Upload
others
View
2
Download
0
Embed Size (px)
Citation preview
Numerika a Higgs-bozon körül
Kardos Ádám
Debreceni Egyetem, Fizikai Intézet, MTA-DE Részecskefizikai Kutatócsoport
Fizikus Vándorgyűlés, Szeged, 2016
Fizikus Vándorgyűlés, Szeged, 2016 1
Bevezetés
A Higgs-bozon, ahogy a CMS látja:
Pontos kísérleti adatok pontos elméleti jóslatokat követelnek
De mit is jelent egy elméleti jóslat pontossága?
Fizikus Vándorgyűlés, Szeged, 2016 2
Egy elméleti jóslat pontossága
• A nagyenergiás részecskefizika a perturbatív kvantum-térelmélet eszköztárát használja
• A perturbatív sorfejtés az elmélet egy kicsi(nek hitt) paramétere szerint történik:
• Kvantum-elektrodinamika (QED):
• Kvantum-színdinamika (QCD):
• és nagy energiák felé haladva egyre csökken (a -függvény negatív asszimptotikus szabadság)
Fizikus Vándorgyűlés, Szeged, 2016 3
A Perturbatív sor
• A kísérletek mindig egy fizikai mennyiséghez tartozó hatáskeresztmetszetet mérnek
• A QCD-ben az mennyiséghez tartozó hatáskeresztmetszet (perturbatív) sorfejtése:
• A tagokat vezető (Leading Order, LO), vezető utáni (Next-to-Leading Order, NLO) és vezető után utáni (Next-to-Next-to Leading Order, NNLO) tagnak nevezzük
• A vezető rend utáni tagok kiszámolása bonyolult:
• Pusztán néhány tag ismert
• A perturbatív sor csonkolása nem-fizikai skáláktól való függés megjelenését okozza bizonytalanság az elméleti jóslatban
Fizikus Vándorgyűlés, Szeged, 2016 4
Három jet keletkezése ütközésben
• Rendelkezésre áll minden mátrixelem, hogy NNLO QCD-ben jóslatot tegyünk.
• Az NNLO jóslat elérhető az irodalomban (Gehrmann et al. & Weinzierl), hasznos ellenőrzéshez
• A kifejezések túl bonyolultak analitikus munkához numerikus program kell
• A perturbatív QCD-ben a könnyű kvarkok tömege el van hanyagolva infravörös (IR) divergenciák jelennek meg, ezek a
végeredményben kiesnek (KLN-tétel)
• IR divergenciák levonása (majd visszaadása) a CoLorFulNNLO módszer (Del Duca, Somogyi & Trócsányi) segítségével
• Kell egy numerikus program is, ami megvalósítja: MCCSM (KÁ)
Fizikus Vándorgyűlés, Szeged, 2016 5
Három jet keletkezése ütközésben
• Egy fizikai mennyiség szerint differenciális hatáskeresztmetszet alakja a szokásos normálással:
a teljes hatáskeresztmetszete
• Két lehetséges fizikai mennyiség: döfet ( ) és a -paraméter.
• További mennyiségek:
• arXiv:1603.08927 (Del Duca, Duhr, KÁ, et al.), közlésre elfogadva: PRL
• arXiv:1606.03453 (Del Duca, Duhr, KÁ, et al.), közlésre elfogadva: PRD
Fizikus Vándorgyűlés, Szeged, 2016 6
Három jet keletkezése ütközésben
eloszlás a QCD első három rendjében összehasonlítva kísérlettel (ALEPH) és más számolással (Gehrmann et al. (GGGH) & Weinzierl (SW))
Fizikus Vándorgyűlés, Szeged, 2016 7
Három jet keletkezése ütközésben
-paraméter eloszlás a QCD első három rendjében összehasonlítva kísérlettel (ALEPH) és más számolással (Gehrmann et al. (GGGH) & Weinzierl (SW))
Fizikus Vándorgyűlés, Szeged, 2016 8
Három jet keletkezése ütközésben
• Jól látszik a perturbatív sor konvergálása és az elméleti bizonytalanság csökkenése
• Még NNLO-ban is nagy a különbség a jóslat és a mérés között
Miért?
• A kísérlet nagy mennyiségű hadront észlel
• Az elméleti jóslat végállapotában néhány parton van
• A kezdeti nagyenergiás partonokról kis energiájú és kis szögű partonsugárzás történik partonzápor
• A kisenergiájú partonok hadronokká alakulnak hadronizáció
Fizikus Vándorgyűlés, Szeged, 2016 9
Lokális parton-hadron dualitás tétele
• A hadronszinten észlelt lendületek és kvantumszámok követik a kezdeti partonokét: pl.: egy jetet keltő kvark zamata meg kell, hogy található legyen a jetben
a perturbációszámítás kvalitatíve jól leírja a kísérletet, de a pontos összevetéshez szükség van a
partonzápor és hadronizáció figyelembevételére
• A hadronizáció korrekciója ,
• eseményalakokra nagy korrekció!!
Fizikus Vándorgyűlés, Szeged, 2016 10
Partonzápor és hadronizáció
• A partonzápor és hadronizáció leírására csak fenomenológikus modelljeink vannak, amiket numerikus programok implementálnak
a rögzített rendű számolást ezekhez kell illeszteni
• Az illesztés vezető rend utáni rendekben nem triviális, jelenleg: NLO + partonzápor
• NLO számolások illesztésére két módszer létezik: MC@NLO (Frixione et al.) és POWHEG (Nason et al.)
• Az illesztéshez szükségesek a mátrixelemek: HELAC-NLO (Bevilacqua, Czakon, Garzelli, Hameren, KÁ, et al.) POWHEG-BOX (Alioli et al.)
• A HELAC-NLO és a POWHEG-BOX ötvözésével számos top-kvark pár keletkezéshez köthető folyamathoz adtunk jóslatot hadron szinten NLO pontossággal, például:
Fizikus Vándorgyűlés, Szeged, 2016 11
keletkezés az LHC-n
Jóslat a legkeményebb -kvarkot tartalmazó jet transzverz-lendület eloszlására 7 TeV-es LHC-n (LHE = NLO, PY1 PS = NLO + partonzápor, PY1 SMC = NLO + partonzápor + hadronizáció)
(Garzelli, KÁ, Trócsányi, JHEP 1408 (2014) 069)
Fizikus Vándorgyűlés, Szeged, 2016 12
keletkezés az LHC-n
Jóslat a legkeményebb pozitron transzverz-lendület eloszlására 7 TeV-es LHC-n (LHE = NLO, PY1 PS = NLO + partonzápor, PY1 SMC = NLO + partonzápor + hadronizáció)
(Garzelli, KÁ, Trócsányi, JHEP 1408 (2014) 069)
Fizikus Vándorgyűlés, Szeged, 2016 13
Megjelent közlemények
Az elérhető folyamatok: , , , , , , , ,
• Phys. Lett. B705 (2011) 76–81 (KÁ, Papadopoulos, Trócsányi)
• Europhys. Lett. 96 (2011) 11001 (Garzelli, KÁ, Papadopoulos, Trócsányi)
• Phys. Rev. D85 (2012) 054015 (KÁ, Papadopoulos, Trócsányi)
• Phys. Rev. D85 (2012) 074022 (Garzelli, KÁ, Papadopoulos, Trócsányi)
• JHEP 11 (2012) 056 (Garzelli, KÁ, Papadopoulos, Trócsányi)
• J. Phys. G41 (2014) 075005 (KÁ, Trócsányi)
• JHEP 04 (2014) 043 (KÁ, Nason, Oleari)
• JHEP 08 (2014) 069 (Garzelli, KÁ, Trócsányi)
• JHEP 05 (2015) 090 (KÁ, Trócsányi)
• JHEP 03 (2015) 083 (Garzelli, KÁ, Trócsányi)
• Nucl. Phys. B897 (2015) 717–731 (KÁ, Trócsányi)
Fizikus Vándorgyűlés, Szeged, 2016 14
Analitikus felösszegzés
Meddig érvényes egy rögzített rendű számolás?
• Egy szerinti differenciális hatáskeresztmetszet tartalmaz -val összefüggő
logokat: pl.: , , , ...
• Ezek a logok naggyá válhatnak, hiába , de a perturbatív sor minden tagja fontossá válik felösszegzés szükséges (amit lehet)
• Felösszegzéssel és rögzített rendű számoláshoz illesztéssel az elméleti jóslat érvényességi tartománya kiterjeszthető
• Hátrány: minden fizikai mennyiségre más és más a felösszegzés, az alkalmazandó technika is változik
• Egy partonzápor algoritmus bizonyos logok felösszegzését végzi fizikai mennyiségtől függetlenül lágy és kis-szögű QCD sugárzások szimulálása útján
Fizikus Vándorgyűlés, Szeged, 2016 15
kinyerése LEP2 adatokból illesztéssel
• Pontos kísérleti adatok eseményalakokra ütközésben
• Eseményalakok nagy részéhez analitikusan felösszegzett eredmény is elérhető• Az MCCSM-el rögzített rendű számolás végezhető a QCD első három rendjében
számos eseményalakra nagy pontosságú jóslat tehető széles értelmezési tartományban
• De: ütközésben mért mennyiségek hadronizációs korrekciója ,
Két ismeretlenünk van:
• A hatványkorrekció együtthatója ( )
• értéke
Fizikus Vándorgyűlés, Szeged, 2016 16
értéke a döfet eloszlásból
eloszlás NNLO QCD-ben hatványkorrekciókkal illesztve az ALEPH adatokhoz
Előzetes eredmény (Albers, KÁ, Somogyi, Trócsányi)
Fizikus Vándorgyűlés, Szeged, 2016 17
Összefoglalás
• Pontos elméleti jóslathoz legalább az NLO QCD korrekció kiszámítása szükséges
• A kísérletek jobban szeretik a hadronszintű eredményt (azonnal tudják használni)
• A QCD fenomenológia jelenlegi kihívásai:
• NLO + partonzápor + hadronizáció magas lábszám mellett
• NNLO korrekciók számolása a legfontosabb LHC folyamatokhoz
• Saját eredmények:
• Hadronszintű jóslat folyamatokhoz NLO QCD-ben
• NNLO QCD korrekciók számolása ütközésben az MCCSM-mel
Fizikus Vándorgyűlés, Szeged, 2016 18
Köszönöm a figyelmet!
Fizikus Vándorgyűlés, Szeged, 2016 19
Köszönetnyilvánítás
A kutatást az OTKA K-101482 pályázata, illetve az MTA posztdoktori programja támogatta.
Az eredmények az MTA-DE Részecskefizikai Kutatócsoportjában, az Universita degli studi di Milano-Bicocca Elméleti Fizika Tanszékén, az NCSR Demokritos Intézetben és a Kavli Institute for Theoretical Physics at UCSB-ben születtek.
Fizikus Vándorgyűlés, Szeged, 2016 20