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Hydrodynamique à une interface super-hydrophobe
Pierre JOSEPH
Laboratoire de Théorie et Microfluidique, ESPCI
Laboratoire de Physique de la Matière Condensée et Nanostructures CNRS – Université Lyon 1
Laboratoire d’Analyse et d’Architecture des Systèmes
LLB - Saclay - Oct 07 2
Miniaturisation et surfaces
� Systèmes micro et nano-fluidiques, nano-engineering
�Contrôle d’écoulements via les surfaces
Thorsen et al. Science (2002)
Parallélisation,intégration,screening
Rôle des surfaces
• Condition limite hydrodynamique (surfaces lisses ou texturées)• Electro-osmose / phorèse…
Link et al. PRL (2004)
Réduction des échelles
LLB - Saclay - Oct 07 3
I. Condition limite hydrodynamique
1. Longueur de glissement : prédictions vs. mesures
2. Vélocimétrie « µ-PIV »
3. Résultats
II. Ecoulements sur surfaces texturées superhydrophobes
1. Principe : super-lubrification ?
2. Expériences : Écoulements sur tapis de nanotubes
3. Glissement effectif et pistes
LLB - Saclay - Oct 07 4
I. Ecoulement à une interface solide
�Condition limite hydrodynamique
�Intérêt ( b/H
LLB - Saclay - Oct 07 5
Prédictions vs mesures
� Théorie et simulations : b dépend du mouillage
� b < 1 nm sur substrat hydrophile
� b ~ 10 nm sur substrat hydrophobe
�Mesures
bexp ~ nm au µm !
���� Situation exp. confuse
���� Difficulté des mesures
����bien compris
����effets au nm
[Glissement hydrodynamique de liquides simples]
[eau/Surf. lisse hydrophobe]
LLB - Saclay - Oct 07 6
Quelques mesures de b
�Dissipation [SFA]Tretheway et al. (2002)
�Vélocimétrie [PIV]
� Diffusion confinée [FCS]
Cottin-Bizonne et al. (2002), Zhu et al.(2002)
hydrophile
hydrophobe
Positiondu solide
� Objectif : Détermination directe de b à 100 nm près
Mesure de profils de vitesse
b ~ 1 ± 0.45 µm
e
D(b/e)
Joly et al. (2006)
LLB - Saclay - Oct 07 7
Vélocimétrie par micro-PIV résolue en z
• Ecoulement stationnaire h ~ 10 µm, Q ~ 50 nL/min(contrôle microfluidique)
• Tranche de mesure Pf / N1/2
~ 100 nm(NA, piezo, statistique)
• PIV (traceurs ~ 100 nm) V ~ 1 mm/s
LLB - Saclay - Oct 07 8
t
t + δt
Mesure de vitesse par µ-PIV
� Particle Image Velocimetry : principe
�Résultat : Image 3D du champ de vitesse
Cellule ~ 10 x 20 x 0.5 µm3
LLB - Saclay - Oct 07 9
• Mouvement brownien :
(localité, défocalisation, bruit)
m 1.0 µ≈≈≈≈bx∆δt = 0.02 s
• Profondeur de focalisation: Pf ~ 500 nm(Pc = nλ/NA² ~ 700 nm, seuillage)
seuillage
Pf
tDxb δ2~∆
Statistique (50 paires d’images)Pmes ~ Pf / N
1/2 ~ 100 nm
Résolution, sources d’incertitude
LLB - Saclay - Oct 07 10
Détermination de la position du mur
Position du solide± 30 nmPic d’intensité (traceurs adsorbés)
Bilan : b à 100 nm près
LLB - Saclay - Oct 07 11
Mise en œuvre pour mesurer b
� Profil de vitesse
Moyennes,
position du mur
plateaub à ± 100 nm
�Détermination de b
LLB - Saclay - Oct 07 12
Résultats [eau sur surfaces lisses]
Surfaces hydrophiles Surfaces hydrophobes
γγγγw
(s-1)
Amplification ?
Verre, mouillant (θ = 0°)rugosité RMS < 1 nm
Silanes sur verre, hydrophobes (θ ~ 105°)rugosité RMS < 1 nm
CH3 (CH2)17 Si Cl3 CH3 (CH2)7 Si Cl (CH3)2
OTS CDOSOTS
CDOS
γγγγw
(s-1)
|b| < 100 nm
? Utiliser en microfluidique (H~10 µm)….
����accord / théorie����effets au nm
P. Joseph et P. Tabeling, Phys. Rev. E 71, 035303(R) (2005)
LLB - Saclay - Oct 07 13
µ-PIV pour la rhéologie locale de fluides complexes
Polymère semi-dilué rhéofluidifiant Courbe d’écoulement
• Caractéristiques rhéologiques, petits volumes (outil microfluidique)• accès au comportement local (hétérogénéités)
POE, M=5.106 g/molC = 7 g/L
ΣΣ ΣΣ(P
a)
v(µ
ms-
1 )
z (µm) )( 1−•sγ
G. Degré, P. Joseph, P. Tabeling, S. Lerouge, M. Cloitre et A. Ajdari, Appl. Phys. Lett., 89, 024104 (2006)
LLB - Saclay - Oct 07 14
I. Condition limite hydrodynamique
1. Longueur de glissement : prédictions vs. mesures
2. Vélocimétrie « µ-PIV »
3. Résultats
II. Ecoulements sur surfaces texturées superhydrophobes
1. Principe : super-lubrification ?
2. Expériences : Écoulements sur tapis de nanotubes
3. Glissement effectif et pistes
LLB - Saclay - Oct 07 15
Surfaces hydrophobes et texturées
� Super-hydrophobie
Etat Wenzel (imprégné) État Cassie
� Super-lubrification ?
effb Effet « coussin d’air » ?
Effet Fakir, Lotus
Patankar (2005)
Callies et al. (2005)
Réduction de la friction
LLB - Saclay - Oct 07 16
Attentes sur surfaces modèles
� résultat analytique (bandes) Philip (1972), Lauga et Stone.(2004)
�Dynamique moléculaire Cottin et al. (2003)
− = seffL
b φππ
1(2
cos1Log)2(
∞=bS
Fraction φφφφs
de solide (non glissant) S G
Période L
L
b = 0
interface
Glissement effectif :
écoulement
beff ~ 60σ
b ~ 20σ
fixé par la période : beff ~ L
mais si P augmente…
Stabilité de l’état Fakir ?
LLB - Saclay - Oct 07 17
Stabilité ? Passage entre les deux états
� Pression d’invasion
aLP lvcap −
−= θγ cos2L
a
L
a
(Bar) trP
h
avec
[ ]θγ cos1+−=h
PP lvcaptr
Compromis sur L• Robustesse/glissement
�Ordres de grandeur
°≈120θ
2mJ/m 50≈lvγ
(Bar) capP m)( µhm)( µaL −
1 0,5
10 0,05
1 0,2520 0,4910 0,02550 0,045
• Métastable ( ), mais « irréversible »trex PP ≥
LLB - Saclay - Oct 07 18
Ecoulements sur tapis de nanotubes de carbone
� Les surfaces
PECVDC2H2,NH3T = 800 °CV = 600 V5 to 60 minP = 3.5 torr
Coll. équipe NanosourcesJ.-M. Benoît, C. Journet, S. Purcell
Au, Thiols
φ liq � fagots
Journet et al., Eur. Phys. Lett. (2005)θ* ~ 165°
0 2 4
-2
0
1
∆r (µm)
Aut
ocor
r. (
Arb
. Uni
ts)
∆x (µm)
∆y ( µ
m)
-4 0 4
-4
0
4
L mesurée par corrélation d’intensité
L ~ 1 à 7 µm
� Echelle latérale de rugosité L
LLB - Saclay - Oct 07 19
Mesure de beff : méthode
� EnvironnementEspaceur : Film photosensible (35 µm) Vulto et al., Lab on a chip (2005)
NTC
� Vélocimétrie
µ-PIV
beff
LLB - Saclay - Oct 07 20
z (µm)
Glissement effectif mesuré
L beff
-2 0 2 4 6
0
0.2
0.4
v/v 0
-2 0 2 4 6
0
0.2
0.4
v/v 0
-2 0 2 4 6
0
0.2
0.4
z (µµµµm)
v/v 0
beff ~ µm
LLB - Saclay - Oct 07 21
Variation de beff avec l’échelle latérale de rugosité
b ~ µm
b ∝∝∝∝ L Accord avec les prédictions
Gain > 1 odg/ surfaces lisses
• Etat imprégné : Non-glissement• Etat Fakir :
Quantifier la pente?
0 2 4 6
0
0.5
1
1.5
L (µµµµm)
b ( µµ µµ
m)
b, Fakir stateb, impregnated stateTheo. pred. (periodic, Φs=0.2)
beff pour d’autres géométries
Optimiser le phénomène? lois approchées pour des plots
P. Joseph et al., Phys. Rev. Lett. 97, 156104 (2006)
LLB - Saclay - Oct 07 22
beff pour d’autres géométries ?
� Limite φs
LLB - Saclay - Oct 07 23
Cas des plots
s
eff
Lb
φα0
)0( ~ 22 Las =φ
Résolution numérique : équation de Stokesavec condition limite modulée
L
beff)0(
sφ1
325,00 ≈α
%100%2 ≤≤ sφ
Accord quantitatif
0→sφ
LLB - Saclay - Oct 07 24
Quelques remarques ( ΦS Plots plus efficaces !(Phase gaz continue)
�Avec un solide glissant
� En terme d’angle de contact
1ba
v
z
v g
sol +≈
∂∂
α
)1(coscos 0 sseff φθφθ −−= (Loi de Cassie)
eff
eff
Lb
θcos1+∝
Fort glissement associé à °≈180effθ effet non négligeable car ΦS
LLB - Saclay - Oct 07 25
Bilan (limite ΦS
LLB - Saclay - Oct 07 26
En cours… surfaces ultra – glissantes…
a = 0.4 µµµµm et moins…L = 2, 5, 10 µm
Micromachines Laboratory
Collaboration Hong Kong Yi-Kuen Lee, Sunny Chan
University of Science and Technology
0 20 40 600
50
100
150
200
250
z position (µm)
Ve
loci
ty ( µ
m/s
)
Pas de glissement /sommet des plots...
� Surfaces imprégnées � Jouer sur la chimie de surface
Premières mesures
LLB - Saclay - Oct 07 27
Conclusion
Surfaces planes : OTSCDOSOTSCDOSOTSCDOS
|b| < 100 nm
Méthode directe à 100 nm près
(µ-PIV)
• accord avec les prédictions• Insuffisant pour la microfluidique
beff ~ µm
Surfaces super-hydrophobes :
• µ-PIV sur tapis de nanotubes
beff ∝∝∝∝ L
Exploiter les effets de surfaces
Electro-osmose avec glissement, diffusio-phorèse…
0 2 4 6
0
0.5
1
1.5
L (µµµµm)
b ( µµ µµ
m)
b, Fakir stateb, impregnated stateTheo. pred. (periodic, Φ
s=0.2)
Gain encore possible(collab. Hong-Kong)
• Estimation de beff (scaling)s
eff
Lb
φα0
)0( ~ 0→sφ
LLB - Saclay - Oct 07 28
Contributions…
A l’ESPCI : Patrick Tabeling, Armand Ajdari, Guillaume Degré
Au LPMCN : Lyderic Bocquet, Cécile Cottin-Bizonne, Christophe Ybert, Catherine Barentin
Jean-Michel Benoît, Stephen Purcell, Catherine Journet, Sébastien Moulinet (nanotubes)
Khaled Stephan (INL, microfabrication)
MERCI !