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第 6 章 橡胶弹性. Rubber Elasticity. Rubber Products. PB cross-linked. 天然橡胶和合成橡胶(化学交联,硫化) 热塑性弹性体(物理交联) 交联橡胶有高弹性,而未交联橡胶,分子位移,发生永久形变⇒必须硫化。. The definition of rubber. 施加外力时发生大的形变,外力除去后可以回复的弹性材料. 高弹性. 高分子材料力学性能的最大 特点. 粘弹性. 高弹态是聚合物特有的力学状态,典型的代表是各种橡胶。. 高弹性的本质. 熵弹性. 橡胶弹性是由熵变引起的。 - PowerPoint PPT Presentation
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第 6 章橡胶弹性
Rubber Elasticity
Rubber Products
PB cross-linked
•天然橡胶和合成橡胶(化学交联,硫化)•热塑性弹性体(物理交联)•交联橡胶有高弹性,而未交联橡胶,分子位移,发生永久形变⇒必须硫化。
The definition of rubber
施加外力时发生大的形变,外力除去后可以回复的弹性材料
高分子材料力学性能的最大特点
高弹性
粘弹性
高弹态是聚合物特有的力学状态,典型的代表是各种橡胶。
高弹性的本质
橡胶弹性是由熵变引起的。
在外力作用下,橡胶分子链由卷曲状态变为伸展状态,熵减小。
当外力移去后,由于热运动,分子链自发地趋向熵增大的状态。分子链由伸展再回复卷曲状态,因而形变可逆。
熵弹性
外力 回缩
Molecular movements
具有橡胶弹性的条件: 长链 交联足够柔性
橡胶高弹性的特点 形变量大, ε = 1000 %,金属 ε < 1 % (Why?)
长链 , 柔性 形变可恢复 (Why?)
动力 : 熵增;结构:交联 弹性模量小, E = 105N/m2 且随温度升高而增大 塑料 109N/m2 金属 1010 ~ 11N/m2
形变有热效应 蜷曲状态到伸展状态,熵减小,放热 分子摩擦放热 拉伸结晶放热
材料力学基本物理量 应力:材料发生宏观形变时,使原子间或分子间产生附加内应力来抵
抗外力,附加内力与外力大小相等,方向相反。定义单位面积上的附加内力为应力,单位 N/m2 , Pa 。
模量 = 应力 / 应变
弹性模量:表征材料抵抗变形能力的大小 , 其值的大小等于 发生单位应变时的应力。
应变应变:材料受到外力作用,它的几何形状尺寸发生变化,:材料受到外力作用,它的几何形状尺寸发生变化, 这种变化叫应变。这种变化叫应变。
拉伸 Tensile
剪切 Shear
压缩 Compression
单轴拉伸
Uniaxial elongation
双轴拉伸
biaxial elongation
6.1 形变类型
(1) 简单拉伸
0
0 0
l l l
l l
l0 l = l0 + l
A0A
应变
应力
0
F
A 真应力 '
F
A
真应变0
0
lnl
l
dl l
l l
F
F
F
F
F
(2) 简单剪切
F
d
SA0 A0
剪切应变 tanS
d
剪切应力0
s
F
A
剪切位移剪切角
剪切位移 S , 剪切角 , 剪切面间距 d
(3) 均匀压缩
V0
P
V0 - V
均匀压缩应变0
V
V
应力 P
弹性模量 Modulus
简单拉伸: 0
0
FA
Ell
拉伸模量 , 或杨氏模量
简单剪切:0 tan
FG
A
切变模量
均匀压缩: 0PVPB
V
体积模量
柔量:模量的倒数
拉伸柔量 D
切变柔量 J
可压缩度
三种弹性模量间的关系2 (1 ) 3 (1 2 )E G B 各向同性材料
: Poisson’s ratio 泊松比
泊松比 : 在拉伸实验中,材料横向应变与纵向应变之比值的负数
0
0
T
mm
vll
常见材料的泊松比
泊松比数值 解 释
0.5 不可压缩或拉伸中无体积变化
0.0 没有横向收缩
0.49~0.499 橡胶的典型数值
0.20~0.40 塑料的典型数值
6.2 橡胶弹性的热力学分析 Thermodynamical analysis of rubber elasticity
l0 l = l0 + dl
f f
l0 – Original length
f – tensile force
dl – extended length
P— 所处大气压 dV— 体积变化
热力学第一定律First law of thermodynamics
dU =δQ -δW
dU – 体系内能 Internal energy 变化δQ – 体系吸收的热量δW – 体系对外所做功
PdV
fdl
δW = PdV - fdl
假设过程可逆 δQ=TdS热力学第二定律
膨胀功
拉伸功
f f
橡胶在等温拉伸中体积不变, 即 dV=0
dU = TdS + fdl
对 l 求偏导
T,V T,V
U S= T + f
l l
dU =TdS - PdV+fdl
T,V T,V
U Sf = -T
l l
内能变化 熵变化
难以测量 , 要变换成实验中可以测量的物理量
等温等容条件的热力学方程:
此式的物理意义:外力作用在橡胶上,一方面使橡胶的内能随着伸长而变化,另一
方面使橡胶的熵随着伸长而变化。或者说,橡胶的张力是由于变形时,内能发生变化和熵变化而引
起的。
VTVT lsT
luf
, ,)()(
According to Gibbs function —— 吉布斯函数
G=H-TS
Josiah Willard Gibbs (1839~1903)
H=U+PV
H 、 T 、 S 分别为系统的焓 Enthalpy 、热力学温度 Temperature 和熵 Entropy
焓是一种热力学函数,对任何系统来说,焓的定义为:
U 为系统的内能; P 为系统的压力, V 为系统的体积
Making derivation 求导数
dG=dU+PdV+VdP-TdS-SdT
dG=VdP-SdT+fdl
G=U+PV-TS
dU =TdS-PdV+fdl
(1) 恒温恒压, i.e. T, P 不变, dT = dP =0
,
,T P
GdG fdl f
l
(2) 恒压恒长, i.e. P, l 不变 , dP = dl =0
,
,P l
GdG SdT S
T
dG=VdP-SdT+fdl
PTl
Gf
,
lPT
GS
,
Therefore
,T V
S
l
Discussion
, ,P l T V
G
l T
, ,T P l V
G
T l
,l V
f
T
, ,T V T V
U Sf T
l l
, ,T V T V
U Sf T
l l
, ,T V l V
U ff T
l T
, ,T V l V
U ff T
l T
—— 橡胶的热力学方程
将橡皮在等温下拉伸一定长度 l, 然后测定不同温度下的张力 f, 由张力 f 对绝对温度 T 做图 , 在形变不太大的时候得到一条直线 . (dV=0)
,V l
f
T
,T V
U
l
,
0T V
U
l
结果:各直线外推到 T=0K 时,几乎都通过坐标的原点
T,V l,V
U ff = + T
l T
f
T /K直线的斜率为 :
直线的截距为 :
外力作用引起熵变
, , ,T V T V T V
U S Sf T T
l l l
, , ,T V T V T V
U S Sf T T
l l l
•橡胶拉伸时,内能几乎不变•回弹动力是熵增•橡胶弹性是熵弹性
物理意义
拉伸 dl>0, dS<0 dQ<0 拉伸放热
回缩 dl<0, dS>0 dQ>0 回缩吸热
dU=0 dV=0 dU =TdS-PdV+fdl
fdl =-TdS =-dQ
压缩 dl<0 ,但 f <0 ,故 dQ<0 压缩放热
橡胶拉伸过程中的热量变化
6.3 橡胶弹性的统计理论
假
设
橡胶弹性为熵弹性: 构象统计理论计算△ S 宏观应力一应变关系
① 每个交联点由 4 个有效链组成,交联点是无 规分布的。② 两交联点之间的链—网链为高斯链,其末 端距符合高斯分布。③ 交联网络的构象总数是各个网链构象数目 的乘积。④仿射变形。交联被固定在平衡位置,当试 样变形时,这些交联点将以相同的比率变形。
交联点由四个有效链组成
网 链
高斯链 Gaussian chain
对孤立柔性高分子链,若将其一端固定在坐标的原点 (0,0,0) ,那么其另一端出现在坐标 (x,y,z) 处小体积 dxdydz 内的几率:
dxdydzzyxdxdydzzyxW )(exp(),,( 2222
3
2=3/(2Zb2)Z – 链段数目b – 链段长度x
y
z
O
dV = dxdydz
2 2h Zb
一个网链的构象数
)(2/33 2222
),,( zyxezyxW
The entropy lnkS k is Boltzmann's constant
)( 2222 zyxkCS C - constant
仿射形变 Affine deformation
网络中的各交联点被固定在平衡位置上,当橡胶形变时,这些交联点将以相同的比率变形。
形变前 : (xi, yi, zi) 形变后 : (1xi, 2yi, 3zi)
形变前构象熵 )( 2222
, iiiiui zyxkCS
)( 223
222
221
2, iiiidi zyxkCS 形变后
构象熵
uidi SSS ,, The change of entropy
橡胶交联网变形时网链的熵变
构象熵的变化
])1()1()1[( 223
222
221
2iiiii zyxkS
整个网链的构象熵变化
N
iiiii zyxkS
1
223
222
221
2 ])1()1()1[(
平均 ])1()1()1[(22
3
222
221
2 zyxkNS
网链总数 N
Isotropic network 各向同性网络2222
3
1hzyx 网链均方末端距
])1()1()1[(22
3
222
221
2 zyxkNS
2 2 20 2
3
2h Zb h
)3(2
1 23
22
21 NkS
高斯链的特性
]3[ 23
22
212
1 NkTFW STU
Uniaxial elongation 单轴拉伸
1 32
Incompressible
condition 1321
/1
32
)32
(2
1 2
NkTW
)3(2
1 23
22
21 NkTFW
force-elongation ratio relation 力 - 伸长比关系
)32
(2
1 2
NkTW
2
0 ,
2 1
0
2 2
0 0
1 [ (1/ 2) ( 2 / 3]
1 ( )2
2
1 12 2 1/
2
T V
d NkTf
l d
d dNkT
l d d
NkT NkTl l
fdldW
应力 Stress
)1
(1
2000
NkTlAA
f
1 2
1( )N kT
1 2
1( )N kT
N1=N/(A0l0) 单位体积内的网链数
橡胶状态方程 1
橡胶状态方程 2
1c
A
NM
N
NA: Avogadro’s number
- 交联点间链的平均分子量cM
)1
(
)1
()1
(
2
22
c
c
A
c
A
M
RT
M
TkNkT
M
N
一般固体物质符合虎克定律
)1()(
0
0
El
llEE
1
1时
...321)1( 222
1 2
1( )N kT
13N kT 13N kT
结论:形变很小时,交联橡胶的应力 -应变关系符合虎克定律
13E N kT
橡胶形变时体积不变,泊松比为 0.5
GGE 3)1(2
状态方程 1 改写为
1 2 2 2
1 1 1 1( ) ( ) ( )
3N kT E G
E – 初始杨氏模量 G – 初始剪切模量
13E N kT 1G N kT
橡胶状态方程3
13E NkT
6.3.1 橡胶状态方程
1 2
1( )N kT
)1
(2
cM
RT
)1
(2
G
橡胶状态方程 1
橡胶状态方程 2
橡胶状态方程 3
橡胶弹性的理论曲线与实验结果比较
1 2
Theoretical curve
Experimental data
Why? 偏差原因:a 、很高应变,高斯链假设不成立。b 、应变引起结晶作用。
λ < 1.5 时,橡胶的状态方程 与实验符合较好
6.3.2 橡胶状态方程的一般修正
( 1)前因子修正 ( 非高斯链修正 )
2
1 220
1( )
hN kT
h
20
2 / hh - Prefactor 前因子
)1
(20
G2
0 1 20
hG N kT
h
Let
(2) 自由末端修正
]21[)]2
[('
n
c
c
A
ncA M
MM
NMM
NN
1 A
c
N NM
2end A
n
N NM
)21)211n
c
cn
c
MM
M
RTMMNG (kT(
③ 物理缠结和体积变化修正 物理缠结的贡献
交联橡胶在形变时是要发生体积变化的需要进行修正。
)1( 20
1
V
VkTN
)( cM
RTG
④ 仿射变形的修正
交联网的变形不是仿射变形,特别是在较高的应变下。
一般交联点的波动要使模量减小
作为一种简单的改正,在式中引入一个小于 1 的校正因子 A
kT1NAG
6.5 橡胶弹性的影响因素1 、交联网弹性模量与其结构的关系 表征交联网结构的参数及其相互关系
网链的总数 N网链密度 ( 即单位体积中的网链数 )N1= N/V 。交联点数目交联点密度 /V 。网链的平均分子量 Mc
交联点官能度 结构的参数间的相互关系
N2 1/ NNM Ac
由未加控制的方法制备的交联网的结构一般是高度无规的,其交联点的数目和位置基本上是未知的,并且含有对弹性没有贡献的端链和封闭链圈。
模量 2Cl 随交联点功能度的增加而升高, 2C2 随的减小而增加 , 这是非仿射变形引起的对统计理论的偏差的反映。
永久缠结点起附加交联作用,使模量提高.
在非晶模型交联网中,交联密度越高,网链越短,非高斯效应越容易出现,弹性模量大幅度增加。
2.Swelling effect 溶胀效应
溶剂小分子进入橡胶交联网络,不能将其溶解,只能使其溶胀。体系网链密度降低,平均末端距增加,进而模量下降。
溶涨
交联橡胶的溶胀包括两部分:
35
1l m,
Q)21
(V
cM
溶剂分子与大分子链混合,熵增,有利于溶胀胀
分子链拉长,储存弹性能,熵减,不利于溶胀胀
达到溶胀胀平衡
0 elM GGG
Gel
GM
其中: 其中: :: 网链平衡分子量, 网链平衡分子量, Vm,lVm,l :溶剂摩尔体:溶剂摩尔体积积QQ :试样溶胀前后的体积比。:试样溶胀前后的体积比。
cM
推导出溶胀平衡关系式
3 、交联网极限性质与结构的关系 极限性质主要是指极限强度、最大伸长率和断裂行为,
它们是橡胶材料使用性能中的最重要的指标
① 结晶性交联网的应变诱发结晶作用,可引起应力应变曲线的急剧升高,有利于提高其极限性质。
② 端链对橡胶弹性没有贡献,对极限性质不利。
③ 增强填料,可使材料拉伸强度,耐磨性,模量提高,如炭黑。
6.3.3 热塑性弹性体 Thermoplastic elastomer - TPE
兼有橡胶和塑料两者的特性,在常温下显示高弹,高温下又能塑化成型。
生产方法
聚合方法 - 嵌段共聚物 SBS
机械共混法 - 共混物Ethylene propylene rubber/PP
SBS Styrene-Butadiene-Styrene
Hard
Soft
与传统橡胶相比:弹性较差、压缩永久形变大、热稳定性较差、密度较高、价格昂贵。
共混型 TPE
EPDM 硫化乙丙橡胶 /PP 聚丙烯
嵌段型相比:设备投资少、制备工艺简单、性能可调幅度大、成本低。制备方法:简单机械共混、部分动态硫化共混、动态硫化共混。
例题
300K 时将一块橡皮试样拉伸到长度为 0.254m, 需要多大的力 ?
设试样的起始长度为 0.102m, 截面积为 2.58×10-5 ㎡ ,交联前数均分子量 =3×104,交联分子量 =6×103,密度 ρ(300K)=9×102kg·m-3.
5.2102.0
254.0
0
l
l
)103
600021(
6000
1002.69.0)
21(
4
23
n
c
c
A
M
M
M
NN
)(1042.5 319 cm
)1
(2
NKT
2
21619
36.5
)5.2
15.2(3001038.11042.5
cmkg
kgcmcmkgAF 38.11058.236.5 2120