Ｒｅｖｉｅｗｓ

ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ　　Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．２，２０１７　 ６１　　　

Ｎｅｗ－ｃｏｎｃｅｐｔ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅ　ｄｙｎａｍｉｃｓｃｏｕｐｌｉｎｇ　ｐｌａｓｍａ　ａｎｄ　ｐａｒｔｉｃｌｅｓＣＵＩ　Ｗｅｉ，ＲＥＮ　ＹｉＨｕａ　＆ＬＩ　ＳｈｕｉＱｉｎｇ（李水清）＊

Ｋｅｙ　Ｌａｂｏｒａｔｏｒｙ　ｆｏｒ　Ｔｈｅｒｍａｌ　Ｓｃｉｅｎｃｅ　ａｎｄ　Ｐｏｗｅｒ　Ｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ　ｏｆ　Ｍｉｎｉｓｔｒｙ　ｏｆ　Ｅｄｕｃａｔｉｏｎ，Ｄｅｐａｒｔｍｅｎｔ　ｏｆ　Ｔｈｅｒｍａｌ　Ｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ，Ｔｓｉｎｇｈｕａ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，Ｂｅｉｊｉｎｇ　１０００８４，Ｃｈｉｎａ

Ｒｅｃｅｉｖｅｄ　Ａｐｒｉｌ　１５，２０１７；ａｃｃｅｐｔｅｄ　Ｍａｙ　２０，２０１７

　　＊ Ｃｏｒｒｅｓｐｏｎｄｉｎｇ　ａｕｔｈｏｒ．Ｅ－ｍａｉｌ：ｌｉｓｈｕｉｑｉｎｇ＠ｔｓｉｎｇｈｕａ．ｅｄｕ．ｃｎ

Ａｂｓｔｒａｃｔ　 Ｔｈｅ　ｃｏｕｐｌｉｎｇ　ｏｆ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅ　ｗｉｔｈ　ｄｉｓｃｒｅｔｅ　ｐｌａｓｍａ　ｏｒ　ｐａｒｔｉｃｌｅ　ｐｈａｓｅｓ　ｏｆｆｅｒｓ　ｐｒｏｍｉｓｉｎｇｏｐｐｏｒｔｕｎｉｔｉｅｓ　ｉｎ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ａｎｄ　ｎａｎｏｍａｔｅｒｉａｌ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ．Ｏｖｅｒ　ｒｅｃｅｎｔ　ｙｅａｒｓ，ｓｔｕｄｉｅｓ　ｏｎ　ｔｈｅｄｙｎａｍｉｃｓ　ａｎｄ　ｓｔａｂｉｌｉｚａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅｓ　ｈａｖｅ　ｐｒｏｄｕｃｅｄ　ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔ　ｐｒｏｇｒｅｓｓ．Ｓｔａｒｔｉｎｇ　ｆｒｏｍ　ｓｗｉｒｌ－ｓｔａｂｉｌｉｚｅｄｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ，ｗｅ　ｆｏｃｕｓ　ｍａｉｎｌｙ　ｏｎ　ｔｗｏ　ｒｅｃｅｎｔ　ｔｒｅｎｄｓ　ｉｎ　ｒｅｖｉｅｗｉｎｇ　ｔｈｅｓｅ　ｎｅｗ　ｃｏｎｃｅｐｔｓ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｆｉｅｌｄ　ｏｆｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｒｅｌａｔｅｄ　ｔｏ　ｅｌｅｃｔｒｉｃａｌｌｙ／ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ａｎｄ　ｆｌａｍｅ　ａｅｒｏｓｏｌ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ　ｏｆｎａｎｏｍａｔｅｒｉａｌｓ．Ｗｅ　ｏｒｇａｎｉｚｅ　ｔｈｅ　ｍａｔｅｒｉａｌ　ｂｙ　ｆｏｕｒ　ｔｈｅｍｅｓ：（ａ）ｕｎｓｔｅａｄｙ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ａｎｄ　ｃｏｎｔｒｏｌｍｅｔｈｏｄｓ；（ｂ）ｅｌｅｃｔｒｉｃａｌｌｙ－ａｎｄ　ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｃｏｎｔｒｏｌ；（ｃ）ｓｗｉｒｌ－ｆｌａｍｅ－ｂａｓｅｄｓｙｎｔｈｅｓｉｓ　ｏｆ　ｎａｎｏｃｏｍｐｏｓｉｔｅｓ；ａｎｄ（ｄ）ｉｎ　ｓｉｔｕ　ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃ　ｍｅｔｈｏｄｓ　ｆｏｒ　ｔｈｅ　ｃｏｍｐｌｅｘ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ａｂｏｖｅ．

Ｋｅｙｗｏｒｄｓ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅ　ｄｙｎａｍｉｃｓ；ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ；ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ；ｆｌａｍｅ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ；ｉｎｓｉｔｕｄｉａｇｎｏｓｔｉｃｓｄｏｉ：１０．１６２６２／ｊ．ｃｎｋｉ．１００５－０８４１．２０１７．０２．００２

１　Ｉｎｔｒｏｄｕｃｔｉｏｎ

Ｔｈｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ—ａ　ｋｅｙ　ｃｏｍｐｏｎｅｎｔ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｉｎｄｕｓｔｒｉａｌ　ｂｕｒｎｅｒ，ｇａｓ　ｔｕｒｂｉｎｅ，ａｅｒｏ－ｅｎｇｉｎｅ，ａｎｄ　ｅｖｅｎ　ｒｏｃｋｅｔｍｏｔｏｒ—ｐｏｓｅｓ　ｍａｎｙ　ｄｉｆｆｉｃｕｌｔ　ｃｈａｌｌｅｎｇｅｓ　ｃｏｎｃｅｒｎｉｎｇ　ｍｏｒｅ　ｒｅｌｉａｂｌｅ　ｉｇｎｉｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｓｔａｂｌｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ，ｌｏｗｅｒｔｏｔａｌ　ｐｒｅｓｓｕｒｅ　ｌｏｓｓ，ｌｏｗｅｒ　ｐｏｌｌｕｔａｎｔ　ｅｍｉｓｓｉｏｎ，ａｎｄ　ｌｏｎｇｅｒ　ｌｉｆｅｔｉｍｅ．Ｔｈｅｓｅ　ｓｔｒｉｃｔ　ｒｅｑｕｉｒｅｍｅｎｔｓ　ｍｉｇｈｔ　ａｔ　ｔｉｍｅｓｓｅｅｍ　ｃｏｎｔｒａｄｉｃｔｏｒｙ　ｃｒｅａｔｉｎｇ　ｄｉｌｅｍｍａｓ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｄｅｓｉｇｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｗｈｏｌｅ　ｅｎｇｉｎｅ　ｏｒ　ｂｕｒｎｅｒ［１］．Ｄｒｉｖｅｎ　ｂｙ　ｔｈｅ　ｌａｔｅｓｔｒｅｑｕｉｒｅｍｅｎｔｓ，ｎｅｗ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｃｏｎｃｅｐｔｓ　ｍａｙ　ａｒｉｓｅ　ｆｒｏｍ　ｉｎｔｅｒｄｉｓｃｉｐｌｉｎａｒｙ　ａｒｅａｓ　ｂｒｉｄｇｉｎｇ　ｔｒａｄｉｔｉｏｎａｌｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｄｙｎａｍｉｃｓ，ｎａｍｅｌｙ　ｏｌｄ　ｂｒａｎｃｈｅｓ　ｏｆ　ｃｈｅｍｉｃａｌ　ｐｈｙｓｉｃｓ，ａｎｄ　ｏｔｈｅｒ　ｄｉｓｃｉｐｌｉｎｅｓ　ａｔ　ｔｈｅ　ｆｒｏｎｔｉｅｒｓ　ｏｆｐｈｙｓｉｃｓ　ｓｕｃｈ　ａｓ　ｐｌａｓｍａ　ｐｈｙｓｉｃｓ，ｃｏｎｄｅｎｓｅｄ　ｍａｔｔｅｒ，ａｎｄ　ｍａｔｅｒｉａｌ　ｐｈｙｓｉｃｓ．Ａｍｏｎｇ　ｔｈｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎｃｏｍｍｕｎｉｔｙ，ｔｈｅ　ｎｅｗ　ｃｏｎｃｅｐｔｓ　ｉｎ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｒｅｓｅａｒｃｈ　ｅｎｃｏｍｐａｓｓ　ａ　ｗｉｄｅ　ｒａｎｇｅ　ｏｆ　ｔｏｐｉｃｓ　ｉｎｃｌｕｄｉｎｇ　ｃａｔａｌｙｔｉｃｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｆｏｒ　ｌｏｗ　ｐｏｌｌｕｔａｎｔ　ｅｍｉｓｓｉｏｎｓ，ｏｘｙ－ｆｕｅｌ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｃｈｅｍｉｃａｌ　ｌｏｏｐｉｎｇ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｆｏｒ　ＣＯ２ｃａｐｔｕｒｅ，ｅｌｅｃｔｒｉｃａｌｌｙ－ｏｒ　ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎｆｏｒ　ｃｏｎｔｒｏｌｌｉｎｇ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓ［２—４］，ａｎｄ　ｆｌａｍｅ　ａｅｒｏｓｏｌｓｙｎｔｈｅｓｉｓ　ｏｆ　ｆｕｎｃｔｉｏｎａｌ　ｎａｎｏｍａｔｅｒｉａｌｓ［５］．Ｉｎ　ｔｈｉｓ　ｒｅｖｉｅｗ，ｔｈｅｓｅ　ｔｗｏ　ｌａｔｔｅｒ　ｉｎｔｅｒｅｓｔｓ　ａｒｅ　ｇａｉｎｉｎｇ　ｍｏｒｅａｔｔｅｎｔｉｏｎ　ｂｅｃａｕｓｅ　ｔｈｅｙ　ａｒｅ　ｓｔｉｌｌ　ｎｏｔ　ｓｏ　ｆａｍｉｌｉａｒ　ｔｏ　ｍａｎｙ　ｄｏｍｅｓｔｉｃ　ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｏｒｓ．Ｔｈｅ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅ，ｗｈｅｔｈｅｒ　ｏｆ　ｇａｓｅｏｕｓ，ｌｉｑｕｉｄ　ｏｒ　ｓｏｌｉｄ　ｆｕｅｌｓ，ｉｓ　ｏｎｅ　ｃｏｍｍｏｎ　ｆｌａｍｅ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ｂｅｉｎｇ　ｕｓｅｄ　ｉｎ

ａ　ｖａｒｉｅｔｙ　ｏｆ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎｓ［６—８］．Ｔｈｅ　ｒｅａｓｏｎ　ｉｓ　ｔｈａｔ　ｓｗｉｒｌｉｎｇ　ａｄｄｓ　ｂｅｎｅｆｉｔｓ　ｏｆ　ｅｎｈａｎｃｉｎｇｍｉｘｉｎｇ，ｉｍｐｒｏｖｉｎｇ　ｆｌａｍｅ　ｓｔａｂｉｌｉｔｙ，ａｎｄ　ｉｎｃｒｅａｓｉｎｇ　ｒｅｓｉｄｅｎｃｅ　ｔｉｍｅ　ｏｆ　ｒｅａｃｔａｎｔｓ．Ｈｏｗｅｖｅｒ，ｔｈｅ　ｒｉｓｅ　ｉｎｓｔｒｉｎｇｅｎｔ　ＮＯｘｅｍｉｓｓｉｏｎ　ｓｔａｎｄａｒｄｓ　ｐｕｓｈｅｓ　ｔｈｅ　ｏｐｅｒａｔｉｏｎ　ｒｅｇｉｍｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ　ｏｆ　ａｎ　ｅｎｇｉｎｅ，ｇａｓ　ｔｕｒｂｉｎｅｏｒ　ｉｎｄｕｓｔｒｉａｌ　ｂｕｒｎｅｒ　ｔｏｗａｒｄｓ　ｔｈｅ　ｌｅａｎ　ｂｌｏｗ－ｏｆｆ　ｌｉｍｉｔ［９］．Ｉｎ　ａｄｄｉｔｉｏｎ，ｆｏｒ　ｍｏｄｅｒｎ　ａｅｒｏ－ｅｎｇｉｎｅｓ，ｔｈｅ　ｄｅｓｉｇｎｏｆ　ｓｗｉｒｌ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒｓ　ｆａｃｅ　ｍｏｒｅ　ｓｔｒｉｃｔ　ｄｅｓｉｇｎ　ｓｐｅｃｉｆｉｃａｔｉｏｎｓ　ｓｐａｎｎｉｎｇ　ｏｐｅｒａｔｉｎｇ　ｒｅｇｉｍｅｓ　ｆｒｏｍ　ｓｔｅａｄｙ（ｃｒｕｉｓｅ）ｓｔａｔｅｓ　ｔｏ　ｆｌｕｃｔｕａｔｉｏｎ（ｃｏｍｂａｔ）ｓｔａｔｅｓ［１０］．Ｌｏｗ－ＮＯｘｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｉｅｓ　ｓｕｃｈ　ａｓ　ｔｈｏｓｅ　ｔｅｒｍｅｄ　ｌｅａｎ

Ｒｅｖｉｅｗｓ

６２　　　 Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．２，２０１７　　ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ

ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｐｒｅ－ｖａｐｏｒｉｚｅｄ（ＬＰＰ）ａｒｅ　ｓｕｓｃｅｐｔｉｂｉｌｉｔｙ　ｔｏ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓ　ａｎｄ　ｐｒｏｎｅ　ｔｏ　ｅｘｔｉｎｃｔｉｏｎ［１１，１２］．Ａｍｏｎｇ　ｔｈｅ　ｖａｒｉｏｕｓ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ｍｏｄｅｓ，ｔｈｅ　ｔｈｅｒｍｏａｃｏｕｓｔｉｃ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ｉｓ　ｔｈｅ　ｍｏｓｔ　ｉｍｐｏｒｔａｎｔ　ｂｅｃａｕｓｅ　ｉｔｃｏｕｐｌｅｓ　ｈｉｇｈ－ａｍｐｌｉｔｕｄｅ　ｈｅａｔ　ｒｅｌｅａｓｅ　ａｎｄ　ｐｒｅｓｓｕｒｅ　ｏｓｃｉｌｌａｔｉｏｎｓ，ｃａｕｓｉｎｇ　ｓｕｒｇｅｓ，ｄｅｔｏｎａｔｉｏｎ，ａｎｄ　ｓｈｕｔｄｏｗｎ，ｍａｙ　ｕｎｄｅｒｍｉｎｅ　ｂｌａｄｅｓ　ａｎｄ　ｗａｌｌｓ，ａｎｄ　ｅｖｅｎ　ｓａｂｏｔａｇｅ　ｔｈｅ　ｅｎｇｉｎｅ　ｓｙｓｔｅｍ ［１３］．Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓ，ｅｑｕｉｖａｌｅｎｔ　ｔｏ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｄｙｎａｍｉｃｓ，ｆｒｏｍ　ａ　ｃｅｒｔａｉｎ　ｐｏｉｎｔ　ｏｆ　ｖｉｅｗ ［１４］，ｍａｙ　ｂｅ　ｕｎｄｅｒｓｔｏｏｄ　ａｓ　ｕｎｓｔｅａｄｙｂｅｈａｖｉｏｒ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｅｘｐｏｓｅｄ　ｔｏ　ｖａｒｉａｔｉｏｎｓ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｅｎｖｉｒｏｎｍｅｎｔ，ｎｏｔａｂｌｙ　ｐｒｅｓｓｕｒｅ，ｖｅｌｏｃｉｔｙ，ａｎｄ　ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ．Ｔｈｕｓ，ａｆｔｅｒ　ｔｈｅ　２０００ｓ，ｔｈｅｒｅ　ｈａｓ　ｂｅｅｎ　ａ　ｓｔｒｏｎｇ　ｒｅｎｅｗｅｄ　ｉｎｔｅｒｅｓｔ，ｂｏｔｈ　ｉｎ　Ｅｕｒｏｐｅ　ａｎｄ　ｉｎｔｈｅ　Ｕ．Ｓ．，ｉｎ　ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｉｎｇ　ｔｕｒｂｕｌｅｎｔ　ｆｌａｍｅ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ　ａｎｄ　ｔｈｅｒｍｏａｃｏｕｓｔｉｃ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓ　ｕｓｉｎｇ　ａ　ｓｗｉｒｌ－ｓｔａｂｉｌｉｚｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ　ａｓ　ｔｈｅ　ｂａｓｉｃ　ｉｎｔｅｒｎａｌ　ｃｏｎｆｉｇｕｒａｔｉｏｎ　ｆｏｒ　ｇａｓ　ｔｕｒｂｉｎｅｓ　ａｎｄ　ａｅｒｏ－ｅｎｇｉｎｅｓ［６，１５—２３］．Ｔｈｅ　ｆｉｒｓｔ　ｉｓｓｕｅ　ａｍｏｎｇ　ｔｈｅ　ｃｏｕｐｌｉｎｇ　ｐｒｏｂｌｅｍｓ　ｔａｃｋｌｅｄ　ｂｙ　ｔｈｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｃｏｍｍｕｎｉｔｙ　ｗａｓ　ｐｌａｓｍａ－ｏｒ

ｅｌｅｃｔｒｉｃａｌｌｙ　ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｃｏｎｔｒｏｌ，ｗｈｉｃｈ　ａｉｍｓ　ａｔ　ｆｕｒｔｈｅｒ　ｅｘｔｅｎｄｉｎｇ　ｏｒ　ｂｒｏａｄｅｎｉｎｇ　ｔｈｅｏｐｅｒａｔｉｏｎａｌ　ｌｉｍｉｔ　ｔｈａｔ　ｓｗｉｒｌ－ｓｔａｂｉｌｉｚｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒｓ　ｈａｖｅ　ａｌｒｅａｄｙ　ａｃｈｉｅｖｅｄ．Ｐｌａｓｍａ，ｅｓｐｅｃｉａｌｌｙ　ｎｏｎ－ｅｑｕｉｌｉｂｒｉｕｍ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅ，ｈａｓ　ｂｅｅｎ　ｗｉｄｅｌｙ　ａｄｏｐｔｅｄ　ｉｎ　ｐｒａｃｔｉｃｅ　ａｓ　ａｎ　ａｃｔｉｖｅ　ａｌｔｅｒｎａｔｉｖｅ　ｔｏ　ｅｎｈａｎｃｅ　ｂｏｔｈ　ｉｇｎｉｔｉｏｎａｎｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ［２４—２９］．Ｉｎｄｅｅｄ，ｔｈｅ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ－ｆｉｅｌｄ／ｆｌａｍｅ　ｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎ　ｗａｓ　ｋｎｏｗｎ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｅａｒｌｙ　２０ｔｈｃｅｎｔｕｒｙ［３０—３４］（Ｆｉｇ．１）．Ｔｗｏ　ｒｅｃｅｎｔ　ｃｏｍｐｒｅｈｅｎｓｉｖｅ　ｒｅｖｉｅｗｓ　ｏｎ　ｔｈｅ　Ｐｒｏｇｒｅｓｓ　ｉｎ　Ｅｎｅｒｇｙ　ａｎｄ　ＣｏｍｂｕｓｔｉｏｎＳｃｉｅｎｃｅ（ＰＥＣＳ）ａｒｅ　ａｖａｉｌａｂｌｅ．Ｓｔａｒｉｋｏｖｓｋｉｙ　ａｎｄ　Ａｌｅｋｓａｎｄｒｏｖ　ｒｅｖｉｅｗｅｄ　ｔｈｅ　ｉｎｆｌｕｅｎｃｅ　ｏｆ　ｎｏｎ－ｅｑｕｉｌｉｂｒｉｕｍｐｌａｓｍａ　ｏｎ　ｉｇｎｉｔｉｏｎ　ａｓ　ｗｅｌｌ　ａｓ　ｔｈｅ　ｅｘｔｅｎｓｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ－ｌｉｍｉｔ［３］；Ｊｕ　ａｎｄ　Ｓｕｎ　ｓｕｍｍａｒｉｚｅｄ　ｔｈｅｋｉｎｅｔｉｃｓ　ａｎｄ　ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃ　ｏｆ　ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ［４］．Ａｓ　ｆａｒ　ａｓ　ｉｎｄｕｓｔｒｉａｌ　ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎｓ　ａｒｅ　ｃｏｎｃｅｒｎｅｄ，ｔｈｅ　Ｕｎｉｔｅｄ　Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ　Ｒｅｓｅａｒｃｈ　Ｃｅｎｔｅｒ（ＵＴＲＣ）ａｐｐｌｉｅｄ　ｔｈｅ　ｅｌｅｃｔｒｏｄｅｓ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｒｅｃｉｒｃｕｌａｔｉｏｎ　ｚｏｎｅ　ｏｆ　ａ　ｓｗｉｒｌ－ｓｔａｂｉｌｉｚｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ．Ｉｎ　ｃｏｎｄｕｃｔｉｎｇ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔｓ　ｕｎｄｅｒ　ｒｅａｌｉｓｔｉｃ　ｇａｓ　ｔｕｒｂｉｎｅ　ｃｏｎｄｉｔｉｏｎｓ，ｔｈｅｙ　ｆｏｕｎｄ　ｔｈａｔｏｓｃｉｌｌａｔｉｏｎｓ　ｗｅｒｅ　ｅｆｆｅｃｔｉｖｅｌｙ　ｄｅｐｒｅｓｓｅｄ［３５］ｓｕｇｇｅｓｔｉｎｇ　ｔｈａｔ　ｔｈｅｒｅ　ｉｓ　ｐｌｅｎｔｙ　ｔｏ　ｅｘｐｌｏｒｅ　ｉｎ　ｔｈｉｓ　ａｒｅａ．Ｔｈｅ　ｓｅｃｏｎｄ　ｃｏｕｐｌｉｎｇ　ｐｒｏｂｌｅｍ　ｆｏｃｕｓｅｄ　ｏｎ　ｉｎ　ｔｈｉｓ　ｒｅｖｉｅｗ　ｉｓ　ｔｈｅ　ｇａｓ－ｐｈａｓｅ　ｆｌａｍｅ　ａｅｒｏｓｏｌ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ　ｏｆ

ｆｕｎｃｔｉｏｎａｌ　ｎａｎｏｍａｔｅｒｉａｌｓ，ｅ．ｇ．，ｎａｎｏｃａｔａｌｙｓｔｓ　ｏｒ　ｎａｎｏ－ｅｎｅｒｇｅｔｉｃ　ｍａｔｅｒｉａｌｓ，ｗｈｉｃｈ　ｃａｎ　ｉｎ　ｔｕｒｎ　ｉｍｐｒｏｖｅｐｅｒｆｏｒｍａｎｃｅ　ｏｆ　ｐｒｏｐｕｌｓｉｏｎ　ｐｌａｔｆｏｒｍｓ．Ｆｏｒ　ｉｎｓｔａｎｃｅ，ｉｎ　ｓｉｔｕ－ｇｅｎｅｒａｔｅｄ　ｎａｎｏｃａｔａｌｙｓｔｓ　ａｒｅ　ｕｓｅｄ　ｂｏｔｈ　ｔｏｅｎｈａｎｃｅ　ａｎｄ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ｅｎｄｏｔｈｅｒｍｉｃ　ｒｅａｃｔｉｏｎｓ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｆｕｅｌ　ｓｙｓｔｅｍ　ｆｏｒ　ｔｈｅｒｍａｌ　ｍａｎａｇｅｍｅｎｔ　ａｎｄ　ｔｏ　ｅｎｈａｎｃｅｉｇｎｉｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｒａｔｅｓ［３６，３７］．Ｉｎ　ｔｈｅ　ｐａｓｔ　ｔｗｏ　ｄｅｃａｄｅｓ，ｆｌａｍｅ　ａｅｒｏｓｏｌ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ　ｈａｓ　ｐｒｏｖｅｄ　ｔｏ　ｂｅｏｎｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｍｏｓｔ　ｓｃａｌａｂｌｅ　ａｎｄ　ｅｃｏｎｏｍｉｃａｌ　ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｉｅｓ　ｆｏｒ　ｐｒｏｄｕｃｉｎｇ　ｗｅｌｌ－ｃｏｎｔｒｏｌｌｅｄ　ｎａｎｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅｄｍａｔｅｒｉａｌｓ，ｉｎｃｌｕｄｉｎｇ　ｓｉｎｇｌｅ　ｍｅｔａｌ－ｏｘｉｄｅ，ｍｉｘｅｄ－ｏｘｉｄｅ　ｎａｎｏｃｏｍｐｏｓｉｔｅ，ａｎｄ　ｃａｒｂｏｎ　ｎａｎｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ，ｆｏｒｗｉｄｅｓｐｒｅａｄ　ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎｓ　ｉｎ　ｒｅｎｅｗａｂｌｅ　ｅｎｅｒｇｙ　ｕｔｉｌｉｚａｔｉｏｎ　ｏｒ　ｅｎｖｉｒｏｎｍｅｎｔａｌ　ｃｏｍｐｌｉａｎｃｅ，ａｓ　ｒｅｐｏｒｔｅｄ　ｉｎ　ａｒｅｃｅｎｔ　ｃｏｍｐｒｅｈｅｎｓｉｖｅ　ｒｅｖｉｅｗ　ｉｎ　ＰＥＣＳ［５］．Ａｍｏｎｇ　ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ　ｂｕｒｎｅｒ　ｔｅｃｈｎｉｑｕｅｓ，ｔｈｅ　ｌｉｑｕｉｄ－ｆｅｄ　ｆｌａｍｅ　ｓｐｒａｙｐｙｒｏｌｙｓｉｓ（ＦＳＰ）ａｎｄ　ｔｈｅ　ｓｐｒａｙ　ｆｌａｍｅ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ（ＳＦＳ）ａｒｅ　ｏｆ　ｍｏｓｔ　ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｃｅ，ｂｅｃａｕｓｅ　ｔｈｅｙ　ａｐｐｌｙ　ｔｏ　ａｌｌｎａｎｏｍａｔｅｒｉａｌｓ　ｃｏｖｅｒｉｎｇ　ｎｅａｒｌｙ　ａｌｌ　ｅｌｅｍｅｎｔｓ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｐｅｒｉｏｄｉｃ　ｔａｂｌｅ，ａｌｏｎｇ　ｗｉｔｈ　ｆａｃｉｌｅ　ｄｏｐｉｎｇ　ｏｆ　ｔｗｏ　ｏｒ　ｔｈｒｅｅｅｌｅｍｅｎｔｓ　ｄｕｒｉｎｇ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ ［３８—４４］．Ｉｎ　ａｌｌ　ｔｈｅｓｅ　ｐｒａｃｔｉｃａｌ　ｐｒｏｃｅｓｓｅｓ，ｔｈｅ　ｎｏｎ－ｕｎｉｆｏｒｍｉｔｙ　ｏｆ　ｓｐｅｃｉｅｓ，ｖｅｌｏｃｉｔｉｅｓ，ａｎｄ　ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅｓ，ｒｅｓｕｌｔｉｎｇ　ｆｒｏｍ　ｔｕｒｂｕｌｅｎｔ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌｏｗｓ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｒｅａｃｔｏｒ，ｃｒｅａｔｅｓ　ｃｏｍｐｌｉｃａｔｅｄｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ－ｔｉｍｅ　ｈｉｓｔｏｒｉｅｓ　ｏｆ　ｐｒｅｃｕｒｓｏｒｓ—ｐａｒｔｉｃｌｅｓ　ｔｈａｔ　ｐｌａｙ　ａｎ　ｉｍｐｏｒｔａｎｔ　ｒｏｌｅ　ｉｎ　ｄｅｔｅｒｍｉｎｉｎｇ　ｔｈｅｍｏｒｐｈｏｌｏｇｉｅｓ　ａｎｄ　ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ　ｏｆ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｚｅｄ　ｎａｎｏｍａｔｅｒｉａｌｓ［４５］．Ｔｈｕｓ，ｔｈｅ　ｃｏｕｐｌｉｎｇ　ｏｆ　ｔｕｒｂｕｌｅｎｔ　ｓｗｉｒｌｆｌａｍｅｓ　ｗｉｔｈ　ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅ　ｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ａｒｅ　ｕｒｇｅｎｔｌｙ　ｓｏｕｇｈｔ　ｆｏｒ　ｂｏｔｈ　ｉｎ　ｓｉｔｕ　ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃｓ　ａｎｄ　ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎｓ［４６］．Ｈｅｒｅ，ｏｕｒ　ｍｏｔｉｖａｔｉｏｎ　ｉｓ　ｔｏ　ｓｕｍｍａｒｉｚｅ　ｃｏｒｒｅｌａｔｉｖｅｌｙ　ｔｈｅ　ｌａｔｅｓｔ　ｐｒｏｇｒｅｓｓ　ｏｎ　ｔｗｏ　ｉｍｐｏｒｔａｎｔ　ｎｅｗ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ

Ｆｉｇ．１　Ｔｉｍｅ　ｌｉｎｅ　ｍａｒｋｉｎｇ　ｔｈｅ　ｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ／ｐｌａｓｍａ　ｆｉｅｌｄ．

Ｒｅｖｉｅｗｓ

ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ　　Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．２，２０１７　 ６３　　　

ｃｏｎｃｅｐｔ　ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｉｅｓ，ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｆｌａｍｅ　ａｅｒｏｓｏｌ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ．Ｍｏｒｅ　ｓｐｅｃｉｆｉｃａｌｌｙ，ｔｈｅ　ｆｏｃｕｓｉｓ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｃｏｕｐｌｉｎｇ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅ／ｅｌｅｃｔｒｉｃｓ　ａｎｄ　ｐａｒｔｉｃｌｅｓ．Ｓｅｃｔｉｏｎ　２ｓｕｍｍａｒｉｚｅｓ　ｔｈｅ　ｓｔｕｄｉｅｓ　ｏｎ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｏｆ　ｕｎｓｔｅａｄｙ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅｓ　ｉｎｃｌｕｄｉｎｇ　ｔｈｅ　ｔｈｅｏｒｉｅｓ　ａｎｄ　ｍｅｔｈｏｄｓ　ｏｆ　ｐａｓｓｉｖｅａｎｄ　ａｃｔｉｖｅ　ｃｏｎｔｒｏｌ．Ｓｅｃｔｉｏｎ　３ｆｏｃｕｓｅｓ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｆｕｎｄａｍｅｎｔａｌ　ｐｈｙｓｉｃｓ　ｐｒｉｎｃｉｐｌｅｓ　ａｎｄ　ａｄｖａｎｃｅｓ　ｉｎ　ｅｌｅｃｔｒｉｃａｌｌｙ－ａｎｄｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｃｏｎｔｒｏｌ．Ｓｅｃｔｉｏｎ　４ｄｉｓｃｕｓｓｅｓ　ｔｈｅ　ｕｔｉｌｉｚａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅｓ　ｉｎｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ．Ｓｅｃｔｉｏｎ　５ｃｏｌｌｅｃｔｓ　ｔｈｅ　ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃ　ｍｅｔｈｏｄｓ　ｆｏｒ　ｍｕｌｔｉｐｌｅ　ｐｈｙｓｉｃｓ　ｆｉｅｌｄｓ　ｉｎｃｌｕｄｉｎｇｆｌａｍｅ，ｐｌａｓｍａ，ａｎｄ　ｃｏｎｄｅｎｓｅｄ　ｐｈａｓｅ．

２　Ｕｎｓｔｅａｄｙ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅｓ：ｄｙｎａｍｉｃｓ　ａｎｄ　ｃｏｎｔｒｏｌ

Ｉｎ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｆａｃｉｌｉｔｉｅｓ，ｓｗｉｒｌ　ｆｌｏｗ　ｉｓ　ｔｈｅ　ｓｉｍｐｌｅ，ｅｆｆｅｃｔｉｖｅ，ａｎｄ　ｄｏｍｉｎａｔｉｎｇ　ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ　ｔｏ　ｓｔａｂｉｌｉｚｅ　ａｆｌａｍｅ［４７］．Ｔｈｅ　ｒｏｔａｔｉｏｎａｌ　ｆｌｏｗ　ｉｎｄｕｃｅｄ　ｂｙ　ａｎ　ａｘｉａｌ　ｖａｎｅ　ｓｗｉｒｌｅｒ　ｏｒ　ｔａｎｇｅｎｔｉａｌ　ｊｅｔｓ　ｅｓｔａｂｌｉｓｈｅｓ　ａ　ｃｅｎｔｒａｌｒｅｃｉｒｃｕｌａｔｉｏｎ　ｚｏｎｅ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ，ａｎｄ　ｐｒｏｖｉｄｅｓ　ａｎ　ａｄｖｅｒｓｅ　ｐｒｅｓｓｕｒｅ　ｇｒａｄｉｅｎｔ　ａｒｅａ　ｆｏｒｃｉｎｇ　ｂｕｒｎｔ　ｇａｓ　ｔｏｒｅｃｉｒｃｕｌａｔｅ．Ｔｈｉｓ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌｏｗ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ｃａｎ　ｓｔａｂｉｌｉｚｅ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ｗｅｌｌ　ｅｖｅｎ　ｗｈｅｎ　ｔｈｅ　ｆｌｏｗ　ｖｅｌｏｃｉｔｙ　ｉｓ　ｍｕｃｈｈｉｇｈｅｒ　ｔｈａｎ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ｓｐｅｅｄ．Ｂｅｃａｕｓｅ　ｏｆ　ｉｔｓ　ｉｎｔｒｉｎｓｉｃ　ｆｅａｔｕｒｅｓ，ｔｈｅ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅ　ｉｓ　ｑｕｉｔｅ　ｓｅｎｓｉｔｉｖｅ　ｔｏ　ａｎｙｅｘｔｅｒｎａｌ　ｄｉｓｔｕｒｂａｎｃｅ　ａｎｄ　ｐｒｏｎｅ　ｔｏ　ｏｓｃｉｌｌａｔｅ［４８］．Ｔｈｅ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍｓ　ｇｏｖｅｒｎｉｎｇ　ｔｈｅ　ｏｓｃｉｌｌａｔｉｎｇ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｍａｉｎｌｙ　ｉｎｃｌｕｄｅ　ｔｈｅ　ｓｙｓｔｅｍ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ，ｔｈｅ　ｉｎｔｒｉｎｓｉｃ

ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ，ａｎｄ　ｔｈｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｃｈａｍｂｅｒ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ （ａｌｓｏ　ｋｎｏｗｎ　ａｓ　ｔｈｅｒｍｏａｃｏｕｓｔｉｃ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ）［４９］．Ｆｉｒｓｔ，ｓｙｓｔｅｍ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓ　ｏｆｔｅｎ　ｏｃｃｕｒ　ｉｎ　ｔｈｅ　ａｎｔｅｒｉｏｒ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｃｈａｍｂｅｒ．Ｆｏｒ　ｉｎｓｔａｎｃｅ，ｉｎ　ａｔｕｒｂｉｎｅ，ｔｈｅ　ｉｎｌｅｔ－ｆｌｏｗ　ｄｉｓｔｏｒｔｉｏｎ　ｏｒ　ｃｏｍｐｒｅｓｓｏｒ　ｓｔａｌｌ　ｃａｎ　ｉｎｄｕｃｅ　ａｎ　ｕｎｓｔｅａｄｙ　ｆｕｎｃｔｉｏｎ　ｗｉｔｈｉｎ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒｓ．Ｉｎ　ｐａｒｔｉｃｕｌａｒ，ｉｎ　ｓｗｉｒｌ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒｓ，ｔｈｅ　ｓｗｉｒｌｅｒ　ｍａｙ　ｃｏｍｐｌｉｃａｔｅ　ｔｈｅ　ｉｎｌｅｔ－ｆｌｏｗ　ｃｏｎｄｉｔｉｏｎｓ．Ｓａｔｔｅｌｍａｙｅｒｒｅｐｏｒｔｅｄ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ａｅｒｏｄｙｎａｍｉｃｓ　ｓｕｃｈ　ａｓ　ｔｈｅ　ｅｑｕｉｖａｌｅｎｃｅ　ｒａｔｉｏ　ｆｌｕｃｔｕａｔｉｏｎｓ　ｓｔｒｏｎｇｌｙ　ａｆｆｅｃｔ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓ［５０］．Ｃａｎｄｅｌ　ｅｔ　ａｌ．ｓｙｓｔｅｍｉｃａｌｌｙ　ｓｔｕｄｉｅｄ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ｏｓｃｉｌｌａｔｉｏｎ　ｃａｕｓｅｄ　ｂｙ　ａ　ｖａｎｅ　ｓｗｉｒｌｅｒ［６］．Ｔｈｅ　ａｘｉａｌ　ａｎｄ　ａｚｉｍｕｔｈａｌ　ｃｏｍｐｏｎｅｎｔｓ　ｄｉｓｔｕｒｂ　ｓｉｍｕｌｔａｎｅｏｕｓｌｙ　ｔｈｅ　ｓｗｉｒｌ　ｎｕｍｂｅｒ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ａｎｇｌｅ　ｗｈｅｎｕｎｓｔｅａｄｙ　ｆｌｏｗ　ｗｉｔｈ　ａｎ　ａｘｉａｌ　ｖｅｌｏｃｉｔｙ　ｐａｓｓｅｓ　ａ　ｖａｎｅ　ｓｗｉｒｌｅｒ．Ｐａｓｃｈｅｒｅｉｔ　ａｎｄ　ｃｏ－ｗｏｒｋｅｒｓ　ｆｕｒｔｈｅｒ　ｓｔｕｄｉｅｄ　ｔｈｅｓｗｉｒｌ－ｆｌａｍｅ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｕｎｄｅｒ　ｆｌｕｃｔｕａｔｉｏｎｓ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｅｑｕｉｖａｌｅｎｃｅ　ｒａｔｉｏ　ａｎｄ　ｆｌｏｗ　ｖｅｌｏｃｉｔｉｅｓ［２１］．Ｓｅｃｏｎｄ，ｔｈｅｉｎｔｒｉｎｓｉｃ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ａｒｉｓｅｓ　ｆｒｏｍ　ｆｌｏｗ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ａｎｄ　ｒｅａｃｔｉｏｎ　ｃｈｅｍｉｓｔｒｙ．Ｔｈｅ　ｗｅｌｌ－ｋｎｏｗｎ　Ｄａｒｒｉｅｕｓ—Ｌａｎｄａｕｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ｔｈｅｒｍａｌ－ｄｉｆｆｕｓｉｖｅ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ａｒｅ　ｍａｉｎ　ｓｕｂｃａｔｅｇｏｒｉｅｓ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｉｎｔｒｉｎｓｉｃ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ［５１，５２］．Ｔｈｅ　ｍｏｓｔ　ｉｍｐｏｒｔａｎｔ　ｏｓｃｉｌｌａｔｉｎｇ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍ　ｉｓ　ｔｈｅ　ｔｈｅｒｍｏａｃｏｕｓｔｉｃ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ，ｗｈｉｃｈ　ｒｅｓｕｌｔｓ　ｆｒｏｍ　ｐｏｓｉｔｉｖｅ

ｆｅｅｄｂａｃｋ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｐｒｅｓｓｕｒｅ　ａｎｄ　ｈｅａｔ－ｒｅｌｅａｓｅ　ｆｌｕｃｔｕａｔｉｏｎｓ　ｄｅｔｅｒｍｉｎｅｄ　ｂｙ　ｔｈｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｃｈａｍｂｅｒ　ｒｅｓｏｎａｎｃｅｍｏｄｅ［５３］．Ｌｏｒｄ　Ｒａｙｌｅｉｇｈ　ｆｉｒｓｔ　ｐｒｏｐｏｓｅｄ　ｆｏｒ　ｔｈｅ　ｌａｔｅｒａｌ　ｔｈｅｒｍｏ－ａｃｏｕｓｔｉｃ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ａ　ｃｒｉｔｅｒｉｏｎ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｈｅａｔａｎｄ　ａｃｏｕｓｔｉｃ　ｅｎｅｒｇｙ．Ｈｅ　ｎｏｔｅｄ　ｔｈａｔ　ｉｆ　ｃｏｎｄｅｎｓｅ　ａｉｒ　ｉｓ　ｈｅａｔｅｄ　ｏｒ　ａｂｓｔｒａｃｔｅｄ　ｆｒｏｍ　ｒａｒｅｆｉｅｄ　ａｉｒ，ｔｈｅ　ｖｉｂｒａｔｉｏｎｉｎｃｒｅａｓｅｓ［５４］．Ｃｈｕ　ｆｕｒｔｈｅｒ　ｄｅｒｉｖｅｄ　ａ　ｆｏｒｍｕｌａ　ｆｏｒ　ｔｈｅ　Ｒａｙｌｅｉｇｈ　ｃｒｉｔｅｒｉｏｎ［５５］．Ｔｏ　ｅｓｔｉｍａｔｅ　ｔｈｅ　ｅｖｏｌｕｔｉｏｎ　ｏｆｔｈｅ　ｈｉｇｈ－ａｍｐｌｉｔｕｄｅ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ，Ｐｕｔｎａｍ　ｇａｖｅ　ａ　ｓｉｍｐｌｅ　ｉｎｔｅｇｒａｌ　ｆｏｒｍ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｃｒｉｔｅｒｉｏｎ，

１Ｔ∫

Ｔ

０ｐ′ｑ′ｄｔ＞０， （１）

ｏｆ　ｗｈｉｃｈ，ｉｆ　ｐｏｓｉｔｉｖｅ，ｔｈｅ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ｉｓ　ａｍｐｌｉｆｉｅｄ，ｏｔｈｅｒｗｉｓｅ，ｉｔ　ｉｓ　ｄａｍｐｅｄ［５６］．Ｔｈｅ　ｃｒｉｔｅｒｉｏｎ　ｃａｓｔｓ　ｔｈｅｓｙｓｔｅｍ　ｉｎｔｏ　ａ“ｔｈｅｒｍｏ－ａｃｏｕｓｔｉｃ　ｗｏｒｌｄ”ｏｒ　ａ“ｆｌａｍｅ－ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｗｏｒｌｄ”．Ｔｈｅ　ｆｏｒｍｅｒ　ｉｓ　ｇｏｖｅｒｎｅｄ　ｂｙ　ｔｈｅ　ｌｉｎｅａｒｄｉｓｔｕｒｂａｎｃｅ　ｅｑｕａｔｉｏｎｓ　ｉｎｃｌｕｄｉｎｇ　ｐ′，ｕ′，ａｎｄ　ｑ′．Ｔｈｅ　ｉｎｌｅｔ　ｆｌｏｗ　ｖｅｌｏｃｉｔｙ　ｆｌｕｃｔｕａｔｉｏｎ　ａｃｔｓ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ，ｔｈｅｎｃｈａｎｇｅｓ　ｔｈｅ　ｐｒｅｓｓｕｒｅ　ａｎｄ　ｒｅｌｅａｓｅｓ　ｈｅａｔ．Ｔｈｅ　ｔｈｅｒｍｏａｃｏｕｓｔｉｃ　ｃｏｕｐｌｉｎｇ　ｔｈｅｎ　ｆｅｅｄｓ　ｔｈｉｓ　ｐｒｅｓｓｕｒｅ　ｏｓｃｉｌｌａｔｉｏｎｂａｃｋ　ｔｏ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ．Ｉｎ　ｔｈｅ　ｌａｔｔｅｒ，ｔｈｅ　ｉｎｌｅｔ　ｄｉｓｔｕｒｂａｎｃｅ　ｔｒｉｇｇｅｒｓ　ａ　ｈｅａｔ－ｒｅｌｅａｓｅ　ｐｕｌｓａｔｉｏｎ　ｃａｕｓｅｄ　ｂｙ　ｔｈｅｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｔｈｅ　ｖｏｒｔｅｘ　ａｎｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ（Ｆｉｇ．２）．Ｔｏ　ｄａｔｅ，ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｏｒｓ　ｈａｖｅ　ｐｒｉｍａｒｉｌｙ　ｌｏｏｋｅｄ　ａｔ　ｔｈｅ　ｔｈｅｒｍｏ－ａｃｏｕｓｔｉｃ　ｗｏｒｌｄ．Ｃａｎｄｅｌ　ｇａｖｅ　ａ　ｃｏｍｐｒｅｈｅｎｓｉｖｅ

ｒｅｖｉｅｗ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｔｈｅ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ－ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ａｎｄ　ｐｒｅｓｓｕｒｅ　ｗａｖｅｓ，ａｎｄ　ｄｅｓｃｒｉｂｅｄｓｅｖｅｒａｌ　ａｃｔｉｖｅ　ｃｌｏｓｅｄ－ｌｏｏｐ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ｍｏｄｅｌｓ　ａｎｄ　ｍｅｔｈｏｄｓ　ｕｓｉｎｇ　ｏｓｃｉｌｌａｔｉｏｎｓ　ａｓ　ｆｅｅｄｂａｃｋ．Ｌｉｅｕｗｅｎ　ｒｅｖｉｅｗｅｄｓｗｉｒｌ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓ　ｃｏｖｅｒｉｎｇ　ｂｏｔｈ　ｎｕｍｅｒｉｃａｌ　ａｎｄ　ｔｈｅｏｒｅｔｉｃａｌ　ａｓｐｅｃｔｓ，ａｎｄ　ｓｕｍｍｅｄ　ｕｐ　ｔｈｅｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｉｏｎｓ　ｏｎ　ｆｌａｍｅｌｅｔｓ　ａｎｄ　ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｅｄ　ｒｅａｃｔｉｏｎ　ｚｏｎｅｓ　ｕｓｉｎｇ　ｂｏｔｈ　ｌｉｎｅａｒ　ａｎｄ　ｎｏｎｌｉｎｅａｒ　ａｎａｌｙｓｅｓ［５７］．Ｌｉａｎｄ　Ｓｕｎ　ｎｕｍｅｒｉｃａｌｌｙ　ｓｔｕｄｉｅｄ　ａｚｉｍｕｔｈａｌ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓ　ａｆｆｅｃｔｅｄ　ｂｙ　ｖｏｒｔｉｃｉｔｙ　ｗａｖｅｓ　ｉｎ　ａｎ　ａｎｎｕｌａｒ　ｃｈａｍｂｅｒ［５８］．Ｇｅｎｅｒａｌｌｙ，ｔｈｅ　ｍｏｄｅｌｉｎｇ　ａｎｄ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｔｈｅｒｍｏａｃｏｕｓｔｉｃ　ｃｏｕｐｌｉｎｇ　ｓｏ　ｆａｒ　ｈａｓ　ｐｒｏｃｅｅｄｅｄ　ｑｕｉｔｅ　ｗｅｌｌ．

Ｒｅｖｉｅｗｓ

６４　　　 Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．２，２０１７　　ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ

Ｆｉｇ．２　Ｍｅｃｈａｎｉｓｍ　ｏｆ　ｔｈｅｒｍｏａｃｏｕｓｔｉｃ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ｉｎ　ａ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｓｙｓｔｅｍ．

Ｃｏｍｐａｒａｔｉｖｅｌｙ，ｔｈｅ　ｒｅｓｅａｒｃｈ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ－ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｗｏｒｌｄ　ｉｓ　ｌｅｓｓ　ｅｘｔｅｎｓｉｖｅ．Ｒｅｃｅｎｔ　ｗｏｒｋ　ｈａｓ　ｍａｉｎｌｙｆｏｃｕｓｅｄ　ｏｎ　ｃｏｎｔｒｏｌｌｉｎｇ　ｔｈｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ｂａｓｅｄ　ｏｎ　ａ　ｌｉｎｅａｒ　ｆｌａｍｅ　ｔｒａｎｓｆｅｒ　ｆｕｎｃｔｉｏｎ　ｏｒ　ａ　ｎｏｎｌｉｎｅａｒｆｌａｍｅ－ｄｅｓｃｒｉｂｉｎｇ　ｆｕｎｃｔｉｏｎ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｕｎｓｔｅａｄｙ　ｈｅａｔ　ｒｅｌｅａｓｅ　ａｎｄ　ｉｎｌｅｔ　ｆｌｏｗ　ｆｌｕｃｔｕａｔｉｏｎｓ．Ｔｈｅ　ｔｈｅｏｒｙ　ｒｅｇａｒｄｉｎｇｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ｔｒａｎｓｆｅｒ　ｆｕｎｃｔｉｏｎ　ｉｓ　ｂａｓｅｄ　ｏｎ　ａ　ｔｉｍｅ－ｌａｇ　ｐｈｅｎｏｍｅｎｏｎ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｉｎｌｅｔ　ｖｅｌｏｃｉｔｙ　ｆｌｕｃｔｕａｔｉｏｎｓ　ｕ′ａｎｄｈｅａｔ　ｒｅｌｅａｓｅ　ｆｌｕｃｔｕａｔｉｏｎｓ　ｑ′．Ｔｈｅｒｅ　ａｒｅ　ｔｈｒｅｅ　ａｐｐｒｏａｃｈｅｓ　ｗｉｄｅｌｙ　ｕｓｅｄ　ｆｏｒ　ｓｔｕｄｙｉｎｇ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓ　ｄｅｐｅｎｄｉｎｇ　ｏｎ　ａｓｓｕｍｐｔｉｏｎｓ

ａｎｄ　ｓｉｍｐｌｉｆｉｃａｔｉｏｎｓ：ｔｈｅ　ａｃｏｕｓｔｉｃ　ａｎａｌｙｓｉｓ，ｔｈｅ　ｆｕｌｌ　Ｎａｖｉｅｒ—Ｓｔｏｋｅｓ　ｅｑｕａｔｉｏｎ　ｓｏｌｕｔｉｏｎ，ａｎｄ　ｔｈｅ　ｅｎｅｒｇｙｅｑｕａｔｉｏｎ　ａｎａｌｙｓｉｓ ［５９，６０］．Ｆｉｒｓｔ，ｉｎ　ｅａｒｌｙ　ａｃｏｕｓｔｉｃ　ａｎａｌｙｓｅｓ，Ｂｌａｃｋｓｈｅａｒ　ｄｉｓｃｏｖｅｒｅｄ　ｔｈａｔ　ａ　ｌａｍｉｎａｒａｘｉｓｙｍｍｅｔｒｉｃ　ｆｌａｍｅ　ｒｅｓｐｏｎｄｓ　ｌｉｋｅ　ａ　ｌｏｗ－ｐａｓｓ　ｆｉｌｔｅｒ［６１］．Ｍｅｒｋ　ｐｒｏｐｏｓｅｄ　ｉｎｉｔｉａｌｌｙ　ａ　ｎｅｗ　ｍｅｔｈｏｄ　ｕｓｉｎｇ　ｔｈｅｔｒａｎｓｆｅｒ　ｆｕｎｃｔｉｏｎ　ｔｏ　ｄｅｓｃｒｉｂｅ　ｔｈｅ　ｏｓｃｉｌｌａｔｉｏｎ　ｂｕｒｎｉｎｇ［６２］．Ｍａｔｓｕｉ　ｓｔｕｄｉｅｄ　ｔｈｅ　ｔｒａｎｓｆｅｒ　ｆｕｎｃｔｉｏｎｓ　ｏｆ　ｄｉｆｆｅｒｅｎｔｆｌａｔ　ｂｕｒｎｅｒ　ｃｏｎｆｉｇｕｒａｔｉｏｎｓ［６３］．Ｂｅｓｉｄｅｓ　ｔｈｉｓ　ｗｏｒｋ　ｏｎ　ｌｉｎｅａｒ　ｐｅｒｔｕｒｂａｔｉｏｎｓ　ａｎｄ　ｌａｍｉｎａｒ　ｆｌａｍｅｓ，ｒｅｓｅａｒｃｈｅｒｓｈａｖｅ　ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｅｄ　ｔｈｅ　ｐｅｒｆｏｒｍａｎｃｅ　ｏｆ　ｔｕｒｂｕｌｅｎｔ　ｆｌａｍｅｓ　ｉｎ　ｒｅａｌ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒｓ　ｗｏｒｋｉｎｇ　ａｓ　ａ　ｒｅａｌ　ｅｎｇｉｎｅｃｏｍｂｕｓｔｏｒ．Ｂｅｃｋｅｒ　ａｎｄ　Ｇｕｎｔｈｅｒ　ｅｍｐｌｏｙｅｄ　ｐｒｅｓｓｕｒｅ　ｓｅｎｓｏｒｓ　ｉｎ　ａ　ｃｈａｍｂｅｒ　ｔｏ　ｓｔｕｄｙ　ｔｈｅ　ｔｒａｎｓｆｅｒ　ｆｕｎｃｔｉｏｎ　ｏｆ　ａｔｕｒｂｕｌｅｎｔ　ｆｌａｔ　ｆｌａｍｅ［６４］．Ｔｏ　ｒｅｖｅａｌ　ｔｈｅ　ｎｏｎｌｉｎｅａｒｉｔｙ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｏｓｃｉｌｌａｔｉｏｎ，Ｏｇａｔａ　ａｎｄ　Ｙａｎｇｉｎｉｔｉａｌｌｙ　ｕｓｅｄ　ａ　ｄｅｓｃｒｉｂｉｎｇ　ｆｕｎｃｔｉｏｎ　ｔｏ　ａｎａｌｙｚｅ　ａｍｐｌｉｔｕｄｅ　ａｎｄ　ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ　ｏｆ　ｏｓｃｉｌｌａｔｉｏｎｓ［６５］．Ｐａｌｉｅｓ　ｅｔ　ａｌ．ｓｔｕｄｉｅｄ　ｔｈｅ　ｄｅｓｃｒｉｂｉｎｇ　ｆｕｎｃｔｉｏｎ　ｆｏｒ　ａ　ｃｏｎｆｉｎｅｄ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅ　ｂｕｒｎｅｒ　ｓｕｂｊｅｃｔｅｄ　ｔｏ　ａｃｏｕｓｔｉｃ　ｐｅｒｔｕｒｂａｔｉｏｎｓ［１６］．Ｐａｓｃｈｅｒｅｉｔ　ｅｔ　ａｌ．ｓｔｕｄｉｅｄ　ａ　ｓａｔｕｒａｔｉｏｎ　ｐｈｅｎｏｍｅｎｏｎ　ｕｓｉｎｇ　ｔｈｅ　ｄｅｓｃｒｉｂｉｎｇ　ｆｕｎｃｔｉｏｎ　ｆｏｒ　ａ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅ［１７］．Ｂｏｔｈ　ｔｈｅ　ｔｈｅｒｍｏａｃｏｕｓｔｉｃ　ｃｏｕｐｌｉｎｇ　ｍｅｔｈｏｄ　ａｎｄ　ｆｌａｍｅ　ｔｒａｎｓｆｅｒ／ｄｅｓｃｒｉｂｉｎｇ　ｆｕｎｃｔｉｏｎ　ａｒｅ　ａｌｌ　ｂａｓｅｄ　ｏｎ　ｔｈｅａｃｏｕｓｔｉｃ　ａｎａｌｙｓｉｓ．Ａｌｔｈｏｕｇｈ　ｔｈｅｙ　ａｒｅ　ｓｏｍｅｔｉｍｅｓ　ｅｆｆｅｃｔｉｖｅ　ｉｎ　ｔｈｅｉｒ　ｐｒｅｄｉｃｔｉｏｎｓ，ｔｈｅ　ａｎａｌｙｓｉｓ　ｉｇｎｏｒｅｓ　ｓｏｍｅｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎ　ｄｅｔａｉｌｓ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｒｅａｃｔｉｏｎ．Ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｓｅｃｏｎｄ　ａｐｐｒｏａｃｈ，ｔｏ　ｅｘｐｌｏｒｅ　ｔｈｅｓｅ　ｄｅｔａｉｌｓ，ｅｉｔｈｅｒ　ＬＥＳ　ｏｒ　ＤＮＳ　ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎｓ　ｉｓ　ｕｓｅｄ　ｔｏ　ｓｏｌｖｅ　ｔｈｅ

ｆｕｌｌ　Ｎａｖｉｅｒ—Ｓｔｏｋｅｓ　ｅｑｕａｔｉｏｎ．Ｔｈｅ　ｃｏｍｐｒｅｓｓｉｂｌｅ　ＬＥＳ　ｉｓ　ｍｏｒｅ　ｓｕｉｔａｂｌｅ　ｔｈａｎ　ｔｈｅ　ＤＮＳ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｐｅｒｓｐｅｃｔｉｖｅ　ｏｆｃｏｍｐｕｔａｔｉｏｎａｌ　ｃｏｓｔ．Ｔｈｅ　ＬＥＳ　ｍｅｔｈｏｄ　ｃａｎ　ｃｏｍｂｉｎｅ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ｋｉｎｅｔｉｃｓ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｆｌｏｗ　ｐｅｒｔｕｒｂａｔｉｏｎｓ　ｔｏ　ｓｔｕｄｙｔｈｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ［１８］．Ｈｕａｎｇ　ａｎｄ　Ｙａｎｇ　ｓｔｕｄｉｅｄ　ｔｈｅ　ｓｗｉｒｌ－ｆｌａｍｅ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｓｔｅａｄｙ　ｔｏｕｎｓｔｅａｄｙ　ｍｏｄｅ　ｕｓｉｎｇ　ｔｈｅ　ＬＥＳ　ｍｅｔｈｏｄ［１９，２０］．Ｈｅｒｍｅｔｈ　ｕｓｅｄ　ｔｈｅ　ＬＥＳ　ａｎｄ　ｓｉｍｐｌｅ　ｒｅａｃｔｉｏｎ　ｍｏｄｅｌ　ｔｏ　ｓｔｕｄｙｔｗｏ　ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ　ｍｏｄｅｓ　ｏｆ　ａ　ｒｅａｌｉｓｔｉｃ　ｓｗｉｒｌ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ［６６］．Ｐｏｉｎｓｏｔ　ｅｔ　ａｌ．ｃｏｌｌａｂｏｒａｔｅｄ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ＧｅｒｍａｎＡｅｒｏｓｐａｃｅ　Ｃｅｎｔｒｅ（ＤＬＲ），Ｔｕｒｂｏｍｅｃａ，ａｎｄ　ＡＬＳＴＯＭ　ｔｏ　ｓｉｍｕｌａｔｅ　ｔｈｅ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ｍｏｄｅｓ　ａｎｄ　ｅｍｉｓｓｉｏｎｓ　ｏｆｓｗｉｒｌ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒｓ　ｕｓｉｎｇ　ＬＥＳ；ｔｈｅ　ｒｅｓｕｌｔ　ａｃｃｏｒｄｅｄ　ｗｉｔｈ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔｓ［５９，６７］．Ａｌｔｈｏｕｇｈ　ｔｈｅ　ＬＥＳ　ｒｅｖｅａｌｓｓｏｍｅ　ｆｕｎｄａｍｅｎｔａｌ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍｓ　ｏｆ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ，ｔｈｅ　ｃｏｍｐｌｅｘｉｔｙ　ｏｆ　ｔｈｉｓ　ｍｅｔｈｏｄ　ｓｔｉｌｌ　ｒｅｓｔｒｉｃｔ　ｉｔｓａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎ．Ｔｈｅ　ｔｈｉｒｄ　ａｐｐｒｏａｃｈ　ｇｉｖｅｓ　ａｌｓｏ　ｆｒｅｓｈ　ｉｎｓｉｇｈｔ　ｏｎ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓ　ｂｙ　ａｎａｌｙｚｉｎｇ　ｔｈｅ　ｅｎｅｒｇｙ　ｅｑｕａｔｉｏｎ．

Ｔｈｉｓ　ｍｅｔｈｏｄ　ｆｏｃｕｓｅｓ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｇａｉｎ　ｐｒｏｃｅｓｓ　ｄｕｒｉｎｇ　ｈｅａｔ　ｒｅｌｅａｓｅ　ｑ′ａｎｄ　ｏｂｔａｉｎｓ　ｉｔｓ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉｏｎ．Ｔｈｉｓｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉｏｎ　ｍａｙ　ｂｅ　ｅｘｔｒａｃｔｅｄ　ｆｒｏｍ　ｅｉｔｈｅｒ　ｃｈｅｍｉｌｕｍｉｎｅｓｃｅｎｃｅ　ｏｒ　ｆｌｕｏｒｅｓｃｅｎｃｅ　ｉｍａｇｅｓ　ｏｆ　ｈｅａｔ　ｒｅｌｅａｓｅ　ｍａｒｋｅｒｒａｄｉｃａｌｓ　ｓｕｃｈ　ａｓ　ＯＨ，ＣＨ，ＯＨ×ＣＨ２Ｏ，ａｎｄ　ｄｅｒｉｖｅｓ　ｔｈｅ　Ｒａｙｌｅｉｇｈ　Ｉｎｄｅｘ　ｗｈｉｃｈ　ｑｕａｎｔｉｆｉｅｓ　ｔｈｅ　ｅｎｅｒｇｙｆｌｕｃｔｕａｔｉｏｎ　ｑ′．Ｌｅｅ　ａｎｄ　Ｓａｎｔａｖｉｃｃａ　ｍｅａｓｕｒｅｄ　ｔｈｅ　Ｒａｙｌｅｉｇｈ　Ｉｎｄｅｘ　ｖｉａ　ＣＨ　ｃｈｅｍｉｌｕｍｉｎｅｓｃｅｎｃｅ　ｉｍａｇｉｎｇ［６８，６９］．Ｋａｎｇ　ｅｔ　ａｌ．ｓｔｕｄｉｅｄ　ｔｏｒｏｉｄａｌ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ　ｉｎ　ｔｈｅ　Ｒａｙｌｅｉｇｈ　Ｉｎｄｅｘ　ｍａｐ　ｏｎ　ａ　ｓｗｉｒｌ　ｂｕｒｎｅｒ［７０］．Ｈｕａｎｇ

Ｒｅｖｉｅｗｓ

ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ　　Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．２，２０１７　 ６５　　　

Ｆｉｇ．３　Ｄｅｔｅｒｍｉｎａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　Ｒａｙｌｅｉｇｈ　ｉｎｄｅｘ（Ａｄａｐｔｅｄ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｌｉｔｅｒａｔｕｒｅ［６０］ｗｉｔｈ　ｐｅｒｍｉｓｓｉｏｎ）．

ｆｕｒｔｈｅｒ　ａｐｐｌｉｅｄ　ｔｈｅ　ＯＨ－ｐｌａｎａｒ　ｌａｓｅｒ－ｉｎｄｕｃｅｄ　ｆｌｕｏｒｅｓｃｅｎｃｅ（ＰＬＩＦ）ｔｅｃｈｎｉｑｕｅ　ａｎｄ　ｐｒｅｓｓｕｒｅ　ｔｒａｎｓｄｕｃｅｒｓ　ｔｏｃａｌｃｕｌａｔｅ　ｔｈｅ　Ｒａｙｌｅｉｇｈ　Ｉｎｄｅｘ　ｍａｐ （Ｆｉｇ．３），ａｎｄ　ｓｙｓｔｅｍａｔｉｃａｌｌｙ　ｅｘａｍｉｎｅｄ　ｔｈｅ　ｓｗｉｒｌ－ｆｌａｍｅ　ｒｅｓｐｏｎｓｅ　ｔｏａｃｏｕｓｔｉｃ　ｐｅｒｔｕｒｂａｔｉｏｎｓ　ｕｎｄｅｒ　ｄｉｖｅｒｓｅ　ｐｒｅｓｓｕｒｅ　ｃｏｎｄｉｔｉｏｎｓ ［６０］．Ｔｈｅ　Ｒａｙｌｅｉｇｈ　Ｉｎｄｅｘ　ｍｅｔｈｏｄ　ｉｓ　ｍｏｒｅａｃｃｅｓｓｉｂｌｅ　ｃｏｎｃｅｒｎｉｎｇ　ｍｏｎｉｔｏｒｉｎｇ　ｔｈｅ　ｈｅａｔ　ｒｅｌｅａｓｅ　ｆｌｕｃｔｕａｔｉｏｎ，ａｎｄ　ｐｒｏｖｉｄｅｓ　ｍｏｒｅ　ｓｐａｔｉａｌ　ｉｎｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｔｈａｎｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ｔｒａｎｓｆｅｒ／ｄｅｓｃｒｉｂｉｎｇ　ｆｕｎｃｔｉｏｎ．Ｉｔ　ｍａｙ　ｂｅ　ａ　ｐｒｏｍｉｓｉｎｇ　ｔｏｏｌ　ｔｏ　ｐｒｅｆｏｒｍ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｄｙｎａｍｉｃｓｄｉａｇｎｏｓｔｉｃｓ　ａｎｄ　ａｃｔｉｖｅ　ｃｏｎｔｒｏｌ．Ａｐａｒｔ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ａｂｏｖｅ　ｍａｃｒｏｓｃｏｐｉｃ　ｓｔｕｄｉｅｓ　ｏｎ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓ，ｔｈｅ　ｃｏｒｒｅｌａｔｉｏｎ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｔｈｅ

ｍｉｃｒｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ　ｏｆ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅｓ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍｓ　ｒｅｌａｔｅｄ　ｔｏ　ｔｈｅ　ｔｈｅｒｍｏａｃｏｕｓｔｉｃ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓ　ｉｓ　ｎｏｗｒｅｃｅｉｖｉｎｇ　ｓｔｒｏｎｇ　ａｔｔｅｎｔｉｏｎ［７１］．Ｈｅａｔ　ｒｅｌｅａｓｅ　ｉｓ　ａ　ｋｅｙ　ｐａｒａｍｅｔｅｒ　ｉｎ　ｆｌａｍｅ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｔｈａｔ　ｄｅｔｅｒｍｉｎｅｓ　ｔｈｅｆｌａｍｅ　ｓｐｅｅｄ，ｆｌａｍｅ　ｓｕｒｆａｃｅ　ａｒｅａ（ｍｉｃｒｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ），ａｎｄ　ｏｔｈｅｒ　ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓ．Ｒｅａｃｔｉｏｎ　ｃｈｅｍｉｓｔｒｙ　ｏｃｃｕｒｓ　ｉｎｔｈｅ　ｖｅｒｙ－ｔｈｉｎ　ｆｌａｍｅ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｔｈａｔ　ｉｓ　ａｆｆｅｃｔｅｄ　ｂｙ　ｓｔｒｅｔｃｈ　ｒａｔｅ，ｃｕｒｖａｔｕｒｅ，ａｎｄ　ｏｔｈｅｒ　ｆｌｏｗ　ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ．Ｆｉｒｓｔ，ｔｈｅｓｔｒｅｔｃｈ　ｒａｔｅ　ｏｒ　ｆｌｏｗ　ｓｔｒａｉｎ　ｉｓ　ｆｏｕｎｄ　ｔｏ　ｐｌａｙ　ａｎ　ｉｍｐｏｒｔａｎｔ　ｒｏｌｅ　ｉｎ　ｄｅｔｅｒｍｉｎｉｎｇ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｍａｂｉｌｉｔｙ　ａｎｄ　ｆｌａｍｅｓｔａｂｉｌｉｚａｔｉｏｎ．Ｓｅｖｅｒａｌ　ｒｅｓｅａｒｃｈ　ｇｒｏｕｐｓ　ｆｏｕｎｄ　ｔｈａｔ　ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ　ｋｉｎｄ　ｏｆ　ｆｕｅｌｓ　ｈａｖｅ　ｄｉｓｔｉｎｃｔ　ｓｅｎｓｉｔｉｖｉｔｉｅｓ　ｔｏ　ｔｈｅｓｔｒｅｔｃｈ　ｒａｔｅ　ｉｎ　ａｎ　ａｉｒ　ａｔｍｏｓｐｈｅｒｅ［７２—７４］．Ｇａｓｅｓ　ｗｉｔｈ　Ｌｅｗｉｓ　ｎｕｍｂｅｒ　ｌｅｓｓ　ｔｈａｎ　１，ｓｕｃｈ　ａｓ　ｈｙｄｒｏｇｅｎ　ａｎｄｍｅｔｈａｎｅ，ａｒｅ　ｌｉｇｈｔｅｒ　ｔｈａｎ　ａｉｒ；ｔｈｅ　ｌｅａｎ　ｆｌａｍｍａｂｉｌｉｔｙ　ｌｉｍｉｔ　ｃａｎ　ｂｅ　ｅｘｔｅｎｄｅｄ　ｕｎｄｅｒ　ａ　ｈｉｇｈ　ｓｔｒｅｔｃｈ　ｒａｔｅ，ａｎｄｖｉｃｅ　ｖｅｒｓａ．Ｇｈｏｎｉｅｍａ　ａｎｄ　ｃｏ－ｗｏｒｋｅｒｓ　ｅｓｔａｂｌｉｓｈｅｄ　ｔｈｅ　ｃｏｒｒｅｌａｔｉｏｎ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｍａｃｒｏ－ａｎｄ　ｍｉｃｒｏｓｃｏｐｉｃ　ｖｉｅｗｓ　ｉｎ　ａｓｗｉｒｌ－ｓｔａｂｉｌｉｚｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ　ｖｉａ　ｔｈｅ　Ｌｅｗｉｓ　ｎｕｍｂｅｒ［７５］．Ｌｉｅｕｗｅｎ　ｓｕｍｍａｒｉｚｅｄ　ｔｈｅ　ｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐ　ｂｅｔｗｅｅｎｓｔｒｅｔｃｈ　ｒａｔｅ　ａｎｄ　ｆｌａｍｅ　ｓｐｅｅｄ　ｕｓｉｎｇ　ｔｈｅ　Ｋａｒｌｏｖｉｔｚ　ｎｕｍｂｅｒ　ａｎｄ　ｔｈｅ　Ｍａｒｋｓｔｅｉｎ　ｎｕｍｂｅｒ［７６］．Ｆｏｒ　ｌｉｇｈｔ　ｆｕｅｌｓ　ｉｎｌｅａｎ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｈｅａｖｙ　ｆｕｅｌｓ　ｉｎ　ｒｉｃｈ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ，ｉｎ　ｗｈｉｃｈ　ｔｈｅ　Ｍａｒｋｓｔｅｉｎ　ｎｕｍｂｅｒ　ｉｓ　ｎｅｇａｔｉｖｅ，ｈｉｇｈｅｒｓｔｒｅｔｃｈ　ｒａｔｅｓ　ｐｒｏｄｕｃｅ　ｆａｓｔｅｒ　ｆｌａｍｅ　ｓｐｅｅｄｓ．Ｃｌｅａｒｌｙ，ｔｈｅ　ｃｕｒｖａｔｕｒｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｉｓ　ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔｒｅｇａｒｄｉｎｇ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ｓｐｅｅｄ　ａｎｄ　ｈｅａｔ　ｒｅｌｅａｓｅ，ａｎｄ　ｄｏｍｉｎａｔｅｓ　ｔｈｅ　ｌｏｃａｌ　ｆｌａｍｅ　ｄｙｎａｍｉｃｓ［７１］．Ｉｆ　ｔｈｅ　Ｋａｒｌｏｖｉｔｚｎｕｍｂｅｒ，Ｌｅｗｉｓ　ｎｕｍｂｅｒ，ａｎｄ　Ｍａｒｋｓｔｅｉｎ　ｎｕｍｂｅｒ　ｓｕｆｆｉｃｅ　ｉｎ　ｄｅｓｃｒｉｂｉｎｇ　ｔｈｅ　ｍｉｃｒｏｓｃｏｐｉｃ　ｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎ　ｂｅｔｗｅｅｎｓｔｒａｉｎ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ａｎｄ　ｓｗｉｒｌ－ｆｌａｍｅ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｔｈｅｎ　ａ　ｂｒｅａｋｔｈｒｏｕｇｈ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｓｔｕｄｉｅｓ　ｏｆ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓｗｉｌｌ　ｄｅｆｉｎｉｔｅｌｙ　ｆｏｌｌｏｗ．Ｔｏ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ｔｈｅ　ｕｎｓｔｅａｄｙ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｄｙｎａｍｉｃｓ，ｔｈｅ　ｍｅｔｈｏｄｓ　ｗｉｄｅｌｙ　ｕｓｅｄ　ａｒｅ　ｔｈｒｏｕｇｈ　ｅｉｔｈｅｒ　ｐａｓｓｉｖｅ

ｃｏｎｔｒｏｌ　ｏｒ　ａｃｔｉｖｅ　ｃｏｎｔｒｏｌ．Ｐａｓｓｉｖｅ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ｓｅｅｋｓ　ｔｏ　ｒｅｄｕｃｅ　ｔｈｅ　ａｃｏｕｓｔｉｃ　ｓｕｓｃｅｐｔｉｂｉｌｉｔｙ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎｓｙｓｔｅｍ　ｂｙ　ｃｈａｎｇｉｎｇ　ｔｈｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ　ｄｅｓｉｇｎ，ｓｕｃｈ　ａｓ　ｍｏｄｉｆｙｉｎｇ　ｔｈｅ　ｇｅｏｍｅｔｒｉｃ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ　ｏｒｔｈｅ　ｆｕｅｌ　ｉｎｊｅｃｔｉｏｎ　ｓｙｓｔｅｍ．Ｉｎ　ｃｏｎｔｒａｓｔ，ａｃｏｕｓｔｉｃ　ｄａｍｐｅｒｓ，ｓｕｃｈ　ａｓ　Ｈｅｌｍｈｏｌｔｚ　ｒｅｓｏｎａｔｏｒｓ［７７，７８］，ｑｕａｒｔｅｒｗａｖｅ　ｔｕｂｅｓ，ｐｅｒｆｏｒａｔｅｄ　ｐｌａｔｅｓ［７９］ａｎｄ　ａｃｏｕｓｔｉｃ　ｌｉｎｅｒｓ，ｈａｖｅ　ｂｅｅｎ　ｕｓｅｄ　ｉｎ　ｐａｓｓｉｖｅ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ｔｏ　ｒｅｍｏｖｅ　ｔｈｅａｃｏｕｓｔｉｃ　ｅｎｅｒｇｙ　ｆｒｏｍ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｓｙｓｔｅｍｓ．Ｇｅｎｅｒａｌｌｙ，ｐａｓｓｉｖｅ　ａｐｐｒｏａｃｈｅｓ　ｔｅｎｄ　ｔｏ　ｂｅ　ｅｆｆｅｃｔｉｖｅ　ｏｎｌｙ　ｏｖｅｒ　ａｌｉｍｉｔｅｄ　ｒａｎｇｅ　ｏｆ　ｏｐｅｒａｔｉｎｇ　ｃｏｎｄｉｔｉｏｎｓ；ｉｎ　ｏｔｈｅｒ　ｅｘｔｒｅｍｅ　ｃｏｎｄｉｔｉｏｎｓ，ｅｓｐｅｃｉａｌｌｙ　ｉｎ　ｌｏｗ－ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ　ｒｅｇｉｍｅｓ，ｓｕｃｈ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ｍｅｔｈｏｄｓ　ａｒｅ　ｕｓｕａｌｌｙ　ｉｎｅｆｆｅｃｔｉｖｅ．Ｍｏｒｅｏｖｅｒ，ｃｈａｎｇｉｎｇ　ｔｈｅ　ｄｅｓｉｇｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｓｙｓｔｅｍ　ｉｓｕｓｕａｌｌｙ　ｔｉｍｅ－ｃｏｎｓｕｍｉｎｇ　ａｎｄ　ｃｏｓｔｌｙ．

Ｒｅｖｉｅｗｓ

６６　　　 Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．２，２０１７　　ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ

Ａｃｔｉｖｅ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ｐｒｏｖｉｄｅｓ　ｔｈｅ　ａｌｔｅｒｎａｔｉｖｅ　ｒｏｕｔｅ　ｔｏ　ｓｙｓｔｅｍ　ｐｕｌｓｅ　ｓｕｐｐｒｅｓｓｉｏｎ．Ｕｎｄｅｒ　ｔｈｅ　ｇｕｉｄａｎｃｅ　ｏｆ　ｔｈｅｃｏｎｔｒｏｌｌｅｒ（Ｆｉｇ．２），ａｎ　ｅｘｔｅｒｎａｌ　ａｃｔｕａｔｏｒ　ｃａｎ　ａｃｔｉｖｅｌｙ　ｇｅｎｅｒａｔｅ　ａｎｔｉｐｈａｓｅ　ｐｅｒｔｕｒｂａｔｉｏｎｓ　ｔｏ　ｃｏｕｎｔｅｒａｃｔｏｓｃｉｌｌａｔｉｏｎｓ．Ｐａｓｃｈｅｒｅｉｔ　ｅｔ　ａｌ．ａｄｏｐｔｅｄ　ｌｏｕｄｓｐｅａｋｅｒｓ　ａｎｄ　ｓｅｎｓｏｒｓ　ｔｏ　ｉｎｓｔａｌｌ　ａｎ　ａｃｔｉｖｅ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ｓｙｓｔｅｍ　ｆｏｒ　ｔｈｅｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓ　ｏｆ　ａ　ｇａｓ　ｔｕｒｂｉｎｅ　ｓｗｉｒｌ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ［８０］．Ｈａｎｓｏｎ　ｅｔ　ａｌ．ｕｓｅｄ　ａ　ｔｕｎａｂｌｅ　ｄｉｏｄｅ　ｌａｓｅｒ　ｓｙｓｔｅｍ　ｔｏｄｅｔｅｃｔ　ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ　ｏｓｃｉｌｌａｔｉｏｎｓ　ａｎｄ　ｔｏ　ｒｕｎ　ｃｌｏｓｅｄ－ｌｏｏｐ　ｓｕｐｐｒｅｓｓｉｏｎ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｌｅａｎ　ｂｌｏｗｏｕｔ　ｏｆ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅｓ［８１］．Ｍｕｒｕｇａｎａｎｄａｍｅｔ　ａｌ．ａｃｔｉｖｅｌｙ　ｍａｎｉｐｕｌａｔｅｄ　ｔｈｅ　ｆｕｅｌ　ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉｏｎ　ｉｎ　ａ　ｓｗｉｒｌ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ　ｔｏ　ａｖｏｉｄ　ｌｅａｎ　ｂｌｏｗｏｕｔｂｙ　ｄｅｔｅｃｔｉｎｇ　ｓｐｅｃｉｆｉｃ　ｐｒｅｃｕｒｓｏｒｓ［８２］．Ｉｎ　ｔｈｅｓｅ　ａｃｔｉｖｅ　ｃｏｎｔｒｏｌｓ，ｔｈｅ　ｍｅｃｈａｎｉｃａｌ　ｔｅｃｈｎｉｑｕｅｓ　ａｄｊｕｓｔ　ｕｐｓｔｒｅａｍｆｕｅｌ　ｏｒ　ａｉｒ　ｆｌｏｗ；ｈｅｎｃｅ　ｔｈｅ　ｔｉｍｅ　ｌａｇ　ｍｕｓｔ　ｂｅ　ｃｏｎｓｉｄｅｒｅｄ　ｃａｒｅｆｕｌｌｙ．Ｔｈｅｒｅｆｏｒｅ，ｔｈｅ　ｋｅｙ　ｐｒｏｂｌｅｍ　ｏｆ　ｔｈｅｄｙｎａｍｉｃ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ｉｓ　ｔｏ　ｄｅｖｅｌｏｐ　ｐｒｅｄｉｃｔｉｖｅ　ｍｏｄｅｌｓ　ａｇａｉｎｓｔ　ｔｈｅ　ｄｅｌａｙ．Ａ　ｆｌａｍｅ－ｄｙｎａｍｉｃ　ｍｏｄｅｌｅｓｔａｂｌｉｓｈｅｓ　ｔｈｅ　ｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｕｐｓｔｒｅａｍ　ｆｌｏｗ　ｐｅｒｔｕｒｂａｔｉｏｎ　ｕ′ａｎｄ　ｔｈｅ　ｕｎｓｔｅａｄｙ　ｈｅａｔ　ｒｅｌｅａｓｅ　ｑ′．Ｔｈｅｒｅａｒｅ　ｓｅｖｅｒａｌ　ｍｏｄｅｌ　ｖｅｒｓｉｏｎｓ，ｓｕｃｈ　ａｓ　ｔｈｅ　ｓｉｍｐｌｅ　ｎ－τｍｏｄｅｌ［８３，８４］，ｌｉｎｅａｒ　ｆｌａｍｅ　ｔｒａｎｓｆｅｒ　ｍｏｄｅｌ（ＦＴＦ）［８５—８７］，ａｎｄ　ｎｏｎ－ｌｉｎｅａｒ　ｆｌａｍｅ－ｄｅｓｃｒｉｂｉｎｇ　ｆｕｎｃｔｉｏｎ（ＦＤＦ）［８８］．Ａｓ　ａ　ｌｉｎｅａｒ　ｍｏｄｅｌ，ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ－ｔｒａｎｓｆｅｒ－ｆｕｎｃｔｉｏｎ　ｍｏｄｅｌ　ｈａｓ　ｄｉｆｆｉｃｕｌｔｙ　ｉｎ　ｐｒｅｄｉｃｔｉｎｇ　ｓｔｒｏｎｇ　ｎｏｎｌｉｎｅａｒ　ｐｈｅｎｏｍｅｎａ　ｓｕｃｈ　ａｓ　ｄｒｉｆｔ　ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ　ａｎｄ　ｌｉｍｉｔｃｙｃｌｅｓ；ｒｅｓｅａｒｃｈｅｒｓ　ｔｈｅｒｅｆｏｒｅ　ｓｔａｒｔｅｄ　ｕｓｉｎｇ　ＦＤＦｓ　ｔｏ　ｓｔｕｄｙ　ｓｕｃｈ　ｎｏｎ－ｌｉｎｅａｒ　ｐｈｅｎｏｍｅｎａ．Ｆｏｒ　ｅｘａｍｐｌｅ，Ｄｏｗｌｉｎｇ　ｆｉｒｓｔ　ｍｏｄｅｌｅｄ　ｕｎｓｔｅａｄｙ　ｂｅｈａｖｉｏｒ　ｏｆ　ａ　ｄｕｃｔｅｄ　ｆｌａｍｅ　ｓｔａｂｉｌｉｚｅｄ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｗａｋｅ　ｏｆ　ａ　ｂｌｕｆｆ　ｃｅｎｔｅｒ－ｂｏｄｙ［８９］．Ｌｉｅｕｗｅｎ［９０］，Ｂａｌａｃｈａｎｄｒａｎ［９１］，Ｎｏｉｒａｙ［９２，９３］ｅｔ　ａｌ．ｆｕｒｔｈｅｒ　ｉｍｐｒｏｖｅｄ　ｔｈｉｓ　ｍｅｔｈｏｄ　ｆｒｏｍ　ｂｏｔｈｔｈｅｏｒｅｔｉｃａｌ　ａｎｄ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ａｓｐｅｃｔｓ，ａｎｄ　ｆｉｎａｌｌｙ　ｅｓｔａｂｌｉｓｈｅｄ　ａ　ｕｎｉｆｉｅｄ　ｎｏｎｌｉｎｅａｒ　ｆｌａｍｅ　ｄｙｎａｍｉｃ　ｍｏｄｅｌ．

Ｔａｂｌｅ　１　Ｄｉｆｆｅｒｅｎｃｅｓ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｒｅａｌ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｅｎｇｉｎｅｓ　ａｎｄ　ｌａｂｏｒａｔｏｒｙ　ｓｔｕｄｉｅｓ　ｏｆ　ｆｌａｍｅ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ

Ｔｅｃｈｎｉｑｕｅ　ｓｐｅｃｉｆｉｃａｔｉｏｎｓ　 Ｃｏｎｔｅｎｔ

Ｓｉｚｅ／ｖｏｌｕｍｅ　ｆｌｏｗ　ｒａｔｅ　 Ｄａｍｋｈｌｅｒ　ａｎｄ　Ｒｅｙｎｏｌｄｓ　Ｎｕｍｂｅｒｓ　ａｒｅ　ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ

Ｆｌａｍｅ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　 Ｌａｂｏｒａｔｏｒｙ　ａｎｄ　ｒｅａｌ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅ　ａｒｅ　ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ

Ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ　ｓｉｚｅ　 Ａｎｎｕｌａｒ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｃｈａｍｂｅｒ　ｉｎ　ｒｅａｌ　ｅｎｇｉｎｅ　ｓｙｓｔｅｍｓ

Ｐｒｅｍｉｘｅｄ／ｄｉｆｆｕｓｉｏｎ　ｆｌａｍｅ　 Ｐａｒｔｉａｌ－ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｆｌａｍｅ　ｉｎ　ｒｅａｌ　ｅｎｇｉｎｅ　ｓｙｓｔｅｍｓ

Ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ｍｏｄｅ　 Ｆｌｏｗ　ａｎｄ　ａｃｏｕｓｔｉｃ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ｍｏｄｅｓ　ａｒｅ　ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ

Ｓｃａｌａｂｉｌｉｔｙ Ｄｉｆｆｉｃｕｌｔ　ｔｏ　ｕｓｅ　ｌａｂｏｒａｔｏｒｙ　ｒｅｓｕｌｔｓ　ｔｏ　ｓｃａｌｅ－ｕｐ　ｒｅａｌ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒｓ

Ｂｏｕｎｄａｒｙ　ｃｏｎｄｉｔｉｏｎ　 Ｉｎｌｅｔ　ａｎｄ　ｏｕｔｌｅｔ　ｃｏｎｄｉｔｉｏｎｓ　ｌｅａｄ　ｔｏ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ｄｉｆｆｅｒｅｎｃｅ

Ｃｈｅｍｉｃａｌ　ｒｅａｃｔｉｏｎ　 Ｌｉｍｉｔｅｄ　ｋｎｏｗｌｅｄｇｅ　ｏｆ　ｃｈｅｍｉｃａｌ　ｒｅａｃｔｉｏｎ　ｉｎ　ｒｅａｌ　ｓｙｓｔｅｍｓ

Ｈｏｗｅｖｅｒ，ｓｔｕｄｉｅｓ　ｏｎ　ｎｏｎｌｉｎｅａｒ　ＦＤＦｓ　ｆｏｒ　ｒｅａｌｉｓｔｉｃ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｓｙｓｔｅｍ　ｈａｖｅ　ｂｅｅｎ　ｓｃａｎｔ，ａｎｄ　ｔｈｏｓｅ　ｏｎ　ｔｈｅｃｕｒｒｅｎｔ　ｍｏｄｅｌｓ　ｒｅｍａｉｎ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｌａｂｏｒａｔｏｒｙ．Ｉｎ　ｔｈｅ　Ｈｏｔｔｅｌ　Ｌｅｃｔｕｒｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　３６ｔｈ　Ｉｎｔｅｒｎａｔｉｏｎａｌ　Ｓｙｍｐｏｓｉｕｍ　ｏｎＣｏｍｂｕｓｔｉｏｎ，Ｐｏｉｎｓｏｔ　ｐｏｉｎｔｅｄ　ｏｕｔ　ｔｈｅ　ｄｉｆｆｅｒｅｎｃｅｓ　ｉｎ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ｓｔｕｄｉｅｓ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｌａｂｏｒａｔｏｒｙｓｅｔｕｐｓ　ａｎｄ　ｉｎｄｕｓｔｒｉａｌ　ｆａｃｉｌｉｔｉｅｓ（ｓｅｅ　Ｔａｂｌｅ　１ ［１８］）．Ｔｏ　ｎａｒｒｏｗ　ｔｈｅ　ｇａｐ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｔｈｅ　ｔｗｏ，ｔｈｅ　ＧｅｒｍａｎＲｅｓｅａｒｃｈ　Ｆｏｕｎｄａｔｉｏｎ　ｆｕｎｄｅｄ　ｆｒｏｍ　２００２ｔｏ　２００８ａ“Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　Ｎｏｉｓｅ”ｐｒｏｊｅｃｔ　ｔｏ　ｒｅｄｕｃｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ－ｓｙｓｔｅｍｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ａｎｄ　ｎｏｉｓｅ，ｅｓｐｅｃｉａｌｌｙ　ｉｎ　ｓｗｉｒｌ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒｓ［９４］．Ｔｈｉｓ　ｐｒｏｊｅｃｔ　ｏｂｔａｉｎｅｄ　ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔ　ａｃｈｉｅｖｅｍｅｎｔｓｒｅｌａｔｅｄ　ｔｏ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓ　ａｎｄ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ｓｔｒａｔｅｇｉｅｓ，ａｎｄ　ｅｌｅｖａｔｅｄ　ｔｈｅ　Ｇｅｒｍａｎ　ｃｏｍｍｕｎｉｔｙ　ｔｏ　ｔｈｅｆｒｏｎｔｉｅｒ　ｏｆ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｄｙｎａｍｉｃｓ．Ａｓ　ｆｏｒ　ｔｈｅ　ｓｗｉｒｌ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ　ｓｙｓｔｅｍ，ａ　ｄｒａｗｂａｃｋ　ｏｆ　ｔｒａｄｉｔｉｏｎａｌ　ｃｏｎｔｒｏｌｌｉｎｇ　ｍｅｔｈｏｄｓ　ｉｓ　ｔｈｅ　ｌｏｎｇ　ｆｌｏｗ／ｍｉｘ

ｔｉｍｅ．Ｉｆ　ｔｈｅ　ｐｅｒｔｕｒｂａｔｉｏｎｓ　ｆｒｏｍ　ａｃｔｕａｔｏｒｓ　ｈａｖｅ　ｔｈｅ　ｓａｍｅ　ｄｅｇｒｅｅ　ｏｆ　ｉｎｔｒｉｎｓｉｃ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ，ｔｈｅ　ｏｓｃｉｌｌａｔｉｏｎａｍｐｌｉｔｕｄｅｓ　ｃａｎ　ａｍｐｌｉｆｙ　ｕｎｅｘｐｅｃｔｅｄｌｙ．Ｃｏｎｓｉｄｅｒｉｎｇ　ｔｈｅ　ｌｉｍｉｔａｔｉｏｎｓ　ｏｆ　ｃｕｒｒｅｎｔ　ｐａｓｓｉｖｅ　ａｎｄ　ａｃｔｉｖｅ　ｃｏｎｔｒｏｌｓ，ｎｏｖｅｌ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ｍｅｔｈｏｄｓ　ｔｏ　ｍｉｔｉｇａｔｉｏｎ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ａｒｅ　ｎｅｅｄｅｄ　ｔｏ　ｍｅｅｔ　ｍｏｒｅ　ｓｔｒｉｃｔ　ｒｅｑｕｉｒｅｍｅｎｔｓ．

３　Ｃｏｕｐｌｉｎｇ　ｏｆ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅｓ　ｗｉｔｈ　ｐｌａｓｍａ　ａｎｄ　ｅｌｅｃｔｒｉｃｓ

Ｅｌｅｃｔｒｉｃａｌｌｙ－ａｎｄ　ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ｍｅｔｈｏｄｓ　ｃａｎ　ｄｉｒｅｃｔｌｙ　ｍａｎｉｐｕｌａｔｅ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ　ｒａｐｉｄｌｙｂｅｃａｕｓｅ　ｔｈｅ　ｒｅｓｐｏｎｓｅ　ｔｉｍｅ　ｉｓ　ｎｅｇｌｉｇｉｂｌｅ　ｃｏｍｐａｒｅｄ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｄｅｌａｙ　ｔｉｍｅ　ｏｆ　ｍｅｃｈａｎｉｃａｌ　ａｃｔｕａｔｏｒ　ａｎｄ　ｆｌｏｗｍｉｘｉｎｇ　ｉｎ　ａｃｔｉｖｅ　ｃｏｎｔｒｏｌ．Ｄｕｒｉｎｇ　２００９—２０１４，ｔｈｅ　Ｍｕｌｔｉｄｉｓｃｉｐｌｉｎａｒｙ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ　Ｒｅｓｅａｒｃｈ　Ｉｎｉｔｉａｔｉｖｅ　ｐｒｏｊｅｃｔｌａｕｎｃｈｅｄ　ｂｙ　Ａｉｒ　Ｆｏｒｃｅ　Ｏｆｆｉｃｅ　ｏｆ　Ｓｃｉｅｎｔｉｆｉｃ　Ｒｅｓｅａｒｃｈ　ｆｏｃｕｓｅｄ　ｏｎ　ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍｓ，ｐｒｅｄｉｃｔｉｖｅ　ｍｏｄｅｌｉｎｇ，ａｎｄ　ｐｏｔｅｎｔｉａｌ　ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎｓ　ｉｎ　ａｉｒｃｒａｆｔ　ｅｎｇｉｎｅｓ ［２］．Ｔｈｅ　ｐｒｏｊｅｃｔ　ｄｅｖｅｌｏｐｅｄ　ｔｈｅ

Ｒｅｖｉｅｗｓ

ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ　　Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．２，２０１７　 ６７　　　

ｆｕｎｄａｍｅｎｔａｌｓ　ｏｆ　ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｋｉｎｅｔｉｃｓ　ｉｎ　ａ　ｓｈｏｃｋ　ｔｕｂｅ　ａｎｄ　ｒａｐｉｄ　ｃｏｍｐｒｅｓｓｉｏｎ　ｍａｃｈｉｎｅ，ａｎｄｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｅｄ　ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｉｇｎｉｔｉｏｎ／ｆｌａｍｅ－ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ｆｏｒ　ｂｕｒｎｅｒｓ　ｏｆ　ｓｉｍｐｌｅ　ｇｅｏｍｅｔｒｙ（ｅ．ｇ．，ｔｈｅｃｏｕｎｔｅｒｆｌｏｗ　ｂｕｒｎｅｒ），ｂｕｔ　ｐａｉｄ　ｌｉｔｔｌｅ　ａｔｔｅｎｔｉｏｎ　ｔｏ　ｔｈｅ　ｍｏｒｅ－ｒｅａｌｉｓｔｉｃ　ｓｗｉｒｌ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒｓ．Ｅｌｅｃｔｒｉｃａｌｌｙ－ａｎｄ　ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｍｅｔｈｏｄｓ　ｃａｎ　ｂｙｐａｓｓ　ｔｈｅ　ｕｐｓｔｒｅａｍ　ｆｌｏｗ　ｆｌｕｃｔｕａｔｉｏｎ　ｕ′ （Ｆｉｇ．２），ａｎｄ

ｄｉｒｅｃｔｌｙ　ｃｈａｎｇｅ　ｔｈｅ　ｒｅａｃｔｉｏｎ　ｒａｔｅ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ｈｅａｔ－ｒｅｌｅａｓｅ　ｆｌｕｃｔｕａｔｉｏｎ　ｑ′ａｔ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ｆｒｏｎｔｓ．Ｊｕ　ａｎｄ　Ｓｕｎｏｖｅｒｖｉｅｗｅｄ　ｔｈｅ　ｐｒｏｇｒｅｓｓ　ｏｆ　ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｖｉｅｗｐｏｉｎｔ　ｏｆ　ｆｌａｍｅ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ａｎｄｃｈｅｍｉｓｔｒｙ　ｋｉｎｅｔｉｃｓ［４］．Ｉｎｄｅｅｄ，ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｓ　ａ　ｒａｐｉｄ，ｃｈｅｍｉｃａｌｌｙ　ｒｅａｃｔｉｖｅ　ｆｌｏｗ，ａｎｄ　ｈｅｎｃｅ　ｆｌｏｗ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ｉｎｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｐｌａｙｓ　ａ　ｋｅｙ　ｒｏｌｅ　ｉｎ　ｆｌａｍｅ－ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｃｏｎｔｒｏｌ．Ｗｕ　ａｎｄ　Ｌｉ　ｓｕｍｍａｒｉｚｅｄ　ｔｈｅ　ｍａｉｎ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍｓ　ｏｆｐｌａｓｍａ　ｆｌｏｗ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ａｎｄ　ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｉｇｎｉｔｉｏｎ／ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ，ａｎｄ　ｐｒｏｐｏｓｅｄ　ｆｕｓｉｎｇ　ｐｌａｓｍａ　ｆｌｏｗ　ａｎｄｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｃｏｎｔｒｏｌ［９５］．Ｆｉｇ．４ｉｌｌｕｓｔｒａｔｅｓ　ｔｈｅｓｅ　ｖｉｅｗｐｏｉｎｔｓ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍ　ｕｎｄｅｒｌｙｉｎｇ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ－ｆｉｅｌｄ　ａｎｄｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ．

Ｆｉｇ．４　Ｍｅｃｈａｎｉｓｍｓ　ｆｏｒ　ｅｌｅｃｔｒｉｃａｌｌｙ　ｏｒ　ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｃｏｎｔｒｏｌ．

Ｆｉｒｓｔ，ａｓ　ｆａｒ　ａｓ　ｔｈｅ　ｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄ　ａｎｄ　ｆｌａｍｅ　ｉｓ　ｃｏｎｃｅｒｎｅｄ，Ｆｉａｌｋｏｖ　ｓｕｍｍａｒｉｚｅｄ　ｔｈｅｃｈｅｍｉ－ｉｏｎｉｚａｔｉｏｎ　ｐｒｏｇｒｅｓｓ　ｉｎ　ｆｌａｍｅ　ｓｈｅｅｔ　ｔｈａｔ　ｇｅｎｅｒａｔｅｓ　ｉｎ　ｓｉｔｕ　ｗｅａｋ　ｐｌａｓｍａ，ｉｎｃｌｕｄｉｎｇ　ｅｌｅｃｔｒｏｎｓ，Ｈ３Ｏ＋，ＨＣＯ＋ａｎｄ　ｏｔｈｅｒ　ｉｏｎｓ［９６］．Ｇａｎｇｕｌｙ　ｅｔ　ａｌ．ｓｔｕｄｉｅｄ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｓｕｂ－ｂｒｅａｋｄｏｗｎ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄ　ｃａｎ　ｄｒｉｖｅ　ｔｈｅｓｅｃｈａｒｇｅｄ　ｓｐｅｃｉｅｓ，ａｎｄ　ｃｈａｎｇｅ　ｔｈｅ　ｆｌｏｗ　ｆｉｅｌｄ　ｕｓｉｎｇ　ｉｏｎｉｃ　ｗｉｎｄｓ［９７，９８］．Ｍｏｒｅｏｖｅｒ，ｈｉｇｈ－ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ　ｅｌｅｃｔｒｉｃｆｉｅｌｄｓ　ｃａｎ　ｃｈａｎｇｅ　ｔｈｅ　ｄｉｆｆｕｓｉｏｎ　ｒａｔｅｓ　ｏｆ　ｉｏｎｓ　ａｎｄ　ｅｌｅｃｔｒｏｎｓ　ａｎｄ　ｔｈｅｎ　ａｌｔｅｒ　ｔｈｅ　Ｌｅｗｉｓ　ｎｕｍｂｅｒ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｆｕｅｌ［９９］．Ｓｅｃｏｎｄ，ｗｈｅｎ　ｔｈｅ　ｅｘｔｅｒｎａｌ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄ　ａｂｏｖｅ　ｔｈｅ　ｂｒｅａｋｄｏｗｎ　ｔｈｒｅｓｈｏｌｄ　ｉｓ　ａｄｄｅｄ，ｅｘｔｅｒｎａｌ　ｐｌａｓｍａ　ｃａｎ　ｂｅ

ｇｅｎｅｒａｔｅｄ　ａｎｄ　ｉｎｆｌｕｅｎｃｅ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ｔｈｒｏｕｇｈ　ｔｈｅ　ｃｈｅｍｉｃａｌ，ｈｅａｔ　ａｎｄ　ｔｒａｎｓｐｏｒｔ　ｅｆｆｅｃｔｓ（Ｆｉｇ．２）．Ｃｈａ　ｅｔ　ａｌ．ｒｅｐｏｒｔｅｄ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄｓ　ｉｎｄｕｃｉｎｇ　ａ　ｓｔｒｏｎｇ　ｉｏｎｉｃ　ｗｉｎｄ，ｗｈｉｃｈ　ｅｆｆｅｃｔｉｖｅｌｙ　ｄｒｉｖｅｓ　ｔｈｅ　ｐｌａｓｍａ［１００］．Ｌａｃｏｓｔｅ　ｅｔａｌ．ｓｈｏｗｅｄ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅ　ｈｅａｔｓ　ｇａｓｅｓ　ｆａｓｔ，ｃａｎ　ｉｎｄｕｃｅｄ　ｗａｖｅ－ｖｏｒｔｅｘ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ｔｏ　ｍｏｄｉｆｙ　ｔｈｅ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌｏｗｆｉｅｌｄ［１０１］．Ｒｅｃｅｎｔｌｙ，Ｌｉ　ａｎｄ　ｃｏ－ｗｏｒｋｅｒｓ　ｓｔｕｄｉｅｄ　ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｉｇｎｉｔｉｏｎ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍｓ　ｆｏｒ　ｓｏｌｉｄ　ｆｕｅｌｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ［１０２］．Ｒｅｇａｒｄｉｎｇ　ｃｈｅｍｉｃａｌ　ｅｆｆｅｃｔｓ，ｐｌａｓｍａ　ａｄｊｕｓｔｓ　ｔｈｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｃｈｅｍｉｃａｌ　ｒｅａｃｔｉｏｎ　ｐａｔｈｗａｙｓｂｙ　ｇｅｎｅｒａｔｉｎｇ　ｒａｄｉｃａｌｓ，ｅｘｃｉｔｅｄ　ｍｏｌｅｃｕｌｅｓ，ａｎｄ　ｆｕｅｌ　ｆｒａｇｍｅｎｔｓ［１０３］．Ｆｏｒ　ｈｅａｔ　ｅｆｆｅｃｔｓ，Ｏｈｍ　ｈｅａｔｉｎｇ，ｒｉｓｅｓｉｎ　ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ，ａｎｄ　ｔｈｅ　ｅｎｈａｎｃｅｍｅｎｔ　ｉｎ　ｒｅａｃｔｉｏｎ　ｒａｔｅｓ　ａｃｃｏｍｐａｎｙ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅｓ　ｏｒ　ｖａｒｉａｔｉｏｎｓ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｅｌｅｃｔｒｉｃｆｉｅｌｄ［１０４］．Ｍｏｒｅｏｖｅｒ，ｍｕｌｔｉｌａｔｅｒａｌ　ｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎｓ　ａｍｏｎｇ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄｓ，ｐｌａｓｍａ，ａｎｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎｓ　ｄｏ　ｅｘｉｓｔ．Ｆｏｒ　ｉｎｓｔａｎｃｅ，ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ａｎｄ　ｉｔｓ　ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ　ｉｎｆｌｕｅｎｃｅ　ｔｈｅ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｎｕｍｂｅｒ　ｄｅｎｓｉｔｙ，ｗｈｉｃｈ　ｉｎ　ｔｕｒｎ

Ｒｅｖｉｅｗｓ

６８　　　 Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．２，２０１７　　ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ

ｄｅｔｅｒｍｉｎｅｓ　ｔｈｅ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅ　ｐｒｏｐｅｒｔｙ　ａｎｄ　ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉｏｎ［１０５，１０６］．Ｆｏｒ　ｅｌｅｃｔｒｉｃａｌｌｙ　ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｆｌａｍｅ－ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｃｏｎｔｒｏｌ，ｔｈｅ　ｉｏｎｉｃ　ｗｉｎｄｓ　ａｌｓｏ　ｐｌａｙ　ａｎ　ｉｍｐｏｒｔａｎｔ　ｒｏｌｅ．Ｃａｒｌｅｔｏｎ

ａｎｄ　Ｗｅｉｎｂｅｒｇ　ｄｉｓｃｏｖｅｒｅｄ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｏｒｃｅ　ｕｎｄｅｒ　ｌｏｗ－ｇｒａｖｉｔｙ　ｃｏｎｄｉｔｉｏｎｓ　ｃａｎ　ｄｉｒｅｃｔｌｙ　ｒｅｐｌａｃｅ　ｃｏｎｖｅｃｔｉｏｎ［３２］．Ｃｈｕｎｇ　ｅｔ　ａｌ．ｆｏｕｎｄ　ｔｈａｔ　ａｎ　ＡＣ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄ　ｃａｎ　ｅｘｔｅｎｄ　ｔｈｅ　ｂｌｏｗ－ｏｕｔ　ｌｉｍｉｔ　ａｎｄ　ｃｏｎｖｅｒｔ　ｔｈｅ　ｌｉｆｔｅｄｆｌａｍｅ　ｔｏ　ａ　ｂｕｒｎｅｒ－ｓｔａｂｉｌｉｚｅｄ　ｆｌａｍｅ ［１０７］．Ｂｅｌｈｉ　ｅｔ　ａｌ．ｎｕｍｅｒｉｃａｌｌｙ　ｓｔｕｄｉｅｄ　ｔｈｅ　ｓｔａｂｌｅ　ｐｏｉｎｔ　ｓｈｉｆｔｉｎｇｐｈｅｎｏｍｅｎｏｎ，ｐｒｏｐｏｓｅｄ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｂｏｄｙ　ｆｏｒｃｅ　ｃａｎ　ｃｈａｎｇｅ　ｔｈｅ　ｓｔａｂｉｌｉｚａｔｉｏｎ　ｐｏｓｉｔｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｌｉｆｔｅｄｍｏｄｅ　ｔｏ　ｂｕｒｎｅｒ－ｓｔａｂｉｌｉｚｅｄ　ｍｏｄｅ［１０８］．Ｄｅｓｐｉｔｅ　ｔｈｅ　ａｂｏｖｅ　ｗｏｒｋ，ｅｌｅｃｔｒｉｃａｌｌｙ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ｆｏｒ　ｓｗｉｒｌｆｌａｍｅｓ　ｉｓ　ｓｅｌｄｏｍ　ｓｔｕｄｉｅｄ．Ａｓ　ｍｅｎｔｉｏｎｅｄ　ｉｎ　Ｓｅｃｔｉｏｎ　２，ｆｌａｍｅ　ｓｔｒｅｔｃｈｉｎｇ　ｉｓ　ａ　ｋｅｙ　ｆａｃｔｏｒ　ｉｎ　ｓｗｉｒｌ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ．Ｌｉ　ａｎｄ　ｃｏ－ｗｏｒｋｅｒｓ　ｅｍｐｌｏｙｅｄ　ａ　ｓｉｍｐｌｅ　ｓｔｒａｉｎｅｄ　ｆｌａｍｅ，ｗｉｔｈ　ｈｉｇｈ　ｓｔｒｅｔｃｈ，ｔｏ　ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｅ　ｔｈｅ　ｏｓｃｉｌｌａｔｉｏｎｓ　ｏｆｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ｆｒｏｎｔ　ｄｒｉｖｅｎ　ｂｙ　ａｎ　ＡＣ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄ．Ｔｈｉｓ　ＡＣ　ｆｉｅｌｄ　ｉｎｄｕｃｅｓ　ａ　ｖａｒｉａｔｉｏｎ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ｓｕｒｆａｃｅｓ，ｃａｕｓｉｎｇ　ｆｌｕｃｔｕａｔｉｏｎｓ　ｉｎ　ｈｅａｔ　ｒｅｌｅａｓｅ，ａｎｄ　ｉｎｄｕｃｉｎｇ　ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔ　ｎｏｉｓｅ（Ｆｉｇ．５）［１０９］．Ｔｈｉｓ　ｉｍｐｌｉｅｓ　ｔｈａｔ　ｗｅｃａｎ　ｉｎｖｅｒｓｅｌｙ　ａｐｐｌｙ　ｔｈｉｓ　ｉｎｔｅｒｅｓｔｉｎｇ　ｐｈｅｎｏｍｅｎｏｎ　ｔｏ　ｍｉｔｉｇａｔｅ　ｔｈｅ　ｇｅｎｅｒａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓ　ｉｎ　ｈｉｇｈ－ｓｔｒｅｔｃｈｓｔｒａｉｎｅｄ　ｏｒ　ｓｗｉｒｌ－ｓｔａｂｉｌｉｚｅｄ　ｆｌａｍｅｓ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｆｕｔｕｒｅ．

Ｆｉｇ．５　Ｍｏｄｅ　ｔｒａｎｓｉｔｉｏｎ　ｏｆ　ｆｌａｍｅ　ａｎｄ　ｓｏｕｎｄ　ｐｒｅｓｓｕｒｅ　ｌｅｖｅｌｓ（Ａｄａｐｔｅｄ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｌｉｔｅｒａｔｕｒｅ［１０９］ｗｉｔｈ　ｐｅｒｍｉｓｓｉｏｎ）．

Ｔｈｅｎ，ａｓ　ｆｏｒ　ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｆｌａｍｅ－ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｃｏｎｔｒｏｌ，ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ　ｐｏｗｅｒ　ｓｕｐｐｌｉｅｓ　ｇｅｎｅｒａｔｅ　ｓｅｖｅｒａｌ　ｔｙｐｅｓ　ｏｆｅｑｕｉｌｉｂｒｉｕｍ　ａｎｄ　ｎｏｎ－ｅｑｕｉｌｉｂｒｉｕｍ　ｐｌａｓｍａ．Ｔｈｅｓｅ　ｋｉｎｄｓ　ｏｆ　ｐｌａｓｍａ　ａｒｅ　ｅａｓｙ　ｔｏ　ｃｌａｓｓｉｆｙ　ｄｅｐｅｎｄｉｎｇ　ｏｎ　ｔｈｅｒｅｄｕｃｅｄ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄ　ａｎｄ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ（Ｆｉｇ．６）．Ｈｅｒｅ　ｔｈｅ　ｏｒａｎｇｅ　ａｒｅａ　ｄｅｓｉｇｎａｔｅｓ　ｆｌａｍｅ　ｗｅａｋｐｌａｓｍａ　ｇｅｎｅｒａｔｅｄ　ｂｙ　ｈｉｇｈ－ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ　ｃｈｅｍｉ－ｉｏｎｉｚａｔｉｏｎ　ｒｅａｃｔｉｏｎｓ，ｔｈｅ　ｇｒｅｅｎ　ａｒｅａ　ｍａｒｋｓ　ｅｑｕｉｌｉｂｒｉｕｍｐｌａｓｍａ，ａｎｄ　ｔｈｅ　ｂｌｕｅ　ａｒｅａｓ　ｉｎｄｉｃａｔｅ　ｎｏｎ－ｅｑｕｉｌｉｂｒｉｕｍ　ｐｌａｓｍａ，ｓｕｃｈ　ａｓ　ｍｉｃｒｏｗａｖｅ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅ，ｄｉｅｌｅｃｔｒｉｃｂａｒｒｉｅｒ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅ（ＤＢＤ），ｇｌｉｄｉｎｇ　ａｒｃ，ｆｉｌａｍｅｎｔａｒｙ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅ，ｇｌｏｗ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅ，ａｎｄ　ｎａｎｏｓｅｃｏｎｄ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅ．Ａｓ　ｔｈｅ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｅｎｅｒｇｙ　ｉｎｃｒｅａｓｅｓ，ｉｔｓ　ｋｉｎｅｔｉｃ　ｅｆｆｅｃｔｓ　ｏｎ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｓｔｒｅｎｇｔｈｅｎ；ａｓ　ｔｈｅ　ｒｅｄｕｃｅｄ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄｉｎｔｅｎｓｉｆｉｅｓ，ｔｈｅ　ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ　ｏｆ　ｅｎｅｒｇｙ　ｄｅｐｏｓｉｔｉｏｎ　ｉｎ　ｐｌａｓｍａ　ｉｎｃｒｅａｓｅｓ．Ｎｏｎ－ｅｑｕｉｌｉｂｒｉｕｍ　ｐｌａｓｍａ　ｗｉｔｈ　ｈｉｇｈｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ　ｅｘｈｉｂｉｔ　ｈｉｇｈ　ｃｈｅｍｉｃａｌ　ａｃｔｉｖｉｔｉｅｓ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ，ｗｈｉｃｈ　ｃａｎ　ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔｌｙ　ｅｎｈａｎｃｅｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｂｙ　ｂｒｏａｄｅｎｉｎｇ　ｔｈｅ　ｂｌｏｗ－ｏｕｔ　ｌｉｍｉｔ　ａｎｄ　ｅｌｉｍｉｎａｔｉｎｇ　ｕｎｓｔｅａｄｉｎｅｓｓ．Ｓｔａｒｉｋｏｖｓｋｉｉ　ｅｔａｌ．ｅｍｐｌｏｙｅｄ　ｎａｎｏｓｅｃｏｎｄ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅ　ｐｌａｓｍａ，ｗｈｉｃｈ　ｄｒａｍａｔｉｃａｌｌｙ　ｉｎｃｒｅａｓｅｓ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ｂｌｏｗ－

ｏｕｔ　ｌｉｍｉｔ　ａｎｄ　ｄｅｃｒｅａｓｅｓ　ｉｇｎｉｔｉｏｎ　ｄｅｌａｙ　ｔｉｍｅ［１１０］．Ｉｎ　ｔｈｅ　ＥＭ２Ｃ　Ｌａｂｏｒａｔｏｒｙ，ｔｈｅ　ｌｅａｎ　ｆｌａｍｍａｂｉｌｉｔｙ　ｌｉｍｉｔ　ｗａｓｅｘｔｅｎｄｅｄ　ｆｒｏｍ　０．４１ｔｏ　０．１１ａｐｐｌｙｉｎｇ　ｎａｎｏｓｅｃｏｎｄ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅｓ　ｉｎ　ａ　ｌａｂｏｒａｔｏｒｙ－ｓｃａｌｅｄ　ｓｗｉｒｌ　ｔｕｒｂｉｎｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ［１１１］．Ｆｌａｍｅ　ｓｔａｂｉｌｉｚａｔｉｏｎ　ｗｉｔｈ　ｉｔｓ　ｐｌａｓｍａ－ｅｎｈａｎｃｅｄ　ｅｆｆｅｃｔｓ　ｈａｓ　ａｔｔｒａｃｔｅｄ　ｉｎｔｅｎｓｉｖｅ　ａｔｔｅｎｔｉｏｎ　ａｍｏｎｇｒｅｓｅａｒｃｈｅｒｓ．Ｍｏｅｃｋ　ｅｔ　ａｌ．ｆｏｕｎｄ　ｔｈａｔ　ｎａｎｏｓｅｃｏｎｄ－ｐｕｌｓｅｄ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅｓ　ｃｈａｎｇｅｄ　ｔｈｅ　ｓｗｉｒｌ－ｆｌａｍｅ　ｓｈａｐｅ　ａｎｄｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉｏｎ，ｌｉｆｔｅｄ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ，ａｎｄ　ｓｔａｂｉｌｉｚｅｄ　ｉｔ　ｉｎ　ｓｈｅａｒ　ｌａｙｅｒｓ　ｎｅａｒ　ｔｈｅ　ｒｅｃｉｒｃｕｌａｔｉｏｎ　ｚｏｎｅ［１１２］．Ｔｈｅ　ｐｌａｓｍａｕｎｄｅｒ　ｓｏｍｅ　ｃｏｎｄｉｔｉｏｎｓ　ｅｌｉｍｉｎａｔｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｏｓｃｉｌｌａｔｉｏｎｓ　ｂｕｔ　ｕｎｄｅｒ　ｏｔｈｅｒｓ，ｉｔ　ａｍｐｌｉｆｉｅｄ　ｔｈｅ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ．

Ｒｅｖｉｅｗｓ

ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ　　Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．２，２０１７　 ６９　　　

Ｌａｃｏｓｔｅ　ｅｔ　ａｌ．ｆｏｕｎｄ　ｔｈａｔ　ｎａｎｏｓｅｃｏｎｄ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅ　ｐｌａｓｍａ　ｎｏｔａｂｌｙ　ｓｈｉｆｔｅｄ　ｔｈｅ　ｓｗｉｒｌ－ＦＤＦ ［１１３］．Ａｔ　ｌｏｗｆｒｅｑｕｅｎｃｉｅｓ，ｐｌａｓｍａ　ｒｅｄｕｃｅｄ　ｔｈｅ　ｇａｉｎ　ａｍｐｌｉｔｕｄｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｆｕｎｃｔｉｏｎ，，ｗｈｅｒｅａｓ　ａｔ　ｈｉｇｈ　ｆｒｅｑｕｅｎｃｉｅｓ，ｉｔ　ｅｎｈａｎｃｅｄｔｈｅ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ｒｅｓｕｌｔｉｎｇ　ｆｒｏｍ　ｈｅａｔ　ｅｆｆｅｃｔｓ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ｉｎｄｕｃｅｄ　ｖｏｒｔｅｘ．Ｈｏｗｅｖｅｒ，ｓｅｖｅｒａｌ　ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄｄｙｎａｍｉｃｓ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ｓｔｕｄｉｅｓ　ａｒｅ　ｒｏｏｔｅｄ　ｉｎ　ｐｈｅｎｏｍｅｎｏｌｏｇｉｃａｌ　ｍｅｔｈｏｄｓ；ｔｈｅ　ｆｕｎｄａｍｅｎｔａｌ　ｐｈｙｓｉｃａｌ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍｒｅｍａｉｎｓ　ｔｏ　ｂｅ　ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｅｄ　ｔｈｏｒｏｕｇｈｌｙ．

Ｆｉｇ．６　Ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ　ｔｙｐｅｓ　ｏｆ　ｐｌａｓｍａ　ｆｏｒ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｅｎｈａｎｃｅｍｅｎｔ．

Ｓｏｍｅ　ｉｎｄｕｓｔｒｉａｌ　ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｉｅｓ　ｓｕｐｐｏｒｔｅｄ　ｂｙ　ｇｏｖｅｒｎｍｅｎｔ　ａｎｄ　ｃｏｍｍｅｒｃｉａｌｅｎｔｅｒｐｒｉｓｅ　ａｒｅ　ａｈｅａｄ　ｏｆ　ａｃａｄｅｍｉｃ　ｒｅｓｅａｒｃｈ　ｉｎ　ｓｏｍｅ　ｆｉｅｌｄｓ．Ｍａｘｉｍ　Ｋｕｚｙｕｋ，ｆｒｏｍ　Ａｖｉａｔｉｏｎ　ＥｑｕｉｐｍｅｎｔＨｏｌｄｉｎｇ　Ｃｏｍｐａｎｙ，ｃｌａｉｍｓ　ｔｈａｔ　Ｒｕｓｓｉａｎ　ｆｉｆｔｈ－ｇｅｎｅｒａｔｉｏｎ　Ｔ－５０ｆｉｇｈｔｅｒｓ　ａｒｅ　ｅｑｕｉｐｐｅｄ　ｗｉｔｈ‘ｏｘｙｇｅｎ－ｆｒｅｅ’ｐｌａｓｍａ　ｉｇｎｉｔｏｒ　ｓｙｓｔｅｍｓ［１１４］．Ｓｉｅｍｅｎｓ　ＡＧ　ｃｏｏｐｅｒａｔｅｓ　ｗｉｔｈ　Ｌｕｎｄ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ　ｔｏ　ｓｔｕｄｙ　ｄｉｖｅｒｓｅ　ｍｅｔｈｏｄｓ　ｏｆｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｃｏｎｔｒｏｌ［１１５，１１６］．ＮＡＳＡ　ａｎｄ　Ｕｎｉｔｅｄ　Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｉｅｓ　ＲｅｓｅａｒｃｈＣｅｎｔｅｒ　ｆｉｒｓｔ　ｕｓｅｄ　ａ　ｓｗｉｒｌ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ　ｕｎｄｅｒ　ｒｅａｌｉｓｔｉｃ　ｃｏｎｄｉｔｉｏｎｓ　ｔｏ　ｓｔｕｄｙ　ｔｈｅ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍ　ｏｆ　ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄｄｙｎａｍｉｃ　ｃｏｎｔｒｏｌ［３５，１１７］，ａｉｍｉｎｇ　ｔｏ　ｉｍｐｒｏｖｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ａｆｔｅｒ　ｔｈｅ　ｗｏｒｋｉｎｇ　ｃｏｎｄｉｔｉｏｎ　ｔｒａｎｓｉｔｓｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ＲＱＬ （Ｒｉｃｈ－Ｑｕｅｎｃｈ－Ｌｅａｎ）ｍｏｄｅ　ｔｏ　ｔｈｅ　ＬＤＩ （Ｌｅａｎ－Ｄｉｒｅｃｔ－Ｉｎｊｅｃｔｉｏｎ）ｍｏｄｅ．Ｒｅｓｕｌｔｓ　ｓｈｏｗｏｓｃｉｌｌａｔｉｏｎｓ　ｔｏ　ｂｅ　ｓｕｐｐｒｅｓｓｅｄ　ｅｆｆｉｃｉｅｎｔｌｙ　ｗｉｔｈ　ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ　ｉｎｃｒｅａｓｉｎｇ　ｏｎ　ａｐｐｌｙｉｎｇ　ａ　ｎａｎｏｓｅｃｏｎｄ　ｐｌａｓｍａｄｉｓｃｈａｒｇｅ．Ｔｈｅ　ｐｌａｓｍａ　ａｎｃｈｏｒｓ　ｔｈｅ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｐｏｉｎｔ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｒｅｌａｔｉｖｅｌｙ　ｓｔｅａｄｙ　ｒｅｃｉｒｃｕｌａｔｉｏｎ　ｚｏｎｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｓｗｉｒｌｃｏｍｂｕｓｔｏｒ，ｔｈｕｓ　ｄｅｃｏｕｐｌｉｎｇ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｕｎｓｔｅａｄｙ　ｆｌｏｗ．Ｔｈｅ　ａｂｏｖｅ　ｒｅｓｅａｒｃｈ　ｓｕｇｇｅｓｔｓ　ｔｈａｔｔｈｅ　ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｔｅｃｈｎｉｑｕｅ　ｈａｓ　ｐｒｏｍｉｓｅ　ｉｎ　ｃｏｎｔｒｏｌｌｉｎｇ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｄｙｎａｍｉｃｓ．

４　Ｕｔｉｌｉｚａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅｓ　ｔｏｗａｒｄ　ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ

Ａｎｏｔｈｅｒ　ｉｍｐｏｒｔａｎｔ　ｎｅｗ－ｃｏｎｃｅｐｔ　ｃｏｕｐｌｉｎｇ　ｚｏｎｅ　ａｒｉｓｅｓ　ｆｒｏｍ　ｄｉｒｅｃｔｌｙ　ｕｓｉｎｇ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅｓ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ　ｏｆｎａｎｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅｄ　ｍｅｔａｌ　ｏｘｉｄｅｓ．Ｆｌａｍｅ　ａｅｒｏｓｏｌ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ　ｏｆｆｅｒｓ　ｖａｒｉｏｕｓ　ａｄｖａｎｔａｇｅｓ　ｏｖｅｒ　ｗｅｔ－ｃｈｅｍｉｓｔｒｙ　ｒｏｕｔｅｓｉｎ　ｓｅｖｅｒａｌ　ａｓｐｅｃｔｓ：ｈｉｇｈ　ｙｉｅｌｄ，ｆａｓｔ　ｏｎｅ－ｓｔｅｐ　ｐｒｏｃｅｓｓｉｎｇ，ａｎｄ　ｓｉｍｐｌｉｃｉｔｙ　ｉｎ　ｃｏｌｌｅｃｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｆｕｒｔｈｅｒ　ａｓｓｅｍｂｌｙ．Ｓｃａｌａｂｌｅ　ａｎｄ　ｅｃｏｎｏｍｉｃａｌ　ｍａｎｕｆａｃｔｕｒｉｎｇ　ｏｆ　ｎａｎｏｍａｔｅｒｉａｌｓ，ｗｉｔｈ　ｗｅｌｌ－ｃｏｎｔｒｏｌｌｅｄ　ｐａｒｔｉｃｌｅ　ｓｉｚｅｓ　ａｎｄ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓｔａｉｌｏｒｅｄ　ｔｏ　ｗｉｔｈｉｎ　ａｔｏｍｉｃ　ｐｒｅｃｉｓｉｏｎ，ｒｅｌｙ　ｔｏ　ａ　ｇｒｅａｔ　ｅｘｔｅｎｔ　ｏｎ　ｗｅｌｌ－ｄｅｓｉｇｎｅｄ　ｆｌａｍｅ　ｒｅａｃｔｏｒｓ．Ａｓ　ｓｕｍｍａｒｉｚｅｄ　ｉｎ　ｏｕｒ　ｒｅｃｅｎｔ　ｒｅｖｉｅｗ　ｏｎ　Ｐｒｏｇｒｅｓｓ　ｏｎ　Ｅｎｅｒｇｙ　ａｎｄ　Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ ［５］ａｎｄ　ｏｔｈｅｒ　ｈｉｓｔｏｒｉｃａｌ

ｒｅｖｉｅｗｓ［１２７，１１８，１１９］，ｆｌａｍｅ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ　ｒｅａｃｔｏｒｓ　ｃａｎ　ｂｅ　ｄｉｖｉｄｅｄ　ｉｎｔｏ　ｆｏｕｒ　ｃａｔｅｇｏｒｉｅｓ：ｆｒｅｅ－ｊｅｔ　ｂｕｒｎｅｒｓ，ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ／ｃｏｕｎｔｅｒｆｌｏｗ　ｂｕｒｎｅｒｓ，ＦＳＰ　ｒｅａｃｔｏｒｓ，ａｎｄ　ｍｏｒｅ　ｒｅｃｅｎｔｌｙ　ｄｅｖｅｌｏｐｅｄ　ｓｗｉｒｌ　ｂｕｒｎｅｒｓ　ｆｏｒ　ｓｃａｌａｂｌｅＳＦＳ．ｌｉｓｔｓ　ｓｅｖｅｒａｌ　ｉｍｐｏｒｔａｎｔ　ｆｌａｍｅ　ａｅｒｏｓｏｌ　ｒｅａｃｔｏｒｓ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｅａｒｌｙ　ｄｅｖｅｌｏｐｍｅｎｔ　ｏｆ　ｆｌａｍｅ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ．Ｔｈｅ　ｃｏ－ｆｌｏｗ　ｄｉｆｆｕｓｉｏｎ　ｂｕｒｎｅｒ，ａｓ　ａ　ｔｙｐｉｃａｌ　ｆｒｅｅ－ｊｅｔ　ｒｅａｃｔｏｒ，ｏｆｆｅｒ　ｈｉｇｈ　ｏｐｅｒａｔｉｏｎａｌ　ｆｌｅｘｉｂｉｌｉｔｙ　ａｎｄ　ｓａｆｅｔｙ　ｂｕｔ　ｓｕｆｆｅｒｆｒｏｍ　ｌｏｎｇ　ｒｅｓｉｄｅｎｃｅ　ｔｉｍｅｓ　ａｎｄ　ｌｉｍｉｔｅｄ　ｃｈｏｉｃｅ　ｏｆ　ｐｒｅｃｕｒｓｏｒｓ．Ｔｏ　ｏｖｅｒｃｏｍｅ　ｔｈｅｓｅ　ｔｗｏ　ｄｒａｗｂａｃｋｓ　ｉｎ　ｆｒｅｅ－ｊｅｔｂｕｒｎｅｒｓ，Ｈａｉ　Ｗａｎｇ’ｓ　ｇｒｏｕｐ［１２０，１２１］ａｎｄ　Ｐｒａｔｓｉｎｉｓ’ｓ　ｇｒｏｕｐ［１２２］ｄｅｖｅｌｏｐ　ｔｈｅ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎｂｕｒｎｅｒ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ＦＳＰ　ｂｕｒｎｅｒ，ｒｅｓｐｅｃｔｉｖｅｌｙ．Ａｉｍｉｎｇ　ａｔ　ｍａｋｉｎｇ　ａ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｆｌａｔ　ｂｕｒｎｅｒ　ｍｏｒｅ　ｒｏｂｕｓｔ　ｉｎ　ｓｃａｌｅ－ｕｐ　ｏｒ　ｉｎｄｕｓｔｒｉａｌ　ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎｓ，ｗｅ　ｈａｖｅ　ｄｅｖｅｌｏｐｅｄ　ａ　ｎｏｖｅｌ　ｓｗｉｒｌ－ｓｔａｂｉｌｉｚｅｄ，ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｂｕｒｎｅｒ（ａｌｓｏ

Ｒｅｖｉｅｗｓ

７０　　　 Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．２，２０１７　　ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ

Ｆｉｇ．７　Ｄｅｖｅｌｏｐｍｅｎｔ　ｏｆ　ｖａｒｉｏｕｓ　ｆｌａｍｅ　ａｅｒｏｓｏｌ　ｒｅａｃｔｏｒｓ．

ｒｅｆｅｒｒｅｄ　ｔｏ　ａｓ　ａ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｓｗｉｒｌ　ｂｕｒｎｅｒ）．Ｖａｒｉｏｕｓ　ｎａｎｏｍａｔｅｒｉａｌｓ，ｉｎｃｌｕｄｉｎｇ　ＴｉＯ２，Ｐｄ－ｄｏｐｅｄ　ＴｉＯ２，ａｎｄ　Ｐｄ－ｄｏｐｅｄ　ＣｅＯ２ｗｉｔｈ　ｈｉｇｈ－ｐｕｒｉｔｙ　ｃｒｙｓｔａｌｌｉｚａｔｉｏｎ，ｒｅｌａｔｉｖｅ　ｍｏｎｏｄｉｓｐｅｒｓｉｔｙ，ａｎｄ　ｗｅｌｌ－ｍｉｘｅｄ　ｄｏｐａｎｔｓ，ｈａｖｅ　ｂｅｅｎｓｙｎｔｈｅｓｉｚｅｄ　ｕｓｉｎｇ　ｔｈｉｓ　ｔｙｐｅ　ｏｆ　ｓｗｉｒｌ　ｂｕｒｎｅｒ．Ｔｈｅ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｓｗｉｒｌ　ｂｕｒｎｅｒ，ｗｉｔｈ　ｒｅｌａｔｉｖｅｌｙ　ｌｏｗ　ｓｗｉｒｌ　ｎｕｍｂｅｒ　ｏｆ　ｌｅｓｓ　ｔｈａｎ　０．６，ｂｅｎｅｆｉｔｓ　ｆｒｏｍ　ｉｔｓ　ｈｉｇｈ

ｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ｉｎ　ｕｌｔｒａ－ｌｅａｎ　ｃｏｎｄｉｔｉｏｎｓ．Ａ　ｓｗｉｒｌｅｒ　ｃｏｍｐｏｎｅｎｔ　ｃｏｎｓｉｓｔｉｎｇ　ｏｆ　ｃｉｒｃｕｍｆｅｒｅｎｔｉａｌ　ａｎｎｕｌａｒ　ｖａｎｅｓ　ｗｉｔｈ　ａｔｕｂｕｌａｒ　ｃｅｎｔｒａｌ　ｂｙｐａｓｓ（ｃｅｎｔｅｒ　ｐａｎｅｌ　ｏｆ　Ｆｉｇ．８）ｉｓ　ｆｉｔｔｅｄ　ｉｎｔｏ　ａ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｔｕｂｅ．Ｂｏｔｈ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｇａｓ　ａｎｄｐｒｅｃｕｒｓｏｒ　ｉｍｐａｃｔ　ｕｐｏｎ　ｔｈｅ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｐｌａｔｅ．Ｔｈｅ　ｓｗｉｒｌ　ｎｕｍｂｅｒ，ｗｈｉｃｈ　ｄｅｐｅｎｄｓ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｒａｔｉｏ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｃｅｎｔｒａｌｂｙｐａｓｓ　ｆｌｏｗ　ｔｏ　ｔｈｅ　ａｎｎｕａｌ　ｆｌｏｗ　ｔｈｒｏｕｇｈ　ｔｈｅ　ａｎｎｕｌａｒ　ｖａｎｅｓ，ｗａｓ　ｍｅａｓｕｒｅｄ　ｔｏ　ｂｅ　０．２５，ｉｎｄｉｃａｔｉｎｇ　ａ　ｌｏｗ－ｓｗｉｒｌｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｍｏｄｅ．Ｄｕｒｉｎｇ　ｏｐｅｒａｔｉｏｎｓ，ｔｈｅ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅ　ｉｓ　ｉｎ　ｏｎｅ　ｏｆ　ｔｗｏ　ｍｏｄｅｓ：ｔｈｅ　ｂｕｒｎｅｒ－ｓｔａｂｉｌｉｚｅｄ　ｍｏｄｅ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ｄｉｖｅｒｇｅｎｃｅ－ｓｔａｂｉｌｉｚｅｄ　ｍｏｄｅ．Ｗｉｔｈ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅｓ，ｔｈｅ　ＴｉＯ２ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅｓ　ｐｒｏｄｕｃｅｄ　ｒａｎｇｅ　ｆｒｏｍ　５．０ｎｍ　ｔｏ　８．４ｎｍ　ｉｎ　ｓｉｚｅ　ｂｙ

ｉｎｃｒｅａｓｉｎｇ　ｔｈｅ　ｐｒｅｃｕｒｓｏｒ　ｌｏａｄｉｎｇ　ｆｒｏｍ　０．０１２５ｔｏ　０．０５ｇ／ｍｉｎ（ｓｅｅ　ＴＥＭ　ｉｍａｇｅｓ，ｕｐｐｅｒ－ｌｅｆｔ　ｐａｎｅｌ　ｏｆ　Ｆｉｇ．８）．Ｒｅｍａｒｋａｂｌｙ，ｔｈｅ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｓｗｉｒｌ　ｂｕｒｎｅｒ　ｃａｎ　ａｃｃｏｍｍｏｄａｔｅ　ｍｕｃｈ　ｈｉｇｈｅｒ　ｐｒｅｃｕｒｓｏｒ　ｌｏａｄｉｎｇ　ｒａｔｅｓ　ａｎｄ　ｔｈｅｎｐｒｏｄｕｃｅ　ｔｈｅ　ｓａｍｅ　６－ｎｍ　ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅｓ　ａｓ　ｃｏｎｖｅｎｔｉｏｎａｌ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｆｌａｔ　ｂｕｒｎｅｒｓ　ｂｕｔ　ａｔ　ａ　ｈｉｇｈｅｒ　ｍａｔｅｒｉａｌｐｒｏｄｕｃｔｉｏｎ　ｒａｔｅ．Ｂｅｎｅｆｉｔｔｉｎｇ　ｆｒｏｍ　ｉｔｓ　ｕｌｔｒａ－ｌｅａｎ　ｏｐｅｒａｔｉｏｎ　ｃｏｎｄｉｔｉｏｎｓ，ｔｈｅ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｓｗｉｒｌ　ｂｕｒｎｅｒ　ｈａｓ　ａｌｏｗｅｒ　ｆｌａｍｅ　ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ　ｗｈｉｌｅ　ｒｅｔａｉｎｉｎｇ　ｔｈｅ　ａｄｖａｎｔａｇｅ　ｏｆ　ｌａｒｇｅ　ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ　ｇｒａｄｉｅｎｔｓ～１０５　Ｋ／ｍ　ｎｅａｒ　ｔｈｅｗａｌｌ　ｉｎ　ｏｔｈｅｒ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｆｌａｍｅｓ．Ｔｈｅ　ｌｏｗｅｒ　ｆｌａｍｅ　ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ　ｔｈｅｎ　ｓｌｏｗｓ　ｄｏｗｎ　ｔｈｅ　ｃｏａｇｕｌａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｎａｓｃｅｎｔｐａｒｔｉｃｌｅｓ．Ｍｏｒｅｏｖｅｒ，ｔｈｅ　ｌａｒｇｅ　ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ　ｇｒａｄｉｅｎｔ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ｃｏｌｄ　ｓｕｂｓｔｒａｔｅ　ｒｅｓｕｌｔ　ｉｎ　ａ　ｌａｒｇｅ　ｑｕｅｎｃｈｉｎｇ　ｒａｔｅｏｆ　ｔｈｅ　ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅｓ，ｓｏ　ｔｈａｔ　ｓｉｎｔｅｒｉｎｇ　ａｎｄ　ｆｕｒｔｈｅｒ　ｇｒｏｗｔｈ　ｏｆ　ＴｉＯ２ｄｏｅｓ　ｎｏｔ　ｏｃｃｕｒ　ｎｅａｒ　ｔｈｅ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎｓｕｂｓｔｒａｔｅ［１２３］．Ｄｅｓｐｉｔｅ　ｔｈｅ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅ　ｂｅｉｎｇ　ｈｉｇｈｌｙ　ｔｕｒｂｕｌｅｎｔ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｍａｉｎ　ｆｌｏｗ　ｆｉｅｌｄ，ｔｈｅ　ｄｅｐｏｓｉｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅｓ

ｉｓ　ｄｏｍｉｎａｔｅｄ　ｏｎｌｙ　ｂｙ　ｔｈｅｉｒ　ｔｒａｎｓｐｏｒｔ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｂｏｕｎｄａｒｙ　ｌａｙｅｒ，ａｓ　ｄｅｓｃｒｉｂｅｄ　ｗｅｌｌ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｄｅｐｏｓｉｔｉｏｎ　ｔｈｅｏｒｙｄｅｖｅｌｏｐｅｄ　ｂｙ　ｏｕｒ　ｇｒｏｕｐ［１２５］．Ｔｈｅ　ｂｏｕｎｄａｒｙ　ｌａｙｅｒ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｓｗｉｒｌ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｆｌａｍｅ　ｃａｎ　ｂｅ　ｄｉｖｉｄｅｄ　ｉｎｔｏ　ｔｈｒｅｅｒｅｇｉｍｅｓ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｍａｉｎ　ｆｌｏｗ　ｔｏ　ｔｈｅ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｓｕｂｓｔｒａｔｅ：ｔｈｅ　ｃｏｎｖｅｃｔｉｏｎ－ｃｏｎｔｒｏｌｌｅｄ　ｒｅｇｉｍｅ，ｔｈｅ　ｔｒａｎｓｉｔｉｏｎｒｅｇｉｍｅ，ａｎｄ　ｔｈｅ　ｔｈｅｒｍｏｐｈｏｒｅｓｉｓ－ｃｏｎｔｒｏｌｌｅｄ　ｒｅｇｉｍｅ．Ｔｏ　ｃｏｍｐａｒｅ　ｔｈｅｓｅ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍｓ，ａ　ｔｈｅｒｍｏｐｈｏｒｅｔｉｃＰｅｃｌｅｔ　ｎｕｍｂｅｒ，Ｐｅｔｈ，ｉｓ　ｄｅｆｉｎｅｄ　ａｓ　ｔｈｅ　ｒａｔｉｏ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｔｈｅｒｍｏｐｈｏｒｅｔｉｃ　ｖｅｌｏｃｉｔｙ　ｔｉｍｅｓ　ｔｈｅ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｌａｙｅｒ　ｔｏ　ｔｈｅＢｒｏｗｎｉａｎ　ｄｉｆｆｕｓｉｏｎ　ｃｏｅｆｆｉｃｉｅｎｔ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｐａｒｔｉｃｌｅ．Ｆｏｒ　ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅｓ　ｌａｒｇｅｒ　ｔｈａｎ　４ｎｍ，Ｐｅｔｈｉｓ　ｍｕｃｈ　ｌａｒｇｅｒ　ｔｈａｎ１ｓｏ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｄｅｐｏｓｉｔｉｏｎ　ｆｌｕｘ　ｃｏｎｔｒｉｂｕｔｅｄ　ｆｒｏｍ　ｄｉｆｆｕｓｉｏｎ　ｃａｎ　ｂｅ　ｉｇｎｏｒｅｄ．Ｒｅｃｅｎｔｌｙ，ａ　ｔｈｅｏｒｅｔｉｃａｌ　ｍｏｄｅｌ　ｈａｓｂｅｅｎ　ｖａｌｉｄａｔｅｄ　ｂｙ　ｄｉｒｅｃｔｌｙ　ｍｅａｓｕｒｉｎｇ　ｔｈｅ　ｖｏｌｕｍｅ　ｆｒａｃｔｉｏｎ　ｏｆ　ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅｓ　ｎｅａｒ　ａ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｐｌａｎｅ　ｕｓｉｎｇ

Ｒｅｖｉｅｗｓ

ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ　　Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．２，２０１７　 ７１　　　

Ｆｉｇ．８　Ｃｏｎｆｉｇｕｒａｔｉｏｎ，ｏｐｅｒａｔｉｏｎ　ｃｏｎｄｉｔｉｏｎｓ，ｆｌｏｗ　ｆｉｅｌｄ，ａｎｄ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ　ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅ　ａｅｒｏｓｏｌｒｅａｃｔｏｒ．（Ｕｐｐｅｒ　ｌｅｆｔ）ＴＥＭ　ｉｍａｇｅｓ　ｏｆ　ＴｉＯ２ｐａｒｔｉｃｌｅｓ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｂｕｒｎｅｒ－ｓｕｂｓｔｒａｔｅ　ｄｉｓｔａｎｃｅ　ｏｆ　１２ｍｍ　ａｎｄ　３６ｍｍ（Ｒｅｐｒｉｎｔｅｄ　ｗｉｔｈｐｅｒｍｉｓｓｉｏｎ　ｆｒｏｍ［１２３］）．（Ｕｐｐｅｒ　ｃｅｎｔｅｒ）Ｏｐｅｒａｔｉｎｇ　ｍａｐ（Ｒｅｐｒｉｎｔ　ｗｉｔｈ　ｐｅｒｍｉｓｓｉｏｎ　ｆｒｏｍ［１２３］）．（Ｕｐｐｅｒ　ｒｉｇｈｔ）ＳＥＭ　ｉｍａｇｅｏｆ　ｔｈｅ　ｓｉｄｅ　ｖｉｅｗ　ｏｆ　ｎａｎｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅｄ　ＴｉＯ２ｆｉｌｍｓ（Ｒｅｐｒｉｎｔｅｄ　ｗｉｔｈ　ｐｅｒｍｉｓｓｉｏｎ　ｆｒｏｍ［１２４］）．（Ｍｉｄｄｌｅ　ｌｅｆｔ）ＴＥＭ　ｍｉｃｒｏｇｒａｐｈｓ（ａ，ｂ）ａｎｄ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｄｉｆｆｒａｃｔｉｏｎ　ｐａｔｔｅｒｎ（ｃ）ｏｆ　ａｓ－ｓｙｎｔｈｅｓｉｚｅｄ　Ｐｄ＠ＴｉＯ２ｃａｔａｌｙｓｔｓ；ｔｈｅ　ｃａｔａｌｙｔｉｃ　ａｃｔｉｖｉｔｙ　ｏｆ　ａｓ－ｓｙｎｔｈｅｓｉｚｅｄ　ｃａｔａｌｙｓｔｓａｔ　ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ　Ｐｄ　ｌｏａｄｉｎｇｓ（Ｒｅｐｒｉｎｔｅｄ　ｗｉｔｈ　ｐｅｒｍｉｓｓｉｏｎ　ｆｒｏｍ［４３］）．（Ｍｉｄｄｌｅ　ｃｅｎｔｅｒ）Ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｓｗｉｒｌ－ｆｌａｍｅ　ｓｅｔｕｐ（Ｒｅｐｒｉｎｔ　ｗｉｔｈｐｅｒｍｉｓｓｉｏｎ　ｆｒｏｍ［１２３］）．（Ｍｉｄｄｌｅ　ｒｉｇｈｔ）ＴＥＭ　ａｎｄ　ＳＴＥＭ　ｉｍａｇｅｓ　ｏｆ　Ｐｄ－ｄｏｐｅｄ　ＣｅＯ２；ｃａｔａｌｙｔｉｃ　ｂｅｈａｖｉｏｒ　ｏｆ　Ｐｄ－ｄｏｐｅｄ　ＣｅＯ２（Ｒｅｐｒｉｎｔｅｄ　ｗｉｔｈ　ｐｅｒｍｉｓｓｉｏｎ　ｆｒｏｍ［４４］）．

ｐｈａｓｅ－ｓｅｌｅｃｔｉｖｅ　ｌａｓｅｒ－ｉｎｄｕｃｅｄ　ｂｒｅａｋｄｏｗｎ　ｓｐｅｃｔｒｏｓｃｏｐｙ ［１２６］．Ａｆｔｅｒ　ｄｅｐｏｓｉｔｉｎｇ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｓｕｂｓｔｒａｔｅ，ｔｈｅｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅｓ　ｔｈｅｎ　ｆｏｒｍ　ｔｈｅ　ｍｏｒｐｈｏｌｏｇｉｃａｌｌｙ－ｃｏｎｔｒｏｌｌｅｄ　ｎａｎｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅｄ　ｆｉｌｍ．Ｏｎ　ｔｈｅ　ｏｎｅ　ｈａｎｄ，ｗｈｅｎ　ｔｈｅｓｕｂｓｔｒａｔｅ　ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ　ｉｓ　ｌｏｗ，ｉｎｃｒｅａｓｉｎｇ　ｐｒｅｃｕｒｓｏｒ　ｃｏｎｃｅｎｔｒａｔｉｏｎ　ｃａｎ　ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔｌｙ　ｄｅｃｒｅａｓｅ　ｔｈｅ　ｓｐｅｃｉｆｉｃｓｕｒｆａｃｅ　ａｒｅａ（ＳＳＡ）ｏｆ　ｔｈｅ　ｆｉｌｍ，ｗｈｉｃｈ　ｉｎｄｉｃａｔｅｓ　ａ“ｉｎ－ｆｌａｍｅ　ａｇｇｌｏｍｅｒａｔｉｏｎ”ｒｅｇｉｍｅ．Ｏｎ　ｔｈｅ　ｏｔｈｅｒ　ｈａｎｄ，ｔｈｅＳＳＡ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｆｉｌｍ　ｉｓ　ｎｏｔ　ａｆｆｅｃｔｅｄ　ｂｙ　ｔｈｅ　ｐｒｅｃｕｒｓｏｒ　ｌｏａｄｉｎｇ　ｗｈｅｎ　ｔｈｅ　ｓｕｂｓｔｒａｔｅ　ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ　ｉｓ　ｈｉｇｈ［１２４］．Ｔｏ　ｅｘｔｅｎｄ　ｔｈｅ　ａｖａｉｌａｂｉｌｉｔｙ　ｏｆ　ｐｒｅｃｕｒｓｏｒｓ　ｆｒｏｍ　ｖｏｌａｔｉｌｅ　ｐｒｅｃｕｒｓｏｒｓ　ｔｏ　ｌｏｗ－ｖｏｌａｔｉｌｅ　ａｎｄ　ｅｃｏｎｏｍｉｃａｌ

ｐｒｅｃｕｒｓｏｒｓ，ｔｈｅ　ｓｗｉｒｌ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｂｕｒｎｅｒ　ｗａｓ　ｔｈｅｎ　ｄｅｖｅｌｏｐｅｄ　ｉｎｔｏ　ａ　ｓｐｒａｙ　ｆｌａｍｅ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ（ＳＦＳ）ｒｅａｃｔｏｒ．Ｃｏｍｐａｒｅｄ　ｗｉｔｈ　ｆｌａｍｅ　ｓｐｒａｙ　ｐｙｒｏｌｙｓｉｓ（ｋｎｏｗｎ　ａｓ　ＦＳＰ），ｔｈｅ　ｍａｊｏｒ　ｅｎｅｒｇｙ　ｃｏｎｔｒｉｂｕｔｉｏｎ　ｉｎ　ＳＦＳ　ｉｓ　ｍａｉｎｌｙｐｒｏｖｉｄｅｄ　ｂｙ　ｔｈｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｆｉｅｌｄ，ｉｎｓｔｅａｄ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｐｒｅｃｕｒｓｏｒ　ｓｏｌｕｔｉｏｎ　ｏｎｌｙ［１２７］．Ｉｎ　ｏｕｒ　ｒｅｃｅｎｔ　ｗｏｒｋ，ＰｄＯｘｃｌｕｓｔｅｒｓ　ｗｅｒｅ　ｐｒｏｄｕｃｅｄ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｐｒｅｃｕｒｓｏｒ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｆｏｒｍ　ｏｆ　ｌｉｑｕｉｄ　ｄｒｏｐｌｅｔｓ，ｗｈｉｃｈ　ａｒｅ　ｐｒｅｐａｒｅｄ　ｂｙ　ｄｉｓｓｏｌｖｉｎｇＰｄ（ＯＡｃ）２ｉｎ　ｘｙｌｅｎｅ．Ａｇａｉｎ，ｂｅｎｅｆｉｔｔｉｎｇ　ｆｒｏｍ　ｆａｓｔ　ｑｕｅｎｃｈｉｎｇ　ａｎｄ　ｔｕｒｂｕｌｅｎｃｅ　ｍｉｘｉｎｇ　ｅｆｆｅｃｔｓ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｓｗｉｒｌｆｌａｍｅ，ｔｈｅ　ｐａｌｌａｄｉｕｍ　ｎａｎｏｃｌｕｓｔｅｒｓ　ａｒｅ　ｗｅｌｌ　ｄｉｓｐｅｒｓｅｄ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｏｆ　ｓｕｐｐｏｒｔｅｄ　ＴｉＯ２ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅｓ（ｃｅｎｔｅｒｒｉｇｈｔ　ｐａｎｅｌ　ｏｆ　Ｆｉｇ．８）．Ｆｒｏｍ　ａ　ｔｉｍｅ－ｓｃａｌｅ　ａｎａｌｙｓｉｓ　ｔｏｇｅｔｈｅｒ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｐｏｐｕｌａｔｉｏｎ　ｂａｌａｎｃｅ　ｍｏｄｅｌ，ｓｍａｌｌ　Ｐｄｃｌｕｓｔｅｒｓ　ｗｅｒｅ　ｃａｐｔｕｒｅｄ　ｂｙ　ｐｒｅ－ｆｏｒｍｅｄ　ＴｉＯ２ ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅｓ　ａｎｄ　ｆｕｒｔｈｅｒ　ｇｒｏｗｔｈ　ｈａｌｔｅｒｅｄ．Ｔｈｅｒｅｆｏｒｅ，ｉｎｃｒｅａｓｉｎｇ　Ｐｄ　ｐｒｅｃｕｒｓｏｒｓ　ｌｏａｄｉｎｇ　ｒａｔｅｓ，ｔｏ　ａ　ｃｅｒｔａｉｎ　ｅｘｔｅｎｔ，ｒｅｓｕｌｔｓ　ｉｎ　ａｎ　ｉｎｃｒｅａｓｅ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｎｕｍｂｅｒ　ｏｆ　ＰｄＯｘｃｌｕｓｔｅｒｓ　ｔｈａｔ　ｄｉｓｐｅｒｓｅ　ｏｎ　ｏｎｅ　ｓｕｐｐｏｒｔｅｄ　ＴｉＯ２ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅ　ｂｕｔ　ｎｏｔ　ｔｈｅ　ｓｉｚｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ＰｄＯｘｃｌｕｓｔｅｒｓ．Ｔｈｉｓｕｎｉｆｏｒｍｌｙ　ｄｉｓｐｅｒｓｅｄ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ｉｓ　ｗｅｌｌ　ｓｕｉｔｅｄ　ｔｏ　ｉｍｐｒｏｖｅ　ｔｈｅ　ｃａｔａｌｙｔｉｃ　ｐｅｒｆｏｒｍａｎｃｅ．Ｗｈｅｎ　Ｐｄ　ｌｏａｄｉｎｇｉｎｃｒｅａｓｅｓ（ｂｏｔｔｏｍ－ｌｅｆｔ　ｐａｎｅｌ　ｏｆ　Ｆｉｇ．８），ｔｈｅ　ｃａｔａｌｙｔｉｃ　ｐｅｒｆｏｒｍａｎｃｅ，ｗｈｉｃｈ　ｉｓ　ｄｅｍｏｎｓｔｒａｔｅｄ　ｕｓｕａｌｌｙ　ａｓ　ａ

Ｒｅｖｉｅｗｓ

７２　　　 Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．２，２０１７　　ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ

ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃ　ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ　ｗｉｔｈ　ａ　ｍｅｔｈａｎｅ　ｔｒａｎｓｉｔｉｏｎ　ｒａｔｉｏ　ｏｆ　２０％，ｉｍｐｒｏｖｅｓ　ｃｏｎｔｉｎｕｏｕｓｌｙ．Ｏｕｒ　ｒｅｃｅｎｔｗｏｒｋ　ｈａｓ　ｓｈｏｗｎ　ｔｈａｔ　ｂｙ　ｒｅｐｌａｃｉｎｇ　ｏｒ　ｐａｒｔｉａｌｌｙ　ｒｅｐｌａｃｉｎｇ　ｔｈｅ　ｓｕｐｐｏｒｔｅｄ　ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅ　ＴｉＯ２［４４］ｂｙ　ＣｅＯ２［１２８］，ｃｏｍｐｌｅｘ　Ｐｄ＠ＴｉＯ２－ＣｅＯ２ ｎａｎｏ－ｃａｔａｌｙｓｔｓ　ｃａｎ　ｂｅ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｚｅｄ　ｉｎ　ａ　ｏｎｅ－ｓｔｅｐ　ＳＦＳ　ｐｒｏｃｅｓｓ　ｉｎ　ｔｈｅｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｓｗｉｒｌ　ｂｕｒｎｅｒ．Ｔｈｅ　ＰｄＯｘ ｃｌｕｓｔｅｒｓ　ｔｒａｎｓｆｅｒ　ｐａｒｔ　ｏｆ　ｔｈｅｉｒ　ｃｈａｒｇｅｓ　ｏｎｔｏ　ｔｈｅ　ｓｕｐｐｏｒｔｅｄ　ＣｅＯ２ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅｓ，ｗｈｉｃｈ　ｃｒｅａｔｅｓ　ａ　ｒｅｐｕｌｓｉｖｅ　ｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｔｗｏ　ｎｅｉｇｈｂｏｒｉｎｇ　Ｐｄ　ｃｌｕｓｔｅｒｓ．Ｓｕｃｈ　ｒｅｐｕｌｓｉｖｅｆｏｒｃｅｓ　ｃａｎ　ｐｒｅｖｅｎｔ　ｔｗｏ　ＰｄＯｘｃｌｕｓｔｅｒｓ　ｆｒｏｍ　ｆｕｒｔｈｅｒ　ｓｉｎｔｅｒｉｎｇ．Ｔｏ　ｆｕｒｔｈｅｒ　ｓｃａｌｅ　ｕｐ　ｔｈｅ　ｓｗｉｒｌｅｒ－ｂａｓｅｄ　ＳＦＳ　ｒｅａｃｔｏｒ　ａｎｄ　ｉｍｐｒｏｖｅ　ｉｔｓ　ｒｏｂｕｓｔｎｅｓｓ　ｆｏｒ　ｉｎｄｕｓｔｒｉａｌ　ｕｓｅ，ｗｅ

ｄｅｖｅｌｏｐｅｄ　ａ　ｈｉｇｈ－ｓｗｉｒｌ　ｔｕｂｕｌａｒ　ｆｌａｍｅ．Ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ　ｆｒｏｍ　ｏｕｒ　ｐｒｅｖｉｏｕｓ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅ，ｔｈｉｓｔｕｂｕｌａｒ　ｆｌａｍｅ　ｉｓ　ａ　ｃｏｒｎｅｒ　ｔａｎｇｅｎｔｉａｌ－ｆｉｒｅｄ　ｒａｐｉｄ－ｍｉｘｅｄ　ｄｉｆｆｕｓｉｏｎ　ｆｌａｍｅ　ｗｉｔｈ　ａ　ｓｗｉｒｌ　ｎｕｍｂｅｒ　ｔｈａｔ　ｉｓ　ｍｕｃｈｇｒｅａｔｅｒ　ｔｈａｎ　１．Ｔｈｅ　ｂｕｒｎｅｒ　ｉｓ　ｓｕｒｒｏｕｎｄｅｄ　ｂｙ　ｓｉｘ　ｔａｎｇｅｎｔｉａｌ　ｊｅｔ　ｆｌｏｗ　ｃｈａｎｎｅｌｓ　ａｎｄ　ａ　ｃｅｎｔｒａｌ　ｔｕｂｅ　ａｔ　ｔｈｅ　ｔｏｐ（ｔｏｐ－ｒｉｇｈｔ　ｐａｎｅｌ　ｏｆ　Ｆｉｇ．７）．Ｆｕｅｌ　ａｎｄ　ｏｘｉｄｉｚｅｒ　ａｒｅ　ｉｎｊｅｃｔｅｄ　ｓｅｐａｒａｔｅｌｙ　ｆｒｏｍ　ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ　ｔａｎｇｅｎｔｉａｌ　ｆｌｏｗｃｈａｎｎｅｌｓ　ｓｏ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ｒｉｓｋ　ｏｆ　ｆｌａｓｈｂａｃｋ　ｉｓ　ｅｌｉｍｉｎａｔｅｄ．Ｉｎ　ｐａｒｔｉｃｕｌａｒ，ｔｗｏ　ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ　ｆｅｅｄｉｎｇ　ｒｏｕｔｅｓ　ｃｏ－ｅｘｉｓｔ　ｉｎｔｈｅ　ｓｗｉｒｌ　ｔｕｂｕｌａｒ　ｆｌａｍｅ，ｉ．ｅ．，ｔｈｅ　ｔａｎｇｅｎｔｉａｌ　ｆｅｅｄｉｎｇ　ｒｏｕｔｅ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ａｘｉａｌ　ｆｅｅｄｉｎｇ　ｒｏｕｔｅ．Ｂｙ　ａｎａｌｙｚｉｎｇ　ｔｈｅｉｒｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ　ｔｉｍｅ　ｈｉｓｔｏｒｙ，ｗｅ　ｆｉｎｄ　ｔｈａｔ　ｔｈｅ　ａｘｉａｌ　ｆｅｅｄｉｎｇ　ｒｏｕｔｅ　ｐｏｓｓｅｓｓｅｓ　ａ　ｌｏｎｇ　ｒｅｓｉｄｅｎｃｅ　ｔｉｍｅ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｈｉｇｈ－ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ　ｚｏｎｅ　ｂｅｃａｕｓｅ　ｉｔｓ　ｓｔｒｅａｍｌｉｎｅｓ　ｐａｓｓ　ｔｈｅ　ｃｅｎｔｒａｌ　ｌｏｗ－ｖｅｌｏｃｉｔｙ　ｚｏｎｅ，ｗｈｅｒｅａｓ　ｔｈｅ　ｔａｎｇｅｎｔｉａｌ　ｆｅｅｄｉｎｇｒｏｕｔｅ　ｈａｓ　ａ　ｓｈｏｒｔ　ｒｅｓｉｄｅｎｃｅ　ｔｉｍｅ　ａｓ　ｉｔｓ　ｈｅｌｉｃａｌ　ｓｔｒｅａｍｌｉｎｅｓ　ｏｎｌｙ　ｔｒａｎｓｉｔ　ｔｈｅ　ｈｉｇｈ－ｖｅｌｏｃｉｔｙ　ｚｏｎｅ．Ｔｈｅ　ｕｎｉｑｕｅｍｕｌｔｉｐｌｅ　ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ－ｔｉｍｅ　ｈｉｓｔｏｒｉｅｓ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｔｕｂｕｌａｒ　ｆｌａｍｅ　ｆｉｅｌｄ　ｇｕｉｄｅ　ｔｈｅ　ｏｐｔｉｍｉｚｅｄ　ｄｅｓｉｇｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ＳＦＳｒｅａｃｔｏｒ．Ｆｏｒ　ｅｘａｍｐｌｅ，ｗｅ　ｍａｙ　ｆｅｅｄ　ｔｈｅ　ｔｈｅｒｍａｌ－ｄｒｉｖｅｎ　ｐｒｅｃｕｒｓｏｒｓ　ｔｈｒｏｕｇｈ　ｔｈｅ　ａｘｉａｌ　ｆｅｅｄｉｎｇ　ｒｏｕｔｅ　ｂｅｃａｕｓｅｔｈｅｙ　ｎｅｅｄ　ａ　ｌｏｎｇ　ｒｅｓｉｄｅｎｃｅ　ｔｉｍｅ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｈｉｇｈ－ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ　ｅｎｖｉｒｏｎｍｅｎｔ　ｔｏ　ｄｅｃｏｍｐｏｓｅ　ｃｏｍｐｌｅｔｅｌｙ；ｔｈｅ　ｒａｄｉｃａｌ－ｄｒｉｖｅｎ　ｐｒｅｃｕｒｓｏｒｓ　ａｒｅ　ｆｅｄ　ｔｈｒｏｕｇｈ　ｔｈｅ　ｔａｎｇｅｎｔｉａｌ　ｆｅｅｄｉｎｇ　ｒｏｕｔｅ，ａｓ　ｔｈｅｙ　ｎｅｅｄ　ｔｏ　ｐａｓｓ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ｆｒｏｎｔ　ｔｏａｃｃｏｍｐｌｉｓｈ　ｈｙｄｒｏｌｙｓｉｓ　ｒｅａｃｔｉｏｎｓ．Ｇｅｎｅｒａｌｌｙ，ｔｈｅ　ｕｎｄｅｒｓｔａｎｄｉｎｇ　ｏｆ　ｓｗｉｒｌ　ｔｕｂｕｌａｒ－ｆｌａｍｅ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｗｉｌｌｃｅｒｔａｉｎｌｙ　ｐｒｏｍｏｔｅ　ｔｈｅ　ｄｅｖｅｌｏｐｍｅｎｔ　ｏｆ　ｈｉｇｈ－ｔｈｒｏｕｇｈｐｕｔ， ｆｌｅｘｉｂｌｅ－ｄｏｐｉｎｇ　ＳＦＳ　ｏｆ　ｍｅｔａｌ－ｏｘｉｄｅｎａｎｏｃｏｍｐｏｓｉｔｅｓ．Ｈｏｗｅｖｅｒ，ｔｈｅｒｅ　ａｒｅ　ｓｅｖｅｒａｌ　ｓｔｕｄｉｅｓ　ｏｎ　ｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎｓ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｔｈｅ　ｔｕｒｂｕｌｅｎｃｅ　ｏｆ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅｓａｎｄ　ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅ　ｆｏｒｍａｔｉｏｎ．Ｔｈｅｓｅ　ｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎｓ　ｇｒｅａｔｌｙ　ｌｉｍｉｔ　ｔｈｅ　ｓｃａｌｅ－ｕｐ　ａｎｄ　ｉｎｄｕｓｔｒｉａｌｉｚａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｆｌａｍｅｓｙｎｔｈｅｓｉｓ　ｒｅａｃｔｏｒｓ．Ｗｉｔｈ　ｒａｐｉｄ　ａｄｖａｎｃｅｓ　ｉｎ　ｅｉｔｈｅｒ　ｃｏｍｐｕｔａｔｉｏｎａｌ　ｓｃｉｅｎｃｅ　ｏｒ　ｉｎ　ｓｉｔｕ　ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃｓ，ｔｈｅ　ｍｏｄｅｌｉｎｇａｎｄ　ｐｒｅｄｉｃｔｉｖｅ　ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅ　ｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｉｎ　ｔｕｒｂｕｌｅｎｔ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅｓ，ａｓ　ｗｅｌｌ　ａｓ　ｔｈｅｉｒ　ｖａｌｉｄａｔｉｏｎ，ａｒｅ　ｅｘｐｅｃｔｅｄ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｎｅａｒ　ｆｕｔｕｒｅ．

５　Ｉｎ　ｓｉｔｕ　Ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃｓ　ｆｏｒ　ｃｏｍｐｌｅｘ　ｆｌａｍｅ　ｆｉｅｌｄ

Ｔｈｅ　ｃｏｍｂｉｎａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｍｕｌｔｉ－ｐｈｙｓｉｃａｌ　ｆｉｅｌｄｓ　ｉｎｃｌｕｄｉｎｇ　ｕｎｓｔｅａｄｙ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅ　ｆｉｅｌｄｓ，ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄｓ，ｐｌａｓｍａ，ａｎｄ　ｃｏｎｄｅｎｓｅｄ　ｐｈａｓｅｓ（ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅｓ）ｈｅｉｇｈｔｅｎｓ　ｔｈｅ　ｃｈａｌｌｅｎｇｅ　ｉｎ　ｉｎ　ｓｉｔｕ　ｍｕｌｔｉ－ｐｈａｓｅ　ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔｓ．Ｔｈｅｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃ　ｔｉｍｅ　ａｎｄ　ｌｅｎｇｔｈ　ｃｏｖｅｒ　ｍａｎｙ　ｏｒｄｅｒｓ　ｏｆ　ｍａｇｎｉｔｕｄｅ．Ａｃｃｏｒｄｉｎｇｌｙ，ｔｈｅ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ｒｅｓｅａｒｃｈｓｐａｎｓ　ｔｈｅ　ｂｒｏａｄｅｓｔ　ｐｏｓｓｉｂｌｅ　ｒａｎｇｅ　ｏｆ　ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃ　ｍｅｔｈｏｄｓ　ｆｒｏｍｉｎ　ｓｉｔｕ　ｐｒｏｂｅ　ｍｅｔｈｏｄｓ　ｔｏ　ｏｐｔｉｃａｌ　ａｎｄ　ｌａｓｅｒ－ｂａｓｅｄ　ｎｏｎ－ｉｎｔｒｕｓｉｖｅ　ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃ　ｍｅｔｈｏｄｓ．Ａｃｃｕｒａｔｅ　ｒｅａｌ－ｔｉｍｅ　ｏｂｓｅｒｖａｔｉｏｎｓ　ｏｆ　ｈｅａｔ　ｒｅｌｅａｓｅ　ａｒｅ　ａ　ｐｒｉｏｒｉｔｙ　ｉｎ　ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｉｎｇ　ｔｈｅ　ｄｅｔａｉｌｅｄ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍ

ｕｎｄｅｒｌｙｉｎｇ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ．ＣＯ ＋ ＯＨ → ＣＯ２ ＋ Ｈ　ｉｓ　ｔｈｅ　ｍａｉｎ　ｈｅａｔ－ｒｅｌｅａｓｅ　ｒｅａｃｔｉｏｎ　ｉｎ　ｔｈｅｈｙｄｒｏｃａｒｂｏｎ　ｆｕｅｌ　ｂｕｒｎｉｎｇ．Ｈｕｒｌｅ　ｅｔ　ａｌ．ｗｅｒｅ　ｔｈｅ　ｆｉｒｓｔ　ｔｏ　ｕｓｅ　ｐｈｏｔｏｍｕｌｔｉｐｌｉｅｒｓ（ＰＭＴｓ）ｔｏ　ｍｏｎｉｔｏｒ　ｔｈｅｅｍｉｓｓｉｏｎ　ｉｎｔｅｎｓｉｆｙ　ｏｆ　ＣＨ　ａｎｄ　Ｃ２ｒａｄｉｃａｌｓ　ａｎｄ　ｓｔｕｄｉｅｄ　ｔｈｅ　ｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｎｏｉｓｅ　ａｎｄ　ｔｈｅ　ｔｕｒｂｕｌｅｎｔｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｆｌａｍｅ［１２９］．Ｈａｂｅｒ　ｅｔ　ａｌ．ｓｅｌｅｃｔｅｄ　ＯＨ＊ ａｎｄ　ＣＨ＊ ｃｈｅｍｉｌｕｍｉｎｅｓｃｅｎｃｅ　ｓｉｇｎａｌｓ　ｔｏ　ｉｄｅｎｔｉｆｙ　ｔｈｅａｒｅａｓ　ｏｆ　ｈｅａｔ　ｒｅｌｅａｓｅ ［１３０］．Ｔｈｅ　ｃｏｌｌｅｃｔｉｏｎ　ｏｆ　ａｌｌ　ｅｍｉｓｓｉｏｎ　ｓｉｇｎａｌｓ　ｗｉｔｈｏｕｔ　ｓｐａｔｉａｌ　ｒｅｓｏｌｕｔｉｏｎ　ｉｓ　ｔｈｅｄｉｓａｄｖａｎｔａｇｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ＰＭＴ　ｔｅｃｈｎｉｑｕｅ．Ａｎｄｅｒｓ　ｅｔ　ａｌ．［１３１］ａｎｄ　Ｐａｓｃｈｅｒｅｉｔ　ｅｔ　ａｌ．［２１］ａｄｏｐｔｅｄ　ｔｈｅ　ｉｎｔｅｎｓｉｆｉｅｄＣＣＤ　ｄｅｔｅｃｔｏｒｓ　ｉｎ　ｄｅｔｅｃｔｉｎｇ　ｈｅａｔ－ｒｅｌｅａｓｅ　ｓｉｇｎａｌｓ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｃｈｅｍｉｌｕｍｉｎｅｓｃｅｎｃｅ　ｒａｄｉｃａｌｓ　ＯＨ　ａｎｄ　ＣＨ．Ｔｈｅ　ｔｉｍｅｓｃａｌｅｓ　ｏｆ　ｆｌａｍｅ　ｒａｎｇｅ　ｆｒｏｍ　１０６　ｓ　ｔｏ　１０２　ｓ（Ｆｉｇ．９），ｂｕｔ　ｔｈｅ　ｒｅｐｅｔｉｔｉｏｎ　ｒａｔｅ　ｏｆ　ｃｏｍｍｅｒｃｉａｌ　ＩＣＣＤｓ　ｉｓ　ｕｓｕａｌｌｙａｂｏｕｔ　１０ Ｈｚ． Ｈｅｎｃｅ，ｔｈｅ　ＩＣＣＤ　ｃａｎｎｏｔ　ｍｅｅｔ　ｔｈｅ　ｒｅｑｕｉｒｅｍｅｎｔｓ　ｆｏｒ　ｈｉｇｈ－ｓｐｅｅｄ　ｆｌａｍｅ－ｄｙｎａｍｉｃｓｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔｓ．Ｉｎ　ｃｏｎｔｒａｓｔ，ｐｕｒｅ　ｈｉｇｈ－ｓｐｅｅｄ　ｃａｍｅｒａｓ，ｈｏｗｅｖｅｒ，ｃａｎｎｏｔ　ｖｉｖｉｄｌｙ　ｃａｐｔｕｒｅ　ｔｈｅ　ｌｏｗ　ｓｉｇｎａｌ－ｔｏ－ｎｏｉｓｅ　ｒａｔｉｏ　ｃｈｅｍｉｌｕｍｉｎｅｓｃｅｎｃｅ　ｓｉｇｎａｌｓ．Ｒｅｌａｔｉｖｅ　ｔｏ　ｍｅａｓｕｒｉｎｇ　ｃｈｅｍｉｃａｌ　ｋｉｎｅｔｉｃｓ　ａｎｄ　ｔｕｒｂｕｌｅｎｃｅ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ，ｉｔ　ｉｓ　ｅａｓｉｅｒ　ｔｏ　ｍｅａｓｕｒｅ　ｔｈｅ　ａｃｃｅｓｓｉｂｌｅ

ｐａｒａｍｅｔｅｒｓ　ｓｕｃｈ　ａｓ　ｓｔｒｅｔｃｈ　ｒａｔｅｓ　ａｎｄ　ｈｅａｔ－ｒｅｌｅａｓｅ　ｒａｔｅｓ　ｉｎ　ｓｔｕｄｙｉｎｇ　ｓｗｉｒｌ－ｆｌａｍｅ　ｄｙｎａｍｉｃｓ．Ｔｈｅ　ＰＬＩＦ

Ｒｅｖｉｅｗｓ

ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ　　Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．２，２０１７　 ７３　　　

Ｆｉｇ．９　Ｔｉｍｅ　ｓｃａｌｅ　ａｎｄ　ｃｏｍｍｏｎ　ｍｅｔｈｏｄｓ　ｏｆ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄ／ｐｌａｓｍａ／ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｃｏｕｐｌｉｎｇ　ｓｙｓｔｅｍ．

ｔｅｃｈｎｉｑｕｅ　ｉｓ　ａｎ　ｅｆｆｅｃｔｉｖｅ　ｔｏｏｌ　ｉｎ　ｆｌａｍｅ　ｄｙｎａｍｉｃ　ｓｔｕｄｉｅｓ．Ｈｕａｎｇ　ｏｂｔａｉｎｅｄ　ｔｈｅ　Ｒａｙｌｅｉｇｈ　Ｉｎｄｅｘ　ｍａｐｓ　ｏｆ　ａ　ｓｗｉｒｌｆｌａｍｅ　ｂａｓｅｄ　ｏｎ　ＯＨ　ＰＬＩＦ，ａｎｄ　ｕｓｅｄ　ｉｔ　ｔｏ　ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｅ　ｔｈｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ［６０］．ＯＨ　ｒａｄｉｃａｌｓ　ｈａｖｅ　ａｒｅｌａｔｉｖｅｌｙ　ｌｏｎｇ　ｌｉｆｅｔｉｍｅ　ａｎｄ　ｔｈｕｓ　ａ　ｗｉｄｅ　ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉｏｎ　ｉｎ　ｐｏｓｔ－ｆｌａｍｅ　ｒｅｇｉｏｎｓ．Ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｄｅｖｅｌｏｐｍｅｎｔ　ｏｆ　ｌａｓｅｒａｎｄ　ｃａｍｅｒａ　ｄｅｖｉｃｅｓ，Ｂｃｋｌｅ　ｅｔ　ａｌ．［１３２］ａｎｄ　Ｇｏｒｄｏｎ　ｅｔ　ａｌ．［１３３］ｅｌｅｃｔｅｄ　ＣＨ２Ｏ×ＯＨ　ａｓ　ｔｈｅ　ｈｅａｔ－ｒｅｌｅａｓｅｍａｒｋｅｒ　ａｎｄ　ｕｓｅｄ　ｔｈｅ　ｃｏｍｐｏｕｎｄｅｄ　ＰＬＩＦ　ｍｅｔｈｏｄ　ｔｏ　ｍｅａｓｕｒｅ　ｐｒｅｃｉｓｅｌｙ　ｔｈｅ　ｈｅａｔ－ｒｅｌｅａｓｅ　ｒａｔｅ　ａｎｄ　ｒｅｇｉｏｎ．Ｔｈｅｔｒａｄｉｔｉｏｎａｌ　ＰＬＩＦ　ｔｅｃｈｎｉｑｕｅ　ｉｓ　ｌｉｍｉｔｅｄ　ｂｙ　ｔｈｅ　ｒｅｐｅｔｉｔｉｏｎ　ｒａｔｅ　ｏｆ　ｐｕｍｐ　ｌａｓｅｒｓ．Ｔｈｉｓ　ｌｉｍｉｔａｔｉｏｎ　ｉｓ　ｏｖｅｒｃｏｍｅｕｓｉｎｇ　ａ　ｈｉｇｈ－ｐｏｗｅｒ　ｋｉｌｏｈｅｒｔｚ－ｐｕｌｓｅ　ｌａｓｅｒ　ｄｅｖｉｃｅ．Ｍｉｌｌｅｒ　ｅｔ　ａｌ．ｂｕｉｌｔ　ａｎ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｐａｒａｍｅｔｒｉｃ－ｏｓｃｉｌｌａｔｏｒ　ｍｏｄｕｌｅｗｉｔｈ　ａ　ｋｉｌｏｈｅｒｔｚ　ＮｄＹＡＧ　ｐｕｍｐ　ｌａｓｅｒ　ｔｏ　ｓｅｔ　ｕｐ　ａ　ＣＨ－ＰＬＩＦ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔ　ｆｏｒ　ｌａｍｉｎａｒ　ａｎｄ　ｔｕｒｂｕｌｅｎｔ　ｆｌａｍｅｓ［１３４］．Ｍｅｉｅｒ　ａｎｄ　ｃｏ－ｗｏｒｋｅｒｓ　ｕｓｅｄ　ａ　５－ｋＨｚ　ｓｉｍｕｌｔａｎｅｏｕｓ　ＯＨ－ＰＬＩＦ　ａｎｄ　ＰＩＶ　ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔｓ　ｔｏ　ｓｔｕｄｙ　ｔｈｅｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ｗｉｔｈ　ｆｌａｍｅ　ｌｏｃａｌ　ｓｔｒａｉｎ　ｅｘｔｉｎｃｔｉｏｎｓ　ａｎｄ　ｖｏｒｔｅｘ　ｃｏｒｅ　ｂｅｈａｖｉｏｒｓ［１３５］．Ｄｒｉｓｃｏｌｌ　ａｎｄ　ｃｏ－ｗｏｒｋｅｒｓ　ｓｔｕｄｉｅｄ　ａ　ｓｗｉｒｌ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ　ｈｅａｔ　ｒｅｌｅａｓｅ　ｆｌｕｃｔｕａｔｉｏｎｓ　ａｎｄ　ｐｒｅｓｓｕｒｅ　ｏｓｃｉｌｌａｔｉｏｎｓ　ｏｆ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｓｗｉｒｌｆｌａｍｅｓ　ｅｘｐｌｏｉｔｉｎｇ　ｔｈｅ　１０－ｋＨｚ　ＣＨ２Ｏ　ＰＬＩＦ ［１３６］．Ｔｈｅｓｅ　ｈｉｇｈ－ｒｅｐｅａｔｉｎｇ　ｉｍａｇｉｎｇ　ｍｅｔｈｏｄｓ　ｉｎｃｒｅａｓｅ　ｔｈｅｔｅｍｐｏｒａｌ　ｒｅｓｏｌｕｔｉｏｎ　ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃｓ　ｃａｐａｃｉｔｙ　ａｎｄ　ｐｒｏｖｉｄｅ　ｄｅｔａｉｌｅｄ　ｉｎｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｓｗｉｒｌ－ｆｌａｍｅ　ｄｙｎａｍｉｃｓ．Ｄｅｓｐｉｔｅ　ｔｈｅ　ｃｏｎｓｉｄｅｒａｂｌｅ　ｐｒｏｇｒｅｓｓ　ｏｆ　ｈｉｇｈ－ｒｅｐｅｔｉｔｉｏｎ　ｌａｓｅｒ　ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃｓ，ｔｈｅ　ｃｏｍｐｌｅｘｉｔｙ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｌａｓｅｒ　ｓｙｓｔｅｍ

ｒｅｓｔｒｉｃｔｓ　ｉｔｓ　ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎｓ．Ｔｏｍｏｇｒａｐｈｉｃ　ｍｅｔｈｏｄｓ　ｅｍｐｌｏｙｉｎｇ　ｈｉｇｈ－ｓｐｅｅｄ　ｃａｍｅｒａｓ　ａｒｅ　ｏｆ　ｕｓｅ　ｉｎ　ｒｅｃｏｎｓｔｒｕｃｔｉｎｇｆｌａｍｅ　ｓｕｒｆａｃｅｓ　ｆｒｏｍ　ｃｈｅｍｉｌｕｍｉｎｅｓｃｅｎｃｅ　ｅｍｉｓｓｉｏｎｓ．Ｍａ　ｅｔ　ａｌ．ｐｒｏｄｕｃｅｄ　ａ　３Ｄｆｌａｍｅ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ｕｓｉｎｇ　ｄｉｆｆｅｒｅｎｔｆａｃｉｌｉｔｉｅｓ　ａｎｄ　ｖａｌｉｄａｔｅｄ　ｉｔ　ｂｙ　ａ　Ｍｉｅ　ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ　ａｎａｌｙｓｉｓ［１３７，１３８］．Ｌｉ　ａｎｄ　ｃｏ－ｗｏｒｋｅｒｓ　ｅｘｔｒａｃｔｅｄ　ｆｌａｍｅ－ｓｔｒｅｔｃｈｉｎｇ　ｉｎｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ｃｈｅｍｉｌｕｍｉｎｅｓｃｅｎｃｅ　ｉｍａｇｅｓ　ａｎｄ　ｃａｌｃｕｌａｔｅｄ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉｏｎａｆｆｅｃｔｅｄ　ｂｙ　ｔｈｅ　ＡＣ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄ［１０９］．Ｔｈｅ　ｔｏｍｏｇｒａｐｈｉｃ　ｔｅｃｈｎｉｑｕｅ　ｉｓ　ｒｅｌａｔｉｖｅｌｙ　ｓｉｍｐｌｅｒ　ｔｏ　ｐｅｒｆｏｒｍ　ｉｎｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ｆａｃｉｌｉｔｉｅｓ　ｔｈａｎ　ｔｈｅ　ｋｉｌｏｈｅｒｔｚ　ｌａｓｅｒ　ｓｙｓｔｅｍｓ，ｉｎｄｉｃａｔｉｎｇ　ｔｈｅ　ｐｏｔｅｎｔｉａｌ　ｉｎ　ｆｌａｍｅ－ｄｙｎａｍｉｃｓｄｉａｇｎｏｓｔｉｃｓ．Ａｓ　ｆｏｒ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄ　ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔｓ，Ｍａｒｃｕｍ　ａｎｄ　Ｇａｎｇｕｌｙ　ｕｓｅｄ　ａｎ　ｉｎｔｒｕｓｉｖｅ　ｖｏｌｔａｇｅ　ｐｒｏｂｅ　ｔｏ　ｍｅａｓｕｒｅ　ｔｈｅ

ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄ　ｐｏｔｅｎｔｉａｌ　ｉｎ　ａ　ｆｌａｍｅ．Ｔｈｅ　ｐｒｏｂｅ　ｎｏｔ　ｏｎｌｙ　ｄｉｓｔｕｒｂｅｄ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ｆｌｏｗ　ｆｉｅｌｄ，ｂｕｔ　ａｌｓｏ　ｔｈｅ　ｉｎｔｅｒｎａｌｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄｓ［９９］．Ｄｉｎｋｅｌａｃｋｅｒ　ｅｔ　ａｌ．ｓｉｍｕｌａｔｅｄ　Ｍａｒｃｕｍ　ａｎｄ　Ｇａｎｇｕｌｙ’ｓ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔｓ，ｂｕｔ　ｆａｉｌｅｄ　ｔｏｃｏｎｓｉｄｅｒ　ｔｈｅ　ｅｆｆｅｃｔ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｐｒｏｂｅ［１３９］．Ｃｈｅｎ　ｅｔ　ａｌ．ｕｓｅｄ　ａ　Ｌａｎｇｍｕｉｒ　ｐｒｏｂｅ　ｔｏ　ｍｅａｓｕｒｅ　ｔｈｅ　ｎｕｍｂｅｒ　ｄｅｎｓｉｔｙｏｆ　ｆｌａｍｅ　ｉｏｎｓ［１４０］．Ｆｉａｌｋｏｖ　ｓｕｍｍａｒｉｚｅｄ　ｔｈｅ　ａｄｖａｎｔａｇｅｓ　ａｎｄ　ｄｉｓａｄｖａｎｔａｇｅｓ　ｏｆ　ｍａｓｓ　ｓｐｅｃｔｒｏｍｅｔｒｙ　ｏｆ　ｆｌａｍｅｉｏｎｓ［９６］．Ｈｉｌｌ　ｉｎｔｒｏｄｕｃｅｄ　ｔｈｅ　ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｉｏｎ　ｍｏｂｉｌｉｔｙ　ｓｐｅｃｔｒｏｍｅｔｒｙ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃ［１４１］．Ｑｉ　ｅｔａｌ．ａｄｏｐｔｅｄ　ｐｈｏｔｏｉｏｎｉｚａｔｉｏｎ　ｍａｓｓ　ｓｐｅｃｔｒｏｍｅｔｅｒ　ｗｉｔｈ　ａ　ｓｙｎｃｈｒｏｔｒｏｎ　ｌｉｇｈｔ　ｓｏｕｒｃｅ　ｉｎ　ｄｅｔｅｃｔｉｎｇ　ｔｈｅｉｎｔｅｒｍｅｄｉａｔｅ　ｉｏｎｓ　ｉｎ　ｆｌａｍｅ　ｒｅａｃｔｉｏｎｓ［１４２］．Ｍｐｈａｌｅ　ｅｔ　ａｌ．ｍｏｎｉｔｏｒｅｄ　ｔｈｅ　ｉｏｎｉｚａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｇｒａｓｓｆｉｒｅ　ｂｙ　ｔｈｅｍｉｃｒｏｗａｖｅ　ｉｎｔｅｒｆｅｒｏｍｅｔｒｉｃ　ｍｅｔｈｏｄ［１４３］．Ｕｎｔｉｌ　ｎｏｗ，ｍｏｓｔ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄ　ａｎｄ　ｉｏｎ　ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃｓ　ｍｅｔｈｏｄｓａｒｅ　ｉｎｔｒｕｓｉｖｅ．Ｔｈｅ　ｉｎ　ｓｉｔｕ　ｍｉｃｒｏｗａｖｅ　ｍｅｔｈｏｄｓ　ａｒｅ　ｌｉｍｉｔｅｄ　ｂｙ　ｌｏｗ　ｒｅｓｏｌｕｔｉｏｎ．Ｔｈｅｒｅｆｏｒｅ，ｈｉｇｈ－ａｃｃｕｒａｃｙ　ｉｎｓｉｔｕ　ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃ　ｔｅｃｈｎｉｑｕｅｓ　ｏｆ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄｓ　ａｒｅ　ｎｅｅｄｅｄ　ｕｒｇｅｎｔｌｙ．Ｒｎｔｇｅｎ　ｕｓｅｄ　ｔｈｅ　Ｔｈｏｍｓｏｎ　ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ　ｔｅｃｈｎｉｑｕｅ　ｔｏ　ｔｅｓｔ　ｔｈｅ　ｅｌｅｃｔｒｏｎ　ｄｅｎｓｉｔｙ　ｏｆ　ｐｌａｓｍａ ［１４４］．

Ｓｔａｒｉｋｏｖｓｋａｉａ　ｅｔ　ａｌ．ｍｅａｓｕｒｅｄ　ｔｈｅ　ｒｅｄｕｃｅｄ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄ　ｏｆ　ＤＢＤ　ｐｌａｓｍａ　ｕｓｉｎｇ　ｅｍｉｓｓｉｏｎ　ｓｐｅｃｔｒｏｓｃｏｐｙ［１４５］．

Ｒｅｖｉｅｗｓ

７４　　　 Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．２，２０１７　　ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ

Ｌａｕｘ　ａｎｄ　ｃｏ－ｗｏｒｋｅｒｓ　ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｅｄ　ｔｈｅ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅ　ｐｌａｓｍａ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍ　ｉｎ　ｆｌａｍｅｓ　ｓｕｃｈ　ａｓ　ｎｉｔｒｏｇｅｎ　ａｓｓｏｃｉａｔｉｏｎａｎｄ　ｓｈｏｃｋ　ｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｉｎｄｕｃｅｄ　ｂｙ　ｆａｓｔ　ｈｅａｔｉｎｇ ［１４６，１４７］．Ｔｈｅｙ　ｕｓｅｄ　ｃａｖｉｔｙ　ｒｉｎｇ－ｄｏｗｎ　ｓｐｅｃｔｒｏｓｃｏｐｙ（ＣＲＤＳ），ｔｗｏ－ｐｈｏｔｏｎ　ａｂｓｏｒｐｔｉｏｎ　ｌａｓｅｒ　ｉｎｄｕｃｅｄ　ｆｌｕｏｒｅｓｃｅｎｃｅ（ＴＡＬＩＦ），ａｎｄ　ｅｍｉｓｓｉｏｎ　ｓｐｅｃｔｒｏｓｃｏｐｙ　ｔｏ　ｇａｔｈｅｒｔｈｅ　ｉｎｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｎａｎｏｓｅｃｏｎｄ　ｒｅｐｅｔｉｔｉｖｅｌｙ　ｐｕｌｓｅｄ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅ（ＮＳＰＤ）［１４８］．Ｓｔａｒｉｋｏｖｓｋｉｙ　ｅｔ　ａｌ．ｕｓｅｄ　ＰＬＩＦａｎｄ　ＣＲＤＳ　ｔｏ　ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｅ　ｔｈｅ　ｅｖｏｌｕｔｉｏｎ　ｏｆ　ＯＨ　ｒａｄｉｃａｌｓ　ｐｒｏｄｕｃｅｄ　ｂｙ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅ［１４９］．Ａｄａｍｏｖｉｃｈ　ａｎｄ　ｃｏ－ｗｏｒｋｅｒｓ　ｕｓｅｄ　ｔｈｅ　ｐｌａｓｍａ　ｅｍｉｓｓｉｏｎ　ｓｐｅｃｔｒｏｓｃｏｐｉｅｓ　ｔｏ　ａｎａｌｙｚｅ　ｔｈｅ　ｅｖｏｌｕｔｉｏｎ　ｐｒｏｆｉｌｅｓ　ｏｆ　ｏｘｙｇｅｎ　ａｔｏｍｓ　ａｎｄｒａｄｉｃａｌｓ　ｉｎ　ａ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｇａｓ　ｗｉｔｈ　ｎａｎｏｓｅｃｏｎｄ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅ［１５０，１５１］．Ｔｈｅｓｅ　ａｄｖａｎｃｅｄ　ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔ　ｍｅｔｈｏｄｓｐｒｏｖｉｄｅ　ａ　ｓｏｌｉｄ　ｇｒｏｕｎｄ　ｆｏｒ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄ／ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｃｏｎｔｒｏｌ．Ｔｈｅｎ，ｉｆ　ｗｅ　ｅｘｔｅｎｄ　ｏｕｒ　ｄｉｓｃｕｓｓｉｏｎ　ｔｏ　ｔｈｅ　ｃｏｕｐｌｉｎｇ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅｓ　ａｎｄ　ｈｉｇｈ－ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ　ｐａｒｔｉｃｌｅ

ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ，ｔｈｅ　ｉｎ　ｓｉｔｕ　ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃ　ｍｅｔｈｏｄｓ　ｂｅｃｏｍｅ　ｍｏｒｅ　ｃｏｍｐｌｅｘ．Ｉｎ　ｐａｒｔｉｃｕｌａｒ，ｂｅｃａｕｓｅ　ｌａｓｅｒ－ｂａｓｅｄｄｉａｇｎｏｓｔｉｃｓ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｐａｒｔｉｃｌｅ　ｐｈａｓｅ　ｒｅｌｙ　ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｔｌｙ　ｏｎ　ｌｉｇｈｔ－ｐａｒｔｉｃｌｅ　ｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎｓ，ｃｅｒｔａｉｎ　ｉｎｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ａｂｏｕｔｐａｒｔｉｃｌｅｓ　ｃａｎ　ｂｅ　ｒｅｓｏｌｖｅｄ　ｆｒｏｍ　ｖａｒｉｏｕｓ　ｌｅｖｅｌｓ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎ．Ｌａｓｅｒ－ｉｎｄｕｃｅｄ　ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ　ｏｆ　ｐａｒｔｉｃｌｅｓ　ｃａｎｉｎｄｉｃａｔｅ　ｐａｒｔｉｃｌｅ　ｓｉｚｅ，ｗｈｅｒｅａｓ　ｉｎｅｌａｓｔｉｃ　ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ（ｏｒ　Ｒａｍａｎ）ｃａｎ　ｐｒｏｖｉｄｅ　ｉｎｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ａｂｏｕｔ　ｃｒｙｓｔａｌｌｉｎｉｔｙ．Ｆｏｒ　ｈｉｇｈｅｒ　ｌａｓｅｒ　ｅｎｅｒｇｉｅｓ，ｌａｓｅｒ－ｉｎｄｕｃｅｄ　ｉｎｃａｎｄｅｓｃｅｎｃｅ　ｃａｎ　ｍｅａｓｕｒｅ　ｔｈｅ　ｎｕｍｂｅｒ　ｄｅｎｓｉｔｙ　ａｎｄ　ｓｉｚｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｓｏｏｔｐａｒｔｉｃｌｅｓ　ｂｙ　ｉｒｒａｄｉａｔｉｎｇ　ｔｈｅ　ｓｏｏｔ　ｐａｒｔｉｃｌｅｓ，ｒｅｃｏｒｄｉｎｇ　ｔｈｅ　ｒａｄｉａｔｉｏｎ　ｓｉｇｎａｌ，ａｎｄ　ｅｘｔｒａｃｔｉｎｇ　ｔｈｅ　ｉｎｆｏｒｍａｔｉｏｎｂａｓｅｄ　ｏｎ　ｃｅｒｔａｉｎ　ａｂｓｏｒｐｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｒａｄｉａｔｉｏｎ　ｍｏｄｅｌｓ．Ｆｉｎａｌｌｙ，ｗｈｅｎ　ｔｈｅ　ｌａｓｅｒ　ｐｏｗｅｒ　ｉｓ　ｓｔｒｏｎｇ　ｅｎｏｕｇｈ　ｔｏｂｒｅａｋｄｏｗｎ　ａｌｌ　ｍａｔｅｒｉａｌ　ｔｏ　ｐｌａｓｍａ，ｅｌｅｍｅｎｔｓ　ｏｆ　ｂｏｔｈ　ｇａｓ　ａｎｄ　ｐａｒｔｉｃｌｅｓ　ｐｈａｓｅｓ　ｃａｎ　ｂｅ　ｑｕａｎｔｉｆｉｅｄ　ｂｙｃｏｎｖｅｎｔｉｏｎａｌ　ｌａｓｅｒ　ｉｎｄｕｃｅｄ　ｂｒｅａｋｄｏｗｎ　ｓｐｅｃｔｒｏｓｃｏｐｙ（ＬＩＢＳ）．Ｒｅｃｅｎｔｌｙ，ｗｅ　ｆｏｕｎｄ　ｔｈａｔ　ａｔｏｍｉｃ　ｅｍｉｓｓｉｏｎｓ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｐａｒｔｉｃｌｅ　ｐｈａｓｅ　ａｒｅ　ｏｂｓｅｒｖａｂｌｅ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｓｗｉｒｌ

ｆｌａｍｅ，ａｓ　ｍｅｎｔｉｏｎｅｄ　ｉｎ　Ｓｅｃｔｉｏｎ　４ ［１５２］．Ｔｈｅ　ｓｏ－ｃａｌｌｅｄ　ｐｈａｓｅ－ｓｅｌｅｃｔｉｖｅ　ｌａｓｅｒ　ｉｎｄｕｃｅｄ　ｂｒｅａｋｄｏｗｎｓｐｅｃｔｒｏｓｃｏｐｙ（ＰＳ－ＬＩＢＳ）ｉｓ　ｕｓｅｆｕｌ　ｉｎ　ｑｕａｌｉｔａｔｉｖｅｌｙ　ｄｅｔｅｃｔｉｎｇ　ｔｈｅ　ｇａｓ－ｔｏ－ｐａｒｔｉｃｌｅ　ｃｏｎｖｅｒｓｉｏｎ［１５３］，ｉｎ　ｓｉｔｕｃｈａｒａｃｔｅｒｉｚｉｎｇ　ｂａｎｄｇａｐ　ｖａｒｉａｔｉｏｎ　ｐｒｏｃｅｓｓｅｓ　ｏｆ　ｃｅｒｔａｉｎ　ｃｏｍｐｏｓｉｔｉｏｎｓ［１５４］，ａｎｄ　ｑｕａｎｔｉｔａｔｉｖｅｌｙ　ｄｅｔｅｒｍｉｎｉｎｇｖｏｌｕｍｅ　ｆｒａｃｔｉｏｎｓ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅｓ［１５５］．Ｉｎ　ｐｈｙｓｉｃｓ，ＰＳ－ＬＩＢＳ　ｉｓ　ｇｏｖｅｒｎｅｄ　ｂｙ　ａｎ　ａｂｓｏｒｐｔｉｏｎ－ａｂｌａｔｉｏｎ－ｅｘｃｉｔａｔｉｏｎ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍ（Ｆｉｇ．１０），ｗｈｉｃｈ　ｗａｓ　ｒｅｃｅｎｔｌｙ　ｃｌａｒｉｆｉｅｄ　ｂｙ　ｏｕｒ　ｇｒｏｕｐ［１５６］．Ｒａｙｌｅｉｇｈ　ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ　ａｎｄｔｉｍｅ－ｓｃａｌｅ　ａｎａｌｙｓｅｓ　ｏｆ　ｔｈｅ　Ｆｏｋｋｅｒ－Ｐｌａｎｃｋ　ｅｑｕａｔｉｏｎ　ｉｎｄｉｃａｔｅ　ｔｈａｔ　ａｔｏｍｉｃ　ｅｍｉｓｓｉｏｎｓ　ｓｔａｒｔ　ｆｒｏｍ　ａｂｌａｔｉｏｎｓｉｎｉｔｉａｔｅｄ　ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｌａｓｅｒ－ｂｅａｍ　ａｂｓｏｒｐｔｉｏｎ　ｂｙ　ｃｏｎｄｕｃｔｉｏｎ－ｂａｎｄ　ｅｌｅｃｔｒｏｎｓ　ｐｒｏｄｕｃｅｄ　ｉｎ　ｏｎｅ－ｏｒ　ｍｕｌｔｉ－ｐｈｏｔｏｎｉｏｎｉｚａｔｉｏｎ．Ａｆｔｅｒ　ａ　ｎａｎｏ－ｓｉｚｅｄ　ｐｌａｓｍａ　ｆｏｒｍｓ，ａｔｏｍｓ　ａｎｄ　ｉｏｎｓ　ａｒｅ　ｅｘｃｉｔｅｄ　ｂｙ　ｅｎｅｒｇｅｔｉｃ　ｅｌｅｃｔｒｏｎｓ　ｂｅｆｏｒｅａｔｏｍｉｃ　ｅｍｉｓｓｉｏｎｓ　ａｒｅ　ｏｂｓｅｒｖｅｄ．

Ｆｉｇ．１０　Ｓｃｈｅｍａｔｉｃ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍ　ｆｏｒ（ａ）ａｂｓｏｒｐｔｉｏｎ（ｂ）ａｂｌａｔｉｏｎ　ａｎｄ（ｃ）ｅｘｃｉｔａｔｉｏｎ；（ｄ）ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ｓｅｔｕｐ．（Ａｄａｐｔｅｄｆｒｏｍ　ｒｅｆ．［１５６］）

６　Ｃｏｎｃｌｕｓｉｏｎ　ａｎｄ　ｏｕｔｌｏｏｋ

Ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｒａｐｉｄ　ｐｒｏｇｒｅｓｓ　ｏｎ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｐａｓｔ　ｔｗｏ　ｄｅｃａｄｅｓ，ｔｈｅ　ｔｉｍｅ　ｉｓ　ｐｒｏｐｅｒ　ｔｏ　ｆｕｒｔｈｅｒｅｘｐａｎｄ　ｏｕｒ　ｕｎｄｅｒｓｔａｎｄｉｎｇ　ｏｆ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅｓ　ｗｉｔｈ　ｔｗｏ　ａｔｔｒａｃｔｉｖｅ　ｎｅｗ　ｃｏｎｃｅｐｔｓ　ａｔ　ｔｈｅ　ｆｒｏｎｔｉｅｒ　ｏｆ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎｒｅｓｅａｒｃｈ，ｉ．ｅ．，ｅｌｅｃｔｒｉｃａｌｌｙ－ｏｒ　ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ，ａｎｄ　ｆｌａｍｅ　ａｅｒｏｓｏｌ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ　ｏｆ　ｎａｎｏｍａｔｅｒｉａｌｓ．

Ｒｅｖｉｅｗｓ

ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ　　Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．２，２０１７　 ７５　　　

Ｏｎ　ｔｈｅ　ｏｎｅ　ｈａｎｄ，ｔｈｅ　ｕｓｅ　ｏｆ　ｅｌｅｃｔｒｉｃａｌ　ｆｉｅｌｄ　ａｎｄ　ｐｌａｓｍａｓ　ｈａｖｅ　ｄｅｖｅｌｏｐｅｄ　ｉｎｔｏ　ｐｒｏｍｉｓｉｎｇ　ｍｅｔｈｏｄｓ　ｔｏ　ａｃｈｉｅｖｅａｃｔｉｖｅ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ｏｆ　ｉｎｄｕｓｔｒｉａｌ　ｓｗｉｒｌ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｕｎｄｅｒ　ｒｅａｌｉｓｔｉｃ　ｃｏｎｄｉｔｉｏｎｓ，ｗｉｔｈ　ｔｈｅ　ｄｅｖｅｌｏｐｍｅｎｔ　ｏｆｉｎ　ｓｉｔｕ　ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃｓ　ａｎｄ　ｐｒｅｄｉｃａｂｌｅ　ｍｏｄｅｌｉｎｇ．Ｏｎ　ｔｈｅ　ｏｔｈｅｒ　ｈａｎｄ，ｕｓｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｔｕｒｂｕｌｅｎｔ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅ　ｉｓ　ａｌｓｏｅｘｐｅｃｔｅｄ　ｉｎ　ａｃｈｉｅｖｉｎｇ　ｈｉｇｈ－ｔｈｒｏｕｇｈｐｕｔ，ｆｌｅｘｉｂｌｅ－ｄｏｐｉｎｇ　ＳＦＳ　ｏｆ　ｍｅｔａｌ　ｏｘｉｄｅ　ｎａｎｏｃｏｍｐｏｓｉｔｅｓ（ｅ．ｇ．，ｎａｎｏ－ｃａｔａｌｙｓｔｓ　ｏｒ　ｎａｎｏ－ｅｎｅｒｇｅｔｉｃ　ｍａｔｅｒｉａｌｓ　ｆｏｒ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎｓ）．Ａｃｃｏｒｄｉｎｇｌｙ，ｆｕｔｕｒｅ　ｒｅｓｅａｒｃｈｄｅｖｅｌｏｐｍｅｎｔｓ　ａｎｄ　ｃｈａｌｌｅｎｇｅｓ　ｗｏｕｌｄ　ｅｎｔａｉｌ　ｔｈｅ　ｆｏｌｌｏｗｉｎｇ　ａｓｐｅｃｔｓ：（１）Ｅｌｕｃｉｄａｔｉｎｇ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍｓ　ａｎｄ　ｂｕｉｌｄｉｎｇ　ｒｏｂｕｓｔ　ｍｏｄｅｌｓ　ｆｏｒ　ｅｌｅｃｔｒｉｃａｌｌｙ －ａｎｄ　ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ

ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｃｏｎｔｒｏｌ．Ｔｈｅ　ｐｈｙｓｉｃａｌ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍ　ａｎｄ　ｍａｃｒｏｓｃｏｐｉｃ　ｃｏｎｔｒｏｌｌｉｎｇ　ｍｏｄｅｌ　ｓｔｉｌｌ　ｎｅｅｄ　ｔｏ　ｂｅｆｕｒｔｈｅｒ　ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｅｄ．Ｂｅｓｉｄｅｓ　ｔｈｅ　ＦＤＦ　ｆｏｒ　ｔｈｅｒｍｏａｃｏｕｓｔｉｃ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓ，ｔｈｅ　ｅｌｅｃｔｒｉｃａｌ　ｒｅｓｐｏｎｓｅ　ｆｕｎｃｔｉｏｎ　ｏｆ　ａｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅ　ｒｅｑｕｉｒｅｓ　ａｔｔｅｎｔｉｏｎ．Ｔｈｅ　ｃｏｍｐｅｔｉｎｇ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｔｈｅ　ｅｌｅｃｔｒｉｃａｌ　ｒｅｓｐｏｎｓｅ　ｆｕｎｃｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｔｈｅＦＤＦ　ｉｓ　ｏｆ　ｓｉｇｎｉｆｉｃａｎｃｅ　ｉｎ　ｃｏｎｔｒｏｌｌｉｎｇ　ｕｎｓｔｅａｄｙ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｄｙｎａｍｉｃｓ．（２）Ｄｅｖｅｌｏｐｉｎｇ　ｉｎ　ｓｉｔｕ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃｓ　ｆｏｒ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅｓ　ｃｏｕｐｌｅｄ　ｗｉｔｈ　ｐｌａｓｍａ　ｏｒ　ｐａｒｔｉｃｌｅ．Ｉｎｓｔｅａｄ　ｏｆ

ｓｏｌｅｌｙ　ｒｅｌｙｉｎｇ　ｏｎ　ｋｉｌｏｈｅｒｔｚ　ｌａｓｅｒ　ｄｅｖｉｃｅｓ，ｗｅ　ｐｒｅｆｅｒ　ｔｈｅ　ｓｉｍｐｌｙ　ｒｅｌｉａｂｌｅ，ｉｎ　ｓｉｔｕ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃ　ｔｅｃｈｎｉｑｕｅｓｔｈａｔ　ｏｐｅｒａｔｅ　ｗｉｔｈ　ｆｌｅｘｉｂｉｌｉｔｙ　ｉｎ　ｃｏｍｐｌｅｘ　ｔｕｒｂｕｌｅｎｔ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅｓ　ｕｎｄｅｒ　ｒｅａｌｉｓｔｉｃ　ｃｏｎｄｉｔｉｏｎｓ．Ｉｎ　ｏｕｒ　ｏｐｉｎｉｏｎ，ｔｈｅ　ｃｏｍｂｉｎａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｈｉｇｈ－ｓｐｅｅｄ　ｃａｍｅｒａｓ　ｗｉｔｈ　ｉｎｔｅｎｓｉｆｉｅｒｓ　ａｎｄ　ｂａｎｄ－ｐａｓｓ　ｆｉｌｔｅｒｓ，ｂｅｎｅｆｉｔｔｉｎｇ　ｆｒｏｍ　ｔｈｅ　ｈｉｇｈｓｅｎｓｉｔｉｖｉｔｙ　ｏｆ　ｔｈｅ　ＩＣＣＤ　ａｎｄ　ｈｉｇｈ　ｒｅｐｅｔｉｔｉｏｎ　ｒａｔｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｈｉｇｈ－ｓｐｅｅｄ　ｃａｍｅｒａ，ｍａｙ　ｐｒｏｖｉｄｅ　ａ　ｐｒｏｍｉｓｉｎｇａｌｔｅｒｎａｔｉｖｅ　ｆｏｒ　ｉｎ　ｓｉｔｕ　ｒｅａｌ－ｔｉｍｅ　ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃｓ　ｏｆ　ｕｎｓｔｅａｄｙ　ｓｗｉｒｌ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｔｈａｔ　ｃｏｕｐｌｅｓ　ｍｕｌｔｉ－ｆｉｅｌｄｓ　ａｎｄｍｕｌｔｉ－ｐｈａｓｅｓ．（３）Ｂｕｉｌｄｉｎｇ　ｍｕｌｔｉ－ｓｃａｌｅ　ｍｏｄｅｌｓ　ｏｆ　ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅ　ｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｉｎ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅｓ　ａｎｄ　ｖａｌｉｄａｔｉｎｇ　ｔｈｅｍ　ｂｙ　ｉｎ

ｓｉｔｕ　ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃｓ　ｄａｔａ．Ｃｏｎｓｉｄｅｒｉｎｇ　ｔｈｅ　ｃｕｒｒｅｎｔ　ｐｒｏｇｒｅｓｓ　ｉｎ　ｉｎ　ｓｉｔｕ　ａｎｄ　ｅｘ－ｓｉｔｕ　ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃｓ　ａｓ　ｗｅｌｌ　ａｓ　ｔｈｅｐｈｙｓｉｃａｌ　ｐｒｏｃｅｓｓｅｓ　ｄｅｍｏｎｓｔｒａｔｅｄ　ｂｙ　Ｐｒａｔｓｉｎｉｓ，Ｗａｎｇ，ａｎｄ　Ｔｓｅ’ｓ　ｌａｂｏｒａｔｏｒｙ　ｇｒｏｕｐｓ　ａｓ　ｗｅｌｌ　ａｓ　ｏｕｒ　ｏｗｎ，ｔｈｅｔｉｍｅ　ｉｓ　ａｐｐｒｏｐｒｉａｔｅ　ｔｏ　ｃｏｎｄｕｃｔ　ｓｔｕｄｉｅｓ　ｏｆ　ｒｅａｃｔｏｒ　ｏｐｔｉｍｉｚａｔｉｏｎ，ｐｒｏｃｅｓｓｅｓ　ｄｅｓｉｇｎ，ｍｏｄｅｌｉｎｇ／ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎａｃｒｏｓｓ　ｓｃａｌｅｓ，ａｎｄ　ｉｎ　ｓｉｔｕ　ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃｓ　ｏｆ　ＳＦＳ　ｏｆ　ｗｅｌｌ－ｄｏｐｅｄ　ｎａｎｏｃｏｍｐｏｓｉｔｅｓ　ｂａｓｅｄ　ｏｎ　ｓｗｉｒｌ－ｓｔａｂｉｌｉｚｅｄｃｏｍｂｕｓｔｏｒｓ．

Ａｃｋｎｏｗｌｅｄｇｅｍｅｎｔｓ

Ｔｈｉｓ　ｗｏｒｋ　ｉｓ　ｆｕｎｄｅｄ　ｍａｉｎｌｙ　ｂｙ　ｔｈｅ　Ｎａｔｉｏｎａｌ　Ｎａｔｕｒａｌ　Ｓｃｉｅｎｃｅ　Ｆｏｕｎｄａｔｉｏｎ　ｏｆ　Ｃｈｉｎａ（Ｇｒａｎｔ　Ｎｏｓ．９１６４１２０４ａｎｄ　５１６７６１０９）．Ｓｈｕｉｑｉｎｇ　Ｌｉ　ｉｓ　ｇｒａｔｅｆｕｌ　ｔｏ　Ｐｒｏｆ．Ｙｉｇｕａｎｇ　Ｊｕ　ａｔ　Ｐｒｉｎｃｅｔｏｎ，Ｐｒｏｆ．Ｌｉｎ　Ｍａ　ａｔ　Ｖｉｒｇｉｎｉａ　Ｔｅｃｈ，ａｎｄ　Ｐｒｏｆ．Ｍｉｎ　Ｓｕｋ　Ｃｈａ　ｆｒｏｍ　ＫＡＵＳＴ．Ａｌｌ　ａｕｔｈｏｒｓ　ａｃｋｎｏｗｌｅｄｇｅ　ｓｉｎｃｅｒｅｌｙ　Ｐｒｏｆ．Ｙｉｎｇｈｏｎｇ　Ｌｉ　ａｔ　Ａｉｒ　ＦｏｒｃｅＥｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，Ｐｒｏｆ．Ｑｉａｎｇ　Ｙａｏ　ａｎｄ　Ｐｒｏｆ．Ｙｉｋａｎｇ　Ｐｕ　ｆｒｏｍ　Ｔｓｉｎｇｈｕａ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，Ｐｒｏｆ．Ｙｕｎ　Ｗｕａｔ　Ｘｉ’ａｎ　Ｊｉａｏｔｏｎｇ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，Ｐｒｏｆ．Ｂａｏｌｕ　Ｓｈｉ　ｆｒｏｍ　Ｂｅｉｊｉｎｇ　Ｉｎｓｔｉｔｕｔｅ　ｏｆ　Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，ａｎｄ　Ｐｒｏｆ．Ｙｕｎ　Ｈｕａｎｇｆｒｏｍ　ｔｈｅ　Ｃｈｉｎｅｓｅ　Ａｃａｄｅｍｙ　ｏｆ　Ｓｃｉｅｎｃｅｓ．

Ｒｅｆｅｒｅｎｃｅｓ

［１］Ｚｈａｎｇ　Ｃ．Ｔｈｅ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍ　ａｎｄ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ｆｏｒ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓ　ｏｆ　ａｅｒｏｅｎｇｉｎｅ　ａｆｔｅｒｂｕｒｎｅｒ．Ｂｅｉｊｉｎｇ：Ｂｅｉｈａｎｇ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，２００５．［２］Ｌｅｍｐｅｒｔ　Ｗ　Ｒ．Ａｎ　Ｏｖｅｒｖｉｅｗ　ｏｒ　ｔｈｅ　ＡＦＯＳＲ　Ｐｌａｓｍａ　Ａｓｓｉｓｔｅｄ　Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ＭＵＲＩ　Ｐｒｏｇｒａｍ／／５３ｒｄ　ＡＩＡＡ　Ａｅｒｏｓｐａｃｅ　Ｓｃｉｅｎｃｅｓ　Ｍｅｅｔｉｎｇ．２０１５：

０１５４．［３］Ｓｔａｒｉｋｏｖｓｋｉｙ　Ａ，Ａｌｅｋｓａｎｄｒｏｖ　Ｎ．Ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｉｇｎｉｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ．Ｐｒｏｇ．Ｅｎｅｒｇｙ　Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｓｃｉ．，２０１３，３９（１）：６１—１１０．［４］Ｊｕ　Ｙ，Ｓｕｎ　Ｗ．Ｐｌａｓｍａ　ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ：ｄｙｎａｍｉｃｓ　ａｎｄ　ｃｈｅｍｉｓｔｒｙ．Ｐｒｏｇ．Ｅｎｅｒｇｙ　Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｓｃｉ．，２０１５，４８：２１—８３．［５］Ｌｉ　ＳＱ，Ｒｅｎ　Ｙ，Ｂｉｓｗａｓ　Ｐ，ｅｔ　ａｌ．Ｆｌａｍｅ　ａｅｒｏｓｏｌ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ　ｏｆ　ｎａｎｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅｄ　ｍａｔｅｒｉａｌｓ　ａｎｄ　ｆｕｎｃｔｉｏｎａｌ　ｄｅｖｉｃｅｓ：Ｐｒｏｃｅｓｓｉｎｇ，ｍｏｄｅｌｉｎｇ，ａｎｄｄｉａｇｎｏｓｔｉｃｓ．Ｐｒｏｇ．Ｅｎｅｒｇｙ　Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｓｃｉ．，２０１６，５５：１—５９．

［６］Ｃａｎｄｅｌ　Ｓ，Ｄｕｒｏｘ　Ｄ，Ｓｃｈｕｌｌｅｒ　Ｔ，ｅｔ　ａｌ．Ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｏｆ　ｓｗｉｒｌｉｎｇ　ｆｌａｍｅｓ．Ａｎｎｕ．Ｒｅｖ．Ｆｌｕｉｄ　Ｍｅｃｈ．，２０１４，４６：１４７—１７３．［７］Ａｌ－Ａｂｄｅｌｉ　Ｙ　Ｍ，Ｍａｓｒｉ　Ａ　Ｒ．Ｒｅｖｉｅｗ　ｏｆ　ｌａｂｏｒａｔｏｒｙ　ｓｗｉｒｌ　ｂｕｒｎｅｒｓ　ａｎｄ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔｓ　ｆｏｒ　ｍｏｄｅｌ　ｖａｌｉｄａｔｉｏｎ．Ｅｘｐ．Ｔｈｅｒｍ．Ｆｌｕｉｄ　Ｓｃｉ．，２０１５，６９：

１７８—１９６．［８］Ｘｕ　ＸＣ，Ｓｈｉ　ＸＧ，Ｃｈｅｎ　ＣＨ，ｅｔ　ａｌ．Ｔｈｅ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ａｎｄ　ｎｕｍｅｒｉｃａｌ　ｓｔｕｄｉｅｓ　ｏｎ"Ｔｈｒｅｅ＇ｈｉｇｈ＇ａｒｅａｓ" ｔｈｅｏｒｙ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｃｏａｌ　ｆｌａｍｅ　ｓｔａｂｉｌｉｚａｔｉｏｎｍｅｃｈａｎｉｓｍ．Ｂｏｉｌｅｒ　Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，１９９４，１：２—３４

［９］Ｌｉｕ　Ｄ，Ｃｈｅｎｇ　Ｒ．Ｃｕｒｒｅｎｔ　ｓｔａｔｕｓ　ａｎｄ　ｄｅｖｅｌｏｐｍｅｎｔ　ｄｉｒｅｃｔｉｏｎ　ｏｆ　ａｉｒｃｒａｆｔ　ｐｏｗｅｒ　ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ　ｉｎ　ｔｈｅ　ｗｏｒｌｄ．Ｊｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　Ｂｅｉｊｉｎｇ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ　ｏｆＡｅｒｏｎａｕｔｉｃｓ　ａｎｄ　Ａｓｔｒｏｎａｕｔｉｃｓ，２００２，２８（５）：４９０—４９６．

［１０］Ｃｈｅｎ　Ｍ．Ｔｈｅ　ｄｅｖｅｌｏｐｍｅｎｔ　ｏｆ　ａｉｒｃｒａｆｔ　ｐｏｗｅｒ　ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｉｅｓ．Ｓｃｉｅｎｔｉｆｉｃ　Ｃｈｉｎｅｓｅ，２０１５（１０）：１０—１９．

Ｒｅｖｉｅｗｓ

７６　　　 Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．２，２０１７　　ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ

［１１］Ｚｈａｎｇ　Ｑ，Ｆａｎ　Ｗ，Ｘｕ　Ｈ，ｅｔ　ａｌ．Ｒｅｖｉｅｗ　ｏｆ　ｌｏｗ　ｅｍｉｓｓｉｏｎ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ　ｆｏｒ　ｇａｓ　ｔｕｒｂｉｎｅ　ａｅｒｏｅｎｇｉｎｅ．Ａｅｒｏｎａｕｔｉｃａｌ　ＭａｎｕｆａｃｔｕｒｉｎｇＴｅｃｈｎｏｌｏｇｙ，２０１３，４２９（９）：７５—７９．

［１２］Ｋｒｅｂｓ　Ｗ．Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　Ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｉｅｓ　ｆｏｒ　ｆｕｔｕｒｅ　ｇａｓ　ｔｕｒｂｉｎｅｓ：ｄｅｓｉｇｎ　ｍｅｔｈｏｄｏｌｏｇｙ　ａｎｄ　ｖａｌｉｄａｔｉｏｎ．４Ｋａｓｔｅｅｌ　Ｖａｅｓｈａｒｔｅｌｔ，４４．［１３］Ｌｉｅｕｗｅｎ　Ｔ　Ｃ，Ｙａｎｇ　Ｖ．Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓ　ｉｎ　ｇａｓ　ｔｕｒｂｉｎｅ　ｅｎｇｉｎｅｓ（ｏｐｅｒａｔｉｏｎａｌ　ｅｘｐｅｒｉｅｎｃｅ，ｆｕｎｄａｍｅｎｔａｌ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍｓ　ａｎｄ　ｍｏｄｅｌｉｎｇ）．

Ｐｒｏｇｒｅｓｓ　ｉｎ　ａｓｔｒｏｎａｕｔｉｃｓ　ａｎｄ　ａｅｒｏｎａｕｔｉｃｓ，２００５：６５７．［１４］Ｃｕｌｉｃｋ　Ｆ　Ｅ，Ｋｕｅｎｔｚｍａｎｎ　Ｐ．Ｕｎｓｔｅａｄｙ　ｍｏｔｉｏｎｓ　ｉｎ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｃｈａｍｂｅｒｓ　ｆｏｒ　ｐｒｏｐｕｌｓｉｏｎ　ｓｙｓｔｅｍｓ．ＮＡＴＯ　ＲＥＳＥＡＲＣＨ　ＡＮＤ

ＴＥＣＨＮＯＬＯＧＹ　ＯＲＧＡＮＩＺＡＴＩＯＮ　ＮＥＵＩＬＬＹ－ＳＵＲ－ＳＥＩＮＥ（ＦＲＡＮＣＥ），２００６．［１５］Ｃａｎｄｅｌ　Ｓ．Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ａｎｄ　ｃｏｎｔｒｏｌ：ｐｒｏｇｒｅｓｓ　ａｎｄ　ｃｈａｌｌｅｎｇｅｓ．Ｐｒｏｃ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｉｎｓｔ．，２００２，２９（１）：１—２８．［１６］Ｐａｌｉｅｓ　Ｐ，Ｄｕｒｏｘ　Ｄ，Ｓｃｈｕｌｌｅｒ　Ｔ，ｅｔ　ａｌ．Ｎｏｎｌｉｎｅａｒ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ａｎａｌｙｓｉｓ　ｂａｓｅｄ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ｄｅｓｃｒｉｂｉｎｇ　ｆｕｎｃｔｉｏｎ　ａｐｐｌｉｅｄ　ｔｏ　ｔｕｒｂｕｌｅｎｔ

ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｓｗｉｒｌｉｎｇ　ｆｌａｍｅｓ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｆｌａｍｅ，２０１１，１５８（１０）：１９８０—１９９１．［１７］Ｓｃｈｉｍｅｋ　Ｓ，Ｍｏｅｃｋ　Ｊ　Ｐ，Ｐａｓｃｈｅｒｅｉｔ　Ｃ　Ｏ．Ａｎ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｎｏｎｌｉｎｅａｒ　ｒｅｓｐｏｎｓｅ　ｏｆ　ａｎ　ａｔｍｏｓｐｈｅｒｉｃ　ｓｗｉｒｌ－ｓｔａｂｉｌｉｚｅｄ

ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｆｌａｍｅ．Ｊ．Ｅｎｇ．Ｇａｓ．Ｔｕｒｂｉｎｅｓ　Ｐｏｗｅｒ－Ｔｒａｎｓ．ＡＳＭＥ，２０１１，１３３（１０）：１０１５０２．［１８］Ｐｏｉｎｓｏｔ　Ｔ．Ｐｒｅｄｉｃｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ｏｆ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓ　ｉｎ　ｒｅａｌ　ｅｎｇｉｎｅｓ．Ｐｒｏｃ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｉｎｓｔ．，２０１６．［１９］Ｈｕａｎｇ　Ｙ，Ｙａｎｇ　Ｖ．Ｂｉｆｕｒｃａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｆｌａｍｅ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ｉｎ　ａ　ｌｅａｎ－ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｓｗｉｒｌ－ｓｔａｂｉｌｉｚｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ：ｔｒａｎｓｉｔｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ｓｔａｂｌｅ　ｔｏ　ｕｎｓｔａｂｌｅ　ｆｌａｍｅ．

Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｆｌａｍｅ，２００４，１３６（３）：３８３—３８９．［２０］Ｈｕａｎｇ　Ｙ，Ｙａｎｇ　Ｖ．Ｄｙｎａｍｉｃｓ　ａｎｄ　ｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ｏｆ　ｌｅａｎ－ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｓｗｉｒｌ－ｓｔａｂｉｌｉｚｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ．Ｐｒｏｇ．Ｅｎｅｒｇｙ　Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｓｃｉ．，２００９，３５（４）：

２９３—３６４．［２１］＇Ｃｏｓｉ＇ｃ　Ｂ，Ｔｅｒｈａａｒ　Ｓ，Ｍｏｅｃｋ　Ｊ　Ｐ，ｅｔ　ａｌ．Ｒｅｓｐｏｎｓｅ　ｏｆ　ａ　ｓｗｉｒｌ－ｓｔａｂｉｌｉｚｅｄ　ｆｌａｍｅ　ｔｏ　ｓｉｍｕｌｔａｎｅｏｕｓ　ｐｅｒｔｕｒｂａｔｉｏｎｓ　ｉｎ　ｅｑｕｉｖａｌｅｎｃｅ　ｒａｔｉｏ　ａｎｄ　ｖｅｌｏｃｉｔｙ

ａｔ　ｈｉｇｈ　ｏｓｃｉｌｌａｔｉｏｎ　ａｍｐｌｉｔｕｄｅｓ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｆｌａｍｅ，２０１５，１６２（４）：１０４６—１０６２．［２２］Ｓｈａｎｂｈｏｇｕｅ　Ｓ　Ｊ，Ｓａｎｕｓｉ　Ｙ　Ｓ，Ｔａａｍａｌｌａｈ　Ｓ，ｅｔ　ａｌ．Ｆｌａｍｅ　ｍａｃｒｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ，ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ａｎｄ　ｅｘｔｉｎｃｔｉｏｎ　ｓｔｒａｉｎ　ｓｃａｌｉｎｇ　ｉｎ　ｓｗｉｒｌ－

ｓｔａｂｉｌｉｚｅｄ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ＣＨ　４／Ｈ　２ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｆｌａｍｅ，２０１６，１６３：４９４—５０７．［２３］Ｓｗｅｅｎｅｙ　Ｍ　Ｓ，Ｈｏｃｈｇｒｅｂ　Ｓ，Ｄｕｎｎ　Ｍ　Ｊ，ｅｔ　ａｌ．Ｔｈｅ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ｏｆ　ｔｕｒｂｕｌｅｎｔ　ｓｔｒａｔｉｆｉｅｄ　ａｎｄ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｍｅｔｈａｎｅ／ａｉｒ　ｆｌａｍｅｓ　ＩＩ：Ｓｗｉｒｌｉｎｇ　ｆｌｏｗｓ．

Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｆｌａｍｅ，２０１２，１５９（９）：２９１２—２９２９．［２４］Ｗｅｉｎｂｅｒｇ　Ｆ　Ｊ，Ｈｏｍ　Ｋ，Ｏｐｐｅｎｈｅｉｍ　Ａ　Ｋ，ｅｔ　ａｌ．Ｉｇｎｉｔｉｏｎ　ｂｙ　ｐｌａｓｍａ　ｊｅｔ．Ｎａｔｕｒｅ，１９７８（２７２）：３４１—３４３．．［２５］Ｄｏ　Ｈ，Ｃａｐｐｅｌｌｉ　Ｍ　Ａ，Ｍｕｎｇａｌ　Ｍ　Ｇ．Ｐｌａｓｍａ　ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｃａｖｉｔｙ　ｆｌａｍｅ　ｉｇｎｉｔｉｏｎ　ｉｎ　ｓｕｐｅｒｓｏｎｉｃ　ｆｌｏｗｓ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｆｌａｍｅ，２０１０，１５７（９）：

１７８３—１７９４．［２６］Ｍａｔｓｕｂａｒａ　Ｙ，Ｔａｋｉｔａ　Ｋ，Ｍａｓｕｙａ　Ｇ．Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｅｎｈａｎｃｅｍｅｎｔ　ｉｎ　ａ　ｓｕｐｅｒｓｏｎｉｃ　ｆｌｏｗ　ｂｙ　ｓｉｍｕｌｔａｎｅｏｕｓ　ｏｐｅｒａｔｉｏｎ　ｏｆ　ＤＢＤ　ａｎｄ　ｐｌａｓｍａ　ｊｅｔ．

Ｐｒｏｃ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｉｎｓｔ．，２０１３，３４（２）：３２８７—３２９４．［２７］Ｓｕｎ　Ｗ，Ｗｏｎ　Ｓ　Ｈ，Ｏｍｂｒｅｌｌｏ　Ｔ，ｅｔ　ａｌ．Ｄｉｒｅｃｔ　ｉｇｎｉｔｉｏｎ　ａｎｄ　Ｓ－ｃｕｒｖｅ　ｔｒａｎｓｉｔｉｏｎ　ｂｙ　ｉｎ　ｓｉｔｕ　ｎａｎｏ－ｓｅｃｏｎｄ　ｐｕｌｓｅｄ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅ　ｉｎ　ｍｅｔｈａｎｅ／ｏｘｙｇｅｎ／

ｈｅｌｉｕｍ　ｃｏｕｎｔｅｒｆｌｏｗ　ｆｌａｍｅ．Ｐｒｏｃ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｉｎｓｔ．，２０１３，３４（１）：８４７—８５５．［２８］Ｌａｃｏｓｔｅ　Ｄ　Ａ，Ｍｏｅｃｋ　Ｊ　Ｐ，Ｐａｓｃｈｅｒｅｉｔ　Ｃ　Ｏ，ｅｔ　ａｌ．Ｅｆｆｅｃｔ　ｏｆ　ｐｌａｓｍａ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅｓ　ｏｎ　ｎｉｔｒｉｃ　ｏｘｉｄｅ　ｅｍｉｓｓｉｏｎｓ　ｉｎ　ａ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｆｌａｍｅ．Ｊ．Ｐｒｏｐｕｌ．

Ｐｏｗｅｒ，２０１３，２９（３）：７４８—７５１．［２９］Ｌａｃｏｓｔｅ　Ｄ　Ａ，Ｘｉｏｎｇ　Ｙ，Ｍｏｅｃｋ　Ｊ　Ｐ，ｅｔ　ａｌ．Ｔｒａｎｓｆｅｒ　ｆｕｎｃｔｉｏｎｓ　ｏｆ　ｌａｍｉｎａｒ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｆｌａｍｅｓ　ｓｕｂｊｅｃｔｅｄ　ｔｏ　ｆｏｒｃｉｎｇ　ｂｙ　ａｃｏｕｓｔｉｃ　ｗａｖｅｓ，ＡＣ

ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄｓ，ａｎｄ　ｎｏｎ－ｔｈｅｒｍａｌ　ｐｌａｓｍａ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅｓ．Ｐｒｏｃ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｉｎｓｔ．，２０１６．［３０］Ｇｕéｎａｕｌｔ　Ｅ　Ｍ，Ｗｈｅｅｌｅｒ　Ｒ　Ｖ．ＸＸＶＩＩ．—Ｔｈｅ　ｐｒｏｐａｇａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｆｌａｍｅ　ｉｎ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄｓ．Ｐａｒｔ　Ｉ．Ｄｉｓｔｏｒｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ｓｕｒｆａｃｅ．Ｊｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　ｔｈｅ

Ｃｈｅｍｉｃａｌ　Ｓｏｃｉｅｔｙ（Ｒｅｓｕｍｅｄ），１９３１：１９５—１９９．［３１］Ｇｕｅｎａｕｌｔ　Ｅ　Ｍ，Ｗｈｅｅｌｅｒ　Ｒ　Ｖ．４２３．Ｔｈｅ　ｐｒｏｐａｇａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｆｌａｍｅ　ｉｎ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄｓ．Ｐａｒｔ　ＩＩ．Ｔｈｅ　ｅｆｆｅｃｔｓ　ｏｆ　ｔｒａｎｓｖｅｒｓｅ　ｆｉｅｌｄｓ．Ｊｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　ｔｈｅ

Ｃｈｅｍｉｃａｌ　Ｓｏｃｉｅｔｙ（Ｒｅｓｕｍｅｄ），１９３２：２７８８—２７９３．［３２］Ｃａｒｌｅｔｏｎ　Ｆ　Ｂ，Ｗｅｉｎｂｅｒｇ　Ｆ　Ｊ．Ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄ－ｉｎｄｕｃｅｄ　ｆｌａｍｅ　ｃｏｎｖｅｃｔｉｏｎ　ｉｎ　ｔｈｅ　ａｂｓｅｎｃｅ　ｏｆ　ｇｒａｖｉｔｙ．Ｎａｔｕｒｅ，１９８７，３３０（６１４９）：６３５—６３６．［３３］Ｌｅｅ　Ｓ　Ｍ，Ｐａｒｋ　Ｃ　Ｓ，Ｃｈａ　Ｍ　Ｓ，ｅｔ　ａｌ．Ｅｆｆｅｃｔ　ｏｆ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄｓ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｌｉｆｔｏｆｆ　ｏｆ　ｎｏｎｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｔｕｒｂｕｌｅｎｔ　ｊｅｔ　ｆｌａｍｅｓ．ＩＥＥＥ　Ｔｒａｎｓ．Ｐｌａｓｍａ　Ｓｃｉ．，

２００５，３３（５）：１７０３—１７０９．［３４］Ｄｒｅｗｓ　Ａ　Ｍ，Ｃａｄｅｍａｒｔｉｒｉ　Ｌ，Ｃｈｅｍａｍａ　Ｍ　Ｌ，ｅｔ　ａｌ．Ａｃ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄｓ　ｄｒｉｖｅ　ｓｔｅａｄｙ　ｆｌｏｗｓ　ｉｎ　ｆｌａｍｅｓ．Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｅ，２０１２，８６（３）：０３６３１４．［３５］Ｗｏｏｋｙｕｎｇ，Ｋｉｍ．Ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　Ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ　Ｄｙｎａｍｉｃｓ　Ｃｏｎｔｒｏｌ　ａｔ　Ｒｅａｌｉｓｔｉｃ　Ｇａｓ　Ｔｕｒｂｉｎｅ　Ｃｏｎｄｉｔｉｏｎｓ．ｈｔｔｐ：／／ｎａｒｉ．ａｒｃ．ｎａｓａ．ｇｏｖ／ｓｉｔｅｓ／

ｄｅｆａｕｌｔ／ｆｉｌｅｓ／Ｋｉｍ＿ＰｈａｓｅＩＩ％２０ＳｕｍｍａｒｙｏｆＲｅｓｅａｒｃｈ＿ＵＴＲＣｆｉｎａｌ．ｐｄｆ．［３６］Ｄｅｖｅｎｅｒ　Ｂ　Ｖ，Ａｎｄｅｒｓｏｎ　Ｓ　Ｌ，Ｓｈｉｍｉｚｕ　Ｔ，ｅｔ　ａｌ．Ｉｎ　ｓｉｔｕ　ｇｅｎｅｒａｔｉｏｎ　ｏｆ　Ｐｄ／ＰｄＯ　ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅ　ｍｅｔｈａｎｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｃａｔａｌｙｓｔ：Ｃｏｒｒｅｌａｔｉｏｎ　ｏｆ

ｐａｒｔｉｃｌｅ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｃｈｅｍｉｓｔｒｙ　ｗｉｔｈ　ｉｇｎｉｔｉｏｎ．Ｊ．Ｐｈｙｓ．Ｃｈｅｍ．Ｃ，２００９，１１３（４８）：２０６３２—２０６３９．［３７］Ｓｈｉｍｉｚｕ　Ｔ，Ａｂｉｄ　Ａ　Ｄ，Ｐｏｓｋｒｅｂｙｓｈｅｖ　Ｇ，ｅｔ　ａｌ．Ｍｅｔｈａｎｅ　ｉｇｎｉｔｉｏｎ　ｃａｔａｌｙｚｅｄ　ｂｙ　ｉｎ　ｓｉｔｕ　ｇｅｎｅｒａｔｅｄ　ｐａｌｌａｄｉｕｍ　ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅｓ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｆｌａｍｅ，

２０１０，１５７（３）：４２１—４３５．［３８］Ｓｔｒｏｂｅｌ　Ｒ，Ｍｄｌｅｒ　Ｌ，Ｐｉａｃｅｎｔｉｎｉ　Ｍ，ｅｔ　ａｌ．Ｔｗｏ－Ｎｏｚｚｌｅ　Ｆｌａｍｅ　Ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ　ｏｆ　Ｐｔ／Ｂａ／Ａｌ２Ｏ３ｆｏｒ　ＮＯ　ｘ　Ｓｔｏｒａｇｅ．Ｃｈｅｍｉｓｔｒｙ　ｏｆ　ｍａｔｅｒｉａｌｓ，２００６，

１８（１０）：２５３２—２５３７．［３９］Ｅｒｎｓｔ　Ｆ　Ｏ，Ｋａｍｍｌｅｒ　Ｈ　Ｋ，Ｒｏｅｓｓｌｅｒ　Ａ，ｅｔ　ａｌ．Ｅｌｅｃｔｒｏｃｈｅｍｉｃａｌｌｙ　ａｃｔｉｖｅ　ｆｌａｍｅ－ｍａｄｅ　ｎａｎｏｓｉｚｅｄ　ｓｐｉｎｅｌｓ：ＬｉＭｎ２Ｏ４，Ｌｉ４Ｔｉ５Ｏ１２ａｎｄ　ＬｉＦｅ５Ｏ８．

Ｍａｔｅｒ．Ｃｈｅｍ．Ｐｈｙｓ．，２００７，１０１（２）：３７２—３７８．［４０］Ｋｏｉｒａｌａ　Ｒ，Ｂüｃｈｅｌ　Ｒ，Ｐｒａｔｓｉｎｉｓ　Ｓ　Ｅ，ｅｔ　ａｌ．Ｏｘｉｄａｔｉｖｅ　ｃｏｕｐｌｉｎｇ　ｏｆ　ｍｅｔｈａｎｅ　ｏｎ　ｆｌａｍｅ－ｍａｄｅ　Ｍｎ－Ｎａ２ＷＯ４／ＳｉＯ２：Ｉｎｆｌｕｅｎｃｅ　ｏｆ　ｃａｔａｌｙｓｔ

ｃｏｍｐｏｓｉｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｒｅａｃｔｉｏｎ　ｃｏｎｄｉｔｉｏｎｓ．Ａｐｐｌ．Ｃａｔａｌ．Ａ－Ｇｅｎ．，２０１４，４８４：９７—１０７．［４１］Ａｚｕｒｄｉａ　Ｊ　Ａ，ＭｃＣｒｕｍ　Ａ，Ｌａｉｎｅ　Ｒ　Ｍ．Ｓｙｓｔｅｍａｔｉｃ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ　ｏｆ　ｍｉｘｅｄ－ｍｅｔａｌ　ｏｘｉｄｅｓ　ｉｎ　ＮｉＯ－Ｃｏ３Ｏ４，ＮｉＯ－ＭｏＯ３，ａｎｄ　ＮｉＯ－ＣｕＯ　ｓｙｓｔｅｍｓ　ｖｉａ

ｌｉｑｕｉｄ－ｆｅｅｄ　ｆｌａｍｅ　ｓｐｒａｙ　ｐｙｒｏｌｙｓｉｓ．Ｊ．Ｍａｔｅｒ．Ｃｈｅｍ．，２００８，１８（２７）：３２４９—３２５８．［４２］Ｗｏｒａｔｈａｎａｋｕｌ　Ｐ，Ｊｉａｎｇ　Ｊ，Ｂｉｓｗａｓ　Ｐ，ｅｔ　ａｌ．Ｑｕｅｎｃｈ－ｒｉｎｇ　ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｆｌａｍｅ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ　ｏｆ　ＳｉＯ２－ＴｉＯ２ｎａｎｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅｄ　ｃｏｍｐｏｓｉｔｅ．Ｊ．Ｎａｎｏｓｃｉ．

Ｒｅｖｉｅｗｓ

ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ　　Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．２，２０１７　 ７７　　　

Ｎａｎｏｔｅｃｈｎｏｌ．，２００８，８（１２）：６２５３—６２５９．［４３］Ｚｏｎｇ　ＹＹ，Ｌｉ　ＳＱ，Ｎｉｕ　Ｆ，ｅｔ　ａｌ．Ｄｉｒｅｃｔ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ　ｏｆ　ｓｕｐｐｏｒｔｅｄ　ｐａｌｌａｄｉｕｍ　ｃａｔａｌｙｓｔｓ　ｆｏｒ　ｍｅｔｈａｎｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｂｙ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅ．Ｐｒｏｃ．

Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｉｎｓｔ．，２０１５，３５（２）：２２４９—２２５７．［４４］Ｗａｎｇ　ＮＦ，Ｌｉ　ＳＱ，Ｚｏｎｇ　ＹＣ，ｅｔ　ａｌ．Ｆｌａｍｅ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ　ｏｆ　ｎｏｖｅｌ　ｔｅｒｎａｒｙ　ｎａｎｏｃａｔａｌｙｓｔｓ　Ｐｄ／ＣｅＯ２－ＴｉＯ２ ｗｉｔｈ　ｐｒｏｍｏｔｉｏｎａｌ　ｌｏｗ－ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ

ｃａｔａｌｙｔｉｃ　ｏｘｉｄａｔｉｏｎ　ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ．Ｐｒｏｃ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｉｎｓｔ．，２０１６．［４５］Ｔｉｗａｒｉ　Ｖ，Ｊｉａｎｇ　Ｊ，Ｓｅｔｈｉ　Ｖ，ｅｔ　ａｌ．Ｏｎｅ－ｓｔｅｐ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ　ｏｆ　ｎｏｂｌｅ　ｍｅｔａｌ－ｔｉｔａｎｉｕｍ　ｄｉｏｘｉｄｅ　ｎａｎｏｃｏｍｐｏｓｉｔｅｓ　ｉｎ　ａ　ｆｌａｍｅ　ａｅｒｏｓｏｌ　ｒｅａｃｔｏｒ．Ａｐｐｌ．

Ｃａｔａｌ．Ａ－Ｇｅｎ．，２００８，３４５（２）：２４１—２４６．［４６］Ｒａｍａｎ　Ｖ，Ｆｏｘ　Ｒ　Ｏ．Ｍｏｄｅｌｉｎｇ　ｏｆ　ｆｉｎｅ－ｐａｒｔｉｃｌｅ　ｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｉｎ　ｔｕｒｂｕｌｅｎｔ　ｆｌａｍｅｓ．Ａｎｎｕ．Ｒｅｖ．Ｆｌｕｉｄ　Ｍｅｃｈ．，２０１６，４８：１５９—１９０．［４７］Ｓｙｒｅｄ　Ｎ，Ｂｅｅｒ　Ｊ　Ｍ．Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎ　ｓｗｉｒｌｉｎｇ　ｆｌｏｗｓ：ａ　ｒｅｖｉｅｗ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｆｌａｍｅ，１９７４，２３（２）：１４３—２０１．［４８］Ｄｕｒｏｘ　Ｄ，Ｍｏｅｃｋ　Ｊ　Ｐ，Ｂｏｕｒｇｏｕｉｎ　Ｊ　Ｆ，ｅｔ　ａｌ．Ｆｌａｍｅ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｏｆ　ａ　ｖａｒｉａｂｌｅ　ｓｗｉｒｌ　ｎｕｍｂｅｒ　ｓｙｓｔｅｍ　ａｎｄ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ｃｏｎｔｒｏｌ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｆｌａｍｅ，

２０１３，１６０（９）：１７２９—１７４２．［４９］Ｂａｒｒｅｒｅ　Ｍ，Ｗｉｌｌｉａｍｓ　Ｆ　Ａ．Ｃｏｍｐａｒｉｓｏｎ　ｏｆ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓ　ｆｏｕｎｄ　ｉｎ　ｖａｒｉｏｕｓ　ｔｙｐｅｓ　ｏｆ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｃｈａｍｂｅｒｓ／／Ｓｙｍｐｏｓｉｕｍ

（Ｉｎｔｅｒｎａｔｉｏｎａｌ）ｏｎ　Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ．Ｅｌｓｅｖｉｅｒ，１９６９，１２（１）：１６９—１８１．［５０］Ｓａｔｔｅｌｍａｙｅｒ　Ｔ．Ｉｎｆｌｕｅｎｃｅ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ　ａｅｒｏｄｙｎａｍｉｃｓ　ｏｎ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓ　ｆｒｏｍ　ｅｑｕｉｖａｌｅｎｃｅ　ｒａｔｉｏ　ｆｌｕｃｔｕａｔｉｏｎｓ／／ＡＳＭＥ　Ｔｕｒｂｏ

Ｅｘｐｏ　２０００：Ｐｏｗｅｒ　ｆｏｒ　Ｌａｎｄ，Ｓｅａ，ａｎｄ　Ａｉｒ．Ａｍｅｒｉｃａｎ　Ｓｏｃｉｅｔｙ　ｏｆ　Ｍｅｃｈａｎｉｃａｌ　Ｅｎｇｉｎｅｅｒｓ，２０００：Ｖ００２Ｔ０２Ａ００３－Ｖ００２Ｔ０２Ａ００３．［５１］Ｄａｒｒｉｅｕｓ　Ｇ．Ｐｒｏｐａｇａｔｉｏｎ　ｄ’ｕｎ　ｆｒｏｎｔ　ｄｅ　ｆｌａｍｍｅ：ａｓｓａｉ　ｄｅ　ｔｈｅｏｒｉｅ　ｄｅｓ　ｖｉｔｅｓｓｅｓ　ａｎｏｍａｌｅｓ　ｄｅ　ｄｅｆｌａｇｒａｔｉｏｎ　ｐａｒ　ｄｅｖｅｌｏｐｐｅｍｅｎｔ　ｓｐｏｎｔａｎｅ　ｄｅ　ｌａ

ｔｕｒｂｕｌｅｎｃｅ／／Ｕｎｐｕｂｌｉｓｈｅｄ　ｗｏｒｋｓ　ｐｒｅｓｅｎｔｅｄ　ａｔ　ｌａ　ｔｅｃｈｎｉｑｕｅ　ｍｏｄｅｒｎｅ．１９３８．［５２］Ｌａｎｄａｕ　ＬＤ．Ｏｎ　ｔｈｅ　ｔｈｅｏｒｙ　ｏｆ　ｓｌｏｗ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ．Ａｃｔａ　Ｐｈｙｓｉｃｏｃｈｉｍ，１９４４，１９：７７—８５．［５３］Ｏ＇Ｃｏｎｎｏｒ　Ｊ，Ａｃｈａｒｙａ　Ｖ，Ｌｉｅｕｗｅｎ　Ｔ．Ｔｒａｎｓｖｅｒｓｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓ：Ａｃｏｕｓｔｉｃ，ｆｌｕｉｄ　ｍｅｃｈａｎｉｃ，ａｎｄ　ｆｌａｍｅ　ｐｒｏｃｅｓｓｅｓ．Ｐｒｏｇ．Ｅｎｅｒｇｙ

Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｓｃｉ．，２０１５，４９：１—３９．［５４］Ｒａｙｌｅｉｇｈ　Ｊ　Ｗ　Ｓ．Ｔｈｅ　ｔｈｅｏｒｙ　ｏｆ　ｓｏｕｎｄ，Ｖｏｌｕｍｅ　Ｔｗｏ．Ｍａｃｍｉｌｌａｎ，１９４５．［５５］Ｃｈｕ　Ｂ　Ｔ．Ｍｅｃｈａｎｉｓｍ　ｏｆ　ｇｅｎｅｒａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｐｒｅｓｓｕｒｅ　ｗａｖｅｓ　ａｔ　ｆｌａｍｅ　ｆｒｏｎｔｓ．１９５６：２０［５６］Ｐｕｔｎａｍ　Ａ　Ａ．Ｇｅｎｅｒａｌ　ｃｏｎｓｉｄｅｒａｔｉｏｎｓ　ｏｆ　ａｕｔｏｎｏｍｏｕｓ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｏｓｃｉｌｌａｔｉｏｎｓ／／Ｎｏｎｓｔｅａｄｙ　Ｆｌａｍｅ　Ｐｒｏｐａｇａｔｉｏｎ．Ｔｈｅ　ＭａｃＭｉｌｌａｎ　Ｃｏｍｐａｎｙ

Ｎｅｗ　Ｙｏｒｋ，１９６４：１８３—１９８．［５７］Ｌｉｅｕｗｅｎ　Ｔ．Ｍｏｄｅｌｉｎｇ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ－ａｃｏｕｓｔｉｃ　ｗａｖｅ　ｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎｓ：Ａ　ｒｅｖｉｅｗ．Ｊ．Ｐｒｏｐｕｌ．Ｐｏｗｅｒ，２００３，１９（５）：７６５—７８１．［５８］Ｌｉ　Ｌ，Ｓｕｎ　Ｘ．Ｅｆｆｅｃｔ　ｏｆ　ｖｏｒｔｉｃｉｔｙ　ｗａｖｅｓ　ｏｎ　ａｚｉｍｕｔｈａｌ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓ　ｉｎ　ａｎｎｕｌａｒ　ｃｈａｍｂｅｒｓ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｆｌａｍｅ，２０１５，１６２（３）：６２８—６４１．［５９］Ｒｏｕｘ　Ｓ，Ｌａｒｔｉｇｕｅ　Ｇ，Ｐｏｉｎｓｏｔ　Ｔ，ｅｔ　ａｌ．Ｓｔｕｄｉｅｓ　ｏｆ　ｍｅａｎ　ａｎｄ　ｕｎｓｔｅａｄｙ　ｆｌｏｗ　ｉｎ　ａ　ｓｗｉｒｌｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ　ｕｓｉｎｇ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔｓ，ａｃｏｕｓｔｉｃ　ａｎａｌｙｓｉｓ，

ａｎｄ　ｌａｒｇｅ　ｅｄｄｙ　ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎｓ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｆｌａｍｅ，２００５，１４１（１）：４０—５４．［６０］Ｈｕａｎｇ　Ｙ．Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｏｆ　ｓｗｉｒｌ－ｓｔａｂｉｌｉｚｅｄ　ｌｅａｎ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｆｌａｍｅｓ　ｉｎ　ａｎ　ａｃｏｕｓｔｉｃａｌｌｙ－ｄｒｉｖｅｎ　ｅｎｖｉｒｏｎｍｅｎｔ．Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ　ｏｆ　Ｉｏｗａ，２００８．［６１］Ｂｌａｃｋｓｈｅａｒ　ＰＬ．Ｃｏｍｐａｒｉｓｏｎ　ｏｆ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓ　ｆｏｕｎｄ　ｉｎ　ｖａｒｉｏｕｓ　ｔｙｐｅｓ　ｏｆ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｃｈａｍｂｅｒｓ／／Ｓｙｍｐｏｓｉｕｍ （Ｉｎｔｅｒｎａｔｉｏｎａｌ）ｏｎ

Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ．Ｅｌｓｅｖｉｅｒ，１９５３，４（１）：５５３—５６６．［６２］Ｍｅｒｋ　ＨＪ．Ａｎ　ａｎａｌｙｓｉｓ　ｏｆ　ｕｎｓｔａｂｌｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｏｆ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｇａｓｅｓ／／Ｓｙｍｐｏｓｉｕｍ （Ｉｎｔｅｒｎａｔｉｏｎａｌ）ｏｎ　Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ．Ｅｌｓｅｖｉｅｒ，１９５７，６（１）：

５００—５１２．［６３］Ｍａｔｓｕｉ　Ｙ．Ａｎ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ｓｔｕｄｙ　ｏｎ　ｐｙｒｏ－ａｃｏｕｓｔｉｃ　ａｍｐｌｉｆｉｃａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｌａｍｉｎａｒ　ｆｌａｍｅｓ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｆｌａｍｅ，１９８１，４３：１９９—２０９．［６４］Ｂｅｃｋｅｒ　Ｒ，Ｇüｎｔｈｅｒ　Ｒ．Ｔｈｅ　ｔｒａｎｓｆｅｒ　ｆｕｎｃｔｉｏｎ　ｏｆ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｔｕｒｂｕｌｅｎｔ　ｊｅｔ　ｆｌａｍｅｓ／／Ｓｙｍｐｏｓｉｕｍ （Ｉｎｔｅｒｎａｔｉｏｎａｌ）ｏｎ　Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ．Ｅｌｓｅｖｉｅｒ，

１９７１，１３（１）：５１７—５２６．［６５］Ｏｇａｔａ　Ｋ，Ｙａｎｇ　Ｙ．Ｍｏｄｅｒｎ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ．Ｐｒｅｎｔｉｃｅ－Ｈａｌｌ，１９７０．［６６］Ｈｅｒｍｅｔｈ　Ｓ，Ｓｔａｆｆｅｌｂａｃｈ　Ｇ，Ｇｉｃｑｕｅｌ　Ｌ　Ｙ　Ｍ，ｅｔ　ａｌ．Ｂｉｓｔａｂｌｅ　ｓｗｉｒｌｅｄ　ｆｌａｍｅｓ　ａｎｄ　ｉｎｆｌｕｅｎｃｅ　ｏｎ　ｆｌａｍｅ　ｔｒａｎｓｆｅｒ　ｆｕｎｃｔｉｏｎｓ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｆｌａｍｅ，

２０１４，１６１（１）：１８４—１９６．［６７］Ｓｃｈｍｉｔｔ　Ｐ，ＰＯＩＮＳＯＴ　Ｔ，Ｓｃｈｕｅｒｍａｎｓ　Ｂ，ｅｔ　ａｌ．Ｌａｒｇｅ－ｅｄｄｙ　ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ｓｔｕｄｙ　ｏｆ　ｈｅａｔ　ｔｒａｎｓｆｅｒ，ｎｉｔｒｉｃ　ｏｘｉｄｅ　ｅｍｉｓｓｉｏｎｓ　ａｎｄ

ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ｉｎ　ａ　ｓｗｉｒｌｅｄ　ｔｕｒｂｕｌｅｎｔ　ｈｉｇｈ－ｐｒｅｓｓｕｒｅ　ｂｕｒｎｅｒ．Ｊ．Ｆｌｕｉｄ　Ｍｅｃｈ．，２００７，５７０：１７—４６．［６８］Ｖｅｎｋａｔａｒａｍａｎ　Ｋ　Ｋ，Ｐｒｅｓｔｏｎ　Ｌ　Ｈ，Ｓｉｍｏｎｓ　Ｄ　Ｗ，ｅｔ　ａｌ．Ｍｅｃｈａｎｉｓｍ　ｏｆ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ｉｎ　ａ　ｌｅａｎ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｄｕｍｐ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ．Ｊ．

Ｐｒｏｐｕｌ．Ｐｏｗｅｒ，１９９９，１５（６）：９０９—９１８．［６９］Ｌｅｅ　Ｊ　Ｇ，Ｓａｎｔａｖｉｃｃａ　Ｄ　Ａ．Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃｓ　ｆｏｒ　ｔｈｅ　ｓｔｕｄｙ　ｏｆ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓ　ｉｎ　ｌｅａｎ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒｓ．Ｊ．Ｐｒｏｐｕｌ．

Ｐｏｗｅｒ，２００３，１９（５）：７３５—７５０．［７０］Ｋａｎｇ　Ｄ　Ｍ，Ｃｕｌｉｃｋ　Ｆ　Ｅ　Ｃ，Ｒａｔｎｅｒ　Ａ．Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｏｆ　ａ　ｌｏｗ－ｓｗｉｒｌ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｆｌａｍｅ，２００７，１５１（３）：４１２—４２５．［７１］Ｔａａｍａｌｌａｈ　Ｓ，Ｓｈａｎｂｈｏｇｕｅ　Ｓ　Ｊ，Ｇｈｏｎｉｅｍ　Ａ　Ｆ．Ｔｕｒｂｕｌｅｎｔ　ｆｌａｍｅ　ｓｔａｂｉｌｉｚａｔｉｏｎ　ｍｏｄｅｓ　ｉｎ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｓｗｉｒｌ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ：Ｐｈｙｓｉｃａｌ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍ　ａｎｄ

Ｋａｒｌｏｖｉｔｚ　ｎｕｍｂｅｒ－ｂａｓｅｄ　ｃｒｉｔｅｒｉｏｎ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｆｌａｍｅ，２０１６，１６６：１９—３３．［７２］Ｍａｒｕｔａ　Ｋ，Ｙｏｓｈｉｄａ　Ｍ，Ｊｕ　Ｙ，ｅｔ　ａｌ．Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ｓｔｕｄｙ　ｏｎ　ｍｅｔｈａｎｅ－ａｉｒ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｆｌａｍｅ　ｅｘｔｉｎｃｔｉｏｎ　ａｔ　ｓｍａｌｌ　ｓｔｒｅｔｃｈ　ｒａｔｅｓ　ｉｎ　ｍｉｃｒｏｇｒａｖｉｔｙ／／

Ｓｙｍｐｏｓｉｕｍ（Ｉｎｔｅｒｎａｔｉｏｎａｌ）ｏｎ　Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ．Ｅｌｓｅｖｉｅｒ，１９９６，２６（１）：１２８３—１２８９．［７３］Ｇｕｏ　Ｈ，Ｊｕ　Ｙ，Ｎｉｉｏｋａ　Ｔ．Ｅｆｆｅｃｔｓ　ｏｆ　ｒａｄｉａｔｉｖｅ　ｈｅａｔ　ｌｏｓｓ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｅｘｔｉｎｃｔｉｏｎ　ｏｆ　ｃｏｕｎｔｅｒｆｌｏｗ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　Ｈ２－ａｉｒ　ｆｌａｍｅｓ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｔｈｅｏｒｙ

Ｍｏｄｅｌ．，２０００，４（４）：４５９—４７５．［７４］Ｒｏｎｎｅｙ　Ｐ　Ｄ．Ｏｎ　ｔｈｅ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍｓ　ｏｆ　ｆｌａｍｅ　ｐｒｏｐａｇａｔｉｏｎ　ｌｉｍｉｔｓ　ａｎｄ　ｅｘｔｉｎｇｕｉｓｈｍｅｎｔ－ｐｒｏｃｅｓｓｅｓ　ａｔ　ｍｉｃｒｏｇｒａｖｉｔｙ／／Ｓｙｍｐｏｓｉｕｍ （Ｉｎｔｅｒｎａｔｉｏｎａｌ）

ｏｎ　Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ．Ｅｌｓｅｖｉｅｒ，１９８９，２２（１）：１６１５—１６２３［７５］Ｗａｔａｎａｂｅ　Ｈ，Ｓｈａｎｂｈｏｇｕｅ　Ｓ　Ｊ，Ｔａａｍａｌｌａｈ　Ｓ，ｅｔ　ａｌ．Ｔｈｅ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅ　ｏｆ　ｓｗｉｒｌ－ｓｔａｂｉｌｉｚｅｄ　ｔｕｒｂｕｌｅｎｔ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ＣＨ　４／ａｉｒ　ａｎｄ　ＣＨ　４／Ｏ　２／ＣＯ　２

ｆｌａｍｅｓ　ａｎｄ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍｓ　ｏｆ　ｉｎｔｅｎｓｅ　ｂｕｒｎｉｎｇ　ｏｆ　ｏｘｙ－ｆｌａｍｅｓ［Ｊ］．Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ａｎｄ　Ｆｌａｍｅ，２０１６，１７４：１１１—１１９．［７６］Ｌｉｅｕｗｅｎ　Ｔ　Ｃ．Ｕｎｓｔｅａｄｙ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ　ｐｈｙｓｉｃｓ．Ｃａｍｂｒｉｄｇｅ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ　Ｐｒｅｓｓ，２０１２．

Ｒｅｖｉｅｗｓ

７８　　　 Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．２，２０１７　　ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ

［７７］Ｂｅｌｌｕｃｃｉ　Ｖ，Ｐａｓｃｈｅｒｅｉｔ　Ｃ　Ｏ，Ｆｌｏｈｒ　Ｐ，ｅｔ　ａｌ．Ｏｎ　ｔｈｅ　ｕｓｅ　ｏｆ　Ｈｅｌｍｈｏｌｔｚ　ｒｅｓｏｎａｔｏｒｓ　ｆｏｒ　ｄａｍｐｉｎｇ　ａｃｏｕｓｔｉｃ　ｐｕｌｓａｔｉｏｎｓ　ｉｎ　ｉｎｄｕｓｔｒｉａｌ　ｇａｓｔｕｒｂｉｎｅｓ／／ＡＳＭＥ　Ｔｕｒｂｏ　Ｅｘｐｏ　２００１：Ｐｏｗｅｒ　ｆｏｒ　Ｌａｎｄ，Ｓｅａ，ａｎｄ　Ａｉｒ．Ａｍｅｒｉｃａｎ　Ｓｏｃｉｅｔｙ　ｏｆ　Ｍｅｃｈａｎｉｃａｌ　Ｅｎｇｉｎｅｅｒｓ，２００１：Ｖ００２Ｔ０２Ａ００６

［７８］Ｇｙｓｌｉｎｇ　Ｄ　Ｌ，Ｃｏｐｅｌａｎｄ　Ｇ　Ｓ，ＭｃＣｏｒｍｉｃｋ　Ｄ　Ｃ，ｅｔ　ａｌ．Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｓｙｓｔｅｍ　ｄａｍｐｉｎｇ　ａｕｇｍｅｎｔａｔｉｏｎ　ｗｉｔｈ　Ｈｅｌｍｈｏｌｔｚ　ｒｅｓｏｎａｔｏｒｓ／／ＡＳＭＥ　１９９８Ｉｎｔｅｒｎａｔｉｏｎａｌ　Ｇａｓ　Ｔｕｒｂｉｎｅ　ａｎｄ　Ａｅｒｏｅｎｇｉｎｅ　Ｃｏｎｇｒｅｓｓ　ａｎｄ　Ｅｘｈｉｂｉｔｉｏｎ．Ａｍｅｒｉｃａｎ　Ｓｏｃｉｅｔｙ　ｏｆ　Ｍｅｃｈａｎｉｃａｌ　Ｅｎｇｉｎｅｅｒｓ，１９９８：Ｖ００３Ｔ０６Ａ０２１

［７９］Ｅｌｄｒｅｄｇｅ　Ｊ　Ｄ，Ｄｏｗｌｉｎｇ　Ａ　Ｐ．Ｔｈｅ　ａｂｓｏｒｐｔｉｏｎ　ｏｆ　ａｘｉａｌ　ａｃｏｕｓｔｉｃ　ｗａｖｅｓ　ｂｙ　ａｐｅｒｆｏｒａｔｅｄ　ｌｉｎｅｒ　ｗｉｔｈ　ｂｉａｓ　ｆｌｏｗ．Ｊ．Ｆｌｕｉｄ　Ｍｅｃｈ．，２００３，４８５：

３０７—３３５［８０］Ｐａｓｃｈｅｒｅｉｔ　Ｃ　Ｏ，Ｇｕｔｍａｒｋ　Ｅ，Ｗｅｉｓｅｎｓｔｅｉｎ　Ｗ．Ｃｏｈｅｒｅｎｔ　ｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ　ｉｎ　ｓｗｉｒｌｉｎｇ　ｆｌｏｗｓ　ａｎｄ　ｔｈｅｉｒ　ｒｏｌｅ　ｉｎ　ａｃｏｕｓｔｉｃ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｃｏｎｔｒｏｌ．Ｐｈｙｓｉｃｓ

ｏｆ　Ｆｌｕｉｄｓ（１９９４－ｐｒｅｓｅｎｔ），１９９９，１１（９）：２６６７—２６７８．［８１］Ｌｉ　Ｈ，Ｚｈｏｕ　Ｘ，Ｊｅｆｆｒｉｅｓ　Ｊ　Ｂ，ｅｔ　ａｌ．Ａｃｔｉｖｅ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ｏｆ　ｌｅａｎ　ｂｌｏｗｏｕｔ　ｉｎ　ａ　ｓｗｉｒｌ－ｓｔａｂｉｌｉｚｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ　ｕｓｉｎｇ　ａ　ｔｕｎａｂｌｅ　ｄｉｏｄｅ　ｌａｓｅｒ．Ｐｒｏｃ．

Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｉｎｓｔ．，２００７，３１（２）：３２１５—３２２３．［８２］Ｍｕｒｕｇａｎａｎｄａｍ　Ｔ　Ｍ，Ｎａｉｒ　Ｓ，Ｓｃａｒｂｏｒｏｕｇｈ　Ｄ，ｅｔ　ａｌ．Ａｃｔｉｖｅ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ｏｆ　ｌｅａｎ　ｂｌｏｗｏｕｔ　ｆｏｒ　ｔｕｒｂｉｎｅ　ｅｎｇｉｎｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒｓ．Ｊ．Ｐｒｏｐｕｌ．Ｐｏｗｅｒ，

２００５，２１（５）：８０７—８１４．［８３］Ｃｒｏｃｃｏ　Ｌ，Ｃｈｅｎｇ　Ｓ　Ｉ．Ｔｈｅｏｒｙ　ｏｆ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ｉｎ　ｌｉｑｕｉｄ　ｐｒｏｐｅｌｌａｎｔ　ｒｏｃｋｅｔ　ｍｏｔｏｒｓ．ｏｎ　ｂｅｈａｌｆ　ｏｆ　ｔｈｅ　Ａｄｖｉｓｏｒｙ　Ｇｒｏｕｐ　ｆｏｒ

Ａｅｒｏｎａｕｔｉｃａｌ　Ｒｅｓｅａｒｃｈ　ａｎｄ　Ｄｅｖｅｌｏｐｍｅｎｔ，Ｎｏｒｔｈ　Ａｔｌａｎｔｉｃ　Ｔｒｅａｔｙ　Ｏｒｇａｎｉｚａｔｉｏｎ，１９５６．［８４］Ｍａｒｂｌｅ　Ｆ　Ｅ．Ｓｅｒｖｏ－ｓｔａｂｉｌｉｚａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｌｏｗ－ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ　ｏｓｃｉｌｌａｔｉｏｎｓ　ｉｎ　ａ　ｌｉｑｕｉｄ　ｂｉｐｒｏｐｅｌｌａｎｔ　ｒｏｃｋｅｔ　ｍｏｔｏｒ．Ｊｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　ｔｈｅ　Ａｍｅｒｉｃａｎ　Ｒｏｃｋｅｔ

Ｓｏｃｉｅｔｙ，１９５３，２３（２）：６３—７４．［８５］Ｄｕｃｒｕｉｘ　Ｓ，Ｄｕｒｏｘ　Ｄ，Ｃａｎｄｅｌ　Ｓ．Ｔｈｅｏｒｅｔｉｃａｌ　ａｎｄ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ｄｅｔｅｒｍｉｎａｔｉｏｎｓ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｔｒａｎｓｆｅｒ　ｆｕｎｃｔｉｏｎ　ｏｆ　ａ　ｌａｍｉｎａｒ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｆｌａｍｅ．Ｐｒｏｃ．

Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｉｎｓｔ．，２０００，２８（１）：７６５—７７３．［８６］Ｄｕｒｏｘ　Ｄ，Ｓｃｈｕｌｌｅｒ　Ｔ，Ｎｏｉｒａｙ　Ｎ，ｅｔ　ａｌ．Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ａｎａｌｙｓｉｓ　ｏｆ　ｎｏｎｌｉｎｅａｒ　ｆｌａｍｅ　ｔｒａｎｓｆｅｒ　ｆｕｎｃｔｉｏｎｓ　ｆｏｒ　ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ　ｆｌａｍｅ　ｇｅｏｍｅｔｒｉｅｓ．Ｐｒｏｃ．

Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｉｎｓｔ．，２００９，３２（１）：１３９１—１３９８．［８７］Ｋｏｒｎｉｌｏｖ　Ｖ　Ｎ，Ｒｏｏｋ　Ｒ，ｔｅｎ　Ｔｈｉｊｅ　Ｂｏｏｎｋｋａｍｐ　Ｊ　Ｈ　Ｍ，ｅｔ　ａｌ．Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ａｎｄ　ｎｕｍｅｒｉｃａｌ　ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ａｃｏｕｓｔｉｃ　ｒｅｓｐｏｎｓｅ　ｏｆ　ｍｕｌｔｉ－

ｓｌｉｔ　ｂｕｎｓｅｎ　ｂｕｒｎｅｒｓ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｆｌａｍｅ，２００９，１５６（１０）：１９５７—１９７０．［８８］Ｂｏｕｄｙ　Ｆ，Ｄｕｒｏｘ　Ｄ，Ｓｃｈｕｌｌｅｒ　Ｔ，ｅｔ　ａｌ．Ｄｅｓｃｒｉｂｉｎｇ　ｆｕｎｃｔｉｏｎ　ａｎａｌｙｓｉｓ　ｏｆ　ｌｉｍｉｔ　ｃｙｃｌｅｓ　ｉｎ　ａ　ｍｕｌｔｉｐｌｅ　ｆｌａｍｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ．Ｊ．Ｅｎｇ．Ｇａｓ．Ｔｕｒｂｉｎｅｓ

Ｐｏｗｅｒ－Ｔｒａｎｓ．ＡＳＭＥ，２０１１，１３３（６）：０６１５０２．［８９］Ｄｏｗｌｉｎｇ　Ａ　Ｐ．Ａ　ｋｉｎｅｍａｔｉｃ　ｍｏｄｅｌ　ｏｆ　ａ　ｄｕｃｔｅｄ　ｆｌａｍｅ．Ｊ．Ｆｌｕｉｄ　Ｍｅｃｈ．，１９９９，３９４（１）：５１—７２．［９０］Ｂｅｌｌｏｗｓ　Ｂ　Ｄ，Ｌｉｅｕｗｅｎ　Ｔ．４２ｎｄ　ＡＩＡＡ　Ａｅｒｏｓｐａｃｅ　Ｓｃｉｅｎｃｅｓ　Ｍｅｅｔｉｎｇ　Ｒｅｎｏ，Ｎｅｖａｄａ　５—８Ｊａｎｕａｒｙ，２００４Ｎｏｎｌｉｎｅａｒ　Ｒｅｓｐｏｎｓｅ　ｏｆ　ａ　Ｐｒｅｍｉｘｅｄ

Ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ　ｔｏ　Ｆｏｒｃｅｄ　Ａｃｏｕｓｔｉｃ　Ｏｓｃｉｌｌａｔｉｏｎｓ．２００４．［９１］Ｂａｌａｃｈａｎｄｒａｎ　Ｒ，Ａｙｏｏｌａ　Ｂ　Ｏ，Ｋａｍｉｎｓｋｉ　Ｃ　Ｆ，ｅｔ　ａｌ．Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｎｏｎｌｉｎｅａｒ　ｒｅｓｐｏｎｓｅ　ｏｆ　ｔｕｒｂｕｌｅｎｔ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｆｌａｍｅｓ　ｔｏ

ｉｍｐｏｓｅｄ　ｉｎｌｅｔ　ｖｅｌｏｃｉｔｙ　ｏｓｃｉｌｌａｔｉｏｎｓ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｆｌａｍｅ，２００５，１４３（１）：３７—５５．［９２］Ｎｏｉｒａｙ　Ｎ，Ｄｕｒｏｘ　Ｄ，Ｓｃｈｕｌｌｅｒ　Ｔ，ｅｔ　ａｌ．Ａ　ｕｎｉｆｉｅｄ　ｆｒａｍｅｗｏｒｋ　ｆｏｒ　ｎｏｎｌｉｎｅａｒ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ａｎａｌｙｓｉｓ　ｂａｓｅｄ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ｄｅｓｃｒｉｂｉｎｇ

ｆｕｎｃｔｉｏｎ．Ｊ．Ｆｌｕｉｄ　Ｍｅｃｈ．，２００８，６１５：１３９—１６７．［９３］Ｎｏｉｒａｙ　Ｎ，Ｄｕｒｏｘ　Ｄ，Ｓｃｈｕｌｌｅｒ　Ｔ，ｅｔ　ａｌ．Ａ　ｍｅｔｈｏｄ　ｆｏｒ　ｅｓｔｉｍａｔｉｎｇ　ｔｈｅ　ｎｏｉｓｅ　ｌｅｖｅｌ　ｏｆ　ｕｎｓｔａｂｌｅ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｂａｓｅｄ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ｄｅｓｃｒｉｂｉｎｇ

ｆｕｎｃｔｉｏｎ．Ｉｎｔｅｒｎａｔｉｏｎａｌ　Ｊｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　ａｅｒｏａｃｏｕｓｔｉｃｓ，２００９，８（１）：１５７—１７６．［９４］Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｎｏｉｓｅ．Ｓｐｒｉｎｇｅｒ　Ｓｃｉｅｎｃｅ　＆Ｂｕｓｉｎｅｓｓ　Ｍｅｄｉａ，２００９．［９５］Ｗｕ　Ｙ，Ｌｉ　Ｙ．Ｐｒｏｇｒｅｓｓ　ｉｎ　Ｒｅｓｅａｒｃｈ　ｏｆ　Ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　Ｆｌｏｗ　Ｃｏｎｔｒｏｌ，Ｉｇｎｉｔｉｏｎ　ａｎｄ　Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ．Ｈｉｇｈ　Ｖｏｌｔａｇｅ　Ｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ，２０１４，４０（７）：

２０２４—２０３８．［９６］Ｆｉａｌｋｏｖ　Ａ　Ｂ．Ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｉｏｎｓ　ｏｎ　ｉｏｎｓ　ｉｎ　ｆｌａｍｅｓ．Ｐｒｏｇ．Ｅｎｅｒｇｙ　Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｓｃｉ．，１９９７，２３（５）：３９９—５２８．［９７］Ｇａｎｇｕｌｙ　Ｂ　Ｎ．Ｈｙｄｒｏｃａｒｂｏｎ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｅｎｈａｎｃｅｍｅｎｔ　ｂｙ　ａｐｐｌｉｅｄ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄ　ａｎｄ　ｐｌａｓｍａ　ｋｉｎｅｔｉｃｓ．Ｐｌａｓｍａ　Ｐｈｙｓ．Ｃｏｎｔｒｏｌ．Ｆｕｓｉｏｎ，２００７，

４９（１２Ｂ）：Ｂ２３９．８．［９８］Ｗｉｓｍａｎ　Ｄ，Ｇａｎｇｕｌｙ　Ｂ，Ｍａｒｃｕｍ　Ｓ．Ｉｍｐｏｒｔａｎｃｅ　ｏｆ　ｅｌｅｃｔｒｏｄｅ　ｌｏｃａｔｉｏｎ　ｏｎ　ｆｌａｍｅｓ　ｍｏｄｉｆｉｅｄ　ｂｙ　ｌｏｗ　ａｐｐｌｉｅｄ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄｓ／／４６ｔｈ　ＡＩＡＡ

ａｅｒｏｓｐａｃｅ　ｓｃｉｅｎｃｅｓ　ｍｅｅｔｉｎｇ　ａｎｄ　ｅｘｈｉｂｉｔ，Ｒｅｎｏ．２００８．［９９］Ｍａｒｃｕｍ　Ｓ　Ｄ，Ｇａｎｇｕｌｙ　Ｂ　Ｎ．Ｅｌｅｃｔｒｉｃ－ｆｉｅｌｄ－ｉｎｄｕｃｅｄ　ｆｌａｍｅ　ｓｐｅｅｄ　ｍｏｄｉｆｉｃａｔｉｏｎ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｆｌａｍｅ，２００５，１４３（１）：２７—３６．［１００］Ｃｈａ　Ｍ　Ｓ，Ｌｅｅ　Ｓ　Ｍ，Ｋｉｍ　Ｋ　Ｔ，ｅｔ　ａｌ．Ｓｏｏｔ　ｓｕｐｐｒｅｓｓｉｏｎ　ｂｙ　ｎｏｎｔｈｅｒｍａｌ　ｐｌａｓｍａ　ｉｎ　ｃｏｆｌｏｗ　ｊｅｔ　ｄｉｆｆｕｓｉｏｎ　ｆｌａｍｅｓ　ｕｓｉｎｇ　ａ　ｄｉｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｂａｒｒｉｅｒ

ｄｉｓｃｈａｒｇｅ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｆｌａｍｅ，２００５，１４１（４）：４３８—４４７．［１０１］Ｌａｃｏｓｔｅ　Ｄ　Ａ，Ｍｏｅｃｋ　Ｊ　Ｐ，Ｄｕｒｏｘ　Ｄ，ｅｔ　ａｌ．Ｅｆｆｅｃｔ　ｏｆ　ｎａｎｏｓｅｃｏｎｄ　ｒｅｐｅｔｉｔｉｖｅｌｙ　ｐｕｌｓｅｄ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅｓ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｏｆ　ａ　ｓｗｉｒｌ－ｓｔａｂｉｌｉｚｅｄ　ｌｅａｎ

ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｆｌａｍｅ．Ｊ．Ｅｎｇ．Ｇａｓ．Ｔｕｒｂｉｎｅｓ　Ｐｏｗｅｒ－Ｔｒａｎｓ．ＡＳＭＥ，２０１３，１３５（１０）：１０１５０１．［１０２］Ｚｈａｏ　ＦＸ，Ｌｉ　ＳＱ，Ｒｅｎ　ＹＨ，ｅｔ　ａｌ．Ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍｓ　ｉｎ　ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｉｇｎｉｔｉｏｎ　ｏｆ　ｄｉｓｐｅｒｓｅｄ　ｃｏａｌ　ｐａｒｔｉｃｌｅ　ｓｔｒｅａｍｓ．Ｆｕｅｌ，２０１６，

１８６：５１８—５２４．［１０３］Ｃｈｅｎ　Ｚ，Ｊｕ　Ｙ．Ｔｈｅｏｒｅｔｉｃａｌ　ａｎａｌｙｓｉｓ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｅｖｏｌｕｔｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ｉｇｎｉｔｉｏｎ　ｋｅｒｎｅｌ　ｔｏ　ｆｌａｍｅ　ｂａｌｌ　ａｎｄ　ｐｌａｎａｒ　ｆｌａｍｅ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｔｈｅｏｒｙ　Ｍｏｄｅｌ．，２００７，

１１（３）：４２７—４５３．［１０４］Ｈａｓｅｌｆｏｏｔ　Ｃ　Ｅ，Ｋｉｒｋｂｙ　Ｐ　Ｊ．ＸＬＶ．Ｔｈｅ　ｅｌｅｃｔｒｉｃａｌ　ｅｆｆｅｃｔｓ　ｐｒｏｄｕｃｅｄ　ｂｙ　ｔｈｅ　ｅｘｐｌｏｓｉｏｎ　ｏｆ　ｈｙｄｒｏｇｅｎ　ａｎｄ　ｏｘｙｇｅｎ．Ｔｈｅ　Ｌｏｎｄｏｎ，Ｅｄｉｎｂｕｒｇｈ，

ａｎｄ　Ｄｕｂｌｉｎ　Ｐｈｉｌｏｓｏｐｈｉｃａｌ　Ｍａｇａｚｉｎｅ　ａｎｄ　Ｊｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　Ｓｃｉｅｎｃｅ，１９０４，８（４６）：４７１—４８１．［１０５］Ｖｉｎｃｅｎｔ－Ｒａｎｄｏｎｎｉｅｒ　Ａ，Ｌａｒｉｇａｌｄｉｅ　Ｓ，Ｍａｇｒｅ　Ｐ，ｅｔ　ａｌ．Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ｓｔｕｄｙ　ｏｆ　ａ　ｍｅｔｈａｎｅ　ｄｉｆｆｕｓｉｏｎ　ｆｌａｍｅ　ｕｎｄｅｒ　ｄｉｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｂａｒｒｉｅｒ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅ

ａｓｓｉｓｔａｎｃｅ．ＩＥＥＥ　Ｔｒａｎｓ．Ｐｌａｓｍａ　Ｓｃｉ．，２００７，３５（２）：２２３—２３２．［１０６］Ｖｉｎｃｅｎｔ‐ Ｒａｎｄｏｎｎｉｅｒ　Ａ，Ｔｅｉｘｅｉｒａ　Ｄ．Ｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎ　ｏｆ　Ｐｌａｓｍａ　Ｄｉｓｃｈａｒｇｅｓ　ｗｉｔｈ　ａ　Ｆｌａｍｅ：Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ａｎｄ　Ｎｕｍｅｒｉｃａｌ　Ｓｔｕｄｙ／／ＮＥＷ

ＴＲＥＮＤ　ＩＮ　ＡＰＰＬＩＥＤ　ＰＬＡＳＭＡ　ＳＣＩＥＮＣＥ　ＡＮＤ　ＴＥＣＨＮＯＬＯＧＹ：Ｔｈｅ　Ｓｅｖｅｎｔｈ　Ｉｎｔｅｒｎａｔｉｏｎａｌ　Ｓｙｍｐｏｓｉｕｍ　ｏｎ　Ａｐｐｌｉｅｄ　Ｐｌａｓｍａ　Ｓｃｉｅｎｃｅ．ＡＩＰ　Ｐｕｂｌｉｓｈｉｎｇ，２０１０，１２８２（１）：８２—８６．

Ｒｅｖｉｅｗｓ

ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ　　Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．２，２０１７　 ７９　　　

［１０７］Ｋｉｍ　Ｍ　Ｋ，Ｃｈｕｎｇ　Ｓ　Ｈ，Ｋｉｍ　Ｈ　Ｈ．Ｅｆｆｅｃｔ　ｏｆ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄｓ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｓｔａｂｉｌｉｚａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｌａｍｉｎａｒ　ｂｕｎｓｅｎ　ｆｌａｍｅｓ　ａｔ　ｌｏｗ　ＡＣ　ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ：

Ｂｉ－ｉｏｎｉｃ　ｗｉｎｄ　ｅｆｆｅｃｔ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｆｌａｍｅ，２０１２，１５９（３）：１１５１—１１５９．［１０８］Ｂｅｌｈｉ　Ｍ，Ｄｏｍｉｎｇｏ　Ｐ，Ｖｅｒｖｉｓｃｈ　Ｐ．Ｄｉｒｅｃｔ　ｎｕｍｅｒｉｃａｌ　ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｅｆｆｅｃｔ　ｏｆ　ａｎ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄ　ｏｎ　ｆｌａｍｅ　ｓｔａｂｉｌｉｔｙ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｆｌａｍｅ，２０１０，

１５７（１２）：２２８６—２２９７．［１０９］Ｒｅｎ　ＹＨ，Ｌｉ　ＳＱ，Ｃｕｉ　Ｗ，ｅｔ　ａｌ．Ｌｏｗ－ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ　ＡＣ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄ　ｉｎｄｕｃｅｄ　ｔｈｅｒｍｏａｃｏｕｓｔｉｃ　ｏｓｃｉｌｌａｔｉｏｎ　ｏｆ　ａ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｆｌａｍｅ．

Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｆｌａｍｅ，２０１７，１７６：４７９—４８８．［１１０］Ｓｔａｒｉｋｏｖｓｋｉｉ　Ａ　Ｙ，Ａｎｉｋｉｎ　Ｎ　Ｂ，Ｋｏｓａｒｅｖ　Ｉ　Ｎ，ｅｔ　ａｌ．Ｎａｎｏｓｅｃｏｎｄ－ｐｕｌｓｅｄ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅｓ　ｆｏｒ　ｐｌａｓｍａ－ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ａｎｄ　ａｅｒｏｄｙｎａｍｉｃｓ．Ｊ．

Ｐｒｏｐｕｌ．Ｐｏｗｅｒ，２００８，２４（６）：１１８２—１１９７．［１１１］Ｂａｒｂｏｓａ　Ｓ，Ｐｉｌｌａ　Ｇ，Ｌａｃｏｓｔｅ　Ｄ，ｅｔ　ａｌ．Ｉｎｆｌｕｅｎｃｅ　ｏｆ　ａ　ｒｅｐｅｔｉｔｉｖｅｌｙ　ｐｕｌｓｅｄ　ｐｌａｓｍａ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｆｌａｍｅ　ｓｔａｂｉｌｉｔｙ　ｄｏｍａｉｎ　ｏｆ　ａ　ｌａｂ－ｓｃａｌｅ　ｇａｓ　ｔｕｒｂｉｎｅ

ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ／／Ｆｏｕｒｔｈ　Ｅｕｒｏｐｅａｎ　Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　Ｍｅｅｔｉｎｇ．２００９：１—６．［１１２］Ｍｏｅｃｋ　Ｊ　Ｐ，Ｌａｃｏｓｔｅ　Ｄ　Ａ，Ｌａｕｘ　Ｃ　Ｏ，ｅｔ　ａｌ．Ｃｏｎｔｒｏｌ　ｏｆ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｉｎ　ａ　ｓｗｉｒｌ－ｓｔａｂｉｌｉｚｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ　ｗｉｔｈ　ｎａｎｏｓｅｃｏｎｄ　ｒｅｐｅｔｉｔｉｖｅｌｙ

ｐｕｌｓｅｄ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅｓ．ＡＩＡＡ　ｐａｐｅｒ－２０１３－５６５，２０１３．［１１３］Ｌａｃｏｓｔｅ　Ｄ　Ａ，Ｍｏｅｃｋ　Ｊ　Ｐ，Ｒｏｂｅｒｔｓ　Ｗ　Ｌ，ｅｔ　ａｌ．Ａｎａｌｙｓｉｓ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｓｔｅｐ　ｒｅｓｐｏｎｓｅｓ　ｏｆ　ｌａｍｉｎａｒ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｆｌａｍｅｓ　ｔｏ　ｆｏｒｃｉｎｇ　ｂｙ　ｎｏｎ－ｔｈｅｒｍａｌ

ｐｌａｓｍａ．Ｐｒｏｃ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｉｎｓｔ．，２０１６．［１１４］ＲＵＳＳＩＡＮ，ＡＶＩＡＴＩＯＮ．Ｍａｘｉｍ　Ｋｕｚｙｕｋ：ＰＡＫ　ＦＡ’ｓ　ｅｎｇｉｎｅ　ｍａｙ　ｂｅ　ｓｔａｒｔｅｄ　ｗｉｔｈｏｕｔ　ｏｘｙｇｅｎ．ｈｔｔｐ：／／ｗｗｗ．ｒｕａｖｉａｔｉｏｎ．ｃｏｍ／ｎｅｗｓ／２０１５／

２／２６／２９３８／？ｈ．［１１５］Ｈｕｒｔｉｇ　Ｔ，Ｅｌｆｓｂｅｒｇ　Ｍ，Ｌｉ　Ｚ，ｅｔ　ａｌ．Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔｓ　ｏｎ　ｐｌａｓｍａ　ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｕｓｉｎｇ　ａ　ｄｉｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｂａｒｒｉｅｒ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅ／／２０１３　１９ｔｈ

ＩＥＥＥ　Ｐｕｌｓｅｄ　Ｐｏｗｅｒ　Ｃｏｎｆｅｒｅｎｃｅ（ＰＰＣ）．ＩＥＥＥ，２０１３：１—６．［１１６］Ｅｈｎ　Ａ，Ｐｅｔｅｒｓｓｏｎ　Ｐ，Ｚｈｕ　Ｊ　Ｊ，ｅｔ　ａｌ．Ｉｎｖｅｓｔｉｇａｔｉｏｎｓ　ｏｆ　ｍｉｃｒｏｗａｖｅ　ｓｔｉｍｕｌａｔｉｏｎ　ｏｆ　ａ　ｔｕｒｂｕｌｅｎｔ　ｌｏｗ－ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅ．Ｐｒｏｃ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．

Ｉｎｓｔ．，２０１６．［１１７］Ｋｉｍ　Ｗ，Ｓｎｙｄｅｒ　Ｊ，Ｃｏｈｅｎ　Ｊ．Ｐｌａｓｍａ　ａｓｓｉｓｔｅｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｏｒ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｃｏｎｔｒｏｌ．Ｐｒｏｃ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｉｎｓｔ．，２０１５，３５（３）：３４７９—３４８６．［１１８］Ｓｔｒｏｂｅｌ　Ｒ，Ｂａｉｋｅｒ　Ａ，Ｐｒａｔｓｉｎｉｓ　Ｓ　Ｅ．Ａｅｒｏｓｏｌ　ｆｌａｍｅ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ　ｏｆ　ｃａｔａｌｙｓｔｓ．Ａｄｖ．Ｐｏｗｄｅｒ　Ｔｅｃｈｎｏｌ．，２００６，１７（５）：４５７—４８０．［１１９］Ｓｃｈｉｍｍｏｅｌｌｅｒ　Ｂ，Ｐｒａｔｓｉｎｉｓ　Ｓ　Ｅ，Ｂａｉｋｅｒ　Ａ．Ｆｌａｍｅ　ａｅｒｏｓｏｌ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ　ｏｆ　ｍｅｔａｌ　ｏｘｉｄｅ　ｃａｔａｌｙｓｔｓ　ｗｉｔｈ　ｕｎｐｒｅｃｅｄｅｎｔｅｄ　ｓｔｒｕｃｔｕｒａｌ　ａｎｄ　ｃａｔａｌｙｔｉｃ

ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ．ＣｈｅｍＣａｔＣｈｅｍ，２０１１，３（８）：１２３４—１２５６．［１２０］Ｚｈａｏ　Ｂ，Ｙａｎｇ　Ｚ，Ｊｏｈｎｓｔｏｎ　Ｍ　Ｖ，ｅｔ　ａｌ．Ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔ　ａｎｄ　ｎｕｍｅｒｉｃａｌ　ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｓｏｏｔ　ｐａｒｔｉｃｌｅ　ｓｉｚｅ　ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉｏｎ　ｆｕｎｃｔｉｏｎｓ　ｉｎ　ａ　ｌａｍｉｎａｒ

ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｅｔｈｙｌｅｎｅ－ｏｘｙｇｅｎ－ａｒｇｏｎ　ｆｌａｍｅ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｆｌａｍｅ，２００３，１３３（１）：１７３—１８８．［１２１］Ｍｅｍａｒｚａｄｅｈ　Ｓ，Ｔｏｌｍａｃｈｏｆｆ　Ｅ　Ｄ，Ｐｈａｒｅｓ　Ｄ　Ｊ，ｅｔ　ａｌ．Ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ　ｏｆ　ｎａｎｏｃｒｙｓｔａｌｌｉｎｅ　ＴｉＯ　２ｓｙｎｔｈｅｓｉｚｅｄ　ｉｎ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｆｌａｍｅｓ　ｓｔａｂｉｌｉｚｅｄ　ｏｎ　ａ

ｒｏｔａｔｉｎｇ　ｓｕｒｆａｃｅ．Ｐｒｏｃ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｉｎｓｔ．，２０１１，３３（２）：１９１７—１９２４．［１２２］Ｓｃｈｕｌｚ　Ｈ，Ｓｔａｒｋ　Ｗ　Ｊ，Ｍａｃｉｅｊｅｗｓｋｉ　Ｍ，ｅｔ　ａｌ．Ｆｌａｍｅ－ｍａｄｅ　ｎａｎｏｃｒｙｓｔａｌｌｉｎｅ　ｃｅｒｉａ／ｚｉｒｃｏｎｉａ　ｄｏｐｅｄ　ｗｉｔｈ　ａｌｕｍｉｎａ　ｏｒ　ｓｉｌｉｃａ：ｓｔｒｕｃｔｕｒａｌ

ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ　ａｎｄ　ｅｎｈａｎｃｅｄ　ｏｘｙｇｅｎ　ｅｘｃｈａｎｇｅ　ｃａｐａｃｉｔｙ．Ｊ．Ｍａｔｅｒ．Ｃｈｅｍ．，２００３，１３（１２）：２９７９—２９８４．［１２３］Ｗａｎｇ　ＪＪ，Ｌｉ　ＳＱ，Ｙａｎ　Ｗ，ｅｔ　ａｌ．Ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ　ｏｆ　ＴｉＯ２ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅｓ　ｂｙ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｓｗｉｒｌ　ｆｌａｍｅｓ．Ｐｒｏｃ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｉｎｓｔ．，２０１１，３３

（２）：１９２５—１９３２．［１２４］Ｚｈａｎｇ　ＹＹ，Ｌｉ　ＳＱ，Ｄｅｎｇ　ＳＬ，ｅｔ　ａｌ．Ｄｉｒｅｃｔ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ　ｏｆ　ｎａｎｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅｄ　ＴｉＯ２ｆｉｌｍｓ　ｗｉｔｈ　ｃｏｎｔｒｏｌｌｅｄ　ｍｏｒｐｈｏｌｏｇｉｅｓ　ｂｙ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｓｗｉｒｌ

ｆｌａｍｅｓ．Ｊ．Ａｅｒｏｓｏｌ．Ｓｃｉ．，２０１２，４４：７１—８２．［１２５］Ｚｈａｎｇ　ＹＹ，Ｌｉ　ＳＱ，Ｙａｎ　Ｗ，ｅｔ　ａｌ．Ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅ　ｔｒａｎｓｐｏｒｔ　ａｎｄ　ｄｅｐｏｓｉｔｉｏｎ　ｉｎ　ｂｏｕｎｄａｒｙ　ｌａｙｅｒ　ｏｆ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ－ｐｏｉｎｔ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｆｌａｍｅｓ．Ｐｏｗｄｅｒ

Ｔｅｃｈｎｏｌ．，２０１２，２２７：２４—３４．［１２６］Ｚｈａｎｇ　ＹＹ，Ｗａｎｇ　ＺＨ，Ｗｕ　ＸＸ，ｅｔ　ａｌ．Ｉｎ　ｓｉｔｕ　ｌａｓｅｒ　ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃｓ　ｏｆ　ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅ　ｔｒａｎｓｐｏｒｔ　ａｃｒｏｓｓ　ｓｔａｇｎａｔｉｏｎ　ｐｌａｎｅ　ｉｎ　ａ　ｃｏｕｎｔｅｒｆｌｏｗ　ｆｌａｍｅ．

Ｊ．Ａｅｒｏｓｏｌ．Ｓｃｉ．，２０１７，１０５：１４５—１５０．［１２７］Ｔｅｏｈ　ＷＹ，Ａｍａｌ　Ｒ，Ｍｄｌｅｒ　Ｌ．Ｆｌａｍｅ　ｓｐｒａｙ　ｐｙｒｏｌｙｓｉｓ：ａｎ　ｅｎａｂｌｉｎｇ　ｔｅｃｈｎｏｌｏｇｙ　ｆｏｒ　ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅｓ　ｄｅｓｉｇｎ　ａｎｄ　ｆａｂｒｉｃａｔｉｏｎ．Ｎａｎｏｓｃａｌｅ，２０１０，

２（８）：１３２４—１３４７．［１２８］Ｗａｎｇ　ＮＦ，Ｌｉ　ＳＱ，Ｚｏｎｇ　ＹＣ，ｅｔ　ａｌ．Ｓｉｎｔｅｒｉｎｇ　Ｉｎｈｉｂｉｔｉｏｎ　ｏｆ　Ｆｌａｍｅ－Ｍａｄｅ　Ｐｄ／ＣｅＯ２ Ｎａｎｏｃａｔａｌｙｓｔ　ｆｏｒ　Ｌｏｗ－Ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ　Ｍｅｔｈａｎｅ

Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ．Ｊ．Ａｅｒｏｓｏｌ．Ｓｃｉ．，２０１６．［１２９］Ｈｕｒｌｅ　Ｉ　Ｒ，Ｐｒｉｃｅ　Ｒ　Ｂ，Ｓｕｇｄｅｎ　Ｔ　Ｍ，ｅｔ　ａｌ．Ｓｏｕｎｄ　ｅｍｉｓｓｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ｏｐｅｎ　ｔｕｒｂｕｌｅｎｔ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｆｌａｍｅｓ／／Ｐｒｏｃｅｅｄｉｎｇｓ　ｏｆ　ｔｈｅ　Ｒｏｙａｌ　Ｓｏｃｉｅｔｙ　ｏｆ

Ｌｏｎｄｏｎ　Ａ：Ｍａｔｈｅｍａｔｉｃａｌ，Ｐｈｙｓｉｃａｌ　ａｎｄ　Ｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ　Ｓｃｉｅｎｃｅｓ．Ｔｈｅ　Ｒｏｙａｌ　Ｓｏｃｉｅｔｙ，１９６８，３０３（１４７５）：４０９—４２７．［１３０］Ｈａｂｅｒ　Ｌ　Ｃ，Ｖａｎｄｓｂｕｒｇｅｒ　Ｕ，Ｓａｕｎｄｅｒｓ　Ｗ　Ｒ，ｅｔ　ａｌ．Ａｎ　ｅｘａｍｉｎａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐ　ｂｅｔｗｅｅｎ　ｃｈｅｍｉｌｕｍｉｎｅｓｃｅｎｔ　ｌｉｇｈｔ　ｅｍｉｓｓｉｏｎｓ　ａｎｄ

ｈｅａｔ　ｒｅｌｅａｓｅ　ｒａｔｅ　ｕｎｄｅｒ　ｎｏｎ－ａｄｉａｂａｔｉｃ　ｃｏｎｄｉｔｉｏｎｓ／／ＡＳＭＥ　Ｔｕｒｂｏ　Ｅｘｐｏ　２０００：Ｐｏｗｅｒ　ｆｏｒ　Ｌａｎｄ，Ｓｅａ，ａｎｄ　Ａｉｒ．Ａｍｅｒｉｃａｎ　Ｓｏｃｉｅｔｙ　ｏｆＭｅｃｈａｎｉｃａｌ　Ｅｎｇｉｎｅｅｒｓ，２０００：Ｖ００２Ｔ０２Ａ０４１

［１３１］Ａｎｄｅｒｓ　Ｈ，Ｃｈｒｉｓｔｅｎｓｅｎ　Ｍ，Ｊｏｈａｎｓｓｏｎ　Ｂ，ｅｔ　ａｌ．Ａ　ｓｔｕｄｙ　ｏｆ　ｔｈｅ　ｈｏｍｏｇｅｎｅｏｕｓ　ｃｈａｒｇｅ　ｃｏｍｐｒｅｓｓｉｏｎ　ｉｇｎｉｔｉｏｎ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｐｒｏｃｅｓｓ　ｂｙｃｈｅｍｉｌｕｍｉｎｅｓｃｅｎｃｅ　ｉｍａｇｉｎｇ．ＳＡＥ　Ｔｅｃｈｎｉｃａｌ　Ｐａｐｅｒ，１９９９．

［１３２］Ｂｃｋｌｅ　Ｓ，Ｋａｚｅｎｗａｄｅｌ　Ｊ，Ｓｈｉｎ　Ｄ　Ｉ，ｅｔ　ａｌ．ｅｔ　ａｌ．Ｓｉｍｕｌｔａｎｅｏｕｓ　ｓｉｎｇｌｅ－ｓｈｏｔ　ｌａｓｅｒ－ｂａｓｅｄ　ｉｍａｇｉｎｇ　ｏｆ　ｆｏｒｍａｌｄｅｈｙｄｅ，ＯＨ，ａｎｄ　ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ　ｉｎｔｕｒｂｕｌｅｎｔ　ｆｌａｍｅｓ．Ｐｒｏｃ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｉｎｓｔ．，２０００，２８（１）：２７９—２８６．

［１３３］Ｇｏｒｄｏｎ　Ｒ　Ｌ，Ｍａｓｒｉ　Ａ　Ｒ，Ｍａｓｔｏｒａｋｏｓ　Ｅ．Ｓｉｍｕｌｔａｎｅｏｕｓ　Ｒａｙｌｅｉｇｈ　ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ，ＯＨ－ａｎｄ　ＣＨ２Ｏ－ＬＩＦ　ｉｍａｇｉｎｇ　ｏｆ　ｍｅｔｈａｎｅ　ｊｅｔｓ　ｉｎ　ａ　ｖｉｔｉａｔｅｄｃｏｆｌｏｗ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｆｌａｍｅ，２００８，１５５（１）：１８１—１９５．

［１３４］Ｍｉｌｌｅｒ　Ｊ　Ｄ，Ｅｎｇｅｌ　Ｓ　Ｒ，Ｔｒｏｇｅｒ　Ｊ　Ｗ，ｅｔ　ａｌ．Ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｚａｔｉｏｎ　ｏｆ　ａ　ＣＨ　ｐｌａｎａｒ　ｌａｓｅｒ－ｉｎｄｕｃｅｄ　ｆｌｕｏｒｅｓｃｅｎｃｅ　ｉｍａｇｉｎｇ　ｓｙｓｔｅｍ　ｕｓｉｎｇ　ａ　ｋＨｚ－ｒａｔｅｍｕｌｔｉｍｏｄｅ－ｐｕｍｐｅｄ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｐａｒａｍｅｔｒｉｃ　ｏｓｃｉｌｌａｔｏｒ．Ａｐｐｌ．Ｏｐｔｉｃｓ，２０１２，５１（１４）：２５８９—２６００．

［１３５］Ｂｈｍ　Ｂ，Ｈｅｅｇｅｒ　Ｃ，Ｂｏｘｘ　Ｉ，ｅｔ　ａｌ．Ｔｉｍｅ－ｒｅｓｏｌｖｅｄ　ｃｏｎｄｉｔｉｏｎａｌ　ｆｌｏｗ　ｆｉｅｌｄ　ｓｔａｔｉｓｔｉｃｓ　ｉｎ　ｅｘｔｉｎｇｕｉｓｈｉｎｇ　ｔｕｒｂｕｌｅｎｔ　ｏｐｐｏｓｅｄ　ｊｅｔ　ｆｌａｍｅｓ　ｕｓｉｎｇｓｉｍｕｌｔａｎｅｏｕｓ　ｈｉｇｈｓｐｅｅｄ　ＰＩＶ／ＯＨ－ＰＬＩＦ．Ｐｒｏｃ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｉｎｓｔ．，２００９，３２（２）：１６４７—１６５４．

Ｒｅｖｉｅｗｓ

８０　　　 Ｖｏｌ．２５，Ｎｏ．２，２０１７　　ＳＣＩＥＮＣＥ　ＦＯＵＮＤＡＴＩＯＮ　ＩＮ　ＣＨＩＮＡ

［１３６］Ａｌｌｉｓｏｎ　Ｐ，Ｃｈｅｎ　Ｙ，Ｉｈｍｅ　Ｍ，ｅｔ　ａｌ．Ｃｏｕｐｌｉｎｇ　ｏｆ　ｆｌａｍｅ　ｇｅｏｍｅｔｒｙ　ａｎｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎｓｔａｂｉｌｉｔｉｅｓ　ｂａｓｅｄ　ｏｎ　ｋｉｌｏｈｅｒｔｚ　ｆｏｒｍａｌｄｅｈｙｄｅ　ＰＬＩＦｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔｓ．Ｐｒｏｃ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｉｎｓｔ．，２０１５，３５（３）：３２５５—３２６２．

［１３７］Ｘｕ　Ｗ，Ｗｉｃｋｅｒｓｈａｍ　Ａ　Ｊ，Ｗｕ　Ｙ，ｅｔ　ａｌ．３Ｄｆｌａｍｅ　ｔｏｐｏｇｒａｐｈｙ　ｏｂｔａｉｎｅｄ　ｂｙ　ｔｏｍｏｇｒａｐｈｉｃ　ｃｈｅｍｉｌｕｍｉｎｅｓｃｅｎｃｅ　ｗｉｔｈ　ｄｉｒｅｃｔ　ｃｏｍｐａｒｉｓｏｎ　ｔｏｐｌａｎａｒ　Ｍｉｅ　ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ　ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔｓ．Ａｐｐｌ．Ｏｐｔｉｃｓ，２０１５，５４（９）：２１７４—２１８２．

［１３８］Ｋａｎｇ　Ｍ　Ｗ，Ｌｉ　Ｘ，Ｍａ　Ｌ．Ｔｈｒｅｅ－ｄｉｍｅｎｓｉｏｎａｌ　ｆｌａｍｅ　ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔｓ　ｕｓｉｎｇ　ｆｉｂｅｒ－ｂａｓｅｄ　ｅｎｄｏｓｃｏｐｅｓ．Ｐｒｏｃ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｉｎｓｔ．，２０１５，３５（３）：

３８２１—３８２８．［１３９］Ｓａｋｈｒｉｅｈ　Ａ，Ｌｉｎｓ　Ｇ，Ｄｉｎｋｅｌａｃｋｅｒ　Ｆ，ｅｔ　ａｌ．Ｔｈｅ　ｉｎｆｌｕｅｎｃｅ　ｏｆ　ｐｒｅｓｓｕｒｅ　ｏｎ　ｔｈｅ　ｃｏｎｔｒｏｌ　ｏｆ　ｐｒｅｍｉｘｅｄ　ｔｕｒｂｕｌｅｎｔ　ｆｌａｍｅｓ　ｕｓｉｎｇ　ａｎ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄ．

Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｆｌａｍｅ，２００５，１４３（３）：３１３—３２２．［１４０］Ｃｈｅｎ　Ｆ　Ｆ，Ｅｖａｎｓ　Ｊ　Ｄ，Ａｒｎｕｓｈ　Ｄ．Ａ　ｆｌｏａｔｉｎｇ　ｐｏｔｅｎｔｉａｌ　ｍｅｔｈｏｄ　ｆｏｒ　ｍｅａｓｕｒｉｎｇ　ｉｏｎ　ｄｅｎｓｉｔｙ．Ｐｈｙｓ．Ｐｌａｓｍａｓ，２００２，９（４）：１４４９—１４５５．［１４１］Ｈｉｌｌ　Ｊｒ　Ｈ　Ｈ，Ｓｉｅｍｓ　Ｗ　Ｆ，Ｓｔ．Ｌｏｕｉｓ　Ｒ　Ｈ．Ｉｏｎ　ｍｏｂｉｌｉｔｙ　ｓｐｅｃｔｒｏｍｅｔｒｙ．Ａｎａｌ．Ｃｈｅｍ．，１９９０，６２（２３）：１２０１Ａ—１２０９Ａ．［１４２］Ｃｏｏｌ　Ｔ　Ａ，ＭｃＩｌｒｏｙ　Ａ，Ｑｉ　Ｆ，ｅｔ　ａｌ．Ｐｈｏｔｏｉｏｎｉｚａｔｉｏｎ　ｍａｓｓ　ｓｐｅｃｔｒｏｍｅｔｅｒ　ｆｏｒ　ｓｔｕｄｉｅｓ　ｏｆ　ｆｌａｍｅ　ｃｈｅｍｉｓｔｒｙ　ｗｉｔｈ　ａ　ｓｙｎｃｈｒｏｔｒｏｎ　ｌｉｇｈｔ　ｓｏｕｒｃｅ．

Ｒｅｖ．Ｓｃｉ．Ｉｎｓｔｒｕｍ．，２００５，７６（９）：０９４１０２．［１４３］Ｍｐｈａｌｅ　Ｋ　Ｍ，Ｈｅｒｏｎ　Ｍ，Ｋｅｔｌｈｗａａｆｅｔｓｅ　Ｒ，ｅｔ　ａｌ．Ｉｎｔｅｒｆｅｒｏｍｅｔｒｉｃ　ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔ　ｏｆ　ｉｏｎｉｚａｔｉｏｎ　ｉｎ　ａ　ｇｒａｓｓｆｉｒｅ．Ｍｅｔｅｏｒｏｌ．Ａｔｍｏｓ．Ｐｈｙｓ．，

２０１０，１０６（３—４）：１９１—２０３．［１４４］Ｒｏｅｔｔｇｅｎ　Ａ，Ｓｈｋｕｒｅｎｋｏｖ　Ｉ，Ｌｅｍｐｅｒｔ　Ｗ　Ｒ，ｅｔ　ａｌ．Ｔｈｏｍｓｏｎ　Ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ　Ｓｔｕｄｉｅｓ　ｉｎ　Ｈｅ　ａｎｄ　Ｈｅ／Ｈ２Ｎａｎｏｓｅｃｏｎｄ　Ｐｕｌｓｅ　Ｎｏｎｅｑｕｉｌｉｂｒｉｕｍ

Ｐｌａｓｍａｓ／／５２ｎｄ　Ａｅｒｏｓｐａｃｅ　Ｓｃｉｅｎｃｅｓ　Ｍｅｅｔｉｎｇ．２０１４：１３５８．［１４５］Ｓｔａｒｉｋｏｖｓｋａｉａ　Ｓ　Ｍ，Ａｌｌｅｇｒａｕｄ　Ｋ，Ｇｕａｉｔｅｌｌａ　Ｏ，ｅｔ　ａｌ．Ｏｎ　ｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｆｉｅｌｄ　ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔｓ　ｉｎ　ｓｕｒｆａｃｅ　ｄｉｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｂａｒｒｉｅｒ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅ．Ｊ．Ｐｈｙｓ．Ｄ－

Ａｐｐｌ．Ｐｈｙｓ．，２０１０，４３（１２）：１２４００７．［１４６］Ｌａｕｘ　Ｃ　Ｏ，Ｐｉｅｒｒｏｔ　Ｌ，Ｇｅｓｓｍａｎ　Ｒ　Ｊ．Ｓｔａｔｅ－ｔｏ－ｓｔａｔｅ　ｍｏｄｅｌｉｎｇ　ｏｆ　ａ　ｒｅｃｏｍｂｉｎｉｎｇ　ｎｉｔｒｏｇｅｎ　ｐｌａｓｍａ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔ．Ｃｈｅｍ．Ｐｈｙｓ．，２０１２，３９８：

４６—５５．［１４７］Ｘｕ　Ｄ　Ａ，Ｌａｃｏｓｔｅ　Ｄ　Ａ，Ｌａｕｘ　Ｃ　Ｏ．Ｓｃｈｌｉｅｒｅｎ　ｉｍａｇｉｎｇ　ｏｆ　ｓｈｏｃｋ－ｗａｖｅ　ｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ｉｎｄｕｃｅｄ　ｂｙ　ｕｌｔｒａｆａｓｔ　ｈｅａｔｉｎｇ　ｏｆ　ａ　ｎａｎｏｓｅｃｏｎｄ　ｒｅｐｅｔｉｔｉｖｅｌｙ

ｐｕｌｓｅｄ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅ　ｉｎ　ａｉｒ．ＩＥＥＥ　Ｔｒａｎｓ．Ｐｌａｓｍａ　Ｓｃｉ．，２０１４，４２（１０）：２３５０—２３５１．［１４８］Ｓｔａｎｃｕ　Ｇ　Ｄ，Ｋａｄｄｏｕｒｉ　Ｆ，Ｌａｃｏｓｔｅ　Ｄ　Ａ，ｅｔ　ａｌ．Ａｔｍｏｓｐｈｅｒｉｃ　ｐｒｅｓｓｕｒｅ　ｐｌａｓｍａ　ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃｓ　ｂｙ　ＯＥＳ，ＣＲＤＳ　ａｎｄ　ＴＡＬＩＦ．Ｊ．Ｐｈｙｓ．Ｄ－Ａｐｐｌ．

Ｐｈｙｓ．，２０１０，４３（１２）：１２４００２．［１４９］Ｗｕ　Ｌ，Ｌａｎｅ　Ｊ，Ｃｅｒｎａｎｓｋｙ　Ｎ，ｅｔ　ａｌ．Ｔｉｍｅ　ｒｅｓｏｌｖｅｄ　ＰＬＩＦ　ａｎｄ　ＣＲＤ　ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃｓ　ｏｆ　ＯＨ　ｒａｄｉｃａｌｓ　ｉｎ　ｔｈｅ　ａｆｔｅｒｇｌｏｗ　ｏｆ　ｐｌａｓｍａ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅ　ｉｎ

ｈｙｄｒｏｃａｒｂｏｎ　ｍｉｘｔｕｒｅｓ／／７ｔｈ　ＵＳ　Ｎａｔｉｏｎａｌ　Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　Ｍｅｅｔｉｎｇ．２０１１．［１５０］Ｌａｎｉｅｒ　Ｓ，Ｂｏｗｍａｎ　Ｓ，Ｂｕｒｎｅｔｔｅ　Ｄ，ｅｔ　ａｌ．Ｔｉｍｅ－ｒｅｓｏｌｖｅｄ　ｔｅｍｐｅｒａｔｕｒｅ　ａｎｄ　Ｏ　ａｔｏｍ　ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔｓ　ｉｎ　ｎａｎｏｓｅｃｏｎｄ　ｐｕｌｓｅ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅｓ　ｉｎ

ｃｏｍｂｕｓｔｉｂｌｅ　ｍｉｘｔｕｒｅｓ．Ｊ．Ｐｈｙｓ．Ｄ－Ａｐｐｌ．Ｐｈｙｓ．，２０１４，４７（４４）：４４５２０４．［１５１］Ｂｕｒｎｅｔｔｅ　Ｄ，Ｓｈｋｕｒｅｎｋｏｖ　Ｉ，Ａｄａｍｏｖｉｃｈ　Ｉ　Ｖ，ｅｔ　ａｌ．Ｋｉｎｅｔｉｃｓ　ｏｆ　ＮＯ　ｆｏｒｍａｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｄｅｃａｙ　ｉｎ　ｎａｎｏｓｅｃｏｎｄ　ｐｕｌｓｅ　ｄｉｓｃｈａｒｇｅｓ　ｉｎ　ａｉｒ－ｆｕｅｌ

ｍｉｘｔｕｒｅｓ／／５３ｒｄ　ＡＩＡＡ　Ａｅｒｏｓｐａｃｅ　Ｓｃｉｅｎｃｅ　Ｍｅｅｔｉｎｇ，Ｋｉｓｓｉｍｍｅｅ，ＦＬ．２０１５．［１５２］Ｚｈａｎｇ　ＹＹ，Ｘｉｏｎｇ　Ｇ，Ｌｉ　ＳＱ，ｅｔ　ａｌ．Ｎｏｖｅｌ　ｌｏｗ－ｉｎｔｅｎｓｉｔｙ　ｐｈａｓｅ－ｓｅｌｅｃｔｉｖｅ　ｌａｓｅｒ－ｉｎｄｕｃｅｄ　ｂｒｅａｋｄｏｗｎ　ｓｐｅｃｔｒｏｓｃｏｐｙ　ｏｆ　ＴｉＯ２ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅ

ａｅｒｏｓｏｌｓ　ｄｕｒｉｎｇ　ｆｌａｍｅ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｆｌａｍｅ，２０１３，１６０（３）：７２５—７３３．［１５３］Ｚｈａｎｇ　ＹＹ，Ｌｉ　ＳＱ，Ｒｅｎ　ＹＨ，ｅｔ　ａｌ．Ｔｗｏ－ｄｉｍｅｎｓｉｏｎａｌ　ｉｍａｇｉｎｇ　ｏｆ　ｇａｓ－ｔｏ－ｐａｒｔｉｃｌｅ　ｔｒａｎｓｉｔｉｏｎ　ｉｎ　ｆｌａｍｅｓ　ｂｙ　ｌａｓｅｒ－ｉｎｄｕｃｅｄ　ｎａｎｏｐｌａｓｍａｓ．Ａｐｐｌ．

Ｐｈｙｓ．Ｌｅｔｔ．，２０１４，１０４（２）：０２３１１５．［１５４］Ｒｅｎ　ＹＨ，Ｚｈａｎｇ　ＹＹ，Ｌｉ　ＳＱ，ｅｔ　ａｌ．Ｄｏｐｉｎｇ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍ　ｏｆ　Ｖａｎａｄｉａ／Ｔｉｔａｎｉａ　ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅｓ　ｉｎ　ｆｌａｍｅ　ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ　ｂｙ　ａ　ｎｏｖｅｌ　ｏｐｔｉｃａｌ

ｓｐｅｃｔｒｏｓｃｏｐｙ　ｔｅｃｈｎｉｑｕｅ．Ｐｒｏｃ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｉｎｓｔ．，２０１５，３５（２）：２２８３—２２８９．［１５５］Ｚｈａｎｇ　ＹＹ，Ｌｉ　ＳＱ，Ｒｅｎ　ＹＨ，ｅｔ　ａｌ．Ａ　ｎｅｗ　ｄｉａｇｎｏｓｔｉｃ　ｆｏｒ　ｖｏｌｕｍｅ　ｆｒａｃｔｉｏｎ　ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔ　ｏｆ　ｍｅｔａｌ－ｏｘｉｄｅ　ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅｓ　ｉｎ　ｆｌａｍｅｓ　ｕｓｉｎｇ　ｐｈａｓｅ－

ｓｅｌｅｃｔｉｖｅ　ｌａｓｅｒ－ｉｎｄｕｃｅｄ　ｂｒｅａｋｄｏｗｎ　ｓｐｅｃｔｒｏｓｃｏｐｙ．Ｐｒｏｃ．Ｃｏｍｂｕｓｔ．Ｉｎｓｔ．，２０１５，３５（３）：３６８１—３６８８．［１５６］Ｒｅｎ　ＹＨ，Ｌｉ　ＳＱ，Ｚｈａｎｇ　ＹＹ，ｅｔ　ａｌ．Ａｂｓｏｒｐｔｉｏｎ－ａｂｌａｔｉｏｎ－ｅｘｃｉｔａｔｉｏｎ　ｍｅｃｈａｎｉｓｍ　ｏｆ　ｌａｓｅｒ－ｃｌｕｓｔｅｒ　ｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎｓ　ｉｎ　ａ　ｎａｎｏａｅｒｏｓｏｌ　ｓｙｓｔｅｍ．

Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ．，２０１５，１１４（９）：０９３４０１．

Ｌｉ　Ｓｈｕｉｑｉｎｇ

Ｌｉ　Ｓｈｕｉｑｉｎｇ（李水清）ｉｓ　ａ　Ｐｒｏｆｅｓｓｏｒ　ｉｎ　ｔｈｅ　Ｄｅｐａｒｔｍｅｎｔ　ｏｆ　Ｔｈｅｒｍａｌ　Ｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇａｔ　Ｔｓｉｎｇｈｕａ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ．Ｈｅ　ｏｂｔａｉｎｅｄ　ａ　Ｐｈ．Ｄ．ｉｎ　Ｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ　Ｔｈｅｒｍｏｐｈｙｓｉｃｓ

ｆｒｏｍ　Ｚｈｅｊｉａｎｇ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ．Ｈｅ　ｗａｓ　ａ　ｖｉｓｉｔｉｎｇ　ｓｃｈｏｌａｒ　ａｔ　ｔｈｅ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ　ｏｆ　Ｌｅｅｄｓ

ｉｎ　２００４—２００５，ａｔ　ｔｈｅ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ　ｏｆ　Ｉｏｗａ　ｉｎ　２００６，ａｔ　Ｐｒｉｎｃｅｔｏｎ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ　ｉｎ

２０１０—２０１１，ａｎｄ　ａｔ　Ｙａｌｅ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ　ｉｎ　２０１４．Ｄｒ．Ｌｉ　ｉｓ　ａ　ｒｅｃｉｐｉｅｎｔ　ｏｆ　ｔｈｅ

Ｎａｔｉｏｎａｌ　Ａｗａｒｄ　ｆｏｒ　Ｎｅｗ　Ｃｅｎｔｕｒｙ　Ｅｘｃｅｌｌｅｎｔ　Ｔａｌｅｎｔｓ．Ｈｅ　ｉｓ　ｎｏｗ　ｔｈｅ　ｓｅｃｒｅｔａｒｙ－ｏｆ－ｇｅｎｅｒａｌ　ｏｆ　Ｉｎｔｅｒｎａｔｉｏｎａｌ　Ｓｙｍｐｏｓｉｕｍ　ｏｎ　Ｃｏａｌ　Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ，ａｎｄ　ｃｏｌｌｏｑｕｉｕｍ　ｃｏ－ｃｈａｉｒｐｅｒｓｏｎ　ｏｆ　ｓｏｌｉｄ－ｆｕｅｌ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｉｎ　ｔｈｅ　Ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　Ｉｎｓｔｉｔｕｔｅ．Ｈｉｓ　ｒｅｓｅａｒｃｈ

ｉｎｔｅｒｅｓｔｓ　ｉｎｃｌｕｄｅ　ｐａｒｔｉｃｕｌａｔｅ　ｆｌｏｗｓ，ｄｉｓｃｒｅｔｅ　ｐａｒｔｉｃｌｅ　ｄｙｎａｍｉｃｓ，ｓｏｌｉｄ　ｆｕｅｌ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ，ｆｌａｍｅ　ａｅｒｏｓｏｌ

ｓｙｎｔｈｅｓｉｓ，ａｎｄ　ｃｏｍｂｕｓｔｉｏｎ　ｄｙｎａｍｉｃｓ　ｃｏｎｔｒｏｌ．