ky_thuat_sieu_cao_tan_1_1656

5/11/2018 ky_thuat_sieu_cao_tan_1_1656 - slidepdf.com

http://slidepdf.com/reader/full/kythuatsieucaotan11656 1/61

KỸ THUẬT SIÊU CAO TẦN



Chươ ng 1 ĐƯỜNG DÂY TRUYỀN SÓNG



Copyright © by N.T.K 8/2008

Khái niệm Môn học kỹ thuật siêu cao tần liên quan đến các

mạch điện hoặc các phần tử điện hoạt động với cáctín hiệu điện từ ở vùng tần số siêu cao (thường nằmtrong phạm vi 1 Ghz đến 300 Ghz, tương ứ ng vớibước sóng từ 30 cm đến 1 mm)

Tổ chứ c IEEE (Institute of Electrical and Electronic Engineers) đã định ngh ĩ a các dãi băng tần trongvùng tần số siêu cao như trong bảng 1.1:




Khái niệm




Khái niệm Đường dây nối từ điểm nguồn đến điểm đích lớn hơn nhiều lần

so với bước sóng , tín hiệu siêu cao tần phải mất một thời gian để lan truyền đến điểm tải => dùng mô h ình siêu cao tần.

Ta gọi đó là hiện tượng truyền sóng trên đường dây. Truyền sóng siêu cao tần trên đường dây có các hệ quả sau:

Có sự trễ pha của tín hiệu tại điểm thu so với tín hiệu tại điểmphát vthu(t)=vnguồn(t T)

Khoảng thời gian trễ này t ỉ lệ với chiều dài l của đườngtruyền

Có sự suy hao về biên độ tín hiệu tại nơi thu so với biên độ tín hiệu tại nơi phát

Có sự phản xạ sóng trên tải và trên nguồn. Điều này dẫn đến

hiện tượng s ó ng đứ ng trên đường dây.




Khái niệm Khái niệm th ô ng s ố t ậ p trung và th ô ng s ố ph â n b ố :

Th ô ng s ố t ậ p trung c ủ a m ạ ch đ i ệ n: là các đại lượng đặctính điện xuất hiện hoặc tồn tại ở 1 vị trí nào đó được xác

định của mạch điện. Thông số tập trung được biểu diễn bởi 1phần tử điện tương ứ ng, ví dụ như các phần tử điện trở, điệncảm, điện dung, nguồn áp, transistor….

Th ô ng s ố ph â n b ố (th ô ng s ố r ả i) c ủ a m ạ ch đ i ệ n: cũng là các đại lượng đặc tính điện , như ng chúng không tồn tại ở tại

duy nhất một vị trí cố định trong mạch điện, mà chúng đượcphân bố rãi đều trên chiều dài của mạch điện đó.


http://slidepdf.com/reader/full/kythuatsieucaotan11656 7/61Copyright © by N.T.K 8/2008

Phươ ng tr ình truyền sóng trên đườ ng dây

Mô h ình vật lýC ác thông số sơ cấp




Mô h ình vật lýC ác thông số sơ cấpCác thông s tuy n tố ế ính c a đ ng truy n g m:ủ ườ ề ồ•Đi n c m tuy n tệ ả ế ính L, đ n v [H/m], tơ ị ính trên m tộđ n v chi u dơ ị ề ài đ ng truy n.ườ ề•Đi n dung tuy n tệ ế ính C, đ n v [F/m],ơ ị•Đi n tr tuy n tệ ở ế ính R, đ n v [Ohm/m].ơ ị•Đi n d n tuy n tệ ẫ ế ính G, đ n v [S/m],ơ ị




Mô h ình vật lýC ác thông số sơ cấp Trong sơ đồ mạch điện tương đương trên, một cách

tổng quát, đều có sự hiện diện của cả hai loại tổnhao: R mắc nối tiếp L tạo thành trở kháng nối tiếp

Z = R + jωL

Và G mắc song song với C tạo thành dẫn nạp songsong

Y = G + jω

C L, C, R, G là các thông số sơ cấp của đườ ng

truyền sóng



Phươ ng tr ình truyền sóng trên đườ ng

dây Kirchhoff điện áp

Kirchhoff dòng điện

Viết trong miền tần số

t

t xi x Lt xi x Rt x xvt xv

∂

∂∆+∆+∆+=

),(..),(..),(),(

t

t x xv xC t x xv xGt x xit xi

∂

∆+∂∆+∆+∆+∆+=

),(..),(..),(),(

∆+∆++∆+=

∆++∆+=

),(.).(),(),(

),(.).(),(),(

ω ω ω ω

ω ω ω ω

x xV xC jG x x I x I

x I x L j R x xV xV

=

∂

∂

=∂

∂

),().(),(

),().(),(

2

2

2

2

2

2

ω ω γ ω

ω ω γ ω

x I

x

x I

xV x

xV



Phươ ng tr ình truyền sóng trên đườ ng dâyHệ số truyền sóng

Dạng nghiệm:

Hệ số truyền sóng:

hệ số truyền sóng là một số phứ c

))(()( C jG L j R ω ω ω γ ++=

β α γ j+=



Phươ ng tr ình truyền sóng trên đườ ng dâyNghiệm của phươ ng tr ình truyền sóng.

Sóng tớ i và sóng phản xạ Ta đặt V(x) là điện áp tại tọa độ bất kỳ x trên đường truyền sóng

và tại tần số bất kỳ cuả tín hiệu.

Một sóng hướng từ nguồn về đến tải, biên độ sóng giảm dần docó suy hao trên đường dây, pha của sóng trễ dần. Ta gọi thànhphần này là sóng tới.

một sóng huớng từ tải trở về nguồn, biên độ sóng cũng giảm dầndo có suy hao trên đường dây. Ta gọi thành phần này là sóng

phản xạ.




Sóng tớ i và sóng phản xạ Điện áp V(x) tại điểm có tọa độ bất kỳ x trên đường

truyền sóng đều có thể được coi là tổng của hai thànhphần sóng tới và sóng phản xạ cùng gặp nhau tại

điểm x tại thời điểm t đang khảo sát.




Sóng tớ i và sóng phản xạ dòng điện I(x, ) cũng được biểu diễn dưới dạng



Phươ ng tr ình truyền sóng trên đườ ng dâyCác thông số thứ cấp

Hệ số truyền sóng Hệ số truyền sóng:

hệ số truyền sóng là một số phứ c

là hệ số suy hao, đơn vị [Np/m] hoặc [dB/m] β là hệ số pha, đơn vị [rad/m] hoặc [0 /m]

Nếu đường truyền không tổn hao: R = 0 ( Không có tổn hao kim loại) G = 0 (Không có tổn hao điện môi)

Hệ số truyền sóng trở thành:

))(()( C jG L j R ω ω ω γ ++=

LC jω ω γ =)(

β α γ j+=

λ

π β

2=

α




Trở kháng đặc tí nh Trở kháng đặc tính

Đường truyền không tổn hao (R = 0, G = 0)

C jG

L j RZ

ω

ω ω

+

+=)(0

)()()( 000 ω ω ω jX RZ +=

00 RC

LZ ==




vận tốc truyền sóng (vận tốc pha) vận tốc truyền sóng (vận tốc pha)

Nếu tín hiệu là một tổ hợp gồm nhiều tần số khác nhau th ì mỗi

thành phần sẽ lan truyền nhanh hay chậm tùy theo tần số củanó.

Như vậy các tần số sẽ đến đầu cuối của đường dây không tạicùng một thời điểm.

Kết quả là tại cuối đường dây tổ hợp lại không tái tạo lại tín hiệu

giống hệt tín hiệu ban đầu ta có sự méo dạng tín hiệu. Hiện tượng này gọi là sự tán xạ tần số.

β

ω ϕ =V




vận tốc truyền sóng (vận tốc pha)

Th ô ng th ườ ng , hi ệ n t ượ ng t á n x ạ x ả y ra tr ê n c á c đ u ờ ng truy ề n c ó t ổ n hao, đườ ng truy ề n gh é p ho ặ c c ó s ự b ấ t đồ ng nh ấ t trong c ấ u tr ú c, g â y m é o d ạ ng l ớ n.

Trong trường hợp đặc biệt, khi đường truyền khôngtổn hao

LC V

1==

β

ω ϕ




hằng số thờ i gian

Hằng số thời gian của một đường truyền sóng đượcđịnh ngh ĩ a là khoảng thời gian cần thiết để sóng lantruyền được một đơn vị chiều dài của đường truyền,[s/m]

ω

β τ

ϕ

==V

1



T ổ n hao tr ê n đườ ng d â y truy ề n s ó ng

Tổn hao kim loại

Tần số thấp: (chiều dài của đường truyền sóng là rấtnhỏ so với bước sóng), tổn hao kim loại chủ yếu dođiện trở của dây dẫn. (RDC )

tần số cao: ( chiều dài đường truyền lớn hơn hoặcxấp x ỉ bước sóng), đường truyền còn có thêm tổn haodo hiệu ứ ng da của dây dẫn (skin effect) (RAC )

R = RDC + RAC

Hiệu ứ ng da xảy ra dòng điện tín hiệu chảy qua tiếtdiện dây dẫn không còn phân bố đều trên mặt phẳngtiết diện mà có khuynh hướng tập trung tại vùng bề

mặt chu vi của dây dẫn




Tổn hao kim loại

skin effect Lý thuy ế t đã ch ứ ng minh r ằ ng s ự ph â n b ố m ậ t độ

d ò ng đ i ệ n gi ả m d ầ n khi đ i t ừ b ề m ặ t v ề ph í a v ù ng gi ữ a c ủ a ti ế t di ệ n theo d ạ ng h à m s ố m ũ â m.




Tổn hao khác Tổn hao điện môi Trong điều kiện lý tưởng , lớp điện

môi phân cách giữ a hai lớp dây dẫn của đường truyềnsóng phải là cách điện hoàn toàn

trong thự c tế , ta vẫn phải xét đến điện trở hữ u hạncủa lớp điện môi

đường dây truyền sóng còn chịu các dạng tổn haokhác như tổn hao do bứ c xạ sóng ( ở tần số rất cao),

tổn hao do cấu trúc không đồng nhất của đường dây (dây bị gấp khúc, chổ kết nối các đường dây, các linh kiện ghép thêmtrên đường dây hoặc các tác dụng ký sinh…..)



Hiện tượ ng phản xạ sóng trên đườ ng dây

hệ số phản xạ Điện áp tại điểm tọa độ x bất kỳ có thể được viết

Hệ số phản xạ về điện áp tại điểm x là t ỉ số giữ a sóngđiện áp phản xạ và sóng điện áp tới tại điểm x

x

x

x

v eV V

eV eV x )(2

)(

)(

)( ω γ

ω γ

ω γ

+

−−

+

− ==Γ



Hiện tượ ng phản xạ sóng trên đườ ng dây

hệ số phản xạ

Tại tải ( x= l ), hệ số phản xạ điện áp là

lv e

V V x )(2)( ω γ

+

−=Γ




Hiện tượ ng phản xạ sóng trên đườ ng dâyh

ệs

ốph

ản x

ạ

Tại điểm tọa độ x bất kỳ, nếu ta đặt d = l – x

dldl x

v eeV

V

eV

V

eV

V

x

).(2).(2)).((2)(2

.)(

ω γ ω γ ω γ ω γ −

+

−−

+

−

+

−

===Γ

d

vv el x .)(2).()( ω γ −Γ =Γ




Hiện tượ ng phản xạ sóng trên đườ ng dâyhệ số phản xạ

Hệ số phản xạ điện áp là một số phứ c

Thành phần là số thự c phụ thuộc vào hệ số suy hao và càng giảm khi d càng lớn (càng đi xa khỏitải về phía nguồn).

Thành phần là số phứ c có module luôn bằngđơn vị và góc pha t ỉ lệ với hệ số pha và càng giảmâm khi d càng lớn (càng lùi xa tải về phía nguồn).

d jd

vv eel x β α 22 .).()( −−Γ =Γ

d je β 2−

de α 2−





ệs

ốph

ản x

ạ

Khi di chuy ể n tr ê n đườ ng truy ề n s ó ng t ừ t ả i v ề ph í a ngu ồ n m ộ t kho ả ng c á ch d, h ệ s ố ph ả n x ạ đ i ệ n á p s ẽ di chuy ể n tr ê n m ộ t qu ỹ t í ch h ì nh xo ắ n ố c trong m ặ t ph ẳ ng ph ứ c.

Qu ỹ t í ch xu ấ t ph á t t ừ đ i ể m h ệ s ố ph ả n x ạ đ i ệ n á p t ạ i t ả i v à xoay theo chi ề u kim đồ ng h ồ ( đ i v ề ph í a ngu ồ n) m ộ t g ó c v ớ i suy gi ả m module c ủ a vector b ở i h ệ s ố .

)(lvΓ

β d2de α 2−





ệs

ốph

ản x

ạ





Đặc biệt nếu đường truyền sóng không tốn hao

Quỹ tích của lúc này là một vòng tròn tâm gốc

tọa độ và đi qua điểm . Hệ số phản xạ điện áp tại điểm x bất kỳ ch ỉ là sự

xoay pha của hệ số phản xạ điện áp tại tải

góc xoay pha khi di chuyển khoảng cách d là

d j

vv el x β 2.)()( −Γ =Γ

vΓ

)(lvΓ

)( xvΓ

)(lvΓ

β d2





Góc pha của hệ số phản xạ điện áp sẽ xoay mộtlượng (xoay một vòng tròn quanh gốc tọa độ) khidi chuyển khoảng cách d bằng một nử a lần bướcsóng

Chiều xoay của góc pha là cùng chiều kim đồng hồ khi ta di chuyển về phía nguồn,

Chiều xoay là ngược chiều kim đồng hồ khi di chuyểnvề phía tải trên đường truyền sóng

π 2

2/2

222

λ

π

λ

π β

d d d ==





Hệ số phản xạ dòng điện tại điểm x được định ngh ĩ a

Khi nói đến hệ số phản xạ là ngầm hiểu rằng đó là hệ số phản xạ theo điện áp.

x

x

x

i e I

I

e I

e I x )(2

)(

)(

)( ω γ

ω γ

ω γ

+

−−

+

− ==Γ

)()( x x vi Γ −=Γ

)()( x xv

Γ =Γ





Hệ số phản xạ điện áp tại tải

0

0)(Z Z Z Z l

L

L

+−=Γ )(1

)(10llZ Z L

Γ −Γ +=





trong l ĩ nh vự c tần số cao, các giá trị của trở kháng đặc tínhđường dây và giá trị trở kháng đều phải tuân theo các chuẩnnhất định : 50 , 75 , 300 , hoặc 600 Ω













V ớ i t ả i b ấ t k ỳ V ớ i t ả i b ấ t k ỳ h ệ s ố ph ả n x ạ lu ô n lu ô n c ó module nh ỏ h ơ n hay

b ằ ng đơ n v ị . Đ i ề u n à y th ể hi ệ n r ằ ng c ô ng su ấ t s ó ng ph ả n x ạ

lu ô n nh ỏ h ơ n c ô ng su ấ t s ó ng t ớ i.




Trở kháng đườ ng dây

Kh á i ni ệ m tr ở kh á ng đườ ng d â y Z(x) kh á c v ớ i kh á i ni ệ m tr ở kh á ng đặ c t í nh đườ ng d â y Z 0 , m ặ c d ù ch ú ng c ó li ê n quan đế n nhau.

)(

)()(

x I

xV xZ =





Trở kháng đường dây

Trở kháng đường dây Z(x) tại điểm tọa độ x phụ thuộc:

Trở kháng đặc tính Z0 của đường dây

Trở kháng tải ZL ở đầu cuối đường dây

Khoảng cách d từ điểm khảo sát x đến tải

)(

)()(

0

00

dthZ Z

dthZ Z Z xZ

L

L

γ

γ

+

+=

2)(

dd eedch

γ γ

γ −+

=2

)(dd ee

dshγ γ

γ −−

=)(

)()(

dch

dshdth

γ

γ γ =




Trở kháng đườ ng dây đườ ng dây kh ô ng t ổ n hao

Z(x) tượng trư ng cho trở kháng tương đương nh ìn vàođường dây tại vị trí x theo hướng nh ìn từ nguồn về tải

Đường dây truyền sóng kh ô ng t ổ n hao (α = 0) th ì

Z0 = R0 (trở kháng đặc tính thuần trở )(hs truyền sóng thuần ảo)

Khi ta di chuyển một khoảng cách bằng nử a bước sóngtrên đuờng dây kh ô ng t ổ n hao , trở kháng đường dây

không thay đổi, lặp lại

β γ j=





(tải phối hợp trở kháng với đường dây)




Trở kháng đườ ng dây (tải nối tắt)

)()( 0 dthZ xZ γ =

)()( 0 dtg jR xZ β =

λ

π β

2=

v i d = l-xớ





(tải hở mạch)

λ

π β

2=

v i d = l-xớ)(cot)( 0 dg jR xZ β −=

)coth()(

)( 00 dZ dth

Z xZ λ

γ ==




Trở kháng đườ ng dây (tải thuần kháng)

)(

)(

)(

)(

)(0

00

0

00

dtg X R

dtg R X

jRdtg X R

dtg jR jX

R xZ L

L

L

L

β

β

β

β

−

+

=−

+

=




Trở kháng đườ ng dây Trở kháng đườ ng dây chuẩn hóa

Trở kháng đường dây chuẩn hóa z(x) tại điểm xđược định ngh ĩ a là t ỉ số giữ a trở kháng đường dâyZ(x) với trở kháng đặc tính của đường dây

Trở kháng tải ZL cũng được chuẩn hóa theo trở

kháng đặc tính của đường dây Z0

0

)()(

Z

xZ x z =

0Z

Z z

L

L=





Quan hệ giữ a trở kháng đườ ng dây và hệ số phản xạ

)(1

)(1

1

1

)(000 x

xZ

eV

eV

eV

eV

Z eV eV

eV eV Z xZ

x

x

x

x

x x

x x

Γ −

Γ +=

−

+

=−

+=

−+

−

−+

−

−−+

−−

+

γ

γ

γ

γ

γ γ

γ γ

)(1

)(1)(

x

x x z

Γ −

Γ +=

1)(

1)()(

+

−=Γ

x z

x z x




Dẫn nạp đườ ng dây Dẫn nạp đặc tính Y0 của đường dây được định ngh ĩ a

là nghịch đảo của trở kháng đặc tính Z0 của đường

dây.

0

01Z

Y =)()(

)(1)(

xV x I

xZ xY ==

)(1

)(1)(

x

x x y

Γ +

Γ −= 1)(

1)()(

+

−−=Γ

x y

x y x




Hiện tượ ng sóng đứ ng Với nguồn tín hiệu đơn sắc, sóng tới và sóng phản xạ

đều là các tín hiệu sin cùng tần số, lan truyền theohai hướng ngược chiều nhau.

Điều này sẽ gây giao thoa sóng dọc theo đườngtruyền sóng , kết quả là trên đường truyền, sẽ có cácđiểm biên độ sóng tổng (điện áp hoặc dòng điện) đạtcự c đại gọi là bụng sóng và sẽ có các điểm biên độ

sóng tổng đạt cự c tiểu gọi là nút sóng. Hiện tượng trên gọi là hiện tượng sóng đứ ng trên

đường dây.




Hiện tượ ng sóng đứ ng




Hiện tượ ng sóng đứ ng Có nhữ ng điểm cố định trên đường dây mà tại đó,

điện áp luôn luôn triệt tiêu hoặc biến thiên trongphạm vi nhỏ. Đó là các điểm nút sóng.

Có nhữ ng điểm cố định trên đường dây mà tại đó,điện áp biến thiên trong phạm vi cự c đại.Đó là cácđiểm bụng sóng.




Hiện tượ ng sóng đứ ng C á c đ i ể m bi ê n độ đ i ệ n á p c ự c đạ i li ê n ti ế p ho ặ c c ự c

ti ể u li ê n ti ế p c á ch nhau

M ộ t đ i ể m c ự c đạ i c á ch xa m ộ t đ i ể m c ự c ti ể u ngay k ế

n ó m ộ t đ o ạ n Đ i ể m c ó bi ê n độ đ i ệ n á p c ự c đạ i V max s ẽ c ó bi ê n độ

d ò ng đ i ệ n đạ t c ự c ti ể u I min .

Đặ c bi ệ t, n ế u đườ ng truy ề n kh ô ng t ổ n hao th ì tr ở kh á ng đườ ng d â y tr ở th à nh s ố th ự c v à c ó gi á tr ị c ự c đạ i ho ặ c c ự c ti ể u t ạ i đ i ể m đó (cont…)

2/λ

4/λ

00,0 RZ ≡=α




Hiện tượ ng sóng đứ ng Đ i ể m c ó bi ê n độ đ i ệ n á p c ự c đạ i V max s ẽ c ó bi ê n độ

d ò ng đ i ệ n đạ t c ự c ti ể u I min . Đặ c bi ệ t, n ế u đườ ng truy ề n

kh ô ng t ổ n hao th ì tr ở kh á ng đườ ng d â y tr ở th à nh s ố th ự c v à c ó gi á tr ị c ự c đạ i t ạ i đ i ể m đó

Điểm có biên độ điện áp cự c tiểu Vmin sẽ có biên độ

dòng điện cự c đại Imax..Đặc biệt nếu đường truyền

không tổn hao th ì trở kháng đường dây cũng trở thànhsố thự c (điện trở đường dây) và có giá trị cự c tiểu tạiđiểm đó

min

maxmax

I

V R =

max

minmin

I

V R =













Hệ số sóng đứ ng S Hệ số sóng đứ ng thường được định ngh ĩ a cho đường

không tổn hao ( ), do đó các mứ c biên độ Vmax,

Vmin, Imax , Imin là cố định trên suốt chiều dài đường

truyền. Hệ số sóng đứ ng S

0=α

min

max

V

V S=

Γ −

Γ +=

Γ −

Γ +===

1

1

)(1

)(1

min

max

min

max

x

x

I

I

V

V S

∞<≤S1





Hệ số sóng đứ ng S S =1 xảy ra ch ỉ khi , có ngh ĩ a là khi đường

truyền được kết thúc bởi tải ZL = R0 (tải phối hợp) và

không còn sóng phản xạ trên đường truyền.

Lúc này ch ỉ còn sóng tới trên đường dây, không cònhiện tượng sóng đứ ng nữ a.

S ∞ khi v à ch ỉ khi =1 , ngh ĩ a l à khi t ả i cu ố i đườ ng d â y ng ắ n m ạ ch, h ở m ạ ch ho ặ c l à thu ầ n kh á ng (

Z L = jX L ). Lú c n à y V min = 0, I min = 0. Hi ệ n t ượ ng đậ p m ạ ch do s ó ng đứ ng c ó th ể g â y qu á á p

ho ặ c qu á d ò ng , t ạ o đá nh l ử a tr ê n đườ ng d â y.

0=Γ

Γ




Hiện tượ ng sóng đứ ngHệ số sóng đứ ng S

Quan h 1-1 gi a h s sóng đ ng và h s ph n xệ ữ ệ ố ứ ệ ố ả ạ





Hệ số sóng đứ ng S Với đường truyền không tổn hao , ta có

Rmax = R0. S rmax =

min

max

max I

V R =

Γ −

Γ +=

1

10max R R

S R R =

0

max

max

min

min I

V

R = S

R

R0

min= S R

Rr

1

0

min

min

==




Đườ ng truyền Đườ ng dây cộng hưở ng

Trở kháng tải và trở kháng vào t ỉ lệ nghịch với nhau.

Nếu tải là hở mạch ( ) th ì Zin = 0, tương đươngngắn mạch tại đầu vào đường truyền.

Đườ ng d â y t ả i h ở m ạ ch đượ c g ọ i l à đườ ng d â y c ộ ng h ưở ng

4/λ

24

2 π λ

λ

π β ==l

4/λ

∞→ LZ




Đườ ng truyền Đườ ng dây phản cộng hưở ng

Trở kháng tải và trở kháng vào t ỉ lệ nghịch với nhau.

Tải là ngắn mạch (ZL= 0) th ì , tương đương hở mạchtại đầu vào đường truyền.

Đườ ng d â y t ả i ng ắ n m ạ ch đượ c g ọ i l à đườ ng d â y ph ả n c ộ ng h ưở ng.

4/λ

24

2 π λ

λ

π β ==l

4/λ




Đườ ng truyền Tải thuần trở

Tải thuần trở th ì thuần trở

Nếu RL>R0 th ì Rin<R0 ta có bụng điện áp tại tải và nút

điện áp tại ngõ vào. Nếu RL<R0 th ì Rin>R0 ta có nút điện áp tại tải và bụng

điện áp tại ngõ vào.

Do tính chất tuần hoàn chu k ì của trở kháng vào

của các đường dây không tổn hao, nên các đặc tính trêncủa đường dây cũng đúng với các đường dây có chiềudài (2k+1) .

4/λ

L LRZ RZ ≡≡ ,

00 inin RZ ≡

2

λ

.

4/λ



Đườ ng truyền

Nếu tải là hở mạch ( ) th ì Zin lớn vô cùng (điểm

bụng điện áp) Nếu tải là ngắn mạch (ZL= 0) th ì Zin triệt tiêu điểm nút

điện áp

Các đặc tính trên của đường dây cũng đúng với các

Z in = ZL

π λ

λ

π β ==

2

2l

∞→ LZ

λ

2

λ

Documents

ky_thuat_sieu_cao_tan_1_1656