Lab Inercia Fin

Embed Size (px)

Citation preview

  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    1/30

    INDICE

    1. RESUMEN

    2. ANTECEDENTES EXPERIMENTALES

    3. FUNDAMENTO TERICO

    4. PARTE EXPERIMENTAL

    4.1. MATERIALES Y EQUIPOS

    4.2. PROCEDIMIENTO

    5. RESULTADOS

    6. DISCUSION DE RESULTADOS

    7. CONCLUSIONES

    8. SUGERENCIAS

    9. AGRADECIMIENTO

    10. REFERENCIAS BIBLIOGRAFICAS

  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    2/30

    1. RESUMEN

    El presente experimento tiene como principales objetivos determinar el momento

    de inercia de la rueda de Maxwell terico y experimentalmente, despus

    compararlos.

    Fijamos una mediana inclinacin de los rieles de manera que la rueda de Maxwell

    no resbale, se usa el nivel de burbuja para nivelar el plano que sirve de soporte a

    los rieles, en las rieles se marcan los puntos A0, A1, A2, A3y A4y desde el punto A0

    soltar la rueda con el cronometro medir los tiempos entre A0y A1,A0y A2, A0y A3 y

    tambin entre A0y A4 ,con estos datos hallamos el momento de inercia.

    Medimos las dimensiones de la rueda y calculamos tericamente el momento de

    inercia.

    Al culminar con este experimento comparamos los dos momentos de inercia y

    hallamos un porcentaje de error del 12.74% y 6.43% para el primero y el segundo

    ngulo respectivamente.

    RUEDA DE MAXWELL MOMENTO DE INERCIA CONSERVACION DE LA ENERGIA

  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    3/30

    2. ANTECEDENTES EXPERIMENTALES

    DESCRIPCION DEL MATERIAL Y/O EQUIPOS

    Un cilindro de madera macizo.Un cilindro metlico hueco.Un plato de asiento de metal para los cilindros macizos y huecos.Un eje de torsinUn trpode (base para eje de torsin)Un disco de metalUn vernier o pie de rey

    (imagen1.1.1)

    Una balanza

    (imagen1.1.2)Un cronometro.

    (imagen1.1.3)

  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    4/30

    DESCRIPCION EXPERIMENTAL DEL TRABAJODETERMINACION EXPERIMENTAL DEL MOMENTO DE INERCIA DEUNCILINDRO MACIZO:

    Coloque el cilindro macizo en soporte de oscilacin giratoria y mida con el cronmetroel tiempo que tarda en realizar 4 oscilaciones en torno a su eje de simetra. Para ello,gire el cuerpo una vuelta (360), en el sentido de comprensin del resorte y sultelo.2.

    DETERMINACIN EXPERIMENTAL DEL MOMENTO DE INERCIA DEUNCILINDRO HUECO:

    Coloque ahora el cilindro hueco en la plataforma de oscilacin giratoria y, siguiendo elmismo procedimiento que en el apartado anterior, mida el tiempo que tarda en realizar5 oscilaciones.

    COMPROBACIN EXPERIMENTAL DEL TEOREMA DE STEINER:

    Coloque en el soporte de oscilacin giratoria, el disco taladro, de forma que este oscileen torno al eje que pasa por su centro de masas y determine el tiempo que tardenrealizar 4 oscilaciones. Para ello, siga el mismo procedimiento que en los apartadosanteriores.5.

    Coloque ahora el disco de forma que oscile en torno a otro eje de rotacin paralelo alanterior, para ello, site el eje en otro orificio de los que dispone el disco (preferibleuno de los prximos a la periferia) y siguiendo el procedimiento ya descrito, determine

    el tiempo que tarda en realizar 4 oscilaciones.

    imagen1.1.4)

  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    5/30

    2. ACTIVIDAD

  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    6/30

    Eje que pasa por el orificio central:

  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    7/30

    b) Calculo del momento de inercia experimental:

  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    8/30

  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    9/30

    2. FUNDAMENTO TERICO

    Momento de inercia

    El momento de inercia (smbolo I) es una medida de lainercia rotacional de un cuerpo.Cuando un cuerpo gira en torno a uno de losejes principales de inercia, la inerciarotacional puede ser representada como unamagnitud escalar llamada momento deinercia. Sin embargo, en el caso ms general posible la inercia rotacional deberepresentarse por medio de un conjunto de momentos de inercia y componentes queforman el llamado tensor de inercia. La descripcin tensorial es necesaria para elanlisis de sistemas complejos, como por ejemplo en movimientosgiroscpicos.

    El momento de inercia refleja la distribucin de masa de un cuerpo o de un sistema departculas en rotacin, respecto a un eje de giro. El momento de inercia slo dependede la geometra del cuerpo y de la posicin del eje de giro; pero no depende de lasfuerzas que intervienen en el movimiento.

    El momento de inercia desempea un papel anlogo al de la masa inercial en el casodel movimiento rectilneo y uniforme. Es el valor escalar delmomentoangular longitudinal de un slido rgido.

    Ecuaciones del momento de inercia

    Cul de estos giros resulta ms difcil?El momento de inercia de un cuerpo indica su resistencia a adquirir una aceleracin

    angular.

    Dado un sistema de partculas y un eje arbitrario, el momento de inercia del mismo sedefine como la suma de los productos de las masas de las partculas por el cuadradode la distanciarde cada partcula a dicho eje. Matemticamente se expresa como:

    Para un cuerpo de masa continua (Medio continuo), se generaliza como:

    http://es.wikipedia.org/wiki/Inerciahttp://es.wikipedia.org/wiki/Ejes_principaleshttp://es.wikipedia.org/wiki/Magnitud_escalarhttp://es.wikipedia.org/wiki/Tensor_de_inerciahttp://es.wikipedia.org/wiki/Gir%C3%B3scopohttp://es.wikipedia.org/wiki/Masa_inercialhttp://es.wikipedia.org/wiki/Momento_angularhttp://es.wikipedia.org/wiki/Momento_angularhttp://es.wikipedia.org/wiki/Medios_continuoshttp://es.wikipedia.org/wiki/Archivo:Inertie_balai.jpghttp://commons.wikimedia.org/wiki/File:Inertie_balai.jpghttp://es.wikipedia.org/wiki/Archivo:Inertie_balai.jpghttp://commons.wikimedia.org/wiki/File:Inertie_balai.jpghttp://es.wikipedia.org/wiki/Archivo:Inertie_balai.jpghttp://commons.wikimedia.org/wiki/File:Inertie_balai.jpghttp://es.wikipedia.org/wiki/Archivo:Inertie_balai.jpghttp://commons.wikimedia.org/wiki/File:Inertie_balai.jpghttp://es.wikipedia.org/wiki/Medios_continuoshttp://es.wikipedia.org/wiki/Momento_angularhttp://es.wikipedia.org/wiki/Momento_angularhttp://es.wikipedia.org/wiki/Masa_inercialhttp://es.wikipedia.org/wiki/Gir%C3%B3scopohttp://es.wikipedia.org/wiki/Tensor_de_inerciahttp://es.wikipedia.org/wiki/Magnitud_escalarhttp://es.wikipedia.org/wiki/Ejes_principaleshttp://es.wikipedia.org/wiki/Inercia
  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    10/30

    El subndice V de la integral indica que se integra sobre todo el volumen del cuerpo.Se resuelve a travs de unaintegral triple.

    Este concepto desempea en el movimiento de rotacin un papel anlogo al de masainercial en el caso del movimiento rectilneo y uniforme. La masa es la resistencia quepresenta un cuerpo a ser acelerado en traslacin y el Momento de Inercia es la

    resistencia que presenta un cuerpo a ser acelerado en rotacin. As, por ejemplo,lasegunda ley de Newton: tiene como equivalente para la rotacin:

    donde:

    es elmomento aplicado al cuerpo.

    es el momento de inercia del cuerpo con respecto al eje de rotacin y

    es laaceleracin angular.

    Siempre y cuando la distancia con respecto al sistema de referencia permanezcaconstante.

    Laenerga cintica de un cuerpo en movimiento con velocidad ves , mientras

    que la energa cintica de un cuerpo en rotacin con velocidad angular es ,donde es el momento de inercia con respecto al eje de rotacin.

    La conservacin de lacantidad de movimiento o momento lineal tiene porequivalente la conservacin delmomento angular :

    Elvector momento angular, en general, no tiene la misma direccin que el

    vectorvelocidad angular . Ambos vectores tienen la misma direccin si el ejede giro es uneje principal de inercia.Cuando un eje es de simetra entonceses eje principal de inercia y entonces un giro alrededor de ese eje conduce aun momento angular dirigido tambin a lo largo de ese eje.

    Teorema de Steiner o teorema de los ejes paralelos

    El teorema de Steiner (denominado en honor deJakob Steiner)establece que elmomento de inercia con respecto a cualquier eje paralelo a un eje que pasa por elcentro de masa, es igual al momento de inercia con respecto al eje que pasa porel centro de masa ms el producto de la masa por el cuadrado de la distanciaentre los dos ejes:

    donde: Iejees el momento de inercia respecto al eje que no pasa por el centrode masa; I(CM)ejees el momento de inercia para un eje paralelo al anterior quepasa por el centro de masa; M(Masa Total) y h(Distancia entre los dos ejesparalelos considerados).

    La demostracin de este teorema resulta inmediata si se considera ladescomposicin de coordenadas relativa al centro de

    masas C inmediata:

    http://es.wikipedia.org/wiki/Integral_triplehttp://es.wikipedia.org/wiki/Leyes_de_Newton#Segunda_Ley_de_Newton_o_Ley_de_la_Fuerzahttp://es.wikipedia.org/wiki/Momento_de_fuerzahttp://es.wikipedia.org/wiki/Aceleraci%C3%B3n_angularhttp://es.wikipedia.org/wiki/Energ%C3%ADa_cin%C3%A9ticahttp://es.wikipedia.org/wiki/Cantidad_de_movimientohttp://es.wikipedia.org/wiki/Momento_angularhttp://es.wikipedia.org/wiki/Vector_(f%C3%ADsica)http://es.wikipedia.org/wiki/Velocidad_angularhttp://es.wikipedia.org/wiki/Eje_principal_de_inerciahttp://es.wikipedia.org/wiki/Jakob_Steinerhttp://es.wikipedia.org/wiki/Jakob_Steinerhttp://es.wikipedia.org/wiki/Eje_principal_de_inerciahttp://es.wikipedia.org/wiki/Velocidad_angularhttp://es.wikipedia.org/wiki/Vector_(f%C3%ADsica)http://es.wikipedia.org/wiki/Momento_angularhttp://es.wikipedia.org/wiki/Cantidad_de_movimientohttp://es.wikipedia.org/wiki/Energ%C3%ADa_cin%C3%A9ticahttp://es.wikipedia.org/wiki/Aceleraci%C3%B3n_angularhttp://es.wikipedia.org/wiki/Momento_de_fuerzahttp://es.wikipedia.org/wiki/Leyes_de_Newton#Segunda_Ley_de_Newton_o_Ley_de_la_Fuerzahttp://es.wikipedia.org/wiki/Integral_triple
  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    11/30

    donde el segundo trmino es nulo puesto que la distancia vectorial promedio de masa en

    torno al centro de masa es nula, por la propia definicin de centro de masa.El centro de gravedad y el centro de masa pueden no ser coincidentes, dado que el centrode masa slo depende de la geometra del cuerpo, en cambio, el centro de gravedaddepende del campo gravitacional en el que est inmerso dicho cuerpo.

    Pasos para calcular el momento de inercia de reas compuestas[editar]

    1. Dividir el rea compuesta en varias partes que sean simples

    2. Determinar las reas de las partes, designarlas

    por .

    3. Determinar las coordenadas del centro de masas de estas

    partes con respecto a los ejes X e Y. Y calcular el

    cdm de toda la figura formada por todas las reas

    parciales anteriores.

    4. Calcular las distancias de los cdm de cada rea respecto al

    cdm total de la figura.

    5. Calcular los momentos de inercia de las partes respecto a sus

    ejes de centro de masas (que sern paralelos axe y).

    Designar como: e , para el rea i-sima.

    6. Calcular el momento de inercia de cada parte respecto a los

    ejes x e y aplicando el teorema del eje paralelo, es decir, el

    teorema de

    Steiner: y

    7. Calcular los momentos de inercia del rea compuesta a partir

    de los momentos

    anteriores: e

    Tensor de inercia de un slido rgido

    El tensor de inercia de un slido rgido, es untensor simtrico de segundo orden,que expresado en una base ortonormal viene dado por una matriz simtrica, cuyascomponentes tensoriales son:

    http://es.wikipedia.org/w/index.php?title=Momento_de_inercia&action=edit&section=3http://es.wikipedia.org/wiki/Tensorhttp://es.wikipedia.org/wiki/Tensorhttp://es.wikipedia.org/w/index.php?title=Momento_de_inercia&action=edit&section=3
  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    12/30

    Donde son las coordenadas cartesianasrectangulares.

    , es el smbolo de Kronecker odelta de Kronecker definida

    como:

    Los elementos reciben el nombre demomento de inercia respecto al eje , y son lascomponentes diagonales del tensor. Las componentes deltensor de inercia en un sistema de coordenadas cartesianasrectangulares son:

    Y los tres productos de inercia segn los mismosejes:

    Todas las formas anteriores puedenderivarse de la definicin del tensorde momento de inercia haciendo :

    .

    El momento con respecto acualquier otro eje puedeexpresarse como combinacinlineal anterior de las anterioresmagnitudes:

    Donde la matriz es el tensorde inercia expresado en la

    http://es.wikipedia.org/wiki/Delta_de_Kroneckerhttp://es.wikipedia.org/wiki/Delta_de_Kronecker
  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    13/30

    base XYZ

    y es elvector paralelo al eje segnel cual se pretende encontrarel momento de inercia.

    La energa cintica del sistema es la suma escalar de las energascinticas individuales

    Descomposicin de la energa cintica

    Para la energa cintica podemos efectuar una descomposicin anloga a la delmomento cintico. Escribiendo cada velocidad como suma de la del CM ms la relativa

    queda, para la energa cintica individual,

    y para la energa cintica total

    El segundo trmino se anula por aparecer en l , lo que reduce la energa

    cintica a

    con

    la energa cintica del sistema relativa al centro de masas.

    Esta descomposicin se interpreta como que el sistema posee una energa cintica

    por el movimiento de traslacin colectivo, ms un trmino debido al movimiento sobre

    s mismo. Esta energa cintica intrnseca, K' es parte de la energa interna delsistema. Puede estar asociada a:

  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    14/30

    Un movimiento organizado. Por ejemplo, en la rotacin de la Tierra alrededor de

    su eje.

    Un movimiento desorganizado. Por ejemplo, en un gas que se encuentra a una

    cierta temperatura, el centro de masas puede estar estacionario y sin embargo el

    gas posee una energa cintica debido al movimiento de las molculas que locomponen. Esta energa cintica es lo que llamamos agitacin trmica.

    Una combinacin de ambos. Este es el caso general. La energa cintica del

    sistema parte se encuentra en movimientos macroscpicos (rotacin o traslacin

    de partes del sistema) y parte en movimientos microscpicos caticos.

    Por la presencia de estos trminos microscpicos caticos la energa cintica total del

    sistema es normalmente desconocida. En su lugar nos limitamos a la suma del

    trmino con la suma de las energas cinticas debidas a los movimientos

    macroscpicos.

    Conservacin de la energa cintica

    Para la energa cintica no existe un teorema tan simple como para lacantidad de

    movimiento o elmomento cintico.Operando del mismo modo que para estas dos

    cantidades, en sencillo probar que

    esto es, la derivada de la energa cintica es la potencia desarrollada por todaslasfuerzas ejercidas en el sistema. Sin embargo, en este caso, no podemos eliminar las

    fuerzas internas de la ecuacin. La razn es que las fuerzas internas s pueden variar

    la energa cintica total.

    Un ejemplo sencillo lo tenemos en las fuerzas de rozamiento entre dos partes de un

    sistema mecnico. La friccin (debida a fuerzas puramente internas) produce calor,

    que se manifiesta en un aumento de la temperatura del sistema, esto es, en un

    incremento de la energa cintica total.

    Dos casos particulares en que s se conserva la energa cintica son:

    Dinmica del slido rgido

    Unslido rgido se caracteriza porque las distancias entre todas las partculas

    permanece constante en todo momento. En este caso las fuerzas internas no

    realizan trabajo y la variacin de la energa cintica se debe exclusivamente a

    las fuerzas externas.

    Colisiones elsticas

    En lascolisiones de dos partculas no se conserva la energa cintica de

    manera general. Sin embargo, en el caso de choques entre cuerpos rgidos

    puede aproximarse que la disipacin de energa cintica es nula.

    http://laplace.us.es/wiki/index.php/Cantidad_de_movimiento_de_un_sistema_de_part%C3%ADculas#Conservaci.C3.B3n_de_la_cantidad_de_movimientohttp://laplace.us.es/wiki/index.php/Cantidad_de_movimiento_de_un_sistema_de_part%C3%ADculas#Conservaci.C3.B3n_de_la_cantidad_de_movimientohttp://laplace.us.es/wiki/index.php/Momento_cin%C3%A9tico_de_un_sistema_de_part%C3%ADculas#Conservaci.C3.B3n_del_momento_cin.C3.A9ticohttp://laplace.us.es/wiki/index.php?title=S%C3%B3lido_r%C3%ADgido&action=edit&redlink=1http://laplace.us.es/wiki/index.php/Colisiones_de_dos_part%C3%ADculashttp://laplace.us.es/wiki/index.php/Colisiones_de_dos_part%C3%ADculashttp://laplace.us.es/wiki/index.php?title=S%C3%B3lido_r%C3%ADgido&action=edit&redlink=1http://laplace.us.es/wiki/index.php/Momento_cin%C3%A9tico_de_un_sistema_de_part%C3%ADculas#Conservaci.C3.B3n_del_momento_cin.C3.A9ticohttp://laplace.us.es/wiki/index.php/Cantidad_de_movimiento_de_un_sistema_de_part%C3%ADculas#Conservaci.C3.B3n_de_la_cantidad_de_movimientohttp://laplace.us.es/wiki/index.php/Cantidad_de_movimiento_de_un_sistema_de_part%C3%ADculas#Conservaci.C3.B3n_de_la_cantidad_de_movimiento
  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    15/30

    4. PARTE EXPERIMENTAL

    4.1MATERIALES Y EQUIPOS

    1. Rieles paralelos

  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    16/30

    (Imagen2.1)

    2. cronometro

    (Imagen2.2)

    3. Nivel

    (Imagen2.3)

    4. Rueda de Maxwell

  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    17/30

    (Imagen2.4)

    5. Pie de rey

    (Imagen1.5)

    6.Regla

    (Imagen2.6)

    4.2PROCEDIMIENTO

  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    18/30

    HALLANDO EL MOMENTO DE INERCIA DE LA RUEDA DE MAXWELL

    1. Sarmiento hallo la masa de la rueda

    (Imagen3.1)

    2. Elias y Joan tomaron las medidas de la rueda

    (Imagen3.2.1)

    (Imagen3.2.2)

    DESARROLLO DEL EXPERIMENTO

    1. Elias utiliz el nivel para nivelar el plano

  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    19/30

    (Imagen4.1)

    2. Joan marc tramos distintos de longitudes similares

    (Imagen4.2)

    3. Fernando ajusto los rieles

    (Imagen4.3)

    4.Mientras Joan mantena la rueda arriba Elias tomaba el cronometro luego losuelta y se toman los tiempos

  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    20/30

    (Imagen4.4.1)

    (Imagen4.4.2)

    (Imagen4.4.3)

  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    21/30

    5. RESULTADOS

    1.

    Tabla 1 de distancias recorridas por la rueda de Maxwell y los tiempos medidos

    para un1.

    Tabla 2 de distancias recorridas por la rueda de Maxwell y los tiempos medidos para un2

    Angulo deelevacin10.35

    DISTANCIA(cm) TIEMPO 1(s) TIEMPO 2(s) TIEMPO 3(s) PROMEDIO(s)

    A0A1 8 4.88 5.95 5.35 5.39333333

    A0A2 16.5 7.42 8.36 7.77 7.85

    A0A3 24.5 8.87 10.4 9.06 9.44333333

    A0A4 33.5 10.7 11.66 11.15 11.17

    Angulodeelevacin8.5

    DISTANCIA(cm) TIEMPO1(s)

    TIEMPO2(s)

    TIEMPO3(s)

    TIEMPO4(s)

    PROMEDIO(s)

    A0A1 8 5.28 6.04 4.99 5.27 5.395

    A0A2 16.5 7.74 8.81 7.75 7.63 7.9825

    A0A3 24.5 9.67 10.7 9.62 9.53 9.88

    A0A4 33.5 11.63 12.63 11.55 11.58 11.8475

  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    22/30

    3.Figura 1: distancia vs tiempo al cuadrado (para 1)

    Figura 1: distancia vs tiempo al cuadrado (para 2)

    Es el movimiento de traslacin uniformemente acelerado?

    Si puesto que la fuerza resultante durante el trayecto es constante y al ser lamasa constante la aceleracin tambin lo es.

    a) La aceleracin del C.M. :

    , entonces la pendiente de la recta de

    ajuste seria la mitad del mdulo de la aceleracin del C.M.

    Para 1

    Para 2

    y = 0.0024x + 0.0073

    0

    0.05

    0.1

    0.15

    0.2

    0.25

    0.3

    0.35

    0.4

    0 20 40 60 80 100 120 140 160

    POSICIN(m)

    TIEMPO(s)

    TIEMPO VS POSICIN

    y = 0.0027x + 0.0008

    0

    0.05

    0.1

    0.15

    0.2

    0.25

    0.3

    0.35

    0.4

    0 20 40 60 80 100 120 140

    POSICIN(m)

    TIEMPO(s)

    TIEMPO VS POSICIN

  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    23/30

    b) La velocidad de traslacin V4, del C.M. en la posicin G4.

    Tabla 3; posicin y V del C.M. para 1 Tabla 4; posicin y V del C.M.

    para 2

    c) La velocidad angular de la rueda en el instante t4:

    Para 1 w=17.91 rad/s

    Para 2 w=19.19rad/s

    d) El momento de inercia del volante usando la ecuacin (13.5)

    Tabla 4: momento de inercia para 1

    (kg*m2)

    A0A1 0.04200743 0.000159417 0.00092928

    A0A2 0.08664033 0.000309762 0.00098661

    A0A3 0.12864777 0.000445817 0.001018

    A0A4 0.17590613 0.000568047 0.0010927

    Posicin

    A1 0.02965709

    A2 0.04134043

    A3 0.04959514

    A4 0.05598262

    Posicin

    A1 0.02966625

    A2 0.04203822

    A3 0.05188846

    A4 0.05998209

  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    24/30

    Tabla 4: momento de inercia para 2

    A0A1

    0.05107116 0.00015952 0.00112985A0A2 0.10533428 0.00032031 0.00116062

    A0A3 0.15640544 0.000488 0.00113105

    A0A4 0.2138605 0.00065211 0.00115742

    e) Las mediciones que mayor incertidumbre introducen son los tiempos medidos, ello sedebe a la poca precisin de su medida, lo cual altera la velocidad del C.M. calculado.

    f) Al momento de calcular el momento de inercia con la frmula: Mgh0= Mgh4+ 0.5 MVG2

    +0.5 IG VG2/ r2nos damos cuenta que se comporta as: IA0 A1 < I A0 A2 < I A0 A3

  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    25/30

    Tabla 6: inercia de los paraleppedos de la rueda y sus dimensiones

    La inercia total del cuerpo calculado sumando por partes es igual a0.0010266 kg*m2

    Hallando el error obtenido comparando la inercia obtenida por la ecuacin usandoconservacin de energa y la calculada sumando por partes

    Largo(mm) Ancho(mm) Espesor(mm) Volumen(mm) Masa(kg) Inercia(Kg*mm)

    33.6 9.4 5.9 1863.456 0.00585356 7.26137706

  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    26/30

    6. DISCUSION DE RESULTADOS

    Al comparar nuestros resultados con los de otro grupo notamos que su porcentaje de

    error difiere mnimamente al nuestro, esto sucede porque este grupo no realizo un

    promedio para hallar tiempos t1, t2, t3y t4.

    Comparando con otro grupo vimos que su resultado vara un poco ms que el grupo

    mencionado anteriormente, esto es debido a diferentes factores como: obviar la fuerza

    de friccin por ser mnima, la incertidumbre o error en los instrumentos de medida,

    ambas ruedas el nuestro y el de ellos son relativamente distintos, falla humana al

    realizar los clculos y mediciones y por ltimo el desgaste de los materiales.

    Culminando de comparar nuestros resultados con los de nuestros compaeros

    observamos que son similares, esto era de esperarse ya que todos trabajamos con

    materiales similares.

  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    27/30

    7. CONCLUSIONES

    Al culminar con este experimento se llegan a ciertas conclusiones tales como:

    La energa cintica en el movimiento de un cuerpo rgido se descompone en energa

    de rotacin y energa de traslacin.

    Al momento de calcular el momento de inercia con la frmula: Mgh0= Mgh4+ 0.5 MVG2

    +0.5 IG VG2/ r2nos damos cuenta que se comporta as: IA0 A1 < I A0 A2 < I A0 A3

  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    28/30

    8. SUGERENCIAS

    Para obtener un ptimo resultado en este experimento es necesario tomar en cuenta

    lo siguiente:

    Revisar si los materiales recibidos tienen alguna falla para poder as cambiarlos por

    otros.

    Utilizar materiales como la rueda de Maxwell, cronometro, Vernier, nivel de burbuja y

    plano inclinado que no estn muy deteriorados.

    Marcar y medir bien los puntos A0, A1, A2, A3y A4 para que el alumno que tenga que

    medir los tiempos t1, t2, t3y t4realice su funcin sin ninguna equivocacin.

    Si es posible utilizar un sensor de movimiento para que mida ms exactamente los

    tiempos t1, t2, t3y t4.

    Al momento de medir las dimensiones de la rueda, la diferencia de las alturas entre A0

    y A4 y el ngulo de inclinacin entre el plano inclinado y el piso tratar de ser lo ms

    exacto posible.

  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    29/30

    9. AGRADECIMIENTO

    Agradecemos al profesor Jos Venegas Romero por la paciencia que tiene al

    responder todas nuestras dudas acerca de este experimento, tambin por darnos una

    entendible explicacin para poder realizar este experimento ,por otra parte

    agradecemos a nuestros compaeros por compartir sus resultados ya que con estos

    pudimos culminar una parte de este experimento

  • 5/20/2018 Lab Inercia Fin

    30/30

    10. REFERENCIAS BIBLIOGRAFICAS

    Manual de laboratorio de fsica general Pag. 64

    Fsica universitaria Sears -Zemansky Young Freedman Pag. 290

    Fsica para estudiantes de ingenieraSerway-Jewett Pag. 270

    DinamicaR. C. Hibbeler Pag. 313

    Enlaces Web:

    http://www.lawebdefisica.com