations :
L’acceptance spectrale (impulsion courte) L’acceptance angulaire Quel efficacité envisageable ?
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Acceptance Spectrale
Efficacité de conversion : Désaccord de phase : L’accord de phase ne
fonctionne qu’à une fréquence !
2
222 2
2sin
kL
kLLILI
nn
ckkk 2
22
0 0
2
WavelengthR
efra
ctiv
e in
dex
ne
no
( ) )/ 2 (n n
2
0
10 02
0.44 /
( ) ( / 2)FWHM
L
n n
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Cas du BBO et du KDP
L’acceptance spectrale est faible. Elle augmente quand :– L’épaisseur du cristal diminue– Quand la dispersion diminue
BBO KDP
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La différence de vitesse de groupe
A l’intérieur d’un cristal 2 impulsions à 2 longueurs d’onde ont 2 vitesses de groupe différentes.
Si on suppose qu’une impulsion courte rentre à l’entrée du cristal
Il faut toujours vérifier : L . GVM << p
0 0
1 1
v ( / 2) v ( )g g
GVM
t Lv g(0 / 2)
L
v g(0 ) L GVM
Acceptance spectrale du à la DVG :(Impulsion gaussienne : t = 0.44 2/c)
=.44 2/c 1/ t =.44 2/c 1/(L GVM)
Or 1/vg=/c n’() donc :0
10 02
0.44 /
( ) ( / 2)FWHM
L
n n
La DVG est équivalente à l’acceptance spectrale
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Acceptance Angulaire
Acceptance spectrale : domaine spectral
0 0
2
Wavelength
Ref
ract
ive
inde
x
ne
no
( ) )/ 2 (n n
2
0
10 02
0.44 /
( ) ( / 2)FWHM
L
n n
AOk
n0(2)
n0()ne(2)
ne()
Acceptance angulaire : domaine vectoriel
,2221tan
tan22144.02
0
22
00
ee
e
nnnL
nn
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Quel efficacité ?
Des efficacités >80% ont été obtenues pour la SHG d’impulsion monochromatique
Mais les contraintes précédentes limitent l’efficacité pour les impulsions courtes :
– La dispersion de vitesse de groupe– Les non linéarités d’ordre supérieur : le (3) modifient l’indice
en fonction de l’intensité.– Pour augmenter l’efficacité il est alors nécessaire de
travailler la phase spectrale de l’impulsion, de disperser l’onde, …
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Amplification paramétrique, Différence de fréquence , …
La différence de fréquence (2=3-1) prend différentes formes :1
3
2 = 3 1
"signal"
"idler"
1
3
2
1
3 2
11
3
2
miroir miroir
Différence de fréquence (DFG) Générateur Paramétrique Optique (OPG)
Amplificateur Paramétrique Optique (OPA) Oscillateur Paramétrique Optique (OPO)
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Un OPA commercial : TOPAS
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TOPAS : Couvrir le spectre
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Avantages:pas de stockage d’énergie (aucun effet thermique)
grand gainlarge bande de gain
grande qualité de faisceau
CPA
Amplification:OPA 3 (pompe)
1
(signal)
2 (idler) 3
1Transfert d’énergie del’onde pompe à l’onde signal
Cristal = Catalyseur
Amplification paramétrique d ’impulsions à dérive en fréquence (OPCPA)
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Utilisation d’un OPCPA dans le cadre d’un laser PW
1. OPCPA pour l’injection d’une chaîne laser PW
Chaîne laser(Alisé, LIL,…)
Compresseur PW
Préamplificateur paramétrique
Avantages par rapport à amplificateur régénératif:Pas de rétrécissement spectralPossibilité de faire de la mise en forme spectraleSimplicité
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Utilisation d’un OPCPA dans le cadre d’un laser PW
2. OPCPA en tant qu’étage d’amplification PW
Pompe par laser de grande énergie: Alisé (300 J),….
AmplificationEtireur Compresseur
Impulsiond’entrée
Impulsionde sortie
Impulsion étiréeImpulsion étirée
et amplifiée
Cristaux non-linéaires de grande taille: KDP,...
PW
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Des projets de PW basés sur l’OPCPA 1/2
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Des projets de PW basés sur l’OPCPA 2/2
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Code gratuit de calcul : SNLO
Logiciel dans le domaine public maintenue par Arlee Smith du Sandia National Labs.
Utile pour choisir le meilleur cristal pour votre application particulière Permet également quelques simulations de processus non linéaire
dans les cristaux.
Les fonctions de SNLO:1. Propriétés des cristaux2. Calcul de nombreux paramètres en fonction de la
géométrie et du cristal choisi.3. Calcul de stabilité de cavité, d’interactions non linéaires, …
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Effet Electro Optique
Appliquer une tension à un cristal induit de la biréfringence. En fait cela correspond à de la sommation de fréquence avec un faisceau à la fréquence nulle (champ constant ≠ 0).
Quelques kV peuvent transformer un cristal en lame demi ou quart d’onde.
V Si V = 0, la polarisation de l’impulsion ne varie pas.
Si V = Vp, la polarisation de l’impulsion est tournée de 90°
“Cellule de Pockels”
(tension transverse où longitudinale)
Polarizer
Changer brutalement la tension à une cellule de Pockels permet d’aiguiller une impulsion sur des sorties différentes !
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La « Pockels » :
Avant bascule Après Bascule
Pockels avec ses axes à ±45°
Polariseur Miroir
Pockels avec ses axes à 0° or 90°
Polariseur Miroir
L’effet Pockels est un processus du second Ordre:
0sig dc field
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Nettoyage d’impulsion par XPM