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定常パルサー磁気圏の 数値的解法について. 大阪市立大学 孝森 洋介 with 大川, 諏訪,高本. パルサー磁気圏. ( Goldreich & Julian, 1969 ). こんなような磁気圏を構成したい.. パルサー磁気圏 の数値解. Contopoulos , Kazanas & Fendt (1999). 対称 軸. LC. 電流 分布. 磁束一定線の図. 赤道. 発表 内容. 1. 定常フォースフリーパルサー磁気圏 ・ Grad- Shafranov (GS) 方程式 ・ light cylinder の とりあつかい - PowerPoint PPT Presentation
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/23コンパクト天体で探る極限物理@京都大学
1
定常パルサー磁気圏の数値的解法について
大阪市立大学 孝森 洋介 with 大川,諏訪,高本
17/Feb./2011
/232
パルサー磁気圏
17/Feb./2011 コンパクト天体で探る極限物理@京都大学
こんなような磁気圏を構成したい.
( Goldreich & Julian, 1969 )
/23317/Feb./2011 コンパクト天体で探る極限物理@京都大学
パルサー磁気圏の数値解Contopoulos, Kazanas & Fendt (1999)
LC
磁束一定線の図 電流分布
対称軸
赤道
/234
1. 定常フォースフリーパルサー磁気圏 ・ Grad-Shafranov (GS) 方程式 ・ light cylinder のとりあつかい2. パルサー磁気圏の数値解法( CKF 法)3. 新しい数値解法の提案4. まとめと今後の課題
発表内容
17/Feb./2011 コンパクト天体で探る極限物理@京都大学
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定常軸対称フォースフリーパルサー磁気圏
定常軸対称フォースフリーパルサー磁気圏はこれらの3つの基本量で記述される.
:磁束
:全電流
:磁力線の角速度
基本量 磁場 or 電流
17/Feb./2011 コンパクト天体で探る極限物理@京都大学
中性子星
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Grad-Shafranov方程式
楕円型の準線形偏微分方程式.Light Cylinder ( LC )とよばれる特異面を持つ.
Light Cylinder :
17/Feb./2011 コンパクト天体で探る極限物理@京都大学
/237
Light Cylinder正則条件
LC 上の正則条件は
の場合を考える.(パルサーの場合,磁力線はパルサーと共に剛体回転 しているだろう.)
から LC の位置が分かる.
LC 上の を決める式( Neumann 条件).
17/Feb./2011 コンパクト天体で探る極限物理@京都大学
/238
GS方程式の境界条件
星表面
17/Feb./2011 コンパクト天体で探る極限物理@京都大学
ⅠLC
Ⅱ
Neumann 型境界条件
Ⅰ ,Ⅱそれぞれの領域でGS 方程式を独立に解ける.一般的に得られる解は LCで滑らかではない.
赤道
対称軸
/239
GS方程式の数値計算CKF 法 (Contopoulos, Kazanas & Fendt 1999)
LC星表面
Light Cylinder 上の正則条件
電流を決める式だと思う.
電流を変えながら OLS で滑らかな解が得られるまでイテレーションを行う.
17/Feb./2011 コンパクト天体で探る極限物理@京都大学
対称軸
赤道
/231017/Feb./2011 コンパクト天体で探る極限物理@京都大学
パルサー磁気圏の数値解Contopoulos, Kazanas & Fendt (1999)
LC
磁束一定線の図 電流分布
対称軸
赤道
/2311
・ CKF 法で解は得られるが、 LC で滑らかな解が存在する
という数学的な保証はない.・ CKF 法では電流をイテレーションにかけ数値解を得て
いる. これはトロイダル磁場をイテレーションにかけてい
ること に相当する.つまり,収束した先のトロイダル磁場
が物理的でないものである可能性がある.・ CKF 解では赤道に面倒ごとを押しつける形になってい
る.
CKF法のまとめ
17/Feb./2011 コンパクト天体で探る極限物理@京都大学
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新しいイテレーション法の提案
17/Feb./2011 コンパクト天体で探る極限物理@京都大学
・ GS 方程式の分解・イテレーション方法・ 1 次元テスト計算
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Maxwell 方程式と force-free 条件に分ける.GS方程式の分解
17/Feb./2011 コンパクト天体で探る極限物理@京都大学
Ampere の法則
force-free 条件
磁束に関して独立な楕円型の式が2つ.これらの2つの楕円型の式を同時に満たす磁束
とトロイダル電流を求めなさいという問題にする.
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1. を与える.2. 試験電流をもとに①を解く.3. ② 式から新しい電流 を得る.4. 新しい電流で①を解く.
イテレーションの流れ図
17/Feb./2011 コンパクト天体で探る極限物理@京都大学
・・・①
このステップを①式と②式が同時に満たされるまで
くり返す.
・・・②
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このイテレーション法の特徴
17/Feb./2011 コンパクト天体で探る極限物理@京都大学
・解く式はあくまで①式なので境界条件を設定したら解が
ユニークに決まる.・イテレーション中に LC による特異性はない.・トロイダル電流を変化させているので電流を変える
とい う意味では結局 CKF 法と同じ.( CKF 法ではポロ
イダル電 流を変化させていた.)・収束した先のトロイダル電流が物理的でない可能性
は ある.
・・・①
・・・②
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1次元テスト計算
17/Feb./2011 コンパクト天体で探る極限物理@京都大学
1 次元問題に落としてテスト計算.
Ex. )ヘリカル磁場(ねじれた一様磁場解)
ここで, は定数.磁場のゼロでない成分は
まずはこの解析解が得られるかテストする.
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LCの内側だけ
17/Feb./2011 コンパクト天体で探る極限物理@京都大学
LC を超えると収束しない. LC の外側だけを数値領域
にしても収束しない.
/2318
電流の与え方を変える
17/Feb./2011 コンパクト天体で探る極限物理@京都大学
電流の与え方を変える.② 式の右辺を試験電流にしていたのを変えて左辺
を試験電流にする.
・・・①
・・・②
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LCの外側だけ
17/Feb./2011 コンパクト天体で探る極限物理@京都大学
LC を超えると収束しない. LC の内側だけを数値領域
にしても収束しない.
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ひっくり返し法
17/Feb./2011 コンパクト天体で探る極限物理@京都大学
LC を境に電流の与え方を変える.
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ひっくり返し法の結果
17/Feb./2011 コンパクト天体で探る極限物理@京都大学
数値解は収束.解析解とよく一致.
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トロイダル電流
17/Feb./2011 コンパクト天体で探る極限物理@京都大学
緑 : LC の外側だけ(数値解)
青 : ひっくり返し法(数値解)ピンク : 解析解
LC 付近があやしい気がする・・・.
赤 : LC の内側だけ(数値解)
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まとめ
17/Feb./2011 コンパクト天体で探る極限物理@京都大学
定常軸対称 force-free 系の数値解を得るためのイテレーションの提案をした.テスト計算としてヘリカル磁場を数値的に求めた.うまくいってそうだけど結局 LC 付近が結局あやし
い?さらに,ひっくり返し法は LC 直上でひっくり返さ
ないと収束しない. 今後の課題・ 2 次元計算.→ 大川くんが作成.同じような状況.・できれば LC の位置を気にせず収束するようにした
い.・ブラックホール磁気圏もやってみる.・・・