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8/18/2019 NB002CApostila6
http://slidepdf.com/reader/full/nb002capostila6 2/8
NOTAS DE AULA – VI
13 – Gradiente, Divergente e Rotacional
13.1 – Operador
Defini-se Operador como um elemento que aplicado sobre uma grandeza produz
uma transformação. Por exemplo:
' y ydx
d =⇒
13.2 – Operador Diferencial Vetorial
O operador diferencial vetorial (ou Operador de Hamilton) é definido pela
expressão:
zk
y j
xik
z j
yi
x ∂
∂+
∂
∂+
∂
∂≡
∂
∂+
∂
∂+
∂
∂=∇
rrr
rrr
O símbolo ∇ como já visto neste curso de cálculo (denomina-se “Nabla”)representa o operador diferencial.
13.3 – O Gradiente de um campo escalar
Seja φ um campo escalar dado no espaço tal que:
( ) z y x ,,φ φ =
e possua derivadas parciais primeiras.
Denomina-se gradiente de campo escalar φ no ponto P o vetor obtido pela
aplicação do operador sobre φ . Assim:
k z
j y
i x
Grad
rrr
∂
∂+
∂
∂+
∂
∂=∇= φ φ φ φ φ
Onde as derivadas parciais estão calculadas em P.
8/18/2019 NB002CApostila6
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Exercício:
1) Seja z xy +=φ . Calcular o φ ∇ no ponto P(1, 2, 1).
13.3.1 – Propriedades do gradiente
Considere ( ) z y x ,,φ φ = e ( ) z y xuu ,,= campos escalares que possuam derivadas
parciais primeiras e K uma constante, então:
P1. φ φ ∇=∇ K K
P2. ( ) uu ∇±∇=±∇ φ φ
P3. ( ) φ φ φ ∇+∇=∇ uuu
P4. Se num 0r
≠∇φ ponto P no espaço, o φ ∇ é perpendicular à superfície S definida por:
( ) k z y x =,,φ
P5. 0,2
≠∇−∇
=
∇ u
u
uu
u
φ φ φ
P6. Sendo ( )φ ψ ψ = derivável em relação a φ , então:
φ φ
ψ ψ ∇=∇
d
d
P7. Sendo ( )u,φ ψ ψ = derivável em relação a φ e u, então:
udu
d
d
d ∇+∇=∇
ψ φ
φ
ψ ψ
8/18/2019 NB002CApostila6
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Exercícios:
1) Encontrar os gradientes dos seguintes campos escalares:
a) z y xu 32 +−= . ( )3,2,1:Re −sp
b) 222ln z y xu ++= . No ponto ( )1,1,1 −P . ( )3
2.1,1,1:Re −sp
13.3.2 – Derivada Direcional
Como já visto neste curso a derivada direcional é expressa e definida comomostrado a seguir:
A derivada direcional f Dou z Duu−− pode ser expressa na forma de produto escalar.
∂
∂+
∂
∂=
∂
∂+
∂
∂
+=
∂
∂+
∂
∂=
∂
∂+
∂
∂=
−−−−−−−
− j y
zi
x
zu j
y
zi
x
z jbia
y
zb
x
zab
y
za
x
z z Du
..
O vetor−−
∂
∂+
∂
∂ j
y
zi
x
z cujos componentes escalares são derivadas parciais de z com respeito a
x e a y é denominado gradiente do campo escalar z(ou da função f ) e é escrito como)comoou( f z ∇∇ . Assim:
( ) ( ) ( )−−−−
+=∇∂
∂+
∂
∂=∇ j y x f i y x f y x f ou j
y
zi
x
z z ,,, 21
E podemos escrever a derivada direcional como:
( ) ( ) y x f u y x f Dou zu z Duu
,.,. ∇=∇=−−
−−
Em palavras, a derivada direcional de um campo escalar numa dada direção é o
produto escalar desta direção pelo gradiente do campo escalar.Algumas observações importantes:
1) A derivada direcional é nula quando tomamos a direção perpendicular ao
gradiente.
2) A derivada direcional assume seu valor máximo quando tomamos a direção do
gradiente e esse máximo valor é ( )00 , y x f ∇ .
Em outras palavras, o gradiente de um campo escalar, calculado num ponto P, é umvetor cuja direção indica a direção na qual o campo escalar aumenta mais rapidamente,
enquanto o módulo do vetor gradiente é numericamente igual a taxa instantânea de
aumento do campo por unidade de distância nesta direção no ponto P.
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Por exemplo, se estivermos num dado ponto de um campo de temperatura e
desejarmos seguir para onde a temperatura aumenta mais rapidamente, basta tomar a
direção do gradiente neste ponto. Por outro lado, se nos movimentarmos
perpendicularmente ao vetor gradiente, a taxa instantânea de variação é nula, poisestaremos sobre a isoterma (pontos de mesma temperatura) que passa por esse ponto.
Movendo-se na direção oposta ao gradiente (isto é, na direção do gradiente negativo) atemperatura diminuirá mais rapidamente.
13.4 – A divergência de uma campo vetorial
A divergência de um campo vetorial no fornece uma idéia da densidade de fluxo de
um campo vetorial em um ponto. Como exemplo, suponha a velocidade de escoamento de
um fluido no plano, com certeza será necessário saber qual a densidade do fluido neste
sistema em um certo ponto.
Portanto, seja ( ) z y x A ,,=r
um campo vetorial dado no espaço, tal que:
( ) ( ) ( ) ( )k z y x A j z y x Ai z y x A z y x Ar
rrr
,,,,,,,, 321 ++=
e que as componentes de A
r
possuam as derivadas parciais contínuas z
A
e y
A
x
A
∂
∂
∂
∂
∂
∂ 321
, .
Denomina-se divergência ou densidade de fluxo de um campo campo vetorial de Ar
no ponto P o escalar obtido pela multiplicação do operador diferencial sobre Ar
, por
intermédio do produto escalar. Assim:
z
A
y
A
x
A A Adiv
∂
∂+
∂
∂+
∂
∂=∇=
321rr
Onde as derivadas parciais dever ser calculadas num mesmo ponto P(x,y,z).
Exercício:
1) Sendo ( ) ( ) ( ) ( )k z y x j z yi y x z y x Ar
rrr
222,, +++= determinar Adivr
no ponto P(1,1,1).
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13.4.1 – Propriedades da divergência
Sejam ( ) ( ) ( ) ( )k z y x A j z y x Ai z y x A z y x Arrrr
,,,,,,,, 321 ++= e
( ) ( ) ( ) ( )k z y x B j z y x Bi z y x B z y x Br
rrr
,,,,,,,, 321 ++= campos vetoriais que possuam
derivadas parciais primeiras e ( ) z y x ,,φ φ = um campo escalar que também possua
derivadas parciais primeiras, assim:
P1. ( ) B A B Arrrr
∇±∇=±∇ ..
P2. ( ) ( ) ( ) A A Arrr
... ∇+∇=∇ φ φ φ
13.4.2 – Campos Solenoidais
Um campo é dito Solenoidal se:
0. =∇= A Adivr
em qualquer ponto do espaço.
Exercícios:
1) Encontrar as divergências dos seguintes campos vetoriais:
a) k z y x j y xi z y x Arrrr
232 23 −+= no ponto (1,-1,1).
b) ( ) ( ) ( )k z y j z yi y x Arrrr
223 −+−++= no ponto (1,-1,1).
2) O campo eletrostático devido a uma carga pontual de grandeza q é:
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20
.4 r
r q E
r
r
r
πε = , calcular o div E
r
.
13.5 – O Rotacional de um campo vetorial
O rotacional de um campo vetorial fornece a idéia de densidade de circulção
de um campo vetorial Ar
em um ponto. Esta circulação em torno de um ponto P em um
plano é descrita como um vetor. Esse vetor é normal ao plano de circulação e aponta no
sentido da regra da mão direita em relação ao sentido de circulação. O comprimento do
vetor fornece a taxa de rotação do fluido, a qual varia a medida que o plano de circulação é
inclinado ao redor de P.
Assim, seja ( ) z y x A ,,=r
um campo vetorial dado no espaço, tal que:
( ) ( ) ( ) ( )k z y x A j z y x Ai z y x A z y x Ar
rrr
,,,,,,,, 321 ++=
Suponhamos que as componentes 321 ,, A A A do vetor ( ) z y x A ,,=r
são contínuas e
possuam derivadas parciais contínuas com respeito a todos os argumentos.
Denomina-se rotacional do campo vetorial ( ) z y x A ,,=r
o vetor designado por rot Ar
e definido pela igualdade:
k y
A
x
A j
x
A
z
Ai
z
A
y
A Arot
rrrr
∂
∂−
∂
∂+
∂
∂−
∂
∂+
∂
∂−
∂
∂=
123123
Na forma simbólica o rotacional expressar-se-á por:
321 A A A
k ji
A Arot z y x ∂
∂
∂
∂
∂
∂=×∇=
rrr
rr
O rotacional é obtido pela aplicação do operador diferencial sobre Ar
, por
intermédio do produto vetorial.
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Exercício:
1) Encontrar o rotacional do vetor:
( ) ( ) ( )k z x j z yi z x Ar
rrr
+++++=2
13.5.1 – Propriedades do rotacional
Sejam ( ) ( ) ( ) ( )k z y x A j z y x Ai z y x A z y x A
rrrr
,,,,,,,, 321 ++= e
( ) ( ) ( ) ( )k z y x B j z y x Bi z y x B z y x Br
rrr
,,,,,,,, 321 ++= campos vetoriais que possuam
derivadas parciais contínuas e ( ) z y x ,,φ φ = um campo escalar que também possua
derivadas parciais contínuas, assim:
P1. ( ) B A B Arrrr
×∇±×∇=±×∇ .
P2. ( ) A A Arrr
×∇+×∇=×∇ φ φ φ
13.5.2 – Campos Irrotacional
Um campo é dito irrotacional se:
0=×∇= A Arot r
em qualquer ponto do espaço.
Exercício:
1) Encontrar o rotacional dos seguintes campos vetoriais:
a) ( ) ( ) ( )k x z j z yi y x Ar
rrr
222222+++++=
b) ( ) j xi y Arrr
22
2
1+−=