Upload
dena
View
95
Download
0
Tags:
Embed Size (px)
DESCRIPTION
Small x физика на коллайдере HERA. Л.А. Хейн НИИЯФ МГУ. DIS. D. 23 ноября 2009. eP коллайдер HERA. Proton. Parton kinematics at HERA & luminosity. Parton dynamics in pQCD. Strong ordering in x, no k T ordering. Perturbative expansion of parton evolution equations. - PowerPoint PPT Presentation
Citation preview
1
Л.А. Хейн НИИЯФ МГУ
Small x физика на коллайдере HERA
DISD
23 ноября 2009
2
eP eP коллайдерколлайдер HERA HERA
Proton
3
Ep
(GeV)HERA(pb-1)
ZEUS(pb-1)
HERA-I 820 / 920 193 143
HERA-II 920 562 407
LER/MER 460 / 575 16 / 9 13 / 8
Parton kinematics at HERA & luminosity Parton kinematics at HERA & luminosity
4
Parton dynamics in pQCDParton dynamics in pQCD
DGLAP, collinear factorisation: ∑ (s ln Q2 )n
BFKL, kT factorisation : ∑ (s ln (1/x) )n
CCFM, kT factorisation: resum ln Q2 and ln (1/x)
Perturbative expansion of parton evolution equations
Cannot be explicitly calculated to all orders
2. Approximations
Strong ordering in x, no kno kTT orderingordering
Angular ordering kAngular ordering kTT non-ordering at small xnon-ordering at small xBj Bj
Ordering in x, strong ordering in kstrong ordering in kTT
1. Fixed order calculations
resumming certain infinite subsets of terms according to the phase space region
5
DGLAP - аппроксимация для достаточно больших Q2 и не очень малых xBJ
BFKL – аппроксимация для малых xBJ DGLAP успешен в описании практически всех существующих данных DGLAP должен испытывать проблемы при малых xBJ
Являются HERA xBJ достаточно малыми, чтобы обнаружить эти проблемы ? BFKL должен заменить DGLAP при малых xBJ Действительно ли BFKL справляется с этим на HERA? При малых x насыщение неизбежно, чтобы была соблюдена унитарность Как может HERA помочь нам в понимании насыщения ?
Основная характеристика партонной эволюции для различения между подходами в эксперименте - способ kT упорядочивания
Три реализации нарушения строгого DGLAP упорядочивания сравниваются с DGLAP:
Resolved photon, т.е. добавление эволюции с фотонной стороны CCFM, который при xBJ 0 совпадает с BFKL. Color Dipole Model, где испускаемые глюоны испускаются как random walk по kT , т.е. с BFKL подобным упорядочиванием.
DGLAP представлен LO и NLO fixed order вычислениями и LO matrix element + leading log parton showers Монте Карло
Parton dynamics in pQCDParton dynamics in pQCD
Общепринятый подход - DGLAP
6
+ + …
+ + …
NLO Tri-jet (αS3)
NLOjet++
Disent, NLOjet++
NLO Di-jet (αS2)
Cascade Lepto/Rapgap DIR
Rapgap DIR+RES Ariadne
Color Dipole Model (CDM)
Non- kt ordered partons
DGLAP, direct +
resolved photon
DGLAP
direct photon
CCFM, angular ordering,
Unintegrated g(x,kt,μ)
QCD calculations & Monte CarloQCD calculations & Monte Carlo
7
ee’ Jet selection
(ptjet
)2 Q2 подавляет DGLAP эволюцию
xjet = Ejet/Eproton >> xBj способствует BFKL эволюции
Inclusive forward jetsInclusive forward jets
8
LO DGLAP почти не рождает передние струи. NLO DGLAP рождает недостаточно струй при малых xBJ
CASCADE c set-1 рождает больше передних струй, чем с set-2, тем не менее, недостаточно при самых малых xBJ. Оба набора отличаются от данных по форме распределений
RAPGAP-DIR ниже данных примерно в два раза. RAPGAP-DIR+RES и CDM ведут себя похоже.Они везде близки к данным, кроме самых малых xBJ
Inclusive forward jetsInclusive forward jets
H1
9
То же самое, что и в сравнении H1: форма распределений различается
Inclusive forward jets & CASCADEInclusive forward jets & CASCADE
Распределения по различным переменным
10
el < jet 1 < jet-2 < forward-jet
(Etjet)2/Q2
Кинематическая область такая же, как и для инклюзивных передних струй
Передняя струя такая же,
ограничение отсутствует
Две дополнительных струи с
Etjet > 5 GeV (ZEUS), 6 GeV (H1)
Trijet with a forward jetTrijet with a forward jet
11
При малых и струи являются наиболее передними. В этом случае при малых xBj пространство остаётся для дополнительных партонов ближе к
фотону. NLOJET++ недопроизводит >=4 партонов ниже данных
21
NLOJET++ vs data
Trijet with aTrijet with a forward jet & fixed order QCDforward jet & fixed order QCD
H1
ZEUS
12
Trijet with a forward jet & CASCADETrijet with a forward jet & CASCADE
H1
ZEUS
2
Ни один из наборов uPDF не описывает полную совокупность данных
13
Trijet with a forward JetTrijet with a forward Jet
H1
ZEUS
LEPTO (RG-DIR) намного ниже данных RG-DIR+RES ниже данных при малых
CDM (ARIADNE-tuned) хорошо описывает данные
14
Что рассматривается в качестве основных указаний HERA на насыщение? Геометрический скейлинг Примерная независимость отношения dif/tot от W (или 1/x)
SaturationSaturation
15
Geometrical scalingGeometrical scaling
При малых x есть скейлинг
X>0.01X<0.01
16
Эксклюзивные данные также демонстрируют геометрический скейлинг
Geometrical scalingGeometrical scaling
17
Geometrical scaling -> saturationGeometrical scaling -> saturation
Pro: Геометрический скейлинг очень естественно получается из диполя с насыщением
Contras: Виден также в области фазового пространства, где не должно быть насыщения
Может быть получен из линейного BFKL и даже
DGLAP (at Q2>5-10 GeV2)
18
diff/tot puzzlediff/tot puzzle
Это не специфически low-x эффект (проявляется и при не малых x=10-3-10-2)
ZEUS H1
19
Насыщение помогает CCFM решить проблемы в описании эксперимента при малых X.CASCADE не описывает данные ZEUS по угловым корреляциям в трёхструйных событиях при малых x.После включения насыщения c помощью absorptive boundary метода и перефитирования глюонного распределения на основе данных по F2 согласие было получено.
Saturation & CCFMSaturation & CCFM
20
Передние струи на HERA обнаруживают неспособность DGLAP описать малые xBJ, а именно, большое недопроизводство их в leading log DGLAP, и недостаточность NLO DGLAP при самых малых xBJ.
Нарушение kT упорядочивания включением вклада resolved photon улучшает
описание, но не справляется с самыми малыми xBJ в forward jet + dijet случае.
Монте Карло CASCADE, основанное на LO CCFM, не в состоянии описать данные по передним струям, другие uPDF должны подбираться и/или должны включаться кварки в эволюцию и/или приниматься во внимание насыщение.
Только Colour Dipole Model (ARIADNE MC), характеризующаяся BFKL- подобной неупорядочностью по kT партонного каскада, оказывается в состоянии успешно описать весь набор данных.
HERA не предоставляет чётких свидетельств насыщения. Эффекты, которые рассматриваются в качестве аргументов в пользу насыщения, а именно, геометрический скейлинг и независимости отношения диффракционного сечения к неупругому от энергии взаимодействия, не допускают однозначной интерпретации. Однако, успех модели диполя с насыщением, с поразительной лёгкостью описывающей трудные в ином подходе данные при малых х, можно рассматривать, как указание на наличие связи насыщения с HERA.
ConclusionsConclusions